Метод фиксированного объема

КОНТРОЛЬНЫХ ИСПЫТАНИЙ МЕТОДОМ ФИКСИРОВАННОГО ОБЪЕМА [c.262]

При планировании испытаний методом фиксированного объема для других законов распределения наработки на отказ (например, закона Вейбулла, гамма-распределения, двойного показательного распределения и т.п.) в первом приближении можно использовать метод, основанный на использовании отношения суммарного времени испытаний к наработке на отказ, где Г,-, /, - нара- [c.267]

Планирование испытаний методом фиксированного объема при показателе оценки вероятности безотказной работы или вероятности отказа, распределенной по биномиальному закону или по закону Пуассона. Если вероятность появления отказов в выборке объема и постоянна и равна д, то вероятность соответствия уровня надежности по результатам п испытаний определяется по биномиальному закону. Данный закон справедлив при соблюдении условия и > О, 1JV и если п > 20, где N - возможный объем испытаний (генеральная совокупность наблюдений или партия изделий). Тогда вероятность соответствия уровня надежности определяется из соотношения [c.267]

Проведенный анализ испытаний методом фиксированного объема и методом последовательного анализа показал, что метод последовательного анализа в среднем дает выигрыш в объеме испытаний по сравнению с методом фиксированного объема. Аналитические зависимости среднего выигрыша в объеме испытаний для различных законов распределения приведены в табл. 3.2.6. [c.280]

Методы изготовления углеродистых форм не обеспечивают полного соответствия размеров формообразующей поверхности модельной оснастки и изготовленной формы. Прежде всего это связано с усадкой формы при обжиге, составляющей 2—5%. Для получения точных форм из углеродистых материалов используют специальную оснастку для их карбонизации под давлением на модели в фиксированном объеме. [c.88]

Уравнение неразрывности можно вывести, рассматривая в соответствии с методом Эйлера протекание различных частиц жидкости через некоторый фиксированный объем. Согласно предположению о неразрывности среды, разность между расходом жидкости из выделенного объема и количеством жидкости, поступившей в этот объем за некоторый промежуток времени, равна изменению количества жидкости в объеме за то же время. [c.51]

О статистических методах обработки результатов испытаний. Результаты испытания на надежность при достаточном числе данных обрабатываются методами математической статистики. Характеристики надежности изделия получают по полной выборке — если известна наработка (срок службы) до отказа для всех испытываемых изделий (все реализации являются полными), или п6 сокращенной выборке (когда имеются полные и условные реализации). При этом в зависимости от поставленной задачи (например, надо или нет оценивать надежность изделия при значениях ресурса, больших, чем установленное ТУ), от объема и качества статистических данных, полученных при испытании, могут применяться различные варианты статистической обработки результатов. Если нет необходимости (или возможности) в определении вида закона распределения сроков службы (наработки) до отказа, то оценивается вероятность безотказной работы изделия для фиксированного значения t = Т, т. е. точечная оценка (см. выше). Если из построения модели отказа известен вид функции распределения / (/), то по результатам испытания определяются параметры этой функции. При неизвестном законе распределения на основании опытных данных строят гистограмму или полигон распределения и высказывается гипотеза о применимости того или иного закона распределения. Для подбора теоретического распределения, достаточно близко подходящего к полученному эмпирическому, часто применяют метод наименьших квадратов и метод максимума правдоподобия [183]. В инженерной практике также широко применяются графические методы выявления закона распределения с применением вероятностной бумаги , на которой нанесена специальная сетка для наиболее распространенных законов распределения [186]. [c.500]

Обозначим через п [М, V, Е 1 М, V)] число экземпляров ансамбля, для которых число частиц, объем и энергия принимают заданные значения М, У,Е(1 М, V). Принципиальная логическая основа вывода, который мы излагаем ниже, заключается в следующем. Заменим мысленно взаимодействие системы с термостатом, приводящее к изменениям энергии, числа частиц и объема системы, взаимодействием экземпляров ансамбля с большим термостатом и будем считать газ экземпляров погруженным в большой термостат . При этом состояния с фиксированными М, V к Е 1 М, V) будут играть такую же роль, как ячейки в методе Больцмана, а числа экземпляров п [М, V, Е 11 Л , V)] — роль чисел молекул в ячейках. Очевидно, что понятие ящика в этой задаче отсутствует — имеется лишь один ящик, включающий все возможные состояния газа экземпляров. [c.313]

Применяя метод контрольного о б ъ е м а вместо наблюдения за перемещением частицы, мы рассматриваем фиксированный контрольный объем в жидкости, который может быть взят в виде элементарного объема с размерами Ах, Ау, Аг около точки х, у, г, что позволяет получить в пределе характеристики течения в этой точке. При этом подходе законы переноса можно вывести, сопоставляя соответствующие потоки через поверхность контрольного объема и скорости накопления количества движения, тепла или массы внутри контрольного объема. [c.71]

