Векторы антипараллельные

Знак минус показывает, что энергия минимальна при параллельных Н ж М (со8 = 1) и максимальна, если эти векторы антипараллельны (со8 = -1). Отрицательное значение означает снижение общей свободной энергии системы под влиянием магнитостатической энергии. [c.100]

ЛЗ. Вектор. силы тре ия также, будет двигаться по окружности, в этом смысле можно говорить о зависимости вектора силы трения от скорости, точнее, от направления скорости, так как эти векторы антипараллельны во время движения тела. [c.80]

Мгновенные угловые скорости антипараллельны, т. е. векторы Wp и>2 параллельны, но направлены в противоположные стороны (рис. 140). Так же как в предыдущем случае, построим плоскость, перпендикулярную к обеим мгновенным осям, и прямую АВ, по которой эта плоскость пересекается с плоскостью осей. [c.142]

Исследуем электромагнитную волну, характеризующуюся векторами Е(0 и H(t) и распространяющуюся от центра диполя. Прежде всего заметим, что р и р антипараллельны. В самом деле, [c.58]

Заметим, что значения этих проекций не соответствуют параллельному и антипараллельному расположению вектора спина относительно направления магнитного поля, так как угол между [c.63]

Для одномерных задач (Иу=д/дх, когда векторы и параллельны или антипараллельны, коэффициент ег равен [c.53]

Для одномерных задач, когда векторы 7i и /а направлены параллельно -или антипараллельно, имеем - [c.406]

Будем предполагать, что при этих условиях имеет место одноосная анизотропия, т. е. что при температурах ниже точки Нееля в кристалле существует выделенное направление для векторов Ма и Mg. В противном случае анизотропией можно пренебречь. Пусть поле Я приложено вдоль этого выделенного направления, которое является направлением легкого намагничения, причем Мв параллельно, а Мд антипараллельно ему. Тогда [c.255]

Отсюда видно, что проекции векторов скорости и завихренности на меридиональную плоскость параллельны (антипараллельны) друг другу. [c.53]

Рассмотрим первый случай, когда (о (рис. 49.3). При переносе начала координат из точки С в точку О возникает вектор [ша], направленный антипараллельно вектору У . Поэтому в дан-ном случае всегда можно подобрать вектор а так, чтобы [c.279]

Нас интересует восприимчивость и поведение намагниченности в присутствии малого внешнего магнитного поля. Так как В 1. т, можно предположить, что векторы (МО и (Мг) уже -не будут строго антипараллельны. Пусть е — угол между направлениями (МО и — (Мг). Мы предполагаем, что е 1. Эффективное поле будет параллельно (МО таким образом, из выражений (12.6.4) следует, что вектор В — (Мг) должен быть параллелен (М1>, а вектор В — дг (М1) параллелен (Мг > (фиг. 12.7.1). Полная намагниченность (МО + (Мг) будет параллельна В ее величина, деленная на В, дает восприимчивость Из фиг. 12.7.1 мы видим, что [c.356]

Предположим теперь, что все векторы параллельны (или антипараллельны) более того, предположим, что для малых значений В (М > и — (М1) приближенно равны т. Тогда можно написать [c.357]

Зная антипараллельность р и р, из формулы (2.32) видим, что для пропзволь[10й точки М радиуса R (рис. 2.6) вектор Е направлен по касательной к меридиану в данной точке, а вектор Н перпендикулярен плоскости расположения Е и 0, т. е. направлен перпендикулярно плоскости чертежа. Так как в данном случае [c.31]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

Схема воспроизведения на экране двумерной картинки с помощью управляемого магнитооптического транспаранта на ЦМД показана на рис. 19. Оптическая эффективность такого транспаранта и контрастность воспроизводимой картинки определяются магнитооптической добротностью среды — носителя доменов. Оптический контраст между информационными ячейками в открытом и закрытом состояниях достигается антипараллельным направлением в них векторов намагниченности. Плоскость поляризации проходящего света вращается в паре информационных ячеек в противоположные стороны. Анализатор устанавливают так, чтобы свет при прохожде- [c.37]

При антипараллельном направлении намагниченности М в смежных доменах магнитоодноосного ферромагн. кристалла в разделяющей домены степке вектор М поворачивается па 180° (180-градусная стенка). В маг- [c.653]

Рассмотрим неограниченный изотропный двухподрешё-точный ферримагнетик при нулевой (практически достаточно низкой) темп-ре. когда длины векторов Л/ю и Л/20 можно считать заданными. Осн. состояния для этого случая показаны на рис. 1. Первое — антипараллельное состояние реализуется в интервале значений [c.291]

В магнитно-одноосных пластинах (плёнках) с ОЛН параллельной поверхности, как правило, наблюдают т. и. простую полосовую ДС в виде более или менее регулярных полос (аналогичных рис. 1, а) с векторами М, расположенными в плоскости пластины антипараллельно друг другу. В тонких пластинах такие полосы составляют сквозную ДС, существующую в ферромагн. веществах с широким изменением фактора качества Q KjlnMj (как Q>1, так и Qнамагниченность насыщения. С увеличением толщины пластины полосовая ДС может сохраняться (вдали от торцов), но перестаёт быть сквозной. [c.302]

Второе различие между нейтрино и антинейтрино — нротивоноложные ориентации снина относительно направления их движения (т. е. относительно импульса). Экспериментально установлено, что у нейтрино спин направлен антипараллельно вектору импульса, т. е. его вращение соотносится с направлением поступательного движения так же, как у левого винта. У антинейтрино спин направлен по импульсу — подобно правому винту. Поэтому нейтрино называют левыми частицами, а антинейтрино — правыми . [c.158]

