Разности разделенные

С учетом разности влагосодержания расчетное расхождение по абсолютным эффектам охлаждения ЪТ должно было составлять 15,5 К даже при /, = 0,18 МПа. В опытах же это значение не превышало 10 К. На основании этого результата авторами был сделан вывод о том, что на выходе из соплового ввода закручивающего устройства водяные пары находятся в переохлажденном состоянии, таким образом, конденсация и льдообразование происходят за соплом в камере энергетического разделения. [c.63]

Применим формз лу (99,5) к плоскости, ограничивающей занимаемую волной разрежения область пространства. При этом x/t будет представлять собой скорость движения этой границы относительно выбранной неподвижной системы координат. Скорость же ее относительно самого газа есть разность x/t — v и согласно (99,5) равна как раз местной скорости звука. Это значит, что границы волны разрежения представляют собой слабые разрывы. Картина автомодельного движения в различных конкретных случаях складывается, следовательно, из волн разрежения и областей постоянного течения, разделенных между собой поверхностями слабых разрывов (кроме того, конечно, могут иметься и различные области постоянного течения, разделенные между собой ударными волнами). [c.513]

Первое слагаемое в правой части этого соотношения отвечает когерентному сложению колебаний с интенсивностями у (т) у (т)/2 и разностью фаз ф (т), второе слагаемое — полностью некогерентному сложению колебаний с интенсивностями [1 —у (t)1/i, [1 — у (xjl/.j. Можно считать поэтому, что свет в точке М интерференционной картины как бы состоит из когерентной и некогерентной частей, причем доля когерентного света равна у (т). Обсуждаемое соотношение уже было получено в 13 с помощью элементарных соображений, основанных на представлении о разделении света интерферирующих пучков на когерентную и некогерентную части (ср. (13.5)). Анализ, проведенный в данном параграфе, устанавливает точный смысл такого разделения. [c.96]

Все предшествующие рассуждения относились к свету определенной длины волны, т. е. к небольшому спектральному интервалу. При значительном разнообразии в длинах волн следует принять во внимание, что показатели преломлений для обеих волн зависят от длины волны (дисперсия), причем их разность также меняется с длиной волны. Благодаря этому обстоятельству можно использовать прохождение поляризованного света через кристалл для разделения двух близких длин волн (поляризационный монохроматор Вуда) (см. упражнение 166). [c.393]

Легко видеть также, что если условие os б = dv не соблюдается, то мы можем всегда разбить траекторию OL на такие отрезки а, чтобы разность хода между волнами, исходящими из соответствующих двух соседних отрезков (т. е. из точек, разделенных расстоянием а), была равна /2 . Иными словами, должно выполняться условие [c.763]

Эта же разность давлений будет иметь место между объемами цилиндра, разделенными поршнем. Силу R, действующую па поршень, определим как произведение Др на площадь поршня а. Замечая, что направление этой силы противоположно направлению движения поршня, находим искомое выражение проекции силы сопротивления жидкости движению поршня в виде [c.87]

С первого взгляда может показаться, что наличие тепловых флуктуаций дает принципиальную возможность построения вечного двигателя второго рода. Но это не так. Рассмотрим, например, флуктуацию плотности в газе. Может показаться возможным поймать возникающие разности давлений с помощью специальных клапанов и аппаратов, имеющих дело с отдельными молекулами [такие устройства (существа) В. Томсон называл демонами Максвелла ], и использовать их для совершения работы или разделения смеси газов. Однако это не только практически, но и теоретически невозможно. Все наши аппараты, клапаны и т. д. сами состоят из молекул и сами обладают некоторыми колебаниями около положения равновесия, притом совершенно независимыми от колебаний плотности газа. Желаемый результат можно было бы получить в некоторый определенный момент времени, но в следующий же момент он компенсировался бы снова колебаниями аппарата и газа. [c.82]

VII.16. Определить разность уровней воды в верхнем и нижнем бьефах, разделенных вакуумной водосливной плотиной высотой 2 м, отверстием 20 м, пропускающей расход Q = 30 м /с, если глубина воды I нижнем бьефе а) /г ,б = 1,2 м б) Лн.,-, = 2,5 м. [c.180]

