Основные состояния частоты

Наша задача — получить (vo). Поскольку мы име- ем дело с чисто периодическим полем, содержащим частоты, образующие дискретный ряд значений, являющихся целыми кратными собственной частоте — частоте основного состояния, то Б (т) можно разложить в ряд Фурье, т. е. представить в виде суммы монохроматических зависимостей энергии от частоты. [c.61]

Таким критерием является собственная частота колебаний или частота основного состояния Уо. [c.65]

Часть энергии излучения лампы накачки с частотой = = ( 3 — Ei)/k (эта частота соответствует частоте зеленого света) расходуется для накачки, т. е. для создания состояния с отрицательной температурой. Атомы, находящиеся в возбужденном состоянии 3, отдавая часть своей энергии кристаллической решетке, безызлучательно переходят в метастабильное состояние 2- Затем, излучая красный свет с длиной волны I = 6943 А, атомы могут спонтанно перейти в основное состояние. Так возникает красная флуоресценция кристалла рубина. [c.384]

Секунда — это промежуток времени, в течение которого совершается 9 192 631 770 колебаний электромагнитного излучения, соответствующего переходу между двумя определенными сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133. Эталон времени и частоты состоит из атомно-лучевой трубки с пучком атомов цезия и радиотехнического устройства, которое дает набор электрических сигналов фиксированной частоты. Секунда приблизительно равна 1/86400 средних солнечных суток. [c.241]

В этом случае излучаемые v-фо оны могут не поглощаться ядрами Ре в основном состоянии, потому что частота этих фотонов уже не соответствует энергии перехода (рис. 10.43). [c.342]

На рис. 40.21 схематически изображены энергетические уровни сложной молекулы ). Верхняя группа уровней относится к одному из возбужденных состояний электронов молекулы, нижняя — к основному состоянию электронов. Каждая из указанных групп содержит уровни, отвечающие различным состояниям колебаний ядер молекулы. Вследствие большого числа колебательных степеней свободы структуры верхней и нижней групп уровней чрезвычайно сложны, однако для достижения наших целей нет необходимости в их конкретизации. Существенно лишь то обстоятельство, что спектр люминесценции состоит из большого числа линий, соответствующих переходам молекулы с уровней верхней группы на уровни нижней, причем отдельные линии не разрешаются и в своей совокупности образуют непрерывный спектр люминесценции. Схематически это показано на нижней части рис. 40.21, где вертикальные отрезки отвечают боровским частотам переходов между индивидуальными уровнями, пунктирная кривая изображает контур [c.816]

Процессы, происходящие в твердых телах, связанные с колебаниями атомов кристаллической решетки, выглядят особенно просто, если обратиться к одному из самых фундаментальных обобщений квантовой механики. В основе этого обобщения лежит идея французского физика Луи де Бройля о том, что каждой волне с частотой со и волновым вектором к можно сопоставить частицу с энергией E—Htd и импульсом p = ftk. Так, световые (электромагнитные) волны можно рассматривать как квантовые осцилляторы излучения или считать, что они состоят и частиц — квантов, называемых фотонами. Каждый фотон имеет энергию Й.0). Аналогично, если обратиться к формуле (5.70) для энергии квантового осциллятора, то звуковую волну с волновым вектором к и поляризацией s можно рассматривать как совокупность ге(к, s) квантов с энергией Йсо(к, s) каждый и плюс энергия основного состояния /2Й<в(к, s). Эти кванты (или частицы звука) звуковой волны называют фононами. Величина ft. o(k, ь), очевидно, представляет собой наименьшую порцию энергии возбуждения над основным уровнем АЛ (к, s). Так как фонон несет наименьшую энергию, его рассматривают как элементарное возбуждение. Сложное возбуждение есть просто возбуждение, содержащее много фононов. Коллективные движения атомов в кристалле представляют собой звуковые волны, а соответствующие им возбуждения — кванты звука, или фононы. [c.161]

