Средняя длина свободного пробега фотона

Величина а , 1/м, при заданной частоте v зависит от природы газа, его температуры и давления. Для различных полос поглощения значения различны вне этих полос газ прозрачен для тепловых лучей, н коэффициент поглощения равен нулю. Обратная величина 1/а определяет среднюю длину свободного пробега фотонов в газе до момента их поглощения. С ростом плотности газа из-за увеличения концентрации молекул длина свободного пробега фотонов падает, а коэффициент поглощения растет. [c.185]

Безразмерная величина aj называется спектральной оптической толщиной газового слоя она представляет собой отношение толщины газового слоя I к средней длине свободного пробега фотонов 1/а . [c.187]

Соотношение между температурой газового потока вблизи стенки Т (0) и температурой поверхности загрязненной стенки Гзл зависит от оптической толщины слоя топочной среды Тф. Из теории известно, что только для оптически толстого слоя, когда Тф 1 и справедливо известное диффузионное приближение Россе-ланда, температура стенки равна температуре газового потока возле стенки = Т (0). Это связано с тем обстоятельством, что при Тф > 1 средняя длина свободного пробега фотонов мала по сравнению с характерным геометрическим размером слоя L. Перенос энергии излучения в такой оптически плотной среде аналогичен по своему характеру процессу диффузии и обычно рассматривается как процесс диффузии фотонов. При этом обмен энергии может происходить лишь между соседними элементами системы, находящимися во взаимном контакте. [c.184]

Р Средняя длина свободного пробега фотона [c.492]

Таким образом, то определяет число средних длин свободного пробега фотона в среде, укладывающихся в толщине среды.. [c.492]

Средняя длина свободного пробега фотона 492, 533 Стекло оконное, коэффициент поглощения 128 Степень поляризации 19 [c.610]

Входящий в уравнение (4) коэффициент диффузии для фотонов по аналогии эквивалентен /с/3, где с — скорость света и I — средняя длина свободного пробега фотона внутри огненного шара, т. е. средний пробег фотона между его испусканием и поглощением. [c.374]

Интересно рассмотреть испускание фотонов с поверхности огненного шара, поскольку это излучение имеет распределение энергии, эквивалентное излучению черного тела с температурой в 7 раз более высокой, чем температура огненного шара. Фотоны испускаются поверхностью огненного шара из слоев с толщиной, примерно равной средней длине свободного пробега фотона. Длинноволновые фотоны имеют меньшую [c.377]

Приближение оптически толстого слоя используется в том случае, если средняя длина свободного пробега фотона (т. е. величина, обратная коэффициенту ослабления) мала по сравнению с ее характерным размером. Преимуществом этого приближения является то, что оно дает сравнительно простое выражение для определения плотности потока результирующего излучения, учитывающее интегральные оптические характеристики газовой среды. Оптическую толщину слоя газа, которая по своей физической сути выражает безразмерную оптическую характеристику газовой среды, определяющей [c.64]

Тогда, определяя среднюю длину свободного пробега фотона, включающую эффект вынужденного испускания и рассеяния, соотношением [c.371]

Аналогия между процессом излучения и теплопроводности справедлива для случая так называемого оптически плотного фотонного газа. Именно в этом случае средняя длина свободного пробега фотона 1ф оказывается малой я лучистая энергия, испускаемая частицей, поглощается на расстоянии, соизмеримом со средней длиной свободного пробега. Введя понятие безразмерной оптической длины т = б//, можно качественно охарактеризовать случай плотного газа соотношением [c.87]

Нами принято, что средняя длина свободного пробега фотона обратна поглощательной способности А. [c.87]

При движении разреженного газа вдоль движущейся поверхности между скоростью газа и стенки также наблюдается скачок скоростей, названный скоростью скольжения Максвелла. Эти явления и были использованы в [46] для установления весьма важной аналогии между явлениями молекулярного переноса и излучения. Было принято, что на границе излучающей поверхности справедливо условие, аналогичное (2.48), т. е. имеет место разрыв температуры стенка — газ, пропорциональный средней длине свободного пробега фотона и градиенту температуры. [c.88]