В предыдущих главах мы пользовались эйлеровым методом описания движений жидкости. При использовании этого метода течение несжимаемой жидкости в момент I характеризуется полем скорости и(Х, 1)у т. е. значениями вектора скорости во всевозможных точках = Хи Х2, Хг) пространства (в настоящем разделе по причинам, которые будут ясны из дальнейшего, нам будет удобно обозначать координаты А /, а не л /, как в предыдущих главах). Уравнения гидродинамики (из которых давление можно исключить с помощью уравнения (1.9)) при этом в принципе позволяют определить значения переменных Эйлера и(Х, t) в любой момент времени > /о по заданным начальным значениям и(Х, о) = ио(Х). Однако для изучения таких явлений, как турбулентная диффузия (т. е. распространение примесей в поле турбулентности) или деформация материальных поверхностей и линий (состоящих из фиксированных элементов жидкости) в тур-булентном течении, более удобным оказывается лагранжев метод описания движений жидкости. Он заключается в том, что вместо скоростей жидкости в фиксированных точках X пространства за основу берется движение фиксированных жидких частиц , прослеживаемое, начиная от некоторого начального момента времени / = to. Под жидкими частицами при этом понимаются объемы жидкости, размеры которых очень велики по сравнению со средним расстоянием между молекулами (так что для соответствующих объемов имеет смысл говорить об их скорости, оставаясь в рамках механики сплошной среды), но все же настолько малы, что скорость и давление внутри частицы можно считать практически постоянными и в течение рассматриваемых промежутков времени эти частицы можно считать перемещающимися как одно целое (т. е. без заметной деформации). Лагранжев метод самым непосредственным образом связан с реальными движениями отдельных элементов жидкости, совокупность которых и составляет течение поэтому его можно считать физически более естественным, чем эйлеров метод описания. В то же время в аналитическом отношении использование переменных Лагранжа, относящихся к индивидуальным частицам жидкости, оказывается гораздо более громоздким, чем использование переменных Эйлера и(Х, t), вслед- [c.483]

Емкости представляют собой небольшие резервуары с фиксированным калиброванным объемом и используются для задержки импульсов или увеличения демпфирования. Объем их обычно колеблется от долей кубического сантиметра до 20—30 см . Характеристики емкостей нелинейны, и подбор их обычно производится методом проб. [c.37]

Получить уравнение переноса, рассматривая баланс нейтронов в фиксированном элементе объема, т. е. с помощью метода, приведенного в конце разд. 1.1.3. [c.48]

В этом случае на первый план выходят не методы очистки соединения, а методы, позволяющие приблизить состав кристалла к стехиометрическому (например, отжиг при фиксированном парциальном давлении более летучего компонента, см. гл. 4). Синтез разлагающихся соединений проводят либо в запаянных кварцевых ампулах при контролируемом давлении паров летучего компонента в рабочем объеме, либо под слоем жидкого флюса (например, особо чистый обезвоженный борный ангидрид). Синтез соединений, имеющих большое давление паров летучего компонента над расплавом, осуществляется в камерах высокого давления. [c.201]

Планирование исследовательских и контрольных испытанин методом последовательного анализа. Основное отличие метода последовательного анализа, разработанного американским статистиком А.Вальдом [4], от метода фиксированного объема состоит в том, что количество испытаний, необходимое для вынесения решения о принятии или отклонении гипотезы Щ не определяется заранее, а является случайной величиной, зависящей от исхода самих испытаний. [c.269]

Выбор критической области при после-довате.1П Ном анализе производится на основе анализа отношения правдоподобия, который производится после каждого испьггания в отличие от метода фиксированного объема. [c.269]

Изготовление форм методом изохорной карбонизации под давлением (ИКД-м е т о д) основывается на изохор ном термокаталитическом отверждении на модели и низкотемпературной карбонизации при температуре 200—400 °С формовочных углеродных композиций с термореактивными вы-сокококсующимися связующими под давлением в фиксированном объеме ( рмообразующей оснастки (рис. 10) [c.193]

Основные направления российской программы реформы электроэнергетики и федеральный закон Об электроэнергетике признают, что с целью снижения финансовых рисков участникам рынка должна быть предоставлена возможность заключения форвардных и фьючерсных контрактов, т.е. контрактов на будущие поставки электроэнергии (мощности) и на покупку или продажу фиксированного объема электрической энергии (мощности) для поставки в оговоренную дату в будущем по согласованной цене. Такие двусторонние контракты, вероятно, не позволят возобновляемым источникам (кроме крупных ГЭС) конкурировать с традиционными, если только условрм этих контрактов не будут приспособлены к специфическому характеру возобновляемых источников. Козлофф (1998) заключает, что сроки платежей и другие условрм соглашений на поставку электроэнергии могут стимулировать независимых производителей к предпочтению технологий генерации с относительно низкими капитальными затратами в расчете на единицу мощности в то время как многие технологии ВИЭ изначально требуют значительных капитальных вложений, хотя их стоимость в процессе эксплуатации сопоставима со стоимостью традиционных технологий. Другими препятствиями для долгосрочных контрактов на поставку электроэнергии от возобновляемых источников являются высокие (на единицу мощности) операционные издержки при заключении соглашений и дискриминационные методы учета рисков. [c.95]

