Источник погрешностей при измерении

Основной закономерностью процесса радиолиза поли-фенилов является значительное возрастание вязкости по мере накопления ВК продуктов. Изменения вязкости в зависимости от температуры при различных концентрациях ВК продуктов радиолиза для ряда исследованных органических теплоносителей приведены в табл. 3-116— 3-118. Состав исследованных теплоносителей (табл. 3-116, 3-117) приведен в табл. 3-112, 3-113. Анализ данных разных авторов показал, что расхождения в значениях относительной вязкости составляют 5—30% [Л. 28]. Отметим, что основным источником погрешности при измерении вязкости разложившегося вещества является ошибка отнесения по концентрации, оценка которой в большинстве работ отсутствует. [c.240]

К основным возможным источникам погрешности при измерении нестационарных температурных полей внутри теплозащитных материалов следует отнести [c.336]

Рассмотрим основные источники погрешностей при измерении сечений. Принятые в системах групповых констант сечения получены путем оценки результатов измерений и содержат в себе все возможные погрешности эксперимента и представляют собой случайные величины. Эти погрешности разные по своему происхождению и по корреляционным свойствам. В эксперименте для определения сечения в отдельной энергетической точке необходимо провести несколько измерений, каждое из которых обладает своей погрешностью. Эти погрешности являются между собой, как правило, независимыми, а корреляции погрешностей возникают вследствие определенных особенностей современных экспериментов. Применение одних и тех же образцов, стандартов, детекторов, источников и селекторов нейтронов для измерения ядерных характеристик ведет к корреляциям погрешностей. [c.312]

Основными источниками погрешностей при измерениях с применением коллекторов [c.141]

В общем случае можно назвать следующие основные источники погрешностей при измерении температуры с помощью термоэлектрических термометров [c.49]

Источниками погрешностей при измерении температуры с помощью металлических или полупроводниковых термометров сопротивления являются [c.55]

Основными источниками погрешностей при измерении температуры являются нарушения однородности материала тела вследствие введения в него термоэлектрического преобразователя, а также отвод (или подвод) теплоты по его проводам. Характер искажения температурного поля при выполнении паза для размещения датчика температуры показан на рис. 6.5. Определить точно место касания спая термоэлектрического преобразователя по- [c.380]

ИСТОЧНИКИ ПОГРЕШНОСТЕЙ ПРИ ИЗМЕРЕНИИ ТЕПЛОВЫХ ПОТОКОВ И СПОСОБЫ ИХ УСТРАНЕНИЯ [c.393]

Источником погрешности при измерениях может быть ряд причин, среди которых имеются и такие, которые не поддаются числовому определению и даже выявлению. Искажения результатов измерения могут быть вызваны недостатками измерительной аппаратуры, примененных методов измерения, изменяющимся воздействием внешних условий, в которых производится измерение, или неполнотой звания наблюдаемых явлении, а также личными ошибками наблюдателя. [c.56]

Дополнительные погрешности при измерениях радиационных тепловых потоков могут быть вызваны пренебрежением отличия спектральных характеристик измеряемого теплового излучения и излучения источника, использовавшегося при тарировке датчика. [c.275]

Основным источником погрешности при таком способе измерения крутящего момента является изменение переходного сопротивления токосъемного устройства. Однако в последние годы разработаны конструкции токосъемников и усилителей, позволяющих измерять момент с точностью 0,5—1,5%, что недостаточно при снятии внешних характеристик, но удовлетворяет требованиям промышленных или стендовых испытаний при определении динамических характеристик, а также при исследовании гидропередачи в режиме работы машины, на которую предполагается ее установка. [c.39]

Контактному способу измерения температуры присущи значительные погрешности. Основными источниками погрешности в измерении температуры проволочной термопарой являются экранирующее воздействие конструкции термопары элементы защиты и установки термопары, провода) искажение действительной картины теплообмена в исследуемой зоне вследствие нарушения аэродинамики профиля детали и дополнительной турбулизации рабочей среды (газового потока) тепловая инерция спая термопары при исследовании нестационарных процессов отвод или подвод тепла по проволочным термоэлектродам, возникающий из-за наличия на детали значительных градиентов температур. [c.164]

При измерении твердости металла требуется выполнение целого ряда условий испытаний. Источники погрешностей при этом очень [c.24]

