Энергия запасенная кинетическая

Энергия удара стержня, характеризуемая кинетической энергией, запасенной системой в начальный момент второго этапа удара, определится формулой [c.702]

Рис. 8. Примеры основных способов облегчения остановки трещины. I — обычная пластина под постоянной нагрузкой без устройств для остановки трещины / — трещина 2 — основная плита 5 —запасенная кинетическая энергия. II —плита с тормозящим слоем, увеличивающим сопротивление разрушению R на пути трещины 1—основная плита 2 —тормозящий слой. III — плита с ребром жесткости, которое уменьшает скорость освобождения упругой энергии на пути трещины 1 — основная плита 2 — ребро жесткости 5 — кинетическая энергия, поступившая в конец треЩины.

Сравнение тормозных режимов. При любом способе электрического торможения машина постоянного тока работает в режиме генератора, превращая механическую энергию (запасенную в приводе кинетическую или по- [c.130]

Поэтому винтовые машины оценивают не только по величине запасенной кинетической энергии, но и по величине номинального усилия — это обстоятельство, а также сравнительно невысокая скорость встреч инструмента с заготовкой позволяют называть эти машины прессами, хотя по характеру своей работы, как указывалось выше, их было бы правильней называть молотами. [c.99]

Переключение привода на опускание (вращение маховика в одну сторону) и на подъем (изменение направления вращения на обратное) ползуна, а также требуемую величину хода ползуна, а вместе с ним и величину запасенной кинетической энергии устанавливают положением флажков, связанных с бесконтактными конечными выключателями, на которые оказывает воздействие ползун пресса при своем перемещении. [c.103]

Поэтому кинетическая энергия, запасенная в откольной пластине диаметром с равна [c.251]

Довольно опасно резкое прекращение буксования, например подачей большого количества песка. В этом случае большая часть запасенной кинетической энергии отдельных деталей превращается в энергию удара, в результате чего повреждаются изоляция обмотки якоря, ее крепление в пазах, зубья передачи. Корпус тягового двигателя с опорно-осевым подвешиванием в этот момент как бы приседает или подпрыгивает, поворачиваясь вокруг оси колесной пары. В результате могут произойти также излом пружин подвески двигателя, проворот бандажей колесных пар и другие повреждения механической части электровоза. [c.15]

Для торможения платформы золотник, управляющий ее поворотом, перемещают в нейтральное положение, при котором рабочие гидролинии гидромотора поворота заперты. Кинетическая энергия, запасенная поворачивающейся платформой, заставляет вращаться гидромотор поворота, который в это время начинает работать как насос. Так как рабочие гидролинии гидромотора заперты золотником, то жидкость дросселируется через предохранительный клапан, находящийся под давлением, или в противоположную рабочую линию гидромотора, или в сливную гидролинию. При этом гидролиния, которая питает гидромотор, работающий в режиме насоса, подпитывается (пополняется жидкостью) от сливной гидролинии через соответствующий обратный клапан в блоке предохранительных клапанов, чем предотвращается возникновение кавитации. [c.150]

Вибрационные конвейеры, получающие все большее применение как технологические и транспортирующие машины, являются дальнейшим развитием ранних типов транспортирующих машин с возвратно-поступательным движением желоба (фиг. 133), принцип действия которых заключается в том, что при ускорении желоба груз удерживается на нем трением и, двигаясь-совместно с ним, приобретает некоторую скорость при замедлении желоба груз но инерции проскальзывает по нему, расходуя запасенную кинетическую энергию на преодоление сопротивлений движению (трение, составляющая веса в наклонном конвейере). Для перемещения груза в одном направлении необходимо, чтобы сила трения материала о желоб или ускорение желоба, нри ходе вперед и назад были неодинаковыми. [c.206]

Проследим за убыванием энергии, запасенной осциллятором, с течением времени. Используя (1.54), запишем по аналогии с (1.24) и (1.25) выражения для потенциальной и кинетической энергий осциллятора [c.22]

Если один из грузов оттянуть на расстояние 25д (б) и затем одновременно отпустить обе массы, то их колебания будут иметь вид биений. С другой стороны, при этих начальных условиях будут возбуждены две моды (в и г) с одинаковыми амплитудами колебаний обеих масс, равными. Энергия, запасенная в первой моде, равна сумме кинетических энергий [c.57]

Для разнообразных энергетических и транспортных ний рациональны МН вращательного движения — инер МН (маховики). Запасенная кинетическая энергия И определяется квадратом угловой скорости 0 = 2пп (п-вращения) и моментом инерции / маховика относите, вращения. Если дисковый маховик имеет радиус г М = уУ (V—объем, у — плотность материал [c.9]

