Жидкости вязкие, действие силы

Жидкости вязкие, действие силы и пары на движущиеся в них тела 45—47 [c.613]

Средняя скорость движения пузырька в вязкой жидкости под действием силы тяжести находится из условия равенства равнодействующих сил Архимеда п сил тяжести силе сопротивления [c.25]

Мы видим, таким образом, что для вязкой несжимаемой жидкости, находящейся под действием силы тяжести, два течения, обладающие одинаковыми числами Рейнольдса и Фруда, являются подобными. Конечно здесь, как и в дальнейшей части этого параграфа, всегда предполагается, что речь идёт о течениях около или внутри геометрически подобных тел. Примером, где закон подобия должен был бы применяться в только что полученной форме, является испытание моделей кораблей. В самом деле, сопротивление корабля слагается как из сопротивления трения, так и из волнового сопротивления, обязанного своим происхождением волнам, образующимся на свободной поверхности жидкости под действием силы тяжести. Однако на практике мы встречаемся со следующим затруднением пусть величина модели в 100 раз меньше величины судна в натуре по уравнению (9.13), для того чтобы число Фруда р осталось неизменным, нужно взять скорость в 10 раз меньше скорости судна в натуре. Чтобы число Рейнольдса Р тоже осталось неизменным, коэффициент вязкости V нужно взять в 1000 раз меньше коэффициента вязкости воды практически этого осуществить нельзя. Поэтому при испытаниях применяют тоже воду и сопротивление трения определяют по особым опытным формулам. Остаточное же сопротивление — волновое — пересчитывается по закону подобия для идеальной несжимаемой жидкости, находящейся под действием силы тяжести по этому закону [c.409]

В гравитационных очистителях (отстойниках) при отстое жидкости под действием силы тяжести отделяются примеси, плотность которых больше (и меньше) плотности рабочей жидкости. Оседание частиц в вязкой жидкости происходит довольно медленно, поэтому в современных гидросистемах помимо отстойников обязательно применяют более эффективные средства очистки жидкости. [c.50]

Пленочное течение по плоскости, извлекаемой из неподвижной жидкости, имеет ряд особенностей [168, 82]. В соответствии с рис. 46, в жидкость приходит в движение вслед за пластиной, движущейся со скоростью щ. Причины этого движения связаны с передачей части количества движения в вязкую жидкость и действием сил тяжести и капиллярного давления, приводящих к образованию мениска возле пластины. Подобное течение можно представить в виде трех зон [168] I — с постоянной толщиной пленки и почти [c.117]

Твердые тела разделяются, как известно, на аморфные и кристаллические. Что касается первых, то диаграмма растяжения таких тел не носит стабильного характера она резко зависит от времени действия сил, а сами материалы в своем поведении обнаруживают качественное сходство е вязкой жидкостью. В силу указанных обстоятельств мы остановимся только на механизме деформирования металлов. [c.56]

Между различными частями неподвижных газа или жидкости действуют силы только одного типа—силы нормального давления. Если же разные слои жидкости или газа движутся друг относительно друга, то, помимо этих обычных сил давления , между ними начинают действовать еще силы вязкого трения, стремящиеся затормозить их относительное движение. Такая ситуация возникает, например, при пролете через жидкость или газ какого-нибудь тела, которое вовлекает в свое движение прилегающие к нему слои вещества. При обтекании жидкостью или газом различных препятствий или при их движении по трубам, когда тормозятся слои, прилегающие к неподвижным предметам. И так далее. [c.190]

Картину полного обтекания мы получили в предположении, что силы вязкости в жидкости отсутствуют. Если же от этого предположения отказаться, то картина обтекания тел существенно изменяется. Как было показано в 125, слой вязкой жидкости, прилегающий к твердой стенке, прилипает к ней. Следующие слои потока скользят друг относительно друга с возрастающей скоростью, вследствие чего между слоями жидкости возникают силы вязкости.,При этом на каждый слой жидкости со стороны соседнего слоя, более удаленного от стенки, действует сила вязкости в направлении потока, а со стороны слоя, более близкого к стенке, — сила вязкости, направленная навстречу потоку. В результате наряду с силами вязкости, действующими между соседними слоями жидкости, возникают также силы трения, действующие на поверхность обтекаемого тела со стороны прилегающего к ней слоя жидкости. Результирующая этих сил трения называется сопротивлением трения. [c.547]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и про- [c.221]