Таким образом, к середине 17 в. уже имелись чувствительные термометры, но еще не предпринималось серьезных попыток создания универсальной температурной шкалы. В 1661 г. сэр Роберт Саутвелл, который позднее стал президентом Королевского общества, привез из путешествия флорентийский спиртовой термометр. Роберт Гук, тогдашний секретарь Королевского общества, усовершенствовал итальянский прибор, введя в спирт для удобства красный краситель и сделав устоойство для нанесения шкалы. Гук опубликовал предложенный им метод в 1664 г. в книге Микрография . В ней он показал, как, исходя из первых принципов, можно изготавливать сравнимые термометры, не сохраняя строго постоянными их размеры, что пытались делать флорентийцы. Его метод был основан на равных приращениях объема с ростом температуры, начиная от точки замерзания воды. С какими трудностями достаются знания о фиксированных точках температуры при почти полном отсутствии информации, свидетельствует то, что Гук одно время пытался использовать две фиксированные точки в качестве точки замерзания воды. Он полагал, что температура, при которой начинает замерзать поверхность ванны с водой, отлична от температуры, при которой затвердевает вся ванна. Вероятно, его ввело в заблуждение то, что плотность воды максимальна вблизи 4 °С, вследствие чего в начале замерзания нижняя область ванны с неподвижной водой теплее, чем поверхность воды. Тем цр менее он создал шкалу, каждый градус которой соответствовал изменению объема рабочей жидкости его термометра примерно на 1/500 (что эквивалентно около 2,4 °С). Его шкала простиралась от —7 градусов (наибольший зимний холод) до +13 градусов (наибольшее летнее тепло). Эта шкала была нанесена на разнообразные термометры, которые градуировались по оригиналу, принятому Королевским обществом и калиброванному по методу Гука. Этот термометр, описанный Гуком на заседании Королевского общества в январе 1665 г., получил известность как эталон Грешем Колледжа и использовался Королевским обществом вплоть до 1709 г. Введенная таким образом шкала эталона [c.30]

Решение задачи оптимизации на ЭВМ осуществляется в два этапа (см. рис. 7.14). На первом определяется оптимальный объем возврата для различных фиксированных значений объемов свежего регенерационного раствора. На втором этапе из ряда полученных оптимальных значений PRG и PRR выбирается такое, которое соответствует минимальному значению приведенных затрат. Объемы всех порций регенерата и его возврата равны между собой. Объмы порций фильтрата не равны объемам порций регенератов в соответствии с требованиями послойного метода расчета [183]. Качество фильтрата лимитируется среднеостаточным содержанием NH4+, равным 0,083 мг-экв/л. [c.198]

Оценка износа во всех его проявлениях выполняется, как правило, по нештатным приборам. Их набор, методы применения и объемы измерений определяются поставленными задачами. Совокупность реализации методик использования средств измерений, обработки полученных результатов связывается в единый комплекс, который по принятой терминологии именуется диагностикой. Диагностика не является строго фиксированным критерием для оценки состояния. В зависимости от конструкхщи котла, вида топлива, параметров рабочей среды, наработки времени, марки стали, режимов работы объемы диагностики, номенклатура средств измерений и методика оценки состояния меняются. Это объясняется тем, что неоднозначность условий работы приводит к износу, разному по характеру и по тяжести поражений деталей и узлов, причем и то и другое изменяется с увеличением наработки и числа пусков. [c.150]

При большом объеме испытаний строят семейства квантильных кривых длительной прочности для фиксированных уровней вероятностей. Для этой цели может быть использован графический метод, а также линейный регрессионный анализ. [c.201]

Расчетные еоотношения (3.256)—(3.258) относятся к случаю, когда температура газового объема неизменна и окружающие его поверхности имеют фиксированную температуру. На практике реальные ситуации обычно более сложны излучающий объем обладает неравномерным полем температур граничные поверхности имеют разные оптические характеристики и разные температуры. Приближенные расчеты таких сложных систем достаточно эффективно можно проводить на основе зонального метода [29]. Неизотермический газ и замыкающая его оболочка делятся на конечное число объемов и площадей, которые можно считать близкими к изотермическим. Затем для каждой такой ячейки записываются уравнения баланса энергии. Получается алгебраическая система уравнений относительно неизвестных тепловых потоков (или в иной постановке — температур на одних поверхностях, потоков излучения на других). Практическая реализация метода зависит от конкретного вида решаемой задачи, а успех — от того, насколько удачно выделены расчетные зоны. С увеличением числа расчетных зон повышается точность вычислений, но увеличивается их объем. Для реализации метода обычно требуется современная вычислительная техника. [c.261]