Температура среды (тело О), в которую помещается калориметр, постоянна во времени и одинакова во всех ее точках. Эта предпосылка достаточно хорошо реализуется в опыте, хотя точное ее осуществление и затруднительно. В изотермических калориметрах оболочка играет основную роль при защите ядра системы от возможных колебаний температуры в помещении, где находится калориметр. Изменение температуры в помещении приводит к изменению условия теплообмена выступающих частей калориметра, что является источником случайных погрешностей при измерении количества теплоты. Требование однородности температуры среды вытекает из законов теплообмена между твердым телом и средой, что обобщено в уравнениях (П.4) и (П.9). [c.31]

Каждый квазимонохроматический пирометр имеет индивидуальную градуировку шкалы, зависящую от его лампы. В случае замены последней шкала пирометра должна быть проградуирована. При измерении температуры в диапазоне 1200—2000 С необходимо ослабить видимую яркость излучателя путем введения между ними и лампой поглощающего (затемненного) стекла. В зависимости от измеряемой температуры ток, протекающий через пирометрическую лампу, составляет 170—180 мА. Питание пирометра осуществляется от встроенного источника постоянного тока (от пяти аккумуляторов НЦК-0,85) напряжением 6 В. Оптическая система пирометра позволяет производить измерение температуры на расстоянии 0,7—5 м от источника излучения. При измерении продольная ось пирометра должна занимать горизонтальное положение, а шкала — вертикальное. В целях уменьшения погрешности, связанной с субъективностью визуальных наблюдений, желательно, чтобы измерение температуры в топке производил один лаборант-наблюдатель одним и тем же пирометром. [c.195]

Проведение измерений при различных, заметно отличающихся падения напряжения, мощностях нагрева на узкой части образца, дает возможность контроля возникновения естественной конвекции в расплавленном материале, что является одним из важных достоинств метода. Погрешность измерений числа Лоренца 3%, теплопроводности А%, при этом основными источниками погрешности являются измерения АТ и йЯ/йТ. [c.148]

Источниками появления погрешностей при измерениях могут служить многочисленные факторы, основными из которых являются несовершенство конструкции средств измерений или принципиальной схемы метода измерения, неточность изготовления средств измерений, не-соблюдение внешних условий при измерениях, субъективные погрешности и т.п. [c.28]

На практике измерение а осуществляется проще, а уровень систематических погрешностей, связанных с посторонними источниками шума, ниже, чем для Af. Один из источников систематических погрешностей, на который необходимо обратить внимание при измерении частоты методом счета циклов, состоит в том, что учитываются только полные циклы. [c.122]

Погрещности измерения температуры яркостными оптическими пирометрами обусловлены главным образом неточностью знания степени черноты объекта измерения ех] изменением коэффициента пропускания ослабляющего светофильтра при измерениях в помещениях, температура в которых заметно отличается от 293 К отражением лучей объекта измерения от посторонних источников света поглощением лучей в слое воздуха, содержащего пары воды и углекислоты поглощением и рассеянием лучей в слое запыленного и задымленного воздуха ослаблением излучения стеклами, расположенными между объектом измерения и пирометром неточной наводкой пирометра при небольших размерах объектов измерений. Сведения о возможностях расчетной оценки этих погрешностей и рекомендации по их уменьшению содержатся в [5, 7, 12]. [c.187]

Анализ (5.13) дает возможность объяснить, почему при тарировке по (5.12) получают зависимость Rб от м. В (5.13) Rб представляет собой алгебраическую сумму собственно балластного сопротивления ср, и искажений измерения Фз и Фз, которые зависят от и / б- Следовательно, источником систематической погрешности при изменении X образцов с малым Rм являются ср и срд. Величина этой погрешности (%) [c.122]

Источники погрешности экспериментальных данных многочисленны, и здесь в первую очередь следует указать на имеющиеся всегда погрешности приборов, используемых при измерениях, несовершенство методики измерения, недостаточно строгое поддержание требуемого режима во время опыта, а также отдельные погрешности самого экспериментатора при работе на установке. [c.116]