В ламинарном потоке жидкости возмущения движения возникают на омываемой жидкостью твердой стенке и сосредотачиваются вблизи последней они распространяются в условиях действия силы вязкости и поэтому могут быть названы вязкими возмущениями. [c.413]

Поскольку для вывода уравнения (5.68) не используются уравнения динамики, то это утверждение справедливо как для идеальной, так и для вязкой жидкостей. Однако сама теорема Томсона применима лишь для идеальной жидкости, поскольку в реальной всегда действуют силы вязкости, не обладающие потенциалом. [c.108]

Левый столбец относится к маловязким жидкостям, правый — к вязким. Характерными особенностями движения пузырей при этих условиях являются пульсации их формы под действием сил поверхностного натяжения из-за переменной кривизны межфазной поверхности, существование значительной зоны отрыва потока в кормовой части поверхности пузыря и винтовая (или зигзагообразная) траектория их всплытия (см. рис. 5.7). В области 4 скорость всплытия почти не изменяется с изменением линейного размера пузыря. Этот экспериментальный факт послужил обоснованием приближенной эмпирической формулы, структура которой легко может быть получена с помощью анализа размерностей. Условие Re > 1 позволяет полагать, что скорость всплытия пузырей в области 4 определяется действием сил/ , / и/д, т.е. может быть описана некоторой функциональной зависимостью чисел Во и We. Вид этой зависимости можно найти из условия Ф f l). Записав, в частности, Во - We , мы избавимся от линейного размера в соотношении для скорости всплытия и получим [c.208]

Твердые тела разделяются, как известно, на аморфные и кристаллические. Что касается первых, то диаграмма растяжения таких тел не носит стабильного характера она существенно зависит от времени действия сил, а сами материалы в своем поведении обнаруживают качественное сходство с вязкой жидкостью. Мы остановимся только на механизме деформирования металлов. Все металлы в том виде, в каком они применяются в машиностроении, имеют поликристаллическую структуру, т.е. состоят из множества мелких кристалликов, хаотически расположенных в объеме. Внутри кристаллов атомы [c.72]

Здесь Тд. —нормальное напряжение на грани элемента, перпендикулярной оси х оно направлено вдоль оси х. Это напряжение возникает от сил трения в вязкой жидкости под действием неравномерного распределения скорости в потоке —тангенциальное, или касательное, напряжение на грани элемента, перпендикулярной [c.17]

Новейшие исследования не подтверждают наличия у стенки подслоя со строго ламинарны.м течением в ней в действительности турбулентные пульсации существуют и в самой непосредственной близости к стенке. Измерения показывают, что вблизи стенки периодически за счет прилипания частиц жидкости образуется вязкий подслой, который увеличивается под действием сил вязкости, а затем под воздействием турбулентности, господствующей во внешней зоне, быстро разрушается. При разрушении вязкого подслоя происходит интенсивный выброс жидкости во внешнюю зону, причем после разрушения подслоя скорость у стенки оказывается близкой к средней скорости потока. Вследствие прилипания жидкости на стенке снова образуется вязкий подслой, и цикл повторяется. Таким образом, жидкость в подслое периодически обменивается и смешивается с жидкостью други.х областей турбулентного потока. [c.188]

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и пропорциональны скорости потока в первой степени. Коэффициенты местного сопротивления в этом случае связаны с числом Рейнольдса зависимостью [c.217]

При движении вязкой жидкости вдоль твердой поверхности в непосредственной близости от нее образуется слой, в пределах которого интенсивность действия сил вязкости велика н соизмерима с интенсивностью действия сил инерции и гидродинамического давления. Влияние вязкости приводит к тому, что внутри рассматриваемого слоя скорость резко меняется от нуля (условие прилипания ) до значения скорости набегающего на тело невозмущенного потока. Эта область течения называется пограничным слоем. За пределами пограничного слоя влияние вязкости пренебрежимо мало, поэтому невозмущенный поток можно считать безвихревым. [c.229]