НИЗКИХ ХОДОВЫХ позициях главного контроллера. Поезд в этом случае будет идти натянутым, что уменьшит поперечные колебания вагонов. При этом необходимо учитывать, чтобы скорость, движения на спуске не превышала установленной и чтобы не применялись необоснованные торможения, т. е. запасенная кинетическая энергия поезда не гасилась в тормозах. [c.89]

Отсюда видно, что правая часть (2.21) -имеет смысл проекции на направление фг электрических напряжений на всех катушках. Преобразуем теперь левую часть (2.21). Вместо кинетической энергии, представленной выражением (2.8), теперь нужно ввести полную электромагнитную энергию, запасенную 6 системе . [c.51]

В данном случае динамические напряжения не могут быть определены через коэффициент динамичности Ад по приведенной выше методике. Поэтому, решая задачу, будем исходить из того, что вся кинетическая энергия Т, запасенная падающим стержнем до достижения им опор, полностью перейдет в энергию деформации U стержня при его ударе (потерями энергии на смятие в местах контакта стержня с опорами и на трение о среду пренебрегаем), т, е. [c.647]

С другой стороны, эту же потерю кинетической энергии можно выразить, исходя из того, что скорость груза в первый этап удара изменяется на величину v — У , вследствие чего кинетическая энергия падающего груза уменьшается на величину Q/2g) v — v y. Ударяемый стержень за первый этап удара получит запас кинетической энергии (Q /3)-[(0 —yi)V2g]. Тогда суммарная потеря кинетической энергии падающего груза, выраженная через величину потери энергии груза и запасенной энергии стержня, [c.701]

Сохранение энергии. Формула (3.4.5), выражающая классический интеграл энергии, играет важную роль во всей механике. Ее значение не ограничивается рамками классической механики и распространяется буквально на все области физических наук. Например, работа, затрачиваемая на растяжение струны, переходит в энергию натянутой струны. Если один конец струны закреплен, а другой соединен с частицей, то при освобождении струны запасенная в ней энергия переходит в кинетическую энергию частицы. Общий закон о сохранении энергии занимает столь важное место в нашем представлении о физическом мире, что, даже встречаясь с динамической задачей, в которой энергия не сохраняется, мы предпочитаем говорить, что энергия не уничтожается, а переходит в другую форму, отличную от кинетической или потенциальной энергии механической системы (например, в тепло). Тем не менее, несмотря на всеобъемлющий характер этого принципа для физики в целом, не следует придавать уравнению (3.4.5) большее значение, чем оно имеет в действительности. Мы будем рассматривать его как чрезвычайно простой первый интеграл уравнений движения. [c.47]

Рассматривая выражения (23.48) и (23.50), видим, что если отношение yFl/Q не мало по сравнению с единицей, то энергия удара Т заметно меньше величины To=Qv /2g, т. е. учет массы балки снижает расчетные напряжения в балке при ударе, а неучет массы, по-видимому, идет в запас прочности. Вообще же анализ последней формулы показывает, что одна и та же кинетическая энергия, запасенная ударяюш,ей массой, будет вызывать разные динамические напряжения в зависимости от массы ударяемой балки, при этом чем больше масса последней, тем напряжения будут меньше. [c.712]

IX.20), пропорциональна активному сопротивлению среды роСо5оХ, которое зависит от кЯ. Следовательно, эффективность излучения пульсирующей сферы зависит от соотношения между радиусом сферы и длиной излучаемой волны, т. е. частотой ультразвука. При малых кЯ эффективность излучения невелика независимо от амплитуды колебаний источника. В этом случае большую роль играет реактивная часть импеданса, которая, как всегда, определяет долю энергии источника, возвращаемую средой в течение полупериода колебаний. Это можно легко увидеть, интегрируя выражение (IX. 11) не по всему периоду, а по долям периода. Тогда второй и третий члены в этом выражении будут отличны от нуля и дадут для мощности излучения за четверть периода дополнительное слагаемое (1/2)УИотахо> где М — некоторая константа с размерностью массы, имеющая смысл массы среды, вытесняемой пульсирующей сферой и называемая присоединенной массой. За следующую четверть периода величина дополнительной мощности окажется такой же, но с противоположным знаком. Это означает, что кинетическая энергия, запасенная присоединенной массой за четверть периода, отдается затем обратно излучателю. [c.208]

Способ свободного выбега заключается в следующем автомобиль разгоняют до определенной скорости (как правило, максимально возможной), а затем, после выключения передачи в нейтральное положение, он движется по инерции до полной остановки. Измеряя путь свободного выбега и полагая, что запасенная кинетическая энергия 0,Буати на пути 1св преобразуется полностью в работу силы сопротивления качению, имеем [c.288]