С п у ч а й н ы е. Они имеют различные значения даже для измерений, выполненных одинаковым образом. Случайные погрешности обязаны своим происхождением ряду причин, действие которых неодинаково в каждом опыте и не может быть учтено. В приведенном выше примере источником случайных погрешностей была неодинаковая масса гирь, но даже при взвешивании одними и теми же гирями мы, вообще говоря, будем получать разные значения веса. Источником погрешностей может быть, например, колебание воздуха, воздействовавшее неодинаковым образом на чашки весов пылинка, осевшая на одну из чашек нагревание одной половины коромысла от приближения руки взвешивающего разное трение в правом [c.13]

Здесь приведен простейший пример, и в данном случае источник погрешности и ее размер определить не так уж трудно, хотя при очень точных измерениях плотности описанное обстоятельство может играть немаловажную роль. При более сложных измерениях нужно всегда очень тщательно продумывать их методику, чтобы избежать больших ошибок такого рода и чем сложнее опыт, тем больше оснований думать, что какой-то источник систематических погрешностей остался неучтенным и вносит недопустимо большой вклад в погрешность измерений. Один из наиболее надежных способов убедиться в отсутствии таких погрешностей - провести измерения интересующей нас величины совсем другим методом и в других условиях. Совпадение полученных результатов служит известной, хотя, к сожалению, не абсолютной, гарантией их правильности. Бывает, что и при измерении разными методами результаты отягчены одной и той же ускользнувшей от наблюдателя систематической погрешностью, и в этом случае оба совпавшие друг с другом результата окажутся одинаково неверными. [c.19]

Вольтметры с усилителями часто имеют выход для подключения самопишущих измерительных приборов. Благодаря этому могут быть использованы также и самопишущие приборы с низким входным сопротивлением для регистрации результатов измерения с высоким сопротивлением источника. Высокоомные универсальные приборы, применяемые в электротехнике для измерения напряжений, токов и сопротивлений, тоже могут применяться для измерения потенциала. Универсальные приборы обычно имеют измерительный механизм магнитоэлектрической системы с вращающейся рамкой, подвешенной на ленточных растяжках. Они прочны, нечувствительны к действию повышенной температуры и имеют линейную шкалу. При времени успокоения стрелки не более 1 с, как требуется для измерения потенциалов, максимальное внутреннее сопротивление таких приборов составляет 100 кОм на 1 В. Поскольку сопротивление электродов сравнения большой площади обычно не превышает 1 кОм, с применением таких приборов возможны достаточно точные измерения потенциалов. Однако при измерениях потенциала в высокоомных песчаных грунтах или на мощеных мостовых (малая диафрагма) сопротивление электрода сравнения может значительно превышать 1 кОм. Погрешности измерения, получаемые в таких случаях при применении универсальных приборов, могут быть устранены с применением схемы, принцип которой показан на рис. 3.6 [9]. Параллельно измерительному прибору при помощи кнопочного выключателя S подключается сопротивление Ri, одно и то же для соответствующего диапазона измерений. При допущении, что внешнее сопротивление меньше внутреннего Ra[c.92]

Второе явление состоит в том, что в процессе работы при возвращении термометра к исходной температуре после измерения, резервуар и капилляр не сразу принимают свой первоначальный объем. Вследствие этих изменений меняется положение нуля на шкале термометра, наблюдается так называемая депрессия нуля или принижение нулевой точки, являющееся одним из источников погрешностей при измерении температуры жидкост-нок теклянными термометрами. [c.126]

Табличные данные об электросопротивлении материалов могут служить только для качественных сравнений при выборе электроизоляции и оценке местных условий измерения. В производственных условиях сопротивление футеровочных материалов иногда резко снижается из-за наличия на них ошлакований, контакта с расплавленными материалами, поглощения паров, осаждения легкоплавкой золы и т. д. В подобных случаях может иметь место дополнительная проводимость поверхностных рабочих слоев футеровки аппаратов и оболочек термопар. Все эти обстоятельства могут служить источниками погрешностей при измерении температуры в силу того, что обычные рабочие напряжения тока в электропечах в сотни тысяч раз превышают улавливаемые измерительными приборами изменения э. д. с. термопар. Это тем более опасно, что промышленные термопары обычно армируются (частично или полностью) в наружных металлических оболочках. [c.187]