Тогда по аналогии с определением толщины вытеснения можно сказать, что толщина потери импульса характеризует ту часть количества движения вязкой жидкости, которая теряется в пограничном слое толщиной б из-за тормозящего действия сил трения в пределах слоя. [c.233]

Задача 8-26. Прямоугольная пластинка, длина которой / велика по сравнению с шириной А, выдавливает слой вязкой жидкости, двигаясь с постоянной скоростью под действием силы Р. [c.220]

На данную контрольную поверхность действуют внешние силы силы давления Р на живые сечения 1—1 и 2—2, силы тяжести Gi= mg объема жидкости, ограниченной контрольной поверхностью, силы реакции боковых стенок на жидкость R и силы сопротивления Т (для вязкой жидкости). Векторы всех указанных сил и КД образуют замкнутый многоугольник (см. рис. 78, б). [c.129]

Твердые тела разделяются, как известно, на аморфные и кристаллические. Что касается первых, то диаграмма растяжения таких тел не носит стабильного характера она существенно зависит от времени действия сил, а сами материалы в своем поведении обнаруживают качественное сходство с вязкой жидкостью. Мы остановимся только на механизме деформирования металлов. Все металлы в том виде, в каком они применяются в машиностроении, имеют поли кристаллическую структуру, т. е. состоят из множества мелких кристалликов, хаотически расположенных в объеме. Внутри кристаллов атомы металла располагаются в определен- ном порядке, образуя правильную пространственную решетку. Система расположения атомов зависит от свойств атомов. Она меняется также в зависимости от физических условий кристаллизации. [c.62]

Надо заметить, что, переходя от идеальной жидкости к реальной (вязкой) жидкости, в уравнение (3-6) приходится вводить дополнительное слагаемое, учитывающее силы трения, отнесенные к единице массы жидкости. Такая операция приводит нас к системе трех уравнений, называемых уравнениями Навье — Стокса. Эти уравнения при направлении оси z вверх и при рассмотрении случая, когда массовыми (объемными) силами, действующими на жидкость, являются только силы тяжести, т. е. случая, когда [c.74]

Течение жидкости состоит из основного потока и пограничного слоя. На твердой поверхности вследствие действия сил вязкого трения образуется тонкий слой заторможенной жидкости. Частицы жидкости, непосредственно прилегающие к поверхности теплообмена, как бы прилипают к ней. С возрастанием сил вязкости и, следовательно, с уменьшением числа Re происходит утолщение пограничного слоя. Чем больше Re, тем тоньше пристеночная область течения, тем тоньше пограничный слой. [c.168]

Это условие прилипания вязкой жидкости является следствием того, что между поверхностью тв дого тела и жидкостью действуют силы молекулярного сцепления, в результате чего непосред- [c.154]

Приводятся результаты анализа советских и зарубежных публикаций по вопросам движения тонких слоев вязкой жидкости под действием сил тяжести и примыкающего газового (парового) потока. По этому вопросу имеется весьма обширная и в определенной мере противоречивая опгаература. В связи с этим анализ и классификация имеющегося материала применительно к задачам расчета температурного режима и гидравлического сопротивления парогенерирующих каналов приобретает весьма важное значение. Результаты этой работы могут быть использованы при уточнении существующих рекомендаций по расчету гидравлики и теплообмена в элементах анергооборудования. Библ. — 217 назв., ил. — 29. [c.248]

В первой работе автор изучает поступательное движение niapa в вязкой жидкости под действием силы, зависягцей только от времени уравнение движения niapa имеет вид [c.154]

Если мы напип1ем уравнения плоского движения несжимаемой вязкой жидкости под действием сил, имеюгцих потенциал, то введение в них функции тока Ф дает нам [c.158]