Следует иметь в виду, что при большой массе одновременно перемещаемых изделий кинетическая энергия запасенная в передвигаемых изделиях, может быть настолько велика, что после остановки штанги изделия могут передвинуться по направляющим за счет живой силы во нзбел анив этого Б конце хода штока рекомендуется снижать скорость передвижения демпфированием илн снабжать конвейер выдвижными упорами, выдвигаемыми штангой в конце рабочего хода и убирающимися при возвратном ходе. [c.300]

Молоты — кузнечно-штамповочные машины ударного и ква-зиударного воздействия на поковку (см. табл. 27.1), в которых сопротивление деформированию преодолевается путем использования кинетической энергии, накопленной подвижными частями. Главным параметром молота является эффективная кинетическая энергия, т. е. энергия, запасенная ударной массой (подвижными частями) к концу их хода. Ударная. масса является аккумулятором механической энергии в. молоте. [c.8]

Другой случай динамического нагружения коленчатого вала — это случай заклинивания ползуна универсального пресса, имеющего маховик на одном нз концов коленчатого вала (см. рис. 2.17). В этом случае принимается, что при заклинивании вся кинетическая энергия, запасенная в маховике, расходуется На скручивание части коленчатого вала, заключенного между шатуном и маховиком, и деформацию станины и крнвошипно-ползунного механизма. [c.59]

Бые станы трио Лаута, тонколистовые станы дуо для штучной прокатки). Маховик служит для усиления двигателя и для выравнивания нагрузки за период пропуска и паузы, а также для приема толчков и ударов во время прокатки. За время паузы маховик разгоняется и в момент пропуска отдает двигателю свою кинетическую энергию, запасенную при разгоне. [c.157]

Если свободное боковое перемещение невозможно, то избежать заклинивание удается введением подрессоривания в вертикальной плоскости заднего шарнира. При таком использовании рама хобота с механизмами совершает сложное движение в осевой плоскости машины (поступательное и вращательное). Характер движения не зависит от положения плоскости клещевых рычагов по отношению к горизонтальной плоскости. Кинетическая энергия расходуется на преодоление упругих сил переднего амортизатора, на тормозное действие механизма захвата и поглощается также вертикальным амортизаторо.м заднего шарнира рамы хобота. Новое звено, включаемое в процесс поглощения запасенной кинетической энергии, разгружает механизм захвата. Заклинивание рамы хобота исключено. [c.76]

Энергия, передаваемая, прн упругом столкновении,— это энергия кинетическая, и затрачивается она непосредственно на нагрев газа. Как указывалось в 2-1, эта энергия в среднем не может быть больше энергии электрона, умноженной на 2т1М, и, следовательно, при упругом столкновении -может передаваться энергия лишь порядка —10 эв. При неупругих столкновениях энергия передается в виде энергии возбуждения или ионизации, причем за одно столкновение может быть передано несколько электроновольт. Запасаясь на короткий срок в возбужденных атомах, энергия вновь уходит из них в виде излучения и покидает столб дибо сразу, либо, как это имеет место при резонансном излучении, постепенно. Энергия, запасенная нонами, высвобождается при рекомбинации с электронами. При низких давлениях можно пренебречь рекомбинацией в объеме газа рекомбинация происходит почти исключительно на стенках сосуда. При более высоких давлениях рекомбинация в объеме происходит более часто и может содействовать повышению температуры. [c.32]

Применяется в настоящее время также сварка на машинах, которые питаются энергией, запасенной в магнитном гюле разрабатываются машины, использующие кинетическую энергию вращающихся маховых колес, которая запасается во время перерывов между сварками. [c.14]

Запасенной кинетической энергии точки оказывается достаточно для преодоления области локального экстремума, при этом решающая точка с уменьшенной скоростью и (возможно) измёе ценным направлением движения выходит из этой области и под действием поля Р (X) устремляется к области соседнего экстремума. [c.125]

Зная мощность излучения, можно найти затухание пульсирующего осциллятора другим способом, чем в 89. В самом деле, при амплитуде скорости v поверхности пульсирующего шарика энергия, запасенная осциллятором, равна Е = (1/2) 4яа ру (амплитуда кинетической энергии присоединенной массы). Секундная же потеря энергии — dE/dt есть как раз мощность излучения и дается формулой (90.4). Отсюда находим dEldt = —каа>Е, [c.295]

Суммарная энергия, запасенная в гармонической сферической волне в сжимаемой среде, бесконечна плотность энергии убывает как 1/г , а объем сферических слоев одинаковой толш,ины растет при г— оо как значит, каждый такой слой добавляет к суммарной энергии в среде одинаковые слагаемые. В несжимаемой же среде суммарная энергия конечна. В самом деле, в несжимаемой среде потенциальная энергия равна нулю, а плотность кинетической энергии может быть записана в следуюш,ем виде [c.298]