При изложении методов, применяемых в задачах тепломассообмена, даются необходимые сведения о решении алгебраических, трансцендентных и дифференциальных уравнений изложены основы метода конечных разностей. В прикладном плане приведены некоторые классические методы, такие как метод конформных отображений, операторный, разделения переменных, метод характеристик. Даны понятие об асимптотических методах, методе последовательных приближений, интегральных методах, а также некоторые точные решения задач тепломассообмена. [c.3]

При наложении внешнего напряжения в проходном направлении возникает обычный диодный небольшой ток. Однако ввиду того что по разные стороны перехода, разделенного потенциальным барьером, энергии носителей одинаковы, возникает туннельный эффект (см. 29), в результате которого носители проникают через потенциальный барьер на другую сторону от перехода без изменения энергии. Благодаря этому через переход течет более значительный ток. При дальнейшем увеличении разности потенциалов энергия электронов в и-области у перехода увеличивается, а в /j-области - уменьшается (рис. 126,6) и область перекрытия примесных уровней начинает уменьшаться. В результате этого сила тока начинает уменьшаться. Максимум силы тока достигается при наиболее полном перекрытии зон (рис. 126, а). Когда примесные зоны сдвигаются друг относительно друга настолько, что каждой из них на другой стороне перехода противостоит запрещенная зона (рис. 126,6), туннелирование становится невозможным и сила тока через переход уменьшается. При достаточно больших разностях потенциалов зоны проводимости п- и /7-областей оказываются почти на одном уровне (рис. 126, в) и становится возможным возникновение обычного диодного тока. Сила тока начинает снова возрастать. Вольт-амперная характеристика туннельного диода показана на рис. 127. [c.361]

Поэтому кривая сначала будет идти вверх (сплошная линия). Однако, поскольку энергия разделенных ядер меньше, чем энергия исходного ядра, то кривая должна иметь максимум с последуюш,им спадом к, суммарной энергии разделенных ядер. Разность между максимумом кривой и энергией связи невозбужденного ядра называется энергией активации. Очевидно, что деление не будет [c.540]

После нагружения образца растягивающими силами длина I получает приращение к. Соответствующий угол поворота призмы А обозначим через а (рис. 10, б). На такой же угол повернется зеркальце. На рис. 10, а показано пунктиром новое положение зеркальца. Углы падения и отражения светового луча 6 обозначены через фз. Отсчет по шкале определяется теперь точкой Е. Разность отсчетов щ — = Ап, разделенная на расстояние D, [c.19]

Рассмотрим процесс охлаждения (или нагревания) твердого тела, когда условия охлаждения — температура окружающей среды и коэффициент теплоотдачи а —во времени остаются постоянными и внутренние источники тепла в теле отсутствуют. В отношении начального распределения температур в теле не будем делать никаких ограничений, за исключением того, что примем условие разность между температурой в любой точке и температурой окружающей среды в начальный момент имеет один и тот же знак. При этих условиях нестационарный процесс охлаждения (нагревания) тела может быть разделен на две стадии начальную стадию и стадию регулярного режима. 1 [c.224]

Разность между энергией совокупности частиц в свободном состоянии, т. е. при разделении частиц и бесконечном удалении их друг от друга, и энергией рассматриваемой связанной системы тех же частиц составляет так наказываемую энергию связи (В). Иными словами, величина В представляет собой количество энергии, которое бы высвободилось, если бы атом (а не только ядро) был бы синтезирован из определенного числа нейтронов и атомов водорода. [c.161]

При центрифужном методе разделение пропорционально разности масс, а не отношению, вследствие чего может быть достигнут более высокий коэффициент разделения. В США его значение относится к числу секретных данных возможное значение коэффициента от 2 до 10, предполагается достижение и более высоких значений. [c.193]

Существенное упрощение при разделении напряжений удается получить, если наряду с разностью главных напряжений а —сгз, получаемой по картине изохром методом фотоупругости, удается еще измерить дополнительно сумму главных напряжений 01-1-02 или деформаций е1-Ье2, которые связаны следующей зависимостью [c.34]

