Магнитное взаимодействие электростатическая природа

Если мы приложим очень большие магнитные поля, намагниченность парамагнетика достигнет насыщения, значение которого равно N i, т. е. полной сумме всех магнитных моментов носителей. Обычно насыщение можно наблюдать только при очень низких температурах. В системе магнитных атомов, далеко отстоящих друг от друга, парамагнитная восприимчивость может служить мерой магнитных моментов отдельных носителей и давать информацию о магнитных свойствах атомов, составляющих систему, Однако в твердых телах, содержащих много парамагнитных атомов или ионов, обычно имеют место взаимодействия магнитных электронов с магнитными или электростатическими полями соседних атомов. Эти воздействия нарушают идеальное поведение магнитных носителей, и хотя в твердых телах наблюдаются магнитные эффекты той же природы, что и в системе рассредоточенных магнитных атомов, эти эффекты уже нельзя использовать для получения простой информации о числе магнитных электронов на атом. Таким образом, парамагнитная восприимчивость, давая в общем полезную информацию о веществе, непосредственно не связана с факторами, важными с точки зрения металлургии и определяющими структуру материала. Однако изломы, наблюдающиеся на кривой зависимости парамагнитной восприимчивости от состава, можно использовать при изучении металлов и сплавов. [c.280]

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ПРИРОДА МАГНИТНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ДВУХЭЛЕКТРОННОЙ СИСТЕМЫ НЕСОСТОЯТЕЛЬНОСТЬ ПРИБЛИЖЕНИЯ НЕЗАВИСИМЫХ ЭЛЕКТРОНОВ СПИНОВЫЕ ГАМИЛЬТОНИАНЫ ТИПЫ ОБМЕННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [c.286]

Физическую природу магнитной анизотропии впервые установил Н. С. Акулов. В ферромагнитном кристалле имеются взаимодействия, которые ориентируют намагниченности вдоль определенных кристаллографических направлений (осей легкого намагничения). К этому приводит перекрытие электронных орбит спиновые моменты взаимодействуют с орбитальными из-за наличия спин-орбитальной связи, а орбитальные моменты, в свою очередь, взаимодействуют с кристаллической решеткой за счет существующих в ней электростатических полей и перекрытия волновых функций соседних атомов. [c.347]

Физическая природа магнитоупругой энергии связана с изменением энергии взаимодействия орбитальных магнитных моментов ионов с электростатическим полем решетки при повороте вектора намагниченности материала внешним магнитным полем электронное облако магнитного иона при повороте его магнитного момента деформирует кристаллическую решетку [1-9]. [c.25]

В отсутствие магнитного поля. Будем считать систему в целом нейтральной благодаря наличию (не обязательно равномерно размазанного) классического компенсирующего заряда. Именно такая ситуация типична как для металла (свободные электроны и ионы решетки), так и для полупроводника (свободные электроны или дырки и заряженные примесные центры). Рассматривая электростатическое взаимодействие частиц как взаимодействие через поле, можно непосредственно воспользоваться уравнениями (10.1). (10.2) и (9.5а), (9.13) следует лишь специализировать фигурирующие в них величины оР и оТ в соответствии с конкретной природой данной физической системы. Ограничимся неферромагнитными веществами. Будем считать также, что валентные электроны достаточно отделены (энергетически) от всех остальных, чтобы можно было рассматривать атомные остовы просто как источники поля ). В качестве невозмущенной задачи, решение которой считается известным, естественно выбрать одноэлектронную задачу в данной идеальной кристаллической решетке. Под словом одноэлектронная понимается задача об одном электроне в периодическом поле атомных остовов, нейтрализованных равномерно распределенным зарядом всех остальных электронов. Предположим, что соответствующие собственные значения энергии не зависят от спина 2), и обозначим их через (X), а принадлежащие им собственные функции — через ср (л ) (X — совокупность всех квантовых чисел кроме спинового). Тогда в соответствии с (5.14) невозмущенная фермиевская функция Грина принимает вид [c.161]

Такое сильное поле не может быть объяснено обычным магнитным взаимодействием электронных магнитных моментов (поле взаимодействия которых на три-че-тыре порядка ниже указанного). Природа молекулярного поля связана с обменными силами, имеющими электростатическое происхождение. Выражение для энергии обменного взаимодействия единицы объема ферромагнетика (если соседние спины составляют лишь малые углы друг с другом) записывается в виде уравнения (1-8) (учитываются только члены, зависящие от угла между спинами ф 5, и 5 — спиновые механические моменты атомов I и /, измеряемые в единицах /г/2я, к — постоянная Планка I — энергетический интеграл, называемый обменным и определенный таким образом, что когда />0, энергия при параллельной ориентации двух спинов меньше, чем энергия при их анти-параллельной ориентации) [c.15]

Мы используем термин магнитное взаимодействие для описания любой зависимо-С1 1 энергии двух или большего числа магнитных моментов от их направления относительно друг друга. Как будет показано ниже, наиболее важный вклад в эту зависимость имеет обычно электростатическую, а не магнитную природу. Такая терминология может ввести в заблуждение, если не помнить о том, что слово магнитный отйосится только к результату взаимодействия и не обязательно связано с его происхождением. [c.286]

Магнитострикция обусловлена обменным взаимодействием (кванто-во-механический эффект электростатической природы) и чисто магнитным [c.102]

С представлением о сложном составе нуклона мы уже встречались. Отличие магнитного момента протона и нейтрона от дираковских значений (1цд и О соответственно) интерпретировалось в 5, п. 5, как возможность для нуклона пребывать часть времени в виде сложной системы, состоящей из идеализированного ( голого ) н)Тслона и л-мезонного облака ( шубы ). Эта 4 номенологическая интерпретавд1я получила обоснование в 81 и 111, п. 1, где для объяснения природы ядерных сил были введены виртуальные п-мезоны, испускаемые нуклонами. В этой схеме физический протон часть времени существует в виде голого протона с л -мезонным облаком, а другую часть времени —в виде голого нейтрона с мезонным облаком. Аналогично физический нейтрон частично существует в виде голого нейтрона с п -мезонным облаком, а частично—в виде голого протона с л -мезонным облаком. Такая схема позволяет понять приблизительное равенство числовых значений и различие по знаку аномальных частей магнитных моментов нуклонов (они определяются временем пребывания нуклона в виде системы с заряженным п-мезонным облаком) различие в значениях масс протона и нейтрона (электростатическое и магнитное взаимодействия между голыми нуклонами и виртуальными п-мезонами). [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...