Угловая ширина главного максимума

Угловая ширина главного максимума излучения как для пластинки гребенчатого профиля с любым числом выступов, так и для клина равна примерно Яд/ , т. е. определяется поперечным размером излучателей в плоскости г, ф и не зависит от второго размера 2Ь, 2А). Экспериментальная ширина главного максимума для клинового излучателя несколько больше, по-видимому, из-за расхождения пучка продольных волн в клине. Отметим, что в случае 26, 2А которого мы не касались, такое положение может нарушаться. [c.124]

Получите выражение, дающее угловую ширину главного максимума на дифракционной картине. Найдите теоретическую разрешающую силу в спектрах различных порядков. Определите фокусное расстояние /2, при котором на фотопластинке видны все детали изображения, которые позволяет различить разрешающая сила. (Считайте, что фотографическая пластинка точно разделяет два изображения с линейным промежутком 20 мкм.) [c.184]

В дальнейшем мы покажем, что угловая ширина главного дифракционного максимума на уровне о приближенно равна А1 = гр — я[- , II поэтому выражение (1.33) обычно называют угловой шириной главного дифракционного максимума. [c.34]

По оно определяет угловую ширину главного дифракционного максимума при дифракции плоской волны прп нормальном падении на диафрагму с шири- [c.34]

Рассмотрим спектральные характеристики решетки. Определим угловую ширину главного дифракционного максимума, приравняв его равным углу между главным максимумом и первым минимумом. Перепишем условие главных максимумов, умножив обе части равенства (7.1.17) на N. Тогда получим [c.435]

Таким образом, в моноимпульсных лазерах с неустойчивыми резонаторами следует использовать преимущественно электрооптические или пассивные (с насыщающимся поглотителем) затворы для спектральной селекции годятся главным образом эталоны Фабри — Перо и интерференционно-поляризационные фильтры, по прохождении которых свет не меняет своего направления. Однако и здесь приходится считаться еще с тем, что в любом линейном неустойчивом резонаторе по крайней мере в одном из двух противоположных направлений распространяется не плоская, а сферическая волна. В этих условиях введение того или иного фильтра не будет приводить к модуляции интенсивности по сечению резонатора, только если угловая ширина максимума пропускания фильтра превышает угол раствора сферической волны. В результате на параметры фильтра, а с ними и на достигаемую с его помощью минимальную ширину спектра накладываются ограничения (соответствующие данные для случая эталона [c.228]

Согласно формуле (7.1.5), разрешающая способность спектрального прибора определяется действующим отверстием О и угловой дисперсией Де диспергирующей системы. Обе эти величины по-разному влияют на разрешающую способность. При увеличении угловой дисперсии Де растет угловое расстояние между линиями А-1 и Яг. Это значит, что при той же ширине контура линии в спектре окажутся на большем расстоянии (рис. 7.1.4,а). При увеличении действующего отверстия В уменьшается ширина главного дифракционного максимума, т. е. изображения линий Я1 и Яг сужаются и они становятся разрешимы (рис. 7.1.4,б). [c.425]

В результате совместного действия явлений, описываемых обоими множителями формулы (39.19), получим картину, представленную на рис. 39.7. Здесь Аф — угловой размер дифракционного максимума от одной щели. Внутри этого максимума расположены главные дифракционные максимумы нулевого, первого, второго и третьего порядков с угловой шириной бф. Интенсивность главных максимумов не одинакова и уменьшается для рассматриваемой системы от нулевого к максимумам больших порядков, [c.288]

Для решетки среднего размера L = 100 мм и для К --угловой размер бф ==5 10" рад, что составляет 1". Линейную ширину спектральной линии получим, если умножим (41.5) на фокусное расстояние второго объектива Д. При /2 = 1000 мм А/ = бф/2 = = 0,005 мм. Столь малый угловой и линейный размеры главного дифракционного максимума позволяют отождествить его с отдельной спектральной линией. [c.296]

Так как при переходе от главного максимума к соседнему минимуму разность хода меняется на XIN, то имеет место А d sin ф) = = kIN. Отсюда d os фДф XIN и угловая ширина главного максимума Аф = kINd os ф. При малых углах дифракции os ф с - 1 и Аф X/Nd. Следовательно, при d =-- onst с увеличением числа щелей помимо роста интенсивности происходит резкое сужение главных максимумов, в результате чего расплывчатые максимумы превращаются в узкие, разделенные темными промежутками. [c.145]

Типичный вид характеристики направленности а — в полярпой системе координат ОА — направление главного максимума, ао,705 — угловая ширина главного максимума на уровне 0,707, о— угловая ширина главного максимума по первым нулям характеристикина-правленности) б — в декартовой системе координат. [c.243]

Угловая ширина главного максимума. С увеличениел N угловая ширина главных максимумов уменьшается. Исследуя выражение (79), легко получить угловой интервал от главного максимума до первого нуля или интервал от максимума до максимума. Для главного максимума и числитель и знаменатель равны нулю. Когда [c.442]

Разрешающая способность, то ссть отношение длины волны к минимально разрешимому спектральному интервалу К Х/АХ, обусловлена угловой шириной главного максимума и определяет возможность раздельного паблюдс ния двух близких спектральных линий возрастает с ростом т и полного числа штрихов N. Условием разрешения близких спектральных линий по Рэлею является совпадение главного максимума для длины волны X и первого нуля интенсивности для длины волны X + АХ [c.154]

