Гейгер

Счетчик Гейгера—Мюллера — см. счетчик ионный с самостоятельным разрядом. [c.154]

Стационарные состояния 310 Сторонние силы 147 Сцинтилляционный счетчик 327 Счетчик Гейгера 326 [c.364]

Поскольку альфа- и бета-частицы проходят сквозь атом, должна существовать возможность, исходя из тщательного анализа характера отклонений, составить представление о строении атома, которое обусловливает наблюдаемые результаты. Рассеяние быстрых заряженных частиц атомами вещества, безусловно. является одним из самых многообещающих методов решения проблемы. Развитие сцинтилляционного метода счета отдельных альфа-частиц открывает новые экспериментальные возможности, а исследования X. Гейгера, проведенные этим методом, уже намного расширили наши знания о рассеянии альфа-частиц веществом. [c.442]

Угловое распределение альфа-частиц, рассеянных тонким металлическим листком, доставляет один из простейших методов проверки общей применимости изложенной теории однократного рассеяния. Эта проверка была недавно выполнена д-ром Гейгером ), показавшим, что распределение частиц, отклоненных тонкой золотой фольгой на углы в пределах от 30° до 150°, в основном согласуется с изложенной теорией. Более подробное описание этих и других опытов по проверке приложимости указанной теории будет опубликовано позже. [c.445]

Ионизационные счетчики. К этому виду счетчиков относятся пропорциональные счетчики и счетчики с самостоятельным разрядом — счетчики Гейгера—Мюллера. [c.40]

Счетчики с самостоятельным разрядом — счетчики Гейгера-Мюллера. При дальнейшем увеличения напряжения между стенками цилиндра и нитью частица, попадающая в счетчик, вызывает самостоятельный разряд в газе и большие импульсы разрядного тока, которые удается регистрировать при помош,и измерительных приборов. По такому принципу работает счетчик Гейгера—Мюллера, имеющий такое же устройство, что и пропорциональный. [c.41]

Рис. 8. Зависимость разрешающей способности счетчика Гейгера—Мюллера от приложенного напряжения и.

Счетчики Гейгера—Мюллера имеют различное конструктивное оформление в зависимости от того, для регистрации каких частиц они предназначены. [c.42]

На рисунке 63 приводится зависимость длины пробега а-частицы от ее начальной энергии. Кривая А выражает эт зависимость в интервале пробегов О—7 см, кривая В дает зависимость для интервала 6—13 см. Подобными кривыми можно было бы воспользоваться / тя определения начальной энергии а-частиц по их среднему пробегу в воздухе. В некоторой области скоростей, соответствующей пробегам 3—7 см, можно пользоваться эмпирической формулой Гейгера, устанавливающей связь между средней длиной пробега L =R) и скоростью V частицы [c.222]

Как уже упоминалось выше, определение интенсивности рентгеновских лучей по количеству тепла, выделяемого ими при поглощении в металлах, являясь принципиально наиболее прямым способом, связано с большими практическими затруднениями. Интенсивность рентгеновских лучей может изме-р ться также и по наблюдению других действий рентгеновских лучей по интенсивности вызываемой ими флуоресценции, по скорости происходящей под их влиянием фотохимической реакции, в частности, по почернению фотографической пластинки, и по силе ионизационного тока, получаемого при их действии. Наиболее разработан ионизационный метод, при котором стараются добиться того, чтобы рентгеновские лучи полностью поглощались в ионизационной камере (толстый слой газа, применение тяжелого газа). Теперь в стандартных рентгеновских установках для структурного анализа обычно применяются счетчики Гейгера. > [c.405]

Определение энергии у-квантов производилось по величине радиуса траектории электрона и позитрона при заданной вели- чине напряженности магнитного поля. Пропорциональные счетчики, величина импульса в которых пропорциональна ионизующей способности заряженной частицы, нужны для подтверждения того, что импульс в счетчике Гейгера вызван действительно электроном. [c.576]

Дифракционную картину, получаемую при рассеянии излучения от кристалла, в случае рентгенографии и электронографии фиксируют на фотопленке или фотопластине, а в случае нейтронографии— счетчиком Гейгера. [c.35]

Схема опыта Боте и Гейгера [c.28]

Рис. 15.18. График зависимости числа частиц, рассеянных под углами, превышающими 6) от 6. Сплошная линия выражает зависимость, которую следовало бы ожидать при действии кулоновской силы. Светлые кружки выражают данные, накопленные Гейгером и Марсденом в их опытах по рассеянию. Врезка воспроизводит кривую для малых углов в другом масштабе.