Отстаивание основано на разделении масла, воды и механических примесей действием силы тяжести. Эффективность этого способа очистки зависит от разности удельных весов масла и посторонних примесей, вязкости масла, состояния, в котором оно находится, а также от продолжительности периода отстаивания. Наилучшие результаты получаются при наличии большой разности удельных весов масла и механических примесей, невысокой вязкости масла, спокойного состояния масла в резервуаре-отстойнике и длительного времени отстоя (желательно не менее десяти дней). При этом вода и нерастворимые примеси оседают на дно резервуара, а большая часть шлама, растворенного в масле при рабочей температуре, по мере остывания масла переходит в нерастворимое состояние и также выпадает в осадок. Отстаивание масла является единственным эффективным методом существенного уменьшения содержания в [c.33]

Однако при исследовании движения реальной жидкости возникает следующая трудность. По мере того как мы с целью более точного изображения картины распределения скоростей в жидкости подразделяем ее на все большее число все более тонких слоев, разность скоростей этих слоев делается все меньше и в пределе становится равной пулю. Как же при этом можно говорить о возможных различиях относительной скорости соседних слоев и что называть соседними слоями Это затруднение разрешается, если прибегнуть к данным опыта, который показывает, что сила трения между двумя пластинами, разделенными слоем однородно жидкости, прямо пропорциональна скорости одной пластины относительно другой и обратно пропорциональна их расстоянию. Отсюда следует, что сила трения прямо пропорциональна градиенту скорости в слое жидкости. Когда мы мысленно подразделяем всю жидкость на отдельные слои, то сила трения между ними будет определяться не просто разностью их скоростей, а разностью их скоростей, деленной на расстояние между их центрами. Когда толщина слоя стремится к нулю, то одновременно уменьшается и разность скоростей и это расстояние (равное толщине каждого слоя) частное же их остается конечным и равным градиенту скорости. [c.16]

Сетки. Эффективный способ разделения главных напряжений, когда известна их разность (aj—а,), состоит в том, чтобы использовать сумму двух нормальных напряжений во взаимно перпендикулярных площадках. Известно, что сумма линейных деформаций по любым двум взаимно перпендикулярным направлениям пропорциональна сумме соответствующих нормальных напряжений. Эта сумма, как известно, есть инвариант, т. е. равна сумме главных напряжений (ai + сгг). Если известны величины (di — Ог) и (Oi сГг), то сложением и вычитанием этих величин можно определить величины каждого главного напряжения в отдельности. [c.216]

Полигонизация — процесс образования разделенных малоугловыми границами субзерен. Полигонизация представляет собой развитие возникшей при пластической деформации ячеистой структуры. Размытые, объемные сплетения дислокаций вокруг ячеек становятся более узкими и плоскими и превращаются в субграницы, а ячейки — в субзерна. Процесс развивается при температурах более высоких, чем температура отдыха. Субграницы образуются в результате поперечного скольжения и переползания дислокаций в направлении достройки или сокращения экстраплоскостей. Хао тически распределенные дислокации выстраиваются в вертикаль ные стенки. Тело субзерен практически очищается от дислокаций Решетки соседних субзерен получают небольшую разориентиров ку (до нескольких градусов). Скорость полигонизации контроли руется относительно медленной скоростью переползания дислока ций, которая определяется скоростью перемещения вакансий Примеси, образующие на дислокациях облака Коттрелла, тормо зят полигонизацию. Субзерна при продолжительной выдержке и повышении температуры склонны к коалесценции, т. е. укрупнению. Движущей силой в этом случае служит разность энергий субграниц до и после коалесценции. При дальнейшем повышении температуры получает развитие процесс первичной рекристаллизации. [c.511]

Следовательно, результирующая интенсивность, создаваемая лучами, соответствующими определенной толщине /, является функцией i. В результате этого, если при данной для некоторой точки протяженного источника наблюдается минимум, для других точек источника это будет не так, другими словами, различия в разности хода, а следовательно, и в разности фаз для разных точек протяженного источника приведут к ухудшению видимости интерференционной картины. Значительные изменения разностей хода (и разностей фаз) для разных точек источника могут привести к существенным изменениям интенсивности света. В этом случае контрастность полос практически становится равной нулю. Если же изменения разностей хода (разностей фаз) так малы, что это приведет к незначительным изменениям интенсивностей, то будет наблюдаться четкая интерференционная картина, следовательно, в данном случае лучи, исходящие от разных точек источника, будут когерентны. Такая когерентЕюсть (когерентность лучей, исходящих от пространственно разделенных участков протяженного источника) называется пространственной. [c.91]