В методе КАРС происходит четырехфотонное взаимодействие. Исследуемый образец облучается одновременно тремя лазерными пучками. Первый из лазеров имеет фиксированную частоту i/i. Частота света i/2, генерируемого перестраиваемым лазером, выбирается таким образом, чтобы разностная частота щ — U2 совпадала с частотой одного из типов колебаний молекулы ПММА (в данном случае uq 808 см ). Пучок третьего лазера с частотой i/3 рассеивается в объеме образца. При этом возникают стоксова составляющая с частотой [c.107]

В дальнейшем будем считать, что контрольные объемы связаны с первыми М частицами, которые мы будем называть контрольными частицами. Заметим, что контрольные объемы не связаны с какой-либо сеткой, они все независимы, поэтому проблема перехлеста здесь пе возникает в принципе. Более того, допустимо, чтобы два первоначально близких объема оказались со временем далекими. Разумеется, данный подход в свою очередь не лишен недостатков, поскольку необходимо следить за тем, чтобы контрольные объемы тем не менее покрывали область, запятую жидкостью. Заметим, что апалогичпо методам с перестраиваемыми сетками, здесь возможна процедура регуляции сетки . Например, для внутренних течений можно на каждом шаге объявлять контрольными те частицы, которые находятся ближе других к узлам какой-либо фиксированной или подвижной эйлеровой сетки. При этом мы будем контролировать несжимаемость в объемах, колеблюгцихся около узлов сетки. [c.106]

Итак, вычисление методом Монте-Карло радиальной функции распределения системы, подчиняющейся каноническому распределению Гиббса (iVFr-ансамбль), производится путем расчета функции G (R) по выражению (39) для различных значений R, после чего G (R) численно дифференцируется, что, согласно определению (40), дает функцию g, которая совпадает с усредненной по направлениям парной корреляционной функцией g (г). У макроскопических жидких (газообразных) систем парная корреляционная функция не зависит от направления. Естественно предположить, что анизотропия, обусловленная несферической симметрией нашей конечной периодической системы, будет исчезать, если при любом фиксированном значении R увеличивать размер системы (Л -> оо, F оо при N/V = onst), при этом усредненная по направлениям функция g (R) будет стремиться к искомой изотропной функции g (/ ) макроскопического объема жидкости или к усредненной по направле-ниям радиальной функции распределения g (г) кристаллической фазы. Обычно расчеты функции G (R) методом Монте-Карло ограничиваются расстояниями В < L/2, поэтому в определении (39) самое большее один член суммы по v отличен от нуля для любой пары (г, /) [см. (22) и (23)]. [c.291]

Пространственную неоднородность вызывают поля, силовое воздействие которых сказывается во всем объеме, занимаемом системой. Это, в частности, сила земного притяжения (если система рассматривается в неинерциальной системе отсчета, то силы инерции, см., например, задачу 20), элекфические и магнитные поля, вызывающие поляризационные эффекты в системах, состоящих из заряженных частиц и частиЦ, обладающих элекфическим или магнитным дипольными моментами и т. д. Мы покажем в дальнейшем (см. 6), что на основе задания уравнений состояния и потенциала, внешнего поля можно одними методами термодинамики рассчитать локальный значения плотности числа частиц n(f) = /v(f) во всей области внутри системы. Если теперь на основе использования только одних уравнений состояния с фиксированным локальным значением v(f) (т. е. соотношений р г = р(0, v f)) и wv(f) = vn(9, ( )) методами термодинамики рассчитать все остальные интересующие нас термодинамические характеристики системы так, как будто этот расчет проводится для большой просфанственно однородной системы (т. е. определить их как функции всюду одинаковой температуры 9 и заданного значения v f)), то через зависимость v = u(f) мы будем знать также и локальные значения этих характеристик. [c.35]

В работе [34], где рассматриваются вопросы микроволновой сушки утверждается, что с ростом частоты (уменьшением длины волны) уменьшается глубина нроникновения ноля в материал А, что ограничивает возможность нагрева СВЧ, так как волна прогревает его па глубину в несколько А. Сущность предлагаемого нами метода мера влажности - изменение температуры влажного материала при поглощении его локализованным минимальным и индицированным объемом определенной и фиксированной дозы микроволнового излучения бегущей волны, отчего метод был назван микроволновым термовлагометрическим. [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...