Рассеяние на тепловых колебаниях решетки (на фононах). Подобно тому, как электромагнитное поле излучения можно трактовать как набор световых квантов - фотонов, так поле упругих колебаний, заполняющих кристалл, можно считать совокупностью квантов нормальных колебаний решетки - фононов. Средняя длина свободного пробега электронов должна, очевидно, быть обратно [c.60]

Большинство однородных стеклообразных материалов относится к полупрозрачным телам, это означает, что фотон, испущенный какой-либо частицей внутри тела, проходит определенное расстояние бд (среднюю длину свободного пробега), прежде чем он будет поглощен. В первом приближении величина бд связана с коэффициентами рассеяния а и поглощения ал, отнесенными к единице длины, следующим соотношением [Л. 8-14] [c.231]

Оптически толстый слой ввиду малости средней длины свободного пробега квантов можно условно рассматривать как континуум фотонов. При этом процесс переноса энергии излучения, подобно диффузионному переносу, или переносу энергии теплопроводностью, по существу, определяется локальным градиентом температуры в окрестности рассматриваемой точки среды. На каждый элемент среды в этом случае влияют только его соседние элементы, и можно условно говорить как бы о диффузионном процессе переноса энергии излучения. [c.15]

Ро Средняя длина свободного пробега (или Л средняя глубина проникновения) фотона [c.533]

Электроны, не лежащие на внешних орбитах, рассеивают фотоны или отклоняют их, но не поглощают. Поперечное сечение рассеяния этих электронов значительно меньше коэффициента поглощения связанных электронов. Степень ионизации газа возрастает при увеличении температуры Т и поэтому вторая степень температуры Т, входящая в уравнение (12), должна рассматриваться как нижний предел для случая сильно ионизированного газа. В воздухе обычной плотности (1,29 г л) при температуре 10 °К средняя длина свободного пробега теплового фотона приблизительно равна нескольким десятым долям сантиметра. [c.375]

Длина свободного пробега излучения характеризует поглощение излучения, т. е. представляет собой средний путь, который проходит фотон, прежде чем он будет поглощен [c.205]

Средняя длина I свободного пробега фотона равна обратной величине коэффициента поглощения фотона в формуле [c.374]

Как известно, приближение оптически толстого слоя можно распространить также на условие, когда средняя длина свободного пробега фотонов не является малой величиной, если дополнить его условием разрыва температурного поля на границе факел—стенка. Такие условия являются характерными для топочной среды. Воспользовавшись для них известным модифицированным диффузионным приближением Росселанда и обозначая Т (0) = Т , можем написать [c.185]

Среда называется оптически толстой, если средняя длина свободного пробега фотона (т. е. величина, обратная коэффициенту ослабления) мала по сравнению с ее характерным размером. Это приближение, известное ракже под названием приближения Росселанда, или диффузионного приближения, впервые было предложено Росселандом [6]. Кроме того, оно выводится также в ряде других работ, например в статье Висканты [c.343]

Можно сказать, что физический смысл длины термализации (76) заключается в следующем это расстояние, на котором рожденный фотон гибнет в результате непереизлучения в линии или поглощения на пути. Расстояние это безразмерно, так как измеряется в длинах свободного пробега фотрнов в центре линии. Физический смысл произведения 0т ясен это расстояние, измеренное в средних длинах свободного пробега фотона в континууме. [c.190]

Особый класс статистических задач оптики коротких импульсов связан с их распространением и рассеянием в случайно-неоднородных средах (см., например, [75—78]), Недавно [78] изучено многократное рассеяние пикосекундных импульсов в неоднородных средах в условиях сильной локализации фотонов (feoP l, где I — средняя длина свободного пробега). Авторы [79] синтезировали импульсы треугольной формы при помощи отражения сверхкороткого гауссовского лазерного импульса от шероховатой поверхности конуса. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...