Теперь, завершив изложение основных принципов газовой термометрии, обратимся к факторам, которые приводят к погрешностям. До сих пор достаточно было знать вириальные коэффициенты либо при температурах Го или Тг для термометрии по абсолютным изотермам, либо при температуре Г для газового термометра постоянного объема (ГТПО). Как видно из п. 3.2.1, вириальные коэффициенты достаточно хорошо известны и обычно не являются предметом исследования в термометрии. Погрешность при измерении температуры Т, возникающая из-за неточности в В(Т) и С(Т), относится к числу малых, но систематических погрешностей эксперимента. Одним из самых важных источников погрешностей в газовой термометрии, особенно при высоких температурах, является сорбция термометрического и других газов на стенках колбы газового термометра. Ранее при рассмотрении газтермометрических уравнений пред- [c.88]

Основным источником информации о иязкости жидкостей служит эксперимент. При этом в силу чувствительности измерений к качеству обработки поверхности камеры, в которой проводится экспериментальное исследование вязкости, погрешность при измерении вязкости в жидкости несколько превышает погрешность измерения вязкости газов. В табл. 16,16—16.21 представлены значения вязкости сжиженных газов и некоторых жидкостей, жидких органических соединений, жидких металлов, сплавов, расплавов солей и оснований при различной температуре. [c.370]

Источник погрешнос ти Проявление погрешност Причина погрешности Погрешность при измерении твердости по методу [c.26]

Калориметрические термометры представляют собой палочные термометры укороченного типа, шкала которых охватывает не более 6—7°. Длина градуса на шка е калориметрическогс термометра составляет 40—50 мм наименьшее деление соответствует обычно 0,02°, что позволяет производить отсчет температуры с высокой точностью (с погрешностью порядка + 0,002°). Заметим, что в этом случае, как и при всяком измерении, точность измерения температуры не определяется точностью отсчета, так как полученный результат содержит в себе погрешности, источники которых подробно рассмотрены в п. 6 настоящей главы. Однако измерение разности температур — 2 может быть произведена с несколько более высокой точностью, чем измере иие абсолютного значения каждой из температур. Так, изменение положения нулевой точки вызывает одинаковые по виличи-ке и знаку погрешности при измерении температур /1 и 2- [c.136]

II змеряемое распределение интенсив-ности в создаваемом прибором изображении некоторого объекта можно представить как свертку аппаратной функции (изображения точечного источника) и функции объекта (распределения интенсивности, которое создавалось бы идеальным прибором). Чем больше ширина аппаратной функции и чем сложнее ее форма, тем большие искажения вносит прибор в функцию объекта. Однако даже при широкой, но точно известной аппаратной функции путем математической обработки измеряемого распределения можно восстановить вид функции объекта, иначе говоря, произвести редукцию к идеальному прибору. Успех решения этой обратной задачи определяется погрешностями при измерениях, т. е. уровнем шумов. Анализ показывает, что при наличии шумов прибор с узкой аппаратной функцией обеспечивает лучшее восстановление функции объекта и, следовательно, характеризуется более высокой разрешающей способностью. [c.368]

Наконец необходимо указать на многочисленные источники ошибок, возникающих при самом применении пирометров и заключающихся в трудности привести в соответствие действительную 1° измеряемой среды и горячего конца термопары, обычно одетой в защитные оболочки. При меняющемся режиме, в особенности в случае измерения Г в потоках жидкостей и газов, при наличии теплоизлучающих и теплопоглощающих поверхностей, Г которых отличается от Г среды, погрешность измерения в особенности имеет место. Не менее трудным является измерение поверхностных Г, для чего существуют специальные конструкции. В самом благоприятном случае на практике можно считать, что погрешности при измерениях термоэлектрич. пирометром с милливольтметром в качестве Г-ного указателя [c.226]

Оптическая система пирометра позволяет производить измерение температуры на расстоянии 0,7—5 м от источника излучения. При измерении продольная ось прибора должна занимать горизонтальное положение, а шкала— вертикальное. С целью уменьшения погрешности, связанной с субъективностю визуальных на1блюдений, желательно, чтобы измерение температуры в тапке производилось одним и тем же наблюдателем и прибором. Для работы с оптическим пирометром нельзя допускать лиц, у которых дальнозоркость или близорукость соответств,енно превышает плюс [c.143]

