Дублет

Восприимчивость реального парамагнитного кристалла подчиняется простому закону Кюри в довольно ограниченном интервале температур [23, 35]. Вблизи верхнего конца этого интервала отклонения возникают при Т Еу к, где Е — энергия первого возбужденного состояния (см. ниже). При низких температурах отклонения обусловлены взаимодействием ионов между собой и, если основное состояние сложнее, чем дублет, расщеплением его кристаллическим полем. Для термометрических целей восприимчивость обычно записывают в виде [c.124]

В этом решении — О, — О при г - оо. Принятые граничные условия с Го = 00 выполнены полностью. В особой точке <р = О, г = 1 величина и обращается в бесконечность. Обтекание полубесконечной пластинки 0<г<оо, у> = 1гс прилипанием жидкости на ней можно считать происходящим под действием дублета в указанной точке. Линии тока такого течения показаны на рис. 4.13. [c.221]

Дублеты термина (если они есть) представлены при помощи отсылочного определения То же, что и. .. . [c.3]

Дублеты терминов, если они не рекомендованы для использования в учебном процессе согласно [8], указаны только в скобках после дефиниции базового термина со словами то же, что и. .. , но не вынесены отдельно в тексте словаря под соответствующей буквой. В отсылочной словарной статье даны только общеупотребительные, рекомендованные для изучения термины. [c.4]

Исследование экспериментальной кривой видимости для желтого дублета натрия, подобной расчетной кривой (рис. 5.45,6), показало, что между двумя максимумами этой кривой возникает 490 интерференционных полос, а каждая из компонент дублета имеет сложную структуру. В опытах Майкельсона также было обнаружено расщепление на две компоненты красной линии водорода (Нц). Более поздние измерения подтвердили их положение [c.231]

В 22 и 66, исходя из факта зарядовой независимости ядерного взаимодействия р—р, р—п и п—п, было введено понятие изотопического спина для протона и нейтрона. Протон и нейтрон отличаются друг от друга только по их электромагнитному взаимодействию. Если бы удалось выключить электромагнетизм, тогда протон и нейтрон выродились бы в состояние неразличимости. Эти идеи возникли у Гейзенберга в 1933—1934 гг., и он нашел возможным рассматривать р w п как два зарядовых состояния нуклона. Иначе говоря, нуклон является зарядовым дублетом, одним его состоянием является протон, а другим — нейтрон. [c.362]

Таким образом, нуклонные частицы и л-мезоны объединяются в зарядовые семейства нуклоны — в дублет, л-мезоны — в триплет. Нуклонный дублет обладает средним зарядом в + V2, или иначе величину В/2 в формуле (IX.23) можно истолковать как центр заряда, л-мезонный триплет обладает средним зарядом, равным нулю, т. е. В/2 = 0/2 = 0 является центром заряда я-мезонной группы. [c.363]

Vo == 0. Таким образом, антипротон и антинейтрон образуют зарядовый дублет со средним значением заряда в — Vo (см. табл. 25). [c.364]

Известные нам элементарные частицы весьма многообразны по своим свойствам, и при таком многообразии их свойств невольно возникает вопрос, все ли известные частицы являются элементарными или некоторые из них являются тесно слитыми дублетами, триплетами и мультиплетами других известных частиц с предельно большим дефектом массы. В этом направлении предлагалось несколько гипотез и теорий. [c.385]

Дублет изотопический 365, 366 Единица активности 215 [c.393]

Особенно замечательно поглощение, обнаруживаемое при невысоком давлении в парах большинства металлов, представляющих собой собрание атомов, расположенных на значительном расстоянии друг от друга, т. е. практически изолированных. Коэффициент поглощения таких паров везде очень мал (близок к нулю) и лишь для очень узких спектральных областей (шириной в несколько сотых ангстрема) обнаруживает резкие максимумы. Так, для паров натрия коэффициент поглощения может быть изображен в виде кривой, показанной на рис. 28.14. При тщательно контролируемых условиях опыта удавалось наблюдать в спектре поглощения паров Na до 50 таких пар (дублетов), которые расположены тем ближе, чем короче длина волны. [c.564]

Рис. 28.14. Схематическое изображение нескольких дублетов поглощения в парах

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Рис. 31.5. Сложный эффект Зеемана для дублета натрия.

Внизу — дублет в отсутствие поля, вверху — расщепление в магнитном поле. [c.628]

Рис. 38.5. Схема энергетических уровней атома натрия, поясняющая возникновение дублетов в испускании и поглощении.