Решение. Будем рассматривать стабилизированное течение в трубе, т. е. такое течение, при котором поле скорости остается неизменным вдоль оси трубы. В данном случае на жидкость действуют два рода сил силы давления (движущие силы) и силы вязкого трения (тормозящие силы). При стабили зированном течении любая частица жидкости движется с постоян ной скоростью, следовательно, ее ускорение равно нулю, а значит равна нулю и равнодействующая сил, действующих на частицу Рассмотрим равновесие элемента жидкости под действием сил дав ления и сил вязкого трения (рис. 12-3). Сила давления равна про изведению давления на площадь поперечного сечения трубы с од ной стороны давление меньше, в эту сторону и движется частица Сила вязкого трения приложена к цилиндрической поверхност элемента жидкости, она приложена к жидкости со стороны стенк и полностью тормозит поверхностный слой жидкого элемента (явле- [c.223]

При двин ении вязкой и<идкости вдоль твердой стенки, например, в трубе, нроисходит торможение потока вследствие влияния вязкости, а таки е из-за действия сил молекулярного сцепления между жидкостью и стенкой. Поэтому наибольшего значения скорость достигает в центральной части потока, а по меренрибли кения к стенке она уменьшается практически до нуля. Получается распределение скоростей, подобное тому, которое показано на рис. 1.26. [c.45]

Задача 116. Цилиндр (его масса т, а площадь дна 5), частично погруженный к вязкую жидкость с удельным весом у (рис. 261), выводят из равновес ного положения. Определить период последующих затухающих млебанни цилиндра, считая, что на него действует сила вязкого трения Я=—ци. [c.240]

Вернемся теперь еиова к стационарному те-чению вязкой жидкости по трубе. Мысленно выделим расположенный вдоль оси трубы цнлиндр длины / и радиуся г (рис. 315), Из-за действия сил вязкости, как мы убедились, скорость жидкости в разных точках сечения трубы различна. Она зависит от расстояния до стенок, а градиент скорости есть dvidr. [c.538]

Чтобы выяснить особегпюсти обтекания тела вязкой жидкостью, вернемся к уже рассмотренному случаю обтекания цилиндра невязкой жидкостью и посмотрим, какие изменения в эту картину должны внести силы вязкости. В набегающем потоке (рис. 326) картина будет такой же, как и при обтекании цилиндра невязкой жидкостью, т. е. аналогичная изображенной па рис, 324. Однако при дальнейшем течении жидкости от точки А к точкам А и А", вследствие действия сил вязкости в пограничном слое, частицы жидкости, идущие из области АА и АА", теряют скорость и приходят в области jB и С с меньшими скоростями, чем в случае отсутствия сил вязкости. Потеря скорости на участках АА и А А" приводит к тому, что поток, обтекающий цилиндр, не может проникнуть в области D D и D"D. В результате вблизй точек D и D" происходит отрыв потока от поверхности цилиндра. В этом и заключается существенное изменение картины обтекания цилиндра, вносимое силами вязкости. В отличие от невязкой жидкости, полное обтекание цилиндра вязкой жидкостью оказывается невозможным. Позади цилиндра образуется область, в которую потоки, обтекающие цилиндр, не проникают и в которой движение жидкостей носит совсем особый характер —возникают вихревые [c.547]

Ha тело массы 6 кг, подвешенное к пружине с жесткостью с =17,64 кН/м, действует возмущающая сила Posmpi. Сопротивление жидкости пропорционально скорости под под действием силы Ро Каким должен быть коэффициент сопро тивления а вязкой жидкости, чтобы максимальная амплитуда вы нужденных колебаний равнялась утроенному значению статического удлинения пружины Чему равняется коэффициент расстройки Z (отношение круговой частоты вынужденных колебаний к круговой частоте свободных колебаний) Найти сдвиг фазы вынужденных колебаний и возмущеющей силы. [c.256]

Получим уравнение подобия для теплоотдачи при свободном движении жидкости. Метод подобия используем в упрощенной форме, не проводя детального анализа системы дифференциальных уравнений конвективного теплообмена (см. 49, 50). При этом будем полагать, что движение среды в области динамического пограничного слоя осуществляется под действием двух сил архимедовой (движущая сила) и силы вязкого трения (сила сопротивления). Силами инерции пренебрегаем. [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...