Важным случаем оптического возбуждения является возбуждение одного определенного уровня энергии Ещ атома газа из основного состояния 1 путем поглощения фотона к = Ет— ь Возбужденный атом может отдать свою энергию возбуждения двумя способами путем испускания фотона, т. е. при переходе с испусканием, и путем потери энергии при столкновении с другой частицей, т. е. при безызлучательном переходе. Если атом возвращается в основное состояние, испуская фотон hv той же частоты V, что и поглощенный фотон, то такое испускание называется резонансным. [c.226]

Спонтанная люминесценция (рис. 34.1,6) отличается от резонансной флуоресценции тем, что после поглощения фотона молекула очень быстро (за время около с) безызлучательно переходит на уровень 3, с которого происходит излучение. Этот вид люминесценции характерен для сложных молекул в парах и растворах. Вынужденная люминесценция (рис. 34.1, в) характеризуется тем, что после поглощения кванта света молекула обычно безызлучательно попадает в состояние 4, которое имеет большее время жизни, чем время жизни возбужденного состояния 3. В результате внешнего воздействия она может попасть в состояние 3 и затем перейти в основное состояние 1 с испусканием фотона частоты vзl. В частности, если безызлучательный переход с уровня 4 на уровень 3 произошел за счет теплового движения молекул, то такая флуоресценция называется замедленной. [c.248]

Молекула может перейти в основное состояние и с уровня 4, испуская квант света с частотой 41. Такая люминесценция называется фосфоресценцией. Вынужденная флуоресценция и фосфоресценция характерны для многих органических молекул в растворах и органических кристаллах. [c.248]

Моле- кула Терм основного состояния Равновесное межъядерное расстояние г , 10 м Частота гармонических колебаний см- Постоянная ангармонизма СМ 1 Вращательная постоянная см-1 Постоянная колебательно-вращательного взаимодействия 10-> см- Приведенная масса для доминантного изотопного состава М-Л а, е. м. Энергия диссоциации Dq, 10 см- [c.849]

Правила отбора при переходах выражаются формулами А/ = + 1, Аи = = +1. При переходе из состояния с й = 1 в основное состояние и = О образуются две ветви спектра / -ветвь, для которой А/ = -1, и Л-ветвь, для которой А/ = +1. Из (63.30) для частот излучения сор и Ojj находим следующие выражения [c.323]

В область радиочастот попадает также излучение, происходящее при переходах между сверхтонкими энергетическими уровнями атомов или между подуровнями возникающими в магнитном поле (зеемановские подуровни). Так, переходу, между двумя сверхтонкими подуровнями основного состояния водорода (Н1) 1 соответствует электромагнитное излучение с частотой v= 1420,4 M.ZU,, Х=21 см. Оно наблюдается астрономами в виде интенсивного излучения межзвездного пространства. [c.566]

Опытное определение частот свободных колебаний полосы основано на явлении резонанса, отмечаемого резким возрастанием амплитуды. С этой целью к полосе прикладывают периодическую возмущающую силу, постепенно увеличивают частоту ее колебаний и наблюдают за изменением амплитуды колебаний полосы. Частота колебаний возмущающей силы в момент первого резкого увеличения амплитуды (состояние резонанса) совпадает с основной (первой) частотой свободных колебаний полосы. Продолжающееся увеличение частоты возмущающей силы вызывает сначала уменьшение амплитуды, а затем ее вторичное резкое увеличение. В этот момент частота силы совпадает со второй главной частотой полосы. Дальнейшее увеличение частоты возмущающей, силы дает при каждом скачке амплитуды последовательные значения главных частот. [c.114]

Атом, находящийся в возбужденном состоянии, почти никогда не остается в нем надолго. Он освобождается от избыточной энергии, испустив фотон электромагнитной энергии, и вновь переходит в свое основное состояние. Зависимость между энергией и частотой фотона выражается формулой [c.290]