Интерферометры, где используются два пространственно разделенных луча, между которыми создается определенная разность хода, называются двухлучевыми. Существует меюго разновидностей двухлучевых интерферометров. Рассмотрим два интерферометры Жамеиа и Майкельсона. [c.109]

Так как при переходе от главного максимума к соседнему минимуму разность хода меняется на XIN, то имеет место А d sin ф) = = kIN. Отсюда d os фДф XIN и угловая ширина главного максимума Аф = kINd os ф. При малых углах дифракции os ф с - 1 и Аф X/Nd. Следовательно, при d =-- onst с увеличением числа щелей помимо роста интенсивности происходит резкое сужение главных максимумов, в результате чего расплывчатые максимумы превращаются в узкие, разделенные темными промежутками. [c.145]

Если пластина достаточно толста, то интер-ферирующие лучи / и 2 разведены на значи тельное расстояние и в любой из них нетрудно ввести кювету с изучаемым веществом или какой-либо другой объект, создающий дополнительную разность хода Д, которую можно измерить. Однако с увеличением толщины плас гины возникают дополнительные трудное и, которые были частично охарактеризованы в 5.3. Для сведения интерферирующих лучей и компенсации разности хода, создаваемой пластиной, расщепляющей пучки 1 и 2, удобно использовать вторую стеклянную пластину такой же толщины. Это смягчает требования к монохроматичности света, проходящего через интерферометр. Такая схема из двух толстых стеклянных пластин, разделенных воздушной прослойкой, реализуется в интерферометре Жамена. [c.222]

Для разделения спектров разных порядков применяют различные приемы (исполь. )уют стеклянные фильтры, селективные приемники излучения и т.д.). С равнительно легко отделить инфракрасное излучение от видимого или видимое от ультрафиолетового, но если разность длин волн, соответствующих соседним порядкам дифракции, невелика (а так будет всегда при использовании вькчлшх порядком), го приходится применять достаточно сложную схему монохроматнзации излучения. Поэтому (аналогично тому, как делалось в многолучевой интерферометрии) целесообразно ввести понятие области свободной дисперсии [c.322]

Если генерируемые светом электроны и дырки оказываются пространственно разделенными, возникает разность потенциалов между участками полупроводника. Внутренний фотоэффект, проявляющийся в возникновении фотоЭДС, называют также фотогальваническим (или фотоволыпаическим) эффектом. Возможны различные виды этого эффекта. Остановимся на трех из них 1) возникновение вентильной (барьерной) фотоЭДС в р-п-переходе, 2) возникновение диф(()узионной фотоЭДС (эффект Дембера), 3) возникновение фотоЭДС при освещении полупроводника, помещенного в магнитное поле (фотомагнитоэлектрический эффект, или эффект Кикоина — Носкова). [c.179]

Несомненный успех двухжидкостной модели в форме, предложенной Тисса, вызвал тенденцию приписывать ей часто больший физический смысл, чем тот, которого вообще можно было от нее требовать. Не говоря уже о том, что в атомных масштабах разделение атомов I от атомов II недопустимо с точки зрения квантовой механики, в этой модели должны возникать и другие трудности. Представление о том, что при абсолютном нуле гелий должен состоять целиком из атомов с нулевым импульсом, оставляет необъясненной одну из замечательных особенностей этого вещества, а именно его большую нулевую энергию. По этой же причине объяснение термомеханического эффекта на основании этой модели является до некоторой степени иллюзорным. Выравнивание разности концентраций в этом случае рассматривается как аналогия осмотической диффузии через полупроницаемый капилляр. Очевидно, однако, что подобный диффузионный процесс не может иметь места в смеси, одна из компонент которой—нормальная жидкость—неподвижна благодаря трению, а другая—сверхтекучая жидкость—имеет нулевой импульс. Эти трудности можно обойти, если приписать сверхтекучей компоненте некоторый импульс, но тогда и без того неясная связь свойства сверхтекучести с конденсацией Бозе—Эйнштейна станет еще более туманной. [c.803]

Используя разработанную модель термогазодинамического процесса энерго-разделения в многокомпонентной струе, нульсационно истекающей в полузамкнутую емкость с теплопроводными стенками, рассчитываются характеристики этого процесса. В качестве примера на рис. 7.5 представлены зависимости изменения разности температур АТ исходного высоконапорного газа Т и температура охлажденного газа в процессе энергоразделения от давления нагнетания Р высоконапорного газа в сопло (рис. 7.3). Из графика на рис. 7.5 видно, что с увеличением давления нагнетания исходного газа разность температур АТ снижается. Однако она увеличивается с увеличением степени расширения газа, выражаемой в виде отношения давлений и низконапорного Р газов. Аналогичные зависимости получены для удельной холодопроизводительности д (рис. 7.6) процесса энергоразделения. [c.184]

В начальный момент работы установки (см. рис. 9.14, а) в емкости 4 находится низкопотенциальный газ, который подводится через открьпый клапан К) и струйный аппарат /. При отсутствии жидкости в емкости регулятор уровня П выдает сигнал на открытие клапана 3 и закрытие клапана 8 (см. рис. 9.14 а, б). Высоконапорная жидкость посгупает через клапан 3 в струйный аппарат 7, в котором струей жидкости эжектируется газ, подводимый по трубопроводу 9 через клапан 10 (см. рис. 9.14, б). Из струйного аппарата 2 жидкостно-газовая смесь поступает в емкость 4, наполняя ее. В емкости происходит разделение жидкостно-газовой смеси. По мере наполнения емкости 4 давление в ней нарастает. При повышении давления до значения, при котором эжектирование низкопотенциального газа прекращается, клапан 10 закрывается (рис. 9.14, в). Высоконапорная жидкость продолжает поступать в емкость 4, дожимая в ней газ до давления, под действием которого клапан 5 открывается (см. рис. 9.14, о), сжатый газ вытесняется из емкости потребителю. После полного вытеснения из емкости 4 газа и заполнения ее жидкостью регулятор уровня II (см. рис. 9.14, г) выдает сигнал на открытие клапана 8 и закрытие клапана 3. В результате из емкости 4 (см. рис. 9.14, д) жидкость сбрасывается через клапан 8 в трубопровод 7. При опустошении емкости 4 давление в ней снижается. Под действием разности давления в емкости 4 и трубопроводе 5 клапан 6 закрывается. Под действием разности давлений в емкости 4 и трубопроводе 9 клапан 10 открывается (см. рис. 9.14, д) и низкопотенциальный газ, проходя через клапан 10 и струйный аппарат 7, заполняет емкость. После заполнения емкости 4 низкопотенциальным газом (см. рис. 9.14, д) регулятор уровня // выдает сигнал на открытие клапана 3 и закрытие клапана 8. Описанный цикл сжатия газа вновь повторяется в той же последовательности. [c.237]

Результаты иееледования процесса энергетического разделения представлены на графике (рис. 9.35) в виде кривой зависимости изменения разности температур АТ на входе Т и выходе термотрансформатора от доли холодного потока р. Расхождения рассчитанных величин АГи полученных экспериментально, не превышает 1% при коэффициенте = 0,96, учитывающем в уравнении (6.13) отличие реального процесса расширения газа в многокомпонентном вихревом струйном течении. [c.266]

В практических схемах интерферометров основным способом получения двух пространственно разделенных когерентных пучков света является способ амплитудного деления волны от одного источника света при помощи плоскопараллельных стеклянных пластин. В практике газодинамических исследований наибольщее распространение получила схема интерферометра Цендера — Маха. В качестве источника света в этом интерферометре используются лампы накаливания или газоразрядные лампы. Ввиду ограниченной когерентности таких источников света возникают трудности при юстировке и наладке интерферометров. К качеству смотровых окон в таких приборах предъявляются особо жесткие требования. Кроме того, они имеют сложную конструкцию и малую разность хода лучей. [c.223]

В адиабатно изолированных цилиндрах А и Б разделенных клапаном, находятся одинаковые массы воздухг (рис. 11.18). Давление в цилиндре А = 1,0 МПа, ь цилиндре Б P i =- 0,1 МПа. Температуры воздуха в цилиндрах равны Г.,1 = Тб1 = 400 К. В цилиндре Б имеете поршень, не допускающий теплообмена. После открытия клапана поршень под действием разности давлений начи нает перемещаться и сжимать воздух в цилиндре Б до на ступления равновесия. Температура окружающей средь Т = 293 К. Требуется определить давление ра. при кото ром наступает равновесие температуры воздуха справа i слева от поршня при равновесии потерю работопособности и эксергетический к. п. д. [c.153]

Даваемые объективами 6 и 10 вторичные изображения полевой диафрагмы проектируются на испытуемую поверхность 7 и зеркало 11. Компенсационная пластина 9 уравнивает длины хода в стекле двух пучков лучей. Отразившись от испытуемой поверхности и зеркала, пучки лучей, вновь пройдя микрообъективы 6 и 10, соединяются полупрозрачной пластиной 8 и объективом 13 вместе с зеркалом 14 направляются в окуляр 12, в фокальной плоскости которого и наблюдается изображение испытуемой поверхности и система интерференционных полос, образованная соединившимися пучками когерентных лучей. При фотографировании интерференционной картины зеркало 14 выводят из хода лучей и с помощью объектива 15 и зеркала 17 лучи направляют на фотопленку, помещенную в кадровом окне 16. Разность хода когерентных световых пучков создается децентрированием объектива 10. Оно вызывает разделение зрачков выхода оптической системы и тем самым создает в поле интерференции переменный наклон пучков, которые разделяет и собирает в фокальной плоскости объектив 13. [c.92]

Датчики Ашенбреннера и Губо были усовершенствованы Ферстером, который взамен кольцевого сердечника использовал два разделенных друг от друга стержневых сердечника. Ферстер применил стержневые феррозонды для испытаний магнитных материалов, а также создал приборы иного назначения, в том числе для измерения разности полей в двух различных точках (градиентомеры). [c.40]

Применим теперь одно выражение, введенное для электрического тока, к рассмотренным здесь движениям жидкости. Именно, мы будем говорить о сопротивлении жидкости, протекаюндей в пространстве, ограниченном твердой стенкой и двумя поверхностями равных потенциалов скоростей мы будем под этим подразумевать разность значений потенциала скоростей на обеих поверхностях, разделенную на объем жидкости, проходящей в единицу времени через поперечное сечение. Тогда сопротивление пространства, ограниченного рассмотренным гиперболоидом и простирающегося в обе стороны в бесконечность, будет равно [c.180]

Трение водяных капель играет также, но-вндпмому, важную роль и в происхождении гроз и других электрических явлений в облаках. Мелкие п крупные капли в облаках заряжаются преимущественно ра.зноименно. Более быстрое падение крупных капель разделяет эти про-тивопо.ложные заряды на разные горизонты. Разделение противоположных зарядов вызывает появление между ними мощных электрических си,л (больших разностей потенциалов), дающих начало грозовым разрядам — мол-нни. Трение не играет роли в процессах зарян енпя отдельных водяных капель, а только обеспечивает их сортировку) по размерам — своего рода воздушную сепарацию. [c.37]

Так как поляризационно-оптический метод дает только разность главных напряжений, за исключением контуров, где одно из напряжений известно, еще одно необходимое соотношение между главными напряжениями в виде сумм главных напряжений было получено с помощью электрической аналогии. Контур модели из электропроводной бумаги был разделен на участки, к каждому из которых прикладывали потенциал, пропорциональный сумме главных напряжений на данном участке контура. Суммы главных напряжений на контуре определяли по данным поляризационно-оптического метода. Между контуром модели и электродами из медной фольги была оставлена полоса бумаги шириной около 3 мм. На этом расстоянии приложенные потенциалы сглаживались, так что их распределение на контуре ближе соответствовало непрерывному распределению напряжений, имеющемуся на контуре модели из оптически чувствительного материала. Картина изопах для одной из моделей воспроизведена на фиг. 9.29. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...