Поскольку большая часть энергии турбулентных вихрей концентрируется в интервале низких частот, длина волны, соответствующая безразмерной частоте максимума спектра, является удобной и полезной характеристикой размера элементов турбулентности. Другой, более распространенной характеристикой такого рода, является интегральный масштаб турбулентности. Как следует из А2.28а (прил. А2), интегральный продольный масштаб турбулентности пропорционален значению ординаты продольного спектра турбулентности (по направлению среднего течения) при п = О. Это значение плохо выражено в условиях атмосферных течений. По юбно безразмерной частоте максимума спектра интегральный масштаб, увеличиваясь в среднем с высотой над поверхностью земли, в то же время претерпевает существенные изменения от эксперимента к эксперименту. Например, приводимые в [2.62] (ч. И, с. 31 и 32) для открытой экспозиции значения интегральных масштабов, полученные в результате натурных измерений, изменяются от ПО до 690 м на уровне 110>8 м (среднее значение 350 м) от 60 до 650 м на уровне 80,8 м (среднее значение 300 м) от 130 до 450 м на уровне 50,8 м (среднее значение 240 м) и от 60 до 460 м на уровне 30,8 м (среднее значение 200 м). Такие большие изменения величины интегрального масштаба являются одним из источников погрешности при лабораторных аэродинамических испытаниях сооружений. Материалы по масштабу турбулентности можно найти также в [2.97]. [c.48]

Главная трудность, связанная с щумовой термометрией, использующей СКИП, обусловлена необходимостью очень большого времени измерения, если нужно получить удовлетворительную точность. Так, для обеспечения точности измерения Т в 1% необходимо произвести 2-10 отсчетов, откуда следует, что пх (полное время измерений) оказывается обычно порядка одного часа. Чем больше время измерений, тем труднее устранить влияние шумов от других источников. Однако при самых низких температурах желательная относительная точность измерений не слишком высока, и при 300 мК, например, вполне достаточно 10 , а шумовой термометр имеет мало источников погрешности. Нет необходимости ни вводить поправку на свойства образца, ни учитывать члены второго или более высоких порядков. Поэтому метод шумового термометра является одним из лучших для первичной термометрии ниже 1 К. С другой стороны, при высоких температурах желательная для первичной [c.122]

При измерении интенсивности массообмена с поверхности продукта в контактных аппаратах возникают также специфические осложнения, для которых нет аналогов в процессах теплообмена, поскольку зависимосш / = рАр и Ат = Р строго описывают массообмен лишь при испарении чистой жидкости (воды) со свободной ее поверхности. Поверхность продукта Рп не всегда покрыта пленкой чистой воды и в испарении участвует лишь некоторая ее часть. Кроме того, в процессе обработки продукта поверхность испарения может перемещаться в глубину, что создает дополнительное гидравлическое сопротивление. Наконец, испарение происходит не из чистой воды, а из раствора, что по закону Рауля также сказывается на интенсивности массообмена. Эти обстоятельства учитывают с помощью коэффициента сопротивления испарению р = Рв/Рп. либо коэ ициента испарительной способности Ви = Рв/Рп, т. е. в качестве основного принимают второй или первый источник погрешности. Расчет / ведут по формулам / = = рвАуор" либо / = р,.енА/ , иначе говоря, р — величина, обратная Ви. Видимо, третий источник погрешности нельзя учитывать коэффициентом при А о, как это принимается в [64, 75], поскольку изменяется сама движущая сила А/) = рп — Рг Ф Рв — рг- Естественно предположить, что разработка метода прямого определения / при испарении с поверхности разных продуктов в условиях, близких к производственным, поможет выбрать рациональный способ учета всех этих погрешностей и измерения соответствующих коэффициентов. [c.17]

Электронные приборы находят все большее применение при измерении больших сопротивлений. Они позволяют измерять сопротивления до 10 Ом. Погрешность измерения сопротивлений до тысячи мегаом составляет 1,5—2,5%, с возрастанием сопротивлений она увеличивается до 10—20%. Принцип действия простейших электронных мегаомметров и тераомметров заключается в том, что вольтметром измеряется напряжение, снимаемое с делителя, состоящего из измеряемого сопротивления и известного сопротивления (рис. 2-8, а). Таким образом, прибор должен состоять из входного делителя напряжения, электронного вольтметра (ЭВ) и источника питания. При напряжении питания. Од напряжение, измеряемое вольтметром, будет равно [c.44]