Таким образом, эшелон может работать только при очень монохроматическом излучении. Расстояние между главными дифракционными максимумами соседних порядков, т. е. изменение ф при изменении т на единицу, очень невелико. Из формулы (49.1) имеем бф = X/s. Все эти дифракционные максимумы имеют заметную интенсивность только в пределах центрального максимума, обусловленного одной щелью (ср. 44 и 46). Угловая ширина этого максимума есть Аф = 2X/S, ибо ширина щели равна s. Таким образом, в пределах поля заметной яркости шириной Аф может укладываться только один или два максимума соседних порядков, ибо расстояние между ними бф = ИгАф (рис. 9.26). [c.211]

Итак, в результате дифракции па входной апертурной диафрагме (входной грани диспергирующей системы) в диспергирующую систему входит не параллельный, а расходящийся пучок с дифракционным распределением (1.27). Соответственно и при выходе из диспергирующей системы пучок также имеет дифракционное распределение, но величины всех углов его изменены в результате углового увеличенпя системы. В частности, угловая ширина главного дифракционного максимума будет определяться не (1.33), а соотношением [c.34]

Нормальная ширина щели, как известно, рассчитывается по формуле aн = Xf/D, где X —длина волны й//— относительное отверстие коллиматора, освещающего диспергирующий элемент. С другой стороны, угловая ширина главного дифракционного максимума, соответствующего дифракции света на щели шириной а, равна Я/а. Приравняв его линейную величину, равную /Я/а, диаметру объектива, получим размер нормальной ширины щели. Этот результат является следствием теоремы Ван Циттерта—Цернике, которая определяет размер области когерентности как область, лежащую в пределах центрального дифракционного максимума, так как в этой области все составляющие излучения действуют синфазно. Другими словами величина пространственной когерентности определяется эффективной угловой шириной спектра пространственных частот источника излучения. Чем меньше геометрические размеры источника, тем шире его пространственный спектр и тем более он когерентен. Однако существуют источники специальной структуры, имеющие широкий спектр пространственных частот при больших геометрических размерах. Примером такого источника является щелевая решетка шириной 1 и с периодом й, равным нормальной ширине щели. [c.470]

При разработке- пространственных фильтров их конструктивные элементы выбираются с таким расчетом, чтобы угловая ширина главного лепестка была меньше выделяемого масштаба, а интервал между соседними максимумами превосходил этот масштаб. Положение главного максимума на оси волновых чисел должно совпадать с волновым диапазоном выделяемой компоненты. Существующие методики спектрального анализа и технические средства позволяют достигнуть высокого качества анализа в области временных частот, а в области пространственных частот такие результаты в целом недостижимы [88]. Препятствием для достижения высококачественной, а тем более идеальной 4>ильтравд1и являются следую-пще обстоятельства [c.116]

Угловая ширина главного лепестка определяется угловым расстоянием от максимума характеристики до первого нуля. Из рис. 11.4 видно, что первый нуль имеет место при и= /L. Преобразуя эту величину в угловые значения, получаем [c.288]

На рис. 9.5 показаны положения главных максимумов от краев источника, которые располагаются по обе стороны главного максимума от центральной С точки на-щего источника на угловых расстояниях а. Промежуточные точки источника дают максимумы, располагающиеся между Л и Б. Если щель широкая, так что ф = = Х/Ь значительно меньще а, то изображение источника геометрически почти подобно источнику и лишь по краям окаймлено слабыми дифракционными полосами (вторичные максимумы). По мере уменьшения ширины щели ф увеличивается, приближаясь к а. Изображение источника становится более расплывчатым, и дифракционное уширение составляет все большую и большую часть геометрической ширины изображения. При очень узкой щели, т. е. при ф, значительно большем а, дифракционное уширение становится значительно больше, чем геометрическая ширина изображения, так что наблюдаемая картина мало отличается от картины, даваемой точечным источником. [c.180]

Двухкаскадное преобразование инфракрасного излучения реализовано экспериментально в [59, 60]. Такая методика позволяет использовать кристаллы с большой нелинейностью в сочетании с удобными для эксперимента лазерами накачки (например, AgGaS2 и YAG для перевода достаточно длинноволнового (А-1Г 10 мкм) излучения в видимую область. В [58] рассчитана функция разброса двухкаскадного преобразователя изображения. Разрешающая способность преобразователя определяется кристаллом с меньшей угловой шириной синхронизма. В оптимальном случае равных ширин разрешение двухкаскадной схемы, рассчитанное по полуширине функции разброса, оказалось выше для двухкаскадной схемы по сравнению с однокаскадной, существенно уменьшается и отношение амплитуд побочного и главного максимума. Сказанное объясняется тем, что фактор sin(двухкаскадный вариант) не имеет отрицательных областей и не меняет фазы подынтегрального выражения в (3.50) в отличие от однокаскадного фактора sin -pL. [c.83]

Ширина главного лепестка, или ширина луча, определяемая выражением (11.4), представляет собой угловую ширину функции sine между точками примерно на уровне 4 дБ ниже максимума характеристики. Чаще всего используемая ширина луча на уровне 3 дБ (в град) [c.288]

Такое расширение, связанное с увеличением размера источника, зависит от резкости IF полос, образованных единичным элементом источника если l/f", то увсличеиие е влияет главным образом на увеличение интенсивности максимумов если же 1/iF, то влияние 8 сказывается главным образом на ширине полос. Данный. эффект формально очень напоминает расширеиие полос в интерферометре Фабри — Перо, связанное с наличием у пластин сферической кривизны (см. стр. 305), и это может помочь нам в его изучении. Соответствующая обработка результатов исследований Дюфура и Пикка [54] показывает, что если п кг /Х , превышает 1/S , то наблюдается лишь небольшое увеличение интенсивности максимумов, и можно утверждать, что при достижении половины этой величины полосы будут примерно па 10% шире, чем при точечном источнике. Учитывая преломление лучей на первой поверхности пленки, можно определить допустимый угловой радиус 8 источника соотношением --- [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...