Из (17.162) видно, что если / = о, то резонанс может наступить при /со = Юс, т. е. число резонансных частот бесконечно велико — все они кратны основной круговой частоте ю. Конкретная система, характеризуемая определенной величиной Юс, теоретически может оказаться в состоянии резонанса в связи с тем, что Юс окажется равным одному из /ю, хотя практически обычно оказываются существенными лишь несколько первых резонансов. Если функция /(/) не периодическая, то резонансы условные. [c.127]

В октябре 1964 г. Международный комитет мер и весов принял рекомендацию о применении атомных эталонов частоты в качестве физических мер времени. Частоте перехода между уровнями Р = 4, Л4 = 0иЕ = 3, Л4 = 0 основного состояния 25]/2 атома цезия 133, не возмущаемого внешними полями. Международный комитет мер и весов приписал значение 9 192 631 770 гц. [c.28]

Ранее мы упомянули, что основной вклад в энергию излучения осуществляется за счет колебательной составляющей (2-11). В соответствии с законом Кирхгофа частоты, соответствующие максимальному значению энергии излучения и поглощейия, совпадают. Максимальное значение энергии поглощения соответствует минимальному значению энергии системы, когда система находится в основном состоянии. [c.45]

В ТОМ случае, если возбуждающий квант света взаимодействует с молекулой, находящейся в возбужденном колебательном состоянии с энергией i, то она может перейти в основное состояние Еа с передачей энергии рассеянному кванту света (рис. 42,6). Это ведет к О бразованию фиолетового (антистоксов-ского) сателлита с частотой [c.108]

Молекула Терм основного состояния Равновесное межъядерное расстояние r , 10 i M Частота гармонических колебаний ем- Постоянная энгармонизма е е Вращательная постоянная В , см-1 Постоянная колебательно-вращательного взаимодействия 0[ ,10 СМ Приведенная масса для доминантного изотопного состава, а. е. м. Энергия диссоциаци 10 см- [c.853]

Молекула Терм основного СОСТОЯНИЯ Равновесное межъядерное расстояние r , 10- м Частота гармонических колебаний СМ- Постоянная ангармоннзма Вращательная постоянная см- Постоянная колебательно- вращательного взаимодейст- вия 10- M- Приведенная масса для доминантного изотопного состава и-л. а. е. м. Энергия диссоциации Од. 10< см- [c.855]

Молекула Терм основного состояния Равновесное межъядерное расстояние r , 10-1 м Частота гармонических колебаний <11 , см Постоянная ангармониэма Л- см- Вращательная постоянная Bg. см-> Постоянная колебательновращательного взаимодействия а , 10- СМ" Приведенная масса для доминантного изотопного состава (lyj, а. е. м. Энергия диссоциации Dfl. 10< СМ- [c.856]

Реакции кулоновского возбуждения (см. п. 1) имеют ограниченную область применимости, поскольку с их помощью удается переводить ядра лишь в низшие возбужденные состояния. Однако эти реакции интересны, в частности, тем, что с их помощью можно измерять внутренний квадрупольный момент Qo ядра (см. гл. II, 7). Для пояснения рассмотрим простейший случай несферичных четно-четных ядер, у которых в основном состоянии спин равен нулю. Несферичное ядро обладает внутренним квадрупольным моментом. Однако, если спин этого ядра равен нулю, то за счет квантовых флуктуаций ориентация этого момента хаотически меняется. Поэтому, если время измерения велико по сравнению с частотой флуктуаций момента, то происходит усреднение по этим флуктуациям, так что и измеряемый момент (это и есть внешний квадрупольный момент Q) оказывается равным нулю. При кулоновском же возбуждении пролетающая частица эффективно действует на квадрупольный момент ядра в течение короткого промежутка времени, за который полное усреднение по хаотическим ориентациям произойти не успевает. Действительно, частота со хаотических флуктуаций ориентации квадрупольного момента имеет порядок Е/Н, где — энергия первого вращательного уровня ядра. Положив Е = = 20 кэВ, получим, что соответствующее характеристическое время [c.165]