На всех видах троллейбусов применяют электрическое торможение, так как оно позволяет повысить надежность тормозной системы и существенно снизить эксплуатационные расходы на смену тормозных колодок и ремонт тормозной системы, в следствие энергонагруженности колесных тормозных механизмов. Основная задача электрического торможения заключается в том, чтобы преобразовать кинетическую энергию запасенную при разгоне троллейбуса или потенциальную энергию при подтормаживаиии его на спуске в электрическую или тепловую энергию. [c.138]

В электроноезда.х иа участках с короткими перего-на.ми чаще всего приходится использовать кинетическую энергию — живую силу поезда. Использование кинетической энергии происходит при езде на иь беге — это возможно на любом профиле пути (подъеме, спуске, площадке). Количество запасенной кинетической энер- [c.20]

После выхода из ускорителя медленного сгустка плотность плазмы за его фронтом достигает 10 10 см" , а температура — 2 — 4 эВ. Распределение магнитного поля вдоль электродов позволяет сделать вывод, что в зоне распределенного разряда, возникающего за фронтом медленного сгустка, образуются замкнутые токовые петли, которые Имеют вид вложенных друг в друга вытянутых овалов. Эти токовые петли продолжают наблюдаться и после прекращения основного разряда, что находится в соответствии с оценками скипового времени. Все это время продолжается испарение диэлектрика и разгон плазмы электромагнитными силами. Таким образом, в импульсном плазменном двигателе осуществляется своеобразная трансформация энергии, запасенной в конденсаторной батарее, значительная часть которой сначала преобразуется в магнитную энергию замкнутых токовых петель и лишь затем в кинетическую энергию плазмы. Согласно прямым измерениям электрических и мад1итнь1Х полей [11], на стадии распределенного разряда [c.157]

Точное решение задачи о свободных колебаниях в нелинейных диссипативных системах в подавляющем большинстве случаев наталкивается на весьма большие и очень часто неразрешимые трудности. Поэтому (как и в случае консервативных систем) приходится искать методы приближенного расчета, которые с заданной степенью точности позволили бы найти количественные соотношения, определяющие движения в исследуемой системе при заданных начальных условиях. Из ряда возможных приближенных методов рассмотрим в первую очередь метод поэтапного рассмотрения. Мы уже указывали, что этот метод заключается в том, что в соответствии со свойствами системы все движение в ней заранее разбивается на ряд этапов, каждый из которых соответствует такой области изменения переменных, где исследуемая система с достаточной точностью описывается или линейным дифференциальным уравнением, или нелинейным, но заведомо интегрируемым уравнением. Записав решения для всех выбранных этапов, мы для заданных начальных условий находим уравнение движения для первого этапа, начинающегося с заданных начальных значений. Значения переменных 1, х, у = х) конца первого этапа считаем начальными условиями для следующего этапа. Повторяя эту операцию продолжения решения от этапа к этапу со сшиванием поэтапных решений на основе условия непрерывности переменных х и у = х, мы можем получить значения исследуемых величин в любой момент времени. Если разбиение всего движения системы на этапы основано на замене общей нелинейной характеристики ломаной линией с большим или меньшим числом прямолинейных участков, то подобный путь обычно называется кусочно-линейным методом. В этом случае на каждом этапе система описывается линейным дифференциальным уравнением. Условие сшивания решений на смежных этапах — непрерывность х я у = х — необходимо и достаточно для системы с одной степенью свободы при наличии в ней двух резервуаров энергии и двух форм запасенной энергии (потенциальной и кинетической, электрической и магнитной). Существование двух видов резервуаров энергии является также необходимым условием для возможности осуществления в системе свободных колебательных движений, хотя для диссипативных систем оно недостаточно. При большом затухании система и с двумя резервуарами энергии может оказаться неколебательной — апериодической. [c.60]

Обращаясь к черт. 11, заметим, что в те моменты, когда существует избыток момента сил движущих над моментом сил сопротивления и когда вал машины начинает вращаться ускоренно, маховое колесо как бы вбирает в себя этот избыток движущей энергии, запасая ее в виде живой силы, и, наоборот, в те моменты, когда момент сил движущих меньше момента сил сопротивлений и когда вращение вала начинает замедляться, маховик отдает обратно запасенную им кинетическую энергию. Задача о расчете маховика, таким образом, сзодится к следующему требуется так подобрать момент инерции махового колеса, чтобы отклонения угловой скорости машины и ог среднего ее значения не превосходили значений, определяемых уравнениями (25) и (26). [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...