Большая часть ферритов — шпинели — имеет строение МеО Ре Оз, (где Ме — ион двухвалентного железа (или никеля, хрома, магния) со сложной кубической решеткой. Ее костяк образуют 32 аниона кислорода в имеющихся между ними порами располагаются катионы металлов. Магнитые векторы катионов различаются по величине в различных порах они направлены антипараллельно, что обусловливает пониженную намагниченность насыщения. [c.417]

При расчетах электромагнитных механизмов и магнитных измерениях обычно имеет значение составляю-щая индукции (или намагниченности), параллельная или антипараллельная вектору напряженности магнитного поля. Поэтому при дальнейшем описании магнитных характеристик мы опустим знаки векторов, считая, что направление результирующего вектора магнитной индукции совпадает с направлением вектора поля, а случаи их антипараллельности будем специально оговаривать. [c.9]

Антиферромагнетизм наблюдается в кристаллических Сг, а-Мп, Се, Рг, Nd, Рт, Sm, Ей, а также в многочисленных соединениях (оксидах, сульфидах Fe, Ni, Мп и других элементов), сплавах (РезМп, rPt и др.) и аморфных веществах, содержащих атомы переходных элементов. Кристаллическая решетка этих веществ разбивается на две или более магнитные подрешетки, в которых векторы спонтанной намагниченности либо антипараллельны колпинеарная магнитная [c.280]

Теория Ланжевена не принимала во внимание квантовых соотношений. По теории квантов возможны только нек-рые положения равновесия для молекулы, обладающей магнитным моментом, при к-ром векторы т ж Н образуют вполне определенные углы (пространственное квантование). Свободные электроны могут благодаря этому принимать только два положения относительно поля — пара.ллельное и антипараллельное, поэтому для них ф-ла Ланжевена принимает вид [c.184]

Существование магнитного момента парамагнитных газов и правильность принципа пространственного квантования экспериментально блестяще доказаиы опытами Герлаха и Штерна. При пропускании в пустоте тонкого молекулярного пучка парамагнитного пара через весьма неоднородное магнитное поле молекулярные магниты должны отклониться от своего первоначального пути на величину, пропорциональную os угла а, образованного магнитным моментом атома т и вектором внешнего магнитного поля Н. По классич. представлениям угол этот может принимать всевозможные значения, а следовательно молекулярный пучок должен развернуться в непрерывную ленту конечной ширины. По принципу пространственного квантования, наобо-рот, угол а может принимать только ряд дискретных значений в простейшем случае либо а = О т параллельно Н) либо а = л (т антипараллельно Н). В результате этого пучок должен расщепиться на несколько (два) дискретных п ков. Опыты Штерна и Герлаха подтвердили последнее заключение. [c.184]

Отжиг в продольном магнитном поле применяют для АМС с повьыпешюй индукцией насыщения - сплавов на основе железа и железоникелевых сплавов. После отжига появляется продольная ориентация полосовьк доменов с антипараллельным расположением векторов магнитных моментов, приближается к единице, значительно возрастает и уменьшаются потери при повышенных частотах. Одновременно ухудшаются магнитные характеристики в полях малой напряженности, величина оказывается нестабильной. Отжиг в поперечном магнитном поле значительно уменьшает гистерезисные потери при повыщенных частотах. Одновременно этот отжиг придает сплавам перминварные свойства. Этот вид отжига применяют для АМС разного химического состава с целью уменьшения зависимости от частоты. Для АМС на основе кобальта, когда превышает температуру кристаллизации, отжиг в поперечном магнитном поле эффективно повышает и снижает динамические потери при повышенных частотах. [c.382]

Всё дальнейшее от носится к свободным векторам и поэтому два вектора считаются равными (а = Ь), если равны их длины I а I = I и оииодинаково направлены векторы с параллельными линиями действия называются коллинеарными, при этом, если их направления совпадают, они называются также параллельными, если ие совпадают — антипараллель-ными. Векторы называются взаимно противоположными, если они равны по длине и антипараллельны АВ = а. [c.207]

Сегнетоэлектрические домены. Рассмотрим сегнетоэлектрический кристалл (например, титанат бария в тетрагональной фазе), в котором вектор спонтанной поляризации. может быть направлен либо мараллельно, либо антипараллельно оси с кристалла. Любой сегнетоэлектрический кристалл состоит в общем случае из объемных областей, называемых доменами, в каждой из которых электрические дипольные моменты, образующие поляризацию, направлены одинаково, но в соседних доменах векторы поляризации направлены различно. В примере, иллюстрируемом рисунком 14.19, векторы поляризации соседних доменов взаимно противоположны. Суммарная поляризация кристалла будет определяться разностью объемов доменов с противоположными направлениям1и поляризации. Если эти объемы одинаковы, то кристалл как целое будет казаться неполяризован-ным, что и покажут измерения электрического заряда на электродах, приложенных к концам кристалла. Полный дипольный момент кристалла может изменяться при смещении стенок (границ) между доменами или при образовании (зарождении) новых доменов [c.510]

Смотреть страницы где упоминается термин Векторы антипараллельные : [c.462] [c.191] [c.337] [c.16] [c.230] [c.62] [c.18] [c.154] [c.121] [c.291] [c.589] [c.194] [c.54] [c.262] [c.423] [c.365] [c.21] [c.253] [c.340] [c.83] [c.185] [c.69] [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...