Ар Ах Й, локализация частицы (Дд 0) вблизи минимума потенциала приводит к большому значению ср. кинетич. энергии частицы из-за большого разброса в значениях импульса (Др к/Ах). С другой стороны, уменьшение степени локализации частицы (Дх 0) приводит к увеличению ср. нотенц. энергии, т, к. частица значит, время находится в области пространства, где потенциал превышает мин. значение. Энергия основного состояния соответствует найм, возможной энергии квантовомеханич. системы, совместимой с соотношением неопределенностей. Для одномерного осциллятора, напр., Н, э. составляет Лсэ/2, где со — частота колебаний осциллятора. Н. э. молекул проявляется в реакциях изотопного обмена молекул, обладающих разл. [c.367]

В квантовом частотном дискриминаторе пассивного Р. с. ч. для увеличения отношения сигнала к шуму при индикации рабочего перехода используются огггич. накачка и индикация. Оптич. излучение соответствующего спектрального состава (содержащее ОхР - и Я -ком-поненты Ох- и Я -ляний в спектре излучения атомов КЬ) действует на атомы ВЬ, переводя их с подуровней S J,, /"х основного состояния в возбуждённые состояния Рч Р / нарушая тем самым равновесное распределение атомов и существенно повышая разность населённостей подуровней рабочего перехода (населённость подуровней интенсивности света накачки, прошедшего через пары атомов рубидия. Действительно кол-во света, поглощённого в процессе накачки, зависит от числа атомов на подуровне 57,, Fx—i,m,=0 рабочего перехода. Если в дополнение к свету накачки подействовать одновременно на атомы рубидия резонансным СВЧ-излучением на частоте рабочего перехода, то оно будет стремиться выровнять населённости, т. е. увеличить населённость подуровня 5 /,, 1, т, = о, В свою очередь это приведёт к увеличению поглощения света накачки н уменьшению его интенсивности на выходе. Эта интенсивность оказывается зависящей от точности настройки частоты СВЧ-излучения на частоту рабочего перехода и, следовательно, может быть использована для его индикации. [c.402]

Проведенные исследования позволили создать новый эталон секунды, основанный на способности атомов излучать и поглощать энергию во время перехода между двумя энергетическими состояниями в области радиочастот. С появлением высокоточных кварцевых генераторов и развитием дальней радиосвязи появилась возможность реализации нового эталона секунды и единой шкалы мирового времени. В 1967 г. XIII Генеральная конференция по мерам и весам приняла новое определение секунды как интервала времени, в течение которого совершается 9 192 631 770 колебаний, соответствующих резонансной частоте энергетического перехода между уровнями сверхтонкой структуры основного состояния атома цезия-133 при отсутствии возмущения внешними полями. Данное определение реализуется с помощью цезиевых реперов частоты [5 15]. Репер, v nn квантовый стандарт частоты, представляет собой устройство для точного воспроизведения частоты электромагнитных колебаний в сверхвысокочастотных и оптических спектрах, основанное на измерении частоты квантовых переходов атомов, ионов или молекул. В пассивных квантовых стандартах используются частоты спектральных линий поглощения, в активных — вынужденное испускание фотонов частицами. Применяются активные квантовые стандарты частоты на пучке молекул аммиака (так называемые молекулярные генераторы) и атомов водорода (водородные генераторы). Пассивные частоты выполняются на пучке атомов цезия (цезиевые реперы частоты). [c.35]

Смотреть страницы где упоминается термин Основные состояния частоты : [c.205] [c.133] [c.559] [c.689] [c.115] [c.358] [c.366] [c.252] [c.48] [c.401] [c.298] [c.334] [c.191] [c.369] [c.391] [c.402] [c.638] [c.292] [c.172] [c.130] [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...