Емкость образца изоляционного материала должна находиться в пределах 40 пФ — 0,02 мкФ, причем может быть измерен тангенс угла потерь от 10 до 1. Питание моста должно производиться от источника синусоидального напряжения частотой 50 Гц. Установка рассчитана для эксплуатации при температуре воздуха 10—30 °С и влажности до 80%. Основная погрешность в условиях нормальной температуры при измерении емкости не превосходит 0,5% (но не менее 5 пФ), а при измерении tg б — не более 0,015 tg б при напряжении 3—10 кВ. Чувствительность вибрационного гальванометра с усилителем, используемым для уравновешивания моста, составляет 5-10 В/мм. При необходимости рабочее напряжение может быть повышено до 35 кВ. В этом случае эталонный воздушный конденсатор и повышающий трансформатор должны быть заменены другими, рассчитанными на это иаиряжение (конденсатором Р-55 и трансформатором НОМ-35). [c.56]

При измерениях длины может оказаться необходимым вводить поправки, связанные, например, с температурным удлинением измеряемого тепа и измерительной линейки при определении веса - поправку, вызванную потерей веса" в воздухе, величина которой зависит от температуры, влажности воздуха и атмосферного давления, поправку, обусловленную неравноплечностью весов, и т.д. Подобные источники погрешностей нужно тщательно анализировать, величины поправок определять и учитывать в окончательном результате. Однако здесь, как и при всяких измерениях, требуется разумный подход. Поясним это на примере измерения длины. Допустим, что мы определяем диаметр латунного цилиндра с помощью стальной измерительной линейки, изготовленной при температуре 0 °С, а измерения проводятся при 25 °С. Предположим, что измеряемый диаметр равен около 10 см, и мы хотим узнать его радмер при нулевой температуре, Коэффициент линейного расширения латуни 19-Ю" K , стали -11-10" K" . Легко сосчитать, что при нагревании на 25° удлинение используемого нами участка измерительной линейки составит 0.027 мм, а увеличение диаметра цилиндра - 0,047 мм. Разность этих величин, т.е. 0.02 мм, и является попргткой наших измерений. [c.16]

На рис. 3.8 показано измерение потенциала поляризованной стальной поверхности, регистрируемое после отключения защитного тока при помощи быстродействующего самописца (со временем успокоения стрелки 2 мс при ее отклонении на 10 см) с различными скоростями протяжки бумажной ленты. Потенциал отключения, полученный при скорости протяжки ленты 1 см с- , соответствует значению, измеренному при помощи вольтметра с усилителем. Из рис. 3.8 видно, что погрешность, получающаяся при измерении потенциалов приборами со временем успокоения стрелки 1 с, составляет около 50 мВ, потому что небольшая часть поляризации как омическое падение напряжения тоже входит в результат измерения [10]. Для измерения потенциалов выключения необходимо, чтобы измерительные приборы имели время успокоения стрелки менее 1 с и апериодическое демпфирование. Время успокоения стрелки универсального прибора зависит от его входного сопротивления и сопротивления источника напряжения, а у вольтметра с усилителем — от усилительной схемы. Время успокоения стрелки может быть определено с помощью схемы, показанной на рис. 3.9 [11]. При этом внутреннее сопротивление измеряемого источника тока и напряжения моделируется сопротивлением (резистором) Rp, подключенным параллельно измерительному прибору. В качестве сопротивлений R и Rp целесообразно применять переключаемые десятичные резисторы (20—50 кОм). Потенциометр Rt (с сопротивлением около 50к0м) предназначается для настройки контролируемого прибора на предельное отклонение стрелки. У приборов с апериодическим демпфированием отсчет времени успокоения стрелки прекращается при установке показания на 1 % от конца или начала шкалы. У приборов, работающих с избыточным отклонением стрелки, определяют время движения стрелки вместе с избыточным отклонением и одновременно определяют величину избыточного отклонения в процентах по отношению к максимальному значению. В табл. 3.2 приведены значения времени успокоения стрелки некоторых приборов, обычно применяемых при коррозионных испытаниях, проводимых при наладке защиты от коррозии (самопишущие приборы см. в разделе 3.3.2.3). [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...