Какими данными должна обладать дифракционная решетка, чтобы во втором порядке разрешить дублет натрия Dj = 589 нм, 0 = 589,6 нм [c.880]

Какую минимальную длину должна иметь пластинка Люммера — Герке, сделанная из стекла с показателем преломления 1,5, чтобы разрешить линию водорода X = 656,3 нм, представляющую узкий дублет с расстоянием между компонентами 1,4-10" см [c.880]

Какова должна быть призма нз крона С-12 (флинта С-18) для разрешения желтого дублета натрия (5890 А и 5896 А) [c.889]

В некоторых случаях спин ядра не может быть определен ни одним из описанных способов. Примером является сверхтонкое расщепление каждой из двух линий дублета натрия Ai = [c.68]

Однако последовательное развитие этой точки зрения приводило к необходимости допустить существование дублетов по четности и для других известных частиц, а также разного времени жизни для членов дублета. [c.598]

Между тем измерения показали, что т- и 6-частицы имеют одинаковое время жизни, а заметить дублеты по четности для других частиц не удалось. [c.598]

Любопытно отметить, что такой же характер изменения массы наблюдается и для членов нуклонного дублета. [c.609]

Тогда на пленке образуются непрерывные засвеченные линии. Пленка берется в виде узкой полоски, поскольку для замера диаметра засвеченной линии полный круг не нужен. На рис. 593 показана кассета с вращающим приводом, так называемая камера Закса. На рис. 594 представлена проявленная пленка — рент-1снограмма. На ней видны линии железа и золота. Линии сдвоены всдсд-ствис того, что характеристическое излучение коб.чльта образует, как указывалось выше, дублет. Более яркая линия соответствует длине волны 7 ==1,7853 А, более слабая — >.= 1,7892 А. Обмер рентгенограммы производится, естественно, по более яркой липни. [c.530]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

Отсылочная словарная статья включает заголовочную единицу, являющуюся дублетом базового термина, грамматическую характеристику и эквиваленты термина или терминосочетания на английском и немецком языках. Указание на дублетность производится с помощью отсылочного определения То же, что и. .. , после чего приводится базовый термин курсивом. [c.5]

Заканчивая этот краткий обзор различных электромагнитных волн, следует отметить разницу между физической оптикой, изучению которой посвящена эта книга, и физиологической оптикой, не рассматриваемой здесь. В некоторых случаях различие между ними очевидно если ввести в дугу соль натрия и разложить ее излучение в спектр призмой или дифракционной решеткой, то мы увидим на экране ярко-желтый дублет. То, что длины волн этих линий равны 5890—5896 А, нетрудно установить измерениями, целиком относящимися к методам физической оптики. Но вопрос о том, почему эти линии кажутся нам желтыми, нельзя решить в рамках этой науки, и он относится к физиологической оптике. Конечно, проведение столь четкой границы между ними дЕ1леко не всегда возможно, и иногда трудно решить, имеем ли мы, например, дело с истинной интерференционной картиной или с кажущимися глазу полосами, возникновение которых связано с явлением контраста, и т. д. Некоторые интересные данные по физиологической оптике содержатся в лекциях Р.Фейнмана, который счел возможным сочетать изложение этих вопросов с основами физической и геометрической оптики. [c.14]

I = Уоехр -а2у2) (д) или хорошо разрешенного дублета (тоже с гауссовыми распределениями интенсивности в каждой компоненте), у которого I o == 2/ о (б). [c.231]

Странные частицы тоже объединяются в зарядовые мульти-плеты, но только центр заряда группы оказывается смещенным на величину S/2 по сравнению с центром заряда нуклонов, или с центром заряда л-мезонов. Мультиплет из тяжелых странных частиц (гиперонов) должен был бы иметь средний заряд, совпадающий со средним зарядом нуклонного дублета. Однако средний заряд гиперонного мультиплета смещен на S/2 относительно центра [c.364]

Уже с этими решетками Фраунгофер определил длину волны D-линии Na ( 5886 А). Общая ширина решеток Фраунгофера была невелика, так что разрешающая сила их не превосходила 500. Естественно, что с такой решеткой нельзя было разделить дублет натрня, состоящий из линий 5890 и 5896 А. [c.208]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Формальная схема построения изотопического триплета я-мезонов аналогична схеме построения нуклоЕ ного дублета. Из существования трех видов я-мезонов следует, что 27 + 1 = 3, [c.585]

Возникшую проблему, которую назвали (0 — х)-проблемой, пытались разрешить теоретически. В одном из вариантов была предположена особая симметрия ядерных сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но отличающихся по четности (0+ и О ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных частиц е+ и л+ и Я и др., или свойству изотопической инвариантности, с которым связана близость масс протона и нейтрона, а также [c.598]

Что касается странности /С-мезонов, то, как показывает уравнение (80.23), для она может иметь два значения 5 = = 1. В соответствии с этим должен сущ,ествовать дублет частиц с S = +1 и Tg, равными + и-- зарядовосопряженный дублет с S = — 1 и Гс, равными — у и + — К и [c.611]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.0 , c.21 , c.138 , c.146 ]

Теория теплопроводности (1947) -- [ c.173 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.78 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.138 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.418 ]

Основы теории крыльев и винта (1931) -- [ c.26 , c.37 , c.40 , c.44 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.3 , c.37 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...