Рассмотрим опыты Резерфорда, Гейгера и Марсдена по рассеянию а-частиц в веществе. [c.77]

Сопоставление длины пробега (кинетической энергии) а-частицы с вероятностью распада альфа-излучателя (или с периодом полураспада) позволило Г. Гейгеру и Дж. Нэттолу еще в 1911 г. установить зависимость, известную под именем закона Гейгера—Нэт-тола [c.222]

Так как длина пробега -частицы связана со скоростью (энергией) согласно (VI.28), то закон Гейгера—Нэттола запишется [c.224]

Однако закон (VI.29) и (VI.30) имеет приближенный характер. Ниже будет показано, что 1п на самом деле зависит не только от энергии а-частиц, но также зависит от порядкового номера Z, радиуса ядра/ и других факторов, в то время как закон Гейгера— Нэттола учитывает зависимость In А, только от энергии S. Зависимость In А от основных параметров, характеризующих ядро, нельзя представить на двухмерной диаграмме. Отступление от закона Гейгера—Нэттола обнаруживается уже отчетливо, если на графике изобразить In К функцией не In S, а энергии S (рис. 65). Замена переменной 1п (S на переменную S означает увеличение масштаба по оси абсцисс. [c.224]

Выражение для вероятности а-распада (VI.40) или (VI.41) составляет теоретическую основу закона Гейгера—Нэттола и дает качественное его объяснение. Логарифмируя (VI.41) и принимая [c.231]

Гейгера—Мюллера счетчик 41 Гейгера—Нэттола закон 222—224 Гейзенберга силы 159 Гиг с 5зар()д 364 Гипероны 345—34(i [c.393]

Известно, что последние элементы периодической таблицы Менделеева обладают а-радиоактивностью, причем, согласно эмпирически установленному закону Гейгера—Нэттола, время жизни а-радиоактивных ядер т однозначно связано с энергией Та испускаемых а-частиц [c.50]

В 1911 г. Гейгер и Нэтгол установили, что для всех а-радиоактивных Элементов трех радиоактивных семейств постоянная распада Я а-радиоактивного ядра и пробег Ra испускаемой им [c.112]

Так как пробег и энергия а-частицы связаны степенной функцией, то закон Гейгера — Нэттола может быть записан в другой форме [c.112]

На рис. 31 закон Гейгера — Нэттола изображен графически. В логарифмических координатах он приблизительно передается тремя параллельными прямыми. Прямая / соответствует се- [c.112]

Тонкая структура а-спектров встречается довольно часто. Наибольшее число линий тонкой структуры наблюдается у а-спектров, соответствующих переходам на возбужденные уровни несферических ядер. Это объясняется тем, что у таких ядер имеются уровни с небольшой энергией возбуждения, связанные с вращением ядра. А переходы именно на такие уровни (расположенные вблизи от основного состояния ядра) и порождают а-частицы с близкими энергиями, которые в соответствии с законом Гейгера — Нэттола должны испускаться со сравнимыми вероятностями. [c.120]

Особенности кривой, изображенной на рис. 36, объясняют существование практической границы а-распада тяжелых ядер при Z = 82, наличие а-радиоактивности среди редкоземельных ядер, наличие длиннопробежных а-частиц у двух изотопов Ро и существование нижней границы для возможных значений кинетической энергии а-частиц. Все эти особенности а-распада обусловлены тем, что в соответствии с законом Гейгера — Нэтто-ла а-распад можно экспериментально обнаружить только в том случае, когда энергия а-распада достаточно велика. [c.124]

Энергетическое рассмотрение а-распада позволило объяснить целый ряд экспериментальных закономерностей этого процесса. Непонятной осталась только природа закона Гейгера — Нэттола, который никак не следует из энергетической схемы а-распада. [c.125]

Теория а-распада связывает между собой не только постоянную распада к и кинетическую энергию Та, но также еще и заряд Z и радиус R ядра. Все эти константы достаточно хорошо известны для очень большого количества а-радиоактивных ядер, число которых существенно увеличилось в последние годы за счет большого количества искусственно полученных ядер. Поэтому в настоящее время теория а-распада может быть проверена более точно, чем это позволяет сделать закон Гейгера — Нэттола. [c.135]

Опыт должен заключаться в измерении энергии ядра отдачи и сравнении Гэксп с ее расчетным значением. Этот опыт из-за начавшейся войны не был поставлен. Совершенно аналогичный опыт провел в 1942 г. американский ученый Аллен (рис. 52). Препарат лВе наносился тонким слоем на платиновую пластину S (источник). В результате /(-захвата атомы 4Ве превращаются в атомы aLi , которые в виде нонов вылетают из платины за счет энергии отдачи. Положительные ионы sLi ускоряются между электродами S и В потенциалом V ЮО—200 в и тормозятся переменным задерживаюш,им потенциалом в области между сетками В и С. Подсчет ионов с определенной энергией производился при помощи фотоумножителя А с присоединенным на выходе счетчиком Гейгера (ускоряющий потенциал между С и А равен 3,6 кв). [c.147]

Проверка, проведенная Гейгером и Марсденом, полностью подтвердила правильность формулы (19.25) и, следовательно, правильность положенной в основу ее вывода ядерной модели атома. [c.224]

В первых опытах для регистрации мгновенных у-лучей деления были использованы счетчик Гейгера — Мюллера с толстым катодом и ионизационная камера, включенная в схему совпадений. Эффективность толстостенного счетчика ириблизительнск пропорциональна энергии регистрируемых -квантов. Поэтому отношение числа совпадений к числу осколков должно быть пропорционально энергии у-излучения, выделяемой на один акт деления. [c.396]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...