Магнитное взаимодействие продольное

Трубы к трубной решетке (рис. 65, в) также приваривают дугой, перемещаемой под влиянием совместного взаимодействия продольного магнитного поля и магнитного поля дуги. Анодное пятно дуги находится на вольфрамовом электроде. Скорость перемещения дуги по кромке трубы достигает нескольких метров в секунду, и зрительно создается впечатление горения одной конусной дуги. [c.82]

Эффекты магнитострикции и магнитного взаимодействия позволяют возбуждать продольные ультразвуковые волны как в ферромагнитных металлах, так и в магнитодиэлектриках. При определенной взаимной ориентации поля подмагничивания и переменного поля эффект магнитострикции может обеспечить возбуждение поперечных волн. Электродинамический эффект обусловливает возбуждение волн разных типов в любых токопроводящих материалах. В ферромагнитных металлах, например в железе, наблюдаются одновременно все три эффекта, поэтому работу ЭМА-преобразователей, использующих все три эффекта, рассматривают в целом. [c.70]

В ферромагнитных материалах (например в стали) продольные волны возбуждаются хуже, чем поперечные. Это объясняется тем, что силы электродинамического и магнитного взаимодействия направлены в противоположные стороны и частично компенсируют друг друга. [c.71]

Здесь NJ , - коэффициенты размагничивания вдоль поперечной и продольной осей частицы соответственно К - константа анизотропии, учитывающая кристаллическую и магнитоупругую энергию. Это предельное значение коэрцитивной силы никогда не достигается, так как между частицами всегда существует магнитное взаимодействие. [c.140]

Поперечные волны в данном случае возникают только в результате электродинамического эффекта. При возбуждении продольных волн следует учесть другие эффекты электромагнитного поля [82]. Эффект магнитного взаимодействия определяется формулой [c.70]

В этом ускорителе используется переменное магнитное поле, продольная компонента которого индуцирует в проводнике, не имеющем контактов с диэлектрическими стенками цилиндрической формы, азимутальный ток / . При взаимодействии этого тока с радиальной компонентой магнитного поля возникает магнитная сила действующая на проводник вдоль оси системы. Если при этом рельеф магнитного поля В , Bj) перемещается вдоль оси, увлекая за собой проводник, который движется вместе с бегущей магнитной волной подобно акваплану, то ему можно сообщить достаточно большую скорость. [c.46]

При движении в радиальном направлении заряженные частицы пересекают магнитное поле, которое, взаимодействуя с ними, создает силу F" (рис. 5), действующую на частицы перпендикулярно к магнитному полю. В результате частицы столба дуги будут вращаться по окружности. Но, кроме того, на них действует и продольное электрическое поле, под действием которого частицы перемещаются по вертикали в направлении силы F. Таким образом, совместное действие продольного магнитного и электрического полей заставляет заряженные частицы двигаться по спирали под действием результирующей силы F. Возникающая при этом центростремительная сила стягивает столб к вертикальной оси. [c.13]

Прибор магнетронного типа с продольным взаимодействием — прибор, в котором замедление электромагнитной волны происходит в осевом направлении, а кольцевое магнитное поле образуется током, проходящим по центральному проводу, являющемуся отрицательным электродом. [c.151]

При достаточно больших числах Рейнольдса, т. е. в условиях сильно развитой турбулентности, различие во взаимодействии магнитного поля с поперечными и продольными турбулентными пульсациями будет сказываться относительно слабее. [c.663]

При течении жидкого металла в продольном магнитном поле непосредственное взаимодействие осредненного течения и магнитного поля отсутствует из-за параллельности векторов v и В. [c.68]

Магнитное поле взаимодействует лишь с пульсационным движением, воздействуя непосредственно только на поперечные пульсации V и w. На продольные пульсации скорости и поле действует косвенно через механизм корреляции между продольными и поперечными пульсациями. Так как иоле гасит пульсации скорости, переносимые потоком из области вне магнитного поля, и препятствует появлению новых, то при увеличении числа На происходит затягивание ламинарного режима течения. Последующий переход к турбулентному режиму течения происходит так же, как при течении в отсутствие поля в гладкой трубе — скачком, практически сразу по всему сечению трубы. [c.68]

Картина турбулентного течения жидкого металла в поперечном магнитном поле значительно сложнее, чем в продольном поле, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осреднен-ным, так и с пульсационным движением. Воздействие поля на течение проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — подавления турбулентных пульсаций и эффекта Гартмана. Переход от ламинарного режима к турбулентному в зависимости от числа Гартмана может происходить двояким путем. При малых числах Гартмана картина течения в переходной области близка к картине течения в отсутствие поля. Взаимодействие поля с осредненным течением мало и профиль скорости близок к параболическому. С увеличением числа Re в потоке растут турбулентные пульсации, что приводит к интенсивному перемешиванию жидкости и перестройке параболического профиля скорости в турбулентный. Переход к турбулентному режиму — критический. [c.71]

Случай течения в плоском канале с отношением сторон Р<С1 (поле направлено вдоль длинной стороны сечения) особо выделяется среди течений в каналах прямоугольного сечения. Этот случай эквивалентен течению в кольцевом канале с магнитным полем, ориентированным по азимуту ф, поэтому такая ориентация поля в дальнейшем называется азимутальной (fiвзаимодействие поля и осредненного течения отсутствует, так как в этом случае электромагнитная сила jXB = 0, что связано с характером замыкания индуцированных токов. Следовательно, здесь в чистом виде проявляется эффект гашения полем турбулентных пульсаций, как и при течении в продольном магнитном поле, и переход к турбулентному режиму критический. На рис. 3.13 приведена зависимость /.(Re, На) для течения в канале с отношением сторон р = 0,031 [13] сплошные линии — расчет по формуле (3.14), численные параметры — см. табл. 3.3. [c.75]

Турбулентное течение. Непосредственное взаимодействие осредненного течения и продольного магнитного поля отсутствует из-за параллельности векторов и и В. Магнитное поле взаимодействует с пульсационным движением. При этом поле непосредственно воздействует только на поперечные пульсации и и w подавляя их. На продольные пульсации скорости и поле действует косвенно, через механизм обмена энергией между пульсациями скорости за счет пульсаций давления. В результате продольные пульсации также подавляются полем, хотя и слабее, чем поперечные, так что увеличивается анизотропия распределения энергии между ними. Пространственные корреляции и масштабы пульсаций существенно возрастают вдоль поля, а поперек поля изменяются слабо. [c.54]

Плотность записи. При продольной записи векторы намагниченности лежат в плоскости магнитного носителя и по обе стороны магнитного перехода магнитного потока направлены навстречу друг другу. Минимальная длина однородно намагниченных участков / (размер бита записанной информации) определяет линейную продольную плотность записи Р= 1/1. Магнитостатическая энергия взаимодействия двух соседних встречно намагниченных участков длиной / равна приблизительно [c.567]

Наиболее вредное действие на технологический режим оказывает взаимодействие магнитного поля с горизонтальными токами в металле от взаимодействия с поперечным током появляются добавочные продольные электромагнитные силы, величина которых зависит от состояния периферийной части подины (размеров настыли и осадка) и поэтому может изменяться между обработками. В результате действия таких сил могут возникать значительные колебания поверхности расплавленного алюминия. [c.254]

От взаимодействия магнитного поля с продольным током в металле возникают поперечные электромагнитные силы, которые служат причиной повышенной циркуляции расплава на правой (по ходу тока) стороне электролизера, а это способствует уменьшению настыли и может привести к прорывам расплава. [c.254]

Чтобы вычислить сечение вынужденного излучения, необходимо провести подробный анализ взаимодействия распространяющейся в продольном направлении электромагнитной волны с электроном в знакопеременном магнитном поле. Мы не будем рассматривать здесь этот анализ, но укажем лишь на то, что в [c.431]

ИЗ фотокатода, как бы колеблется, у каждого отдельного электрона нет поперечной составляющей скорости и поэтому он движется через систему взаимодействия прямолинейно и равномерно со скоростью Vq. Фотоэлемент схематически изображен на фиг. 9.13. Здесь показано, что для обеспечения прямолинейного движения электрона прикладывается сильное продольное постоянное магнитное поле Во. Свет может проходить через отверстие в коллекторе и, следовательно, через область взаимодействия. [c.516]

Обобщить результат для продольной магнитной восприимчивости антиферромагнетика, найденный в задаче 9.22, включив в рассмотрение обменное взаимодействие внутри подрешеток, т. е. типов А А и ВВ, описывая его при помощи постоянных молекулярного поля IVn. Оценить величину продольной восприимчивости для случаев [c.60]

Если стержень выполнен из магнитострикционного материала, т. е. способен деформироваться под действием магнитного поля переменного электрического тока, то колебательная система продольных колебаний масс может быть сведена к электромеханической колебательной системе с двумя степенями свободы, причем одна из них механическая, а другая —электрическая. Механические колебания воздействуют на электрические колебания в контуре. С другой стороны, электрические колебания будут действовать на механические. Таким образом, колебания различных степеней свободы взаимодействуют, образуя связанную колебательную систему. [c.29]

В этих рассуждениях мы приняли 0,т < 1. При больших временах т магнитное поле, вообще говоря, существенно влияет на движение электрона. Наиболее важна роль ускорения, обусловленного кулоновским взаимодействием, для движения электрона вдоль магнитного поля, поскольку без учета такого ускорения бесконечное время взаимодействия могло бы возникнуть лишь для частиц с равной нулю проекцией относительной скорости на магнитное поле. Учет такого продольного ускорения позволяет тогда записать формулу (62.10) в виде [c.285]

Заметим, что между азимутальным полем и продольной скоростью нет магнитогидродинамического взаимодействия поэтому в уравнении движения отсутствует магнитная сила. Функции Юо И 00 подчиним следующим условиям [c.203]

Из уравнений (48.4) нетрудно получить распределение скорости, температуры и индуцированного магнитного поля при плоскопараллельном стационарном движении. В случае продольного поля магнитогидродинамическое взаимодействие между полем и потоком отсутствует в этом случае индуцированного поля нет, и сохраняются профили скорости и температуры, полученные в 43 (формулы (43.6)). В случае поперечного поля сохраняется линейное распределение температуры, а профили скорости и индуцированного (продольного) магнитного поля имеют вид [c.344]

Расчет конвективного теплообмена при постоянном тепловом потоке в стенку. Зная распределения и и е, можно рассчитать теплообмен при течении жидкого металла по трубе, на некотором участке которой подводится тепловой поток постоянной интенсивности Как и раньше, течение происходит в продольном магнитном поле. В этом случае магнитное поле не взаимодействует с осред-ненным течением, поэтому в уравнении энергии джоулеву диссипацию можно не учитывать. В предположении, что теплопроводность вдоль оси мала по сравнению с радиальной, получим уравнение энергии для несжимаемой жидкости в виде [c.571]

Действие магнитных линз основано на силе Лоренца (уравнение (1.14)). Благодаря взаимодействию радиальной составляющей скорости частицы с продольной компонентой магнитной индукции скорость приобретает азимутальную составляющую, которая в свою очередь взаимодействует с продольной компонентой, что приводит к радиальной фокусировке. Мы уже сталкивались с этим эффектом в случае длинной магнитной линзы в разд. 4.10.1.3. Радиальная компонента магнитной индукции взаимодействует с продольной и азимутальной составляющими скорости, вызывая появление новой азимутальной и продольной составляющих соответственно. Присутствие указан- [c.474]

Величина H t) описывает полное магнитное поле, действующее на я фа, и не учитