Зрачок выхода оптической системы

Входной зрачок (зрачок входа) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве предметов. Выходной зрачок (зрачок выхода) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве изображений. Апертурная диафрагма может находиться в пространстве предметов, т. е. перед оптической системой, и тогда она сама будет служить зрачком входа если она будет находиться в пространстве изображений, т. е. позади системы, то она будет служить зрачком выхода. Она определяет угол раскрытия прямолинейно ограниченного конуса, внутри которого распространяется свет угол этого конуса обычно обозначают 2н, где — апертура, причем произведение синуса и на показатель преломления среды перед оптической системой называют числовой апертурой. [c.92]

Рабочим или действующим пучком называется пучок лучей наибольшего сечения, который дает в поле зрения оптической системы изображение одной точки предмета и по выходе из системы целиком попадает в зрачок глаза наблюдателя или другого приемника световой энергии. [c.403]

Рабочим, или действующим, пучком лучей называют такой осевой пучок лучей наибольшего сечения, который, проходя через оптическую систему, дает в ее поле зрения изображение точки предмета, а но выходе из системы целиком попадает в зрачок глаза наблюдателя. [c.422]

Рабочим пучком назовем пучок лучей наиболь иего сечення, который в поле оптической систе .ш образует изображение осевой точки предмета и по выходе из системы целиком попадает в зрачок глаза наблюдателя пли иного приемника световой энергии. [c.358]

Таким образом, роль зрачка входа системы будет играть оправа объектива, так как оиа из осевой точки предмета будет видна под наименьшим углом. Зрачок выхода зрительной трубы будет лежать в плоскости зрачка глаза, что видно из хода лучей зрения через оптическую систему зрительной трубы (рис. 23). [c.45]

I и II, симметрично расположенных относительно оптической оси прибора, коллиматорного объектива Об, призмы Волластона W, бипризмы Р, призмы Николя N и окуляра Ок. Около призмы Николя N перед глазом установлена диафрагма D с центром отверстия на оптической оси. Она играет роль зрачка выхода системы. [c.352]

Оптическая система называется дифракционно ограниченной, если она преобразует расходящуюся сферическую волну, исходящую из любого точечного источника, в новую идеальную сферическую волну, которая сходится в точке, лежащей в плоскости изображения. Таким образом, конечное свойство дифракционно ограниченной системы линз заключается в том, что она преобразует расходящуюся сферическую волну, падающую на входной зрачок, в сходящуюся сферическую волну, выходящую через выходной зрачок. Для любой реальной оптической системы это свойство выполняется в лучшем случае только для конечной области в плоскости предмета. Если рассматриваемый предмет не выходит за пределы этой области, систему можно отнести к дифракционно ограниченной. Если в действительности фронт волны от точечного источника после выходного зрачка значительно отличается от идеальной сферической формы, то говорят, что оптическая система имеет аберрации. [c.154]

Формулы Зайделя, выраженные через параметры одного параксиального луча. Часто представляется желательным выразить коэффициенты первичной аберрации в такой форме, которая наиболее отчетливо показывает их зависимость от параметров оптической системы формулы (13) непригодны для этой цели. Чтобы воспользоваться ими необходимо, в соответствии с законами параксиальной оптики, построить ход двух лучей, один из которых выходит из осевой точки предмета, а другой — из центра входного зрачка. Зайдель, однако, показал, что параметры второго луча можно исключить, т. е. выразить коэффициенты первичных аберраций только через параметры первого луча. Естественно, в 4х>рмулах останется величина, зависящая от положения входного зрачка, поскольку ясно, что изменение положения соответствующей диафрагмы влияет на аберрации. [c.215]

Если допустить, что оптическая система не дает аберраций в плоскости выходного зрачка, т. е. что выходной зрачок есть безаберрационное, идеальное изображение входного зрачка, то каждой совокупности лучей, выбираемой указанным способом для исследования распределения лучей по выходе их из системы, в пространстве предметов соответствует пучок лучей, расположенных на конической поверхности с вершиной в изображаемой точке и проходящих через точки окружности в плоскости выходного зрачка с центром иа оптической оси. На самом деле, вследствие аберраций в зрачках, окружности в плоскости входного зрачка соответствует замкнутая кривая в плоскости выходного зрачка, отступающая по форме от окружности. Но эти отступления невелики, и ими можно пренебречь при решении всех задач, связанных с качеством изображения, так как этот вопрос по своей природе не требует особо точных ответов. [c.62]

Кроме всех перечисленных аберраций, существует еще одна не входящая в число ранее рассмотренных аберраций Зейделя, на которую необходимо обратить внимание, так как она может все качества оптической системы свести на нет. Это так называемая аберрация в зрачках или, точнее, сферическая аберрация выходного зрачка. Лучи, вошедшие в систему через входной зрачок, выходят через его изображение — выходной зрачок. Но главные лучи, т. е. лучи, проходящие через центр входного зрачка, обладают обычно большой сферической аберрацией, так как последняя полностью не исправляется. Вследствие этой аберрации поло- [c.374]

Дисторсия зависит от сферической аберрации в зрачках. Сферическая аберрация в зрачках проявляется в том, что главные лучи, проходящие через центр апертурной диафрагмы под различными углами к оптической оси, после преломления при выходе из оптической системы не пересекаются с оптической осью в центре выходного а также входного) зрачка. Из центра апертурной диафрагмы Ро выходят два главных луча / и 2 (рис. 88). очка Р есть параксиальное изображение точки Ро, т. е. центр выходного зрачка. Лучи / и 2 пересекают опти- [c.160]

В окуляр, как в лупу, рассматривается изображение, образованное предшествующими частями оптической системы. Для того чтобы нормальный глаз мог рассмотреть это изображение, необходимо иметь на выходе окуляра параллельный пучок лучей. Поэтому, если окуляр перевернут на 180°, то он может быть использован как объектив, образующий изображение бесконечно удаленного предмета, при этом выходной зрачок окуляра становится уже входным зрачком объектива, вынесенным в пространство предметов. В таком вынесенном зрачке при необходимости может быть расположена призма, имеющая [c.213]

Структура меридионального пучка лучей для оптической системы, имеющей сферическую аберрацию и меридиональную кому, показана на рис. 118. Верхний луч с координатой на входном зрачке -т и нижний луч с координатой на входном зрачке —т по выходе из системы идут несимметрично по отношению к главному лучу. Мерой меридиональной комы является величина [c.153]

Изображение действующей диафрагмы в пространстве предметов называют зрачком входа системы. В реальных системах, если перед объективом нет дополнительных оптических деталей в виде зеркала или призм, действующая диафрагма к зрачок входа обычно совпадают с оправой объектива. Изображение диафрагмы после оптической системы в пространстве изображений называют зрачком выхода. [c.82]

Прежде чем заканчивать изложение параксиальной оптики, остановимся на одном интересном вопросе, который касается теории зрачков. Дело в том, что из полного пучка лучей, берущих начало в точке объекта, лишь часть падает на первую преломляющую поверхность, проходит через систему, выходит из последней поверхности и собирается в точке изображения. Для осевой точки, лежащей в плоскости объекта, пучок, проходящий через систему, более всего ограничивается какой-то диафрагмой. Чтобы найти эту ограничивающую диафрагму, нужно построить изображения всех диафрагм, лежащих справа от первой преломляющей поверхности системы (включая края линз), в пространстве объекта, начиная с первой поверхности. Та диафрагма, изображение которой в пространстве объекта более всего ограничивает угол, в пределах которого пучок лучей, испускаемый осевой точкой, входит в оптическую систему, называется входным зрачком Е. Ее изображение в пространстве изображений называется выходным зрачком Е. [c.78]

Класс чистоты оптических деталей микроскопов принято назначать исходя из диаметра рабочего отверстия их поверхностей. Под диаметром рабочего отверстия принимается участок поверхности оптической детали, покрываемый входящим в оптическую систему осевым (апертурным) пучком лучей, который на выходе из окуляра образует пучок диаметром, равным диаметру выходного зрачка системы. Для поверхностей деталей, подлежащих просветлению, серебрению и алюминированию, рекомендуется требования к чистоте ужесточать на один класс по сравнению с поверхностями деталей без покрытия. [c.408]

Даваемые объективами 6 и 10 вторичные изображения полевой диафрагмы проектируются на испытуемую поверхность 7 и зеркало 11. Компенсационная пластина 9 уравнивает длины хода в стекле двух пучков лучей. Отразившись от испытуемой поверхности и зеркала, пучки лучей, вновь пройдя микрообъективы 6 и 10, соединяются полупрозрачной пластиной 8 и объективом 13 вместе с зеркалом 14 направляются в окуляр 12, в фокальной плоскости которого и наблюдается изображение испытуемой поверхности и система интерференционных полос, образованная соединившимися пучками когерентных лучей. При фотографировании интерференционной картины зеркало 14 выводят из хода лучей и с помощью объектива 15 и зеркала 17 лучи направляют на фотопленку, помещенную в кадровом окне 16. Разность хода когерентных световых пучков создается децентрированием объектива 10. Оно вызывает разделение зрачков выхода оптической системы и тем самым создает в поле интерференции переменный наклон пучков, которые разделяет и собирает в фокальной плоскости объектив 13. [c.92]

Если оитическая система собрана правильно, то независимо от ее сложности люк входа Л и зрачок входа 3 должны лежать в сопряженных плоскостях относительно люка выхода и зрачка выхода всей системы в целом и относительно всех промежуточных люков и зрачков отдельных компонентов оптической системы, сочлененных друг с другом. Размеры их должны определяться величиной линейного увеличения соответствующих компонентов системы. Ход лучей зрения, приведенный на рисунках, наглядно иллюстрирует сказанное. [c.59]

Преобразующее действие оптической системы описывается опЬрато-ром преобразования комплексной амплитуды поля на входном зрачке оптической системы v) в комплексную амплитуду поля в выход- [c.46]

В 68 уже упоминалось о том, что в целях устранения комы в телеанастигматических линзах удобно пользоваться парами теле-анастигматических линз, расположенных симметрично относительно материальной диафрагмы или зрачка входа (выхода) корригируемой оптической системы. [c.364]

Если в плоскости апертурной диафрагмы микроконденсора лежит изображение источника, то оно должно быть видно и в зрачке выхода, как это показывает снимок на рис. 37. Кстати отметим, что эта фотография хорошо демонстрирует, почему требования к совершенству оптической системы конденсора могут быть невелики. Действительно, на фоне изображения спирали первичного источника на фотографии видна черная точка, которая представляет собой изображение какого-то дефекта одной из линз конденсора, вероятнее всего, пузырька воздуха в стекле линзы. Подобный дефект линз конденсора, конечно, не может существенно повлиять на оптическое изображение предмета, даваемого микрообъективом. [c.61]

Оптическая система визуального фотометрического устройства должна иметь два зрачка и два люка входа (при одном зрачке выхода и двух люках выхода) и светоделительное устройство, установ.т1енное в области диафрагмы поля зрения. [c.344]

СКИХ измерений, сиектроиоляриметрические измерения осуществляются путем соединений соответствующего поляриметра со спектральным прибором. Это соединение может осуществляться путем пространственного совмещения зрачков и.ли люков входа и выхода обеих систем, чаще всего путем последовательного соединения, когда, например, люк выхода одного прибора (поляриметра) соединяется с люком входа другого прибора (спектрографа). Однако поляризационная система может быть установлена внутри спектрального прибора. При этом следует иметь в виду, что спектральный прибор сам является поляризатором. Поляризация проходящих через спектральный прибор пучков возникает как результат отражения иа поверхностях его оптической системы, а также и па щелях, в особенности, когда ширина щелей мала. Устранение или учет этих эффектов должен проводиться, сообразуясь с конкретными условиями из.мерепий. [c.519]

В оптических приборах часть световой энергии отражается от поверхностей оптичепкнх детален, оправ, царапин и выколок и претерпевает многократные отражения внутри системы. Часть этой отраженной энергии выходит из прибора через зрачок выхода, другая минует его. Последняя является вредной частью светового потока, поскольку она не участвует в образовании нзоб,,аже-ння и ухудшает контрастность между предметом и фоном. [c.20]

Существует большая группа оптических приборов, позволяющих человеку рассматривать удаленные предметы. К числу рассматриваемых приборов относятся бинокли, зрительные трубы, астрономические наблюдательные телескопы, стереотрубы, перископы, дальномеры, прицелы, геодезические приборы (теодолиты, нивелиры и т. п.). Оптические системы таких приборов называют телескопическими системами (от греч. tele — вдаль, далеко + + Греч, s opeo — смотрю). Эти системы обладают тем основным свойством, что пучок параллельных лучей, поступающий в их входной зрачок, выходит через выходной зрачок пучком параллельных лучей. [c.205]

Пирометр (рис. 7-3-1) состоит из первичного преобразователя (телескопа), измерительного прибора и источника питания. Изображение объекта, температуру которого необходимо измерить, с помощью объектива создается в фокальной плоскости телескопа, В этой же плоскости расположена вольфрамовая нить пирометрической лампы. Окуляр телескопа, предназначенный для наблюдения нити лампына фоне изображения источника излучения (объекта), может перемещаться вдоль огггической оси, что дает возможность устанавливать необходимую видимость нити лампы на фоне изображения объекта. Для постоянства и ограничения углов входа и выхода в оптической системе телескопа установлены две диафрагмы. При строго определенных значениях входного и выходного углов, размера отверстия входной диафрагмы, диаметра объектива в свету, фокусного расстояния окулярной линзы и диаметра выходного зрачка (выходной диафрагмы) телескопа, а также некоторых других размеров достигается независимость показаний оптического пирометра от изменения положения объектива относительно фокальной плоскости, а следовательно, и от изменения расстояния от источника излучения до объектива. [c.270]

Переходим теперь к общему случаю. Так как положение призмы безразлично, положим, что ее первая поверхность совпадает со входньш зрачком. Положение падающего на призму луча определим, как всегда, величиной 1 (рис. П,29) — ординатой точки пересечения лучом меридиональной плоскости — и координатами т, н Л1, точки пересечения луча с плоскостью входного зрачка. Проведем плоскость, определяемую падающим лучом и нормалью к грани призм и проходящую через точку — предмет А с координатами и 0. Так как нормаль к поверхностям призмы совпадает по направлению с оптической осью системы, то луч не выходит нз этой плоскости после своего преломления через обе поверхности призмы. Поэтому временно можно принять эту [c.176]

Зеркальная система представляет собой сферическое или пара-болоидное зеркало с наружным отражающим покрытием. На рис. 142 показано сферическое зеркало радиусом г D — диаметр входного (выходного) зрачка. В параксиальной области от точечного излучателя, помещенного в фокусе F зеркала, выходит пучок лучей, параллельных оптической оси. С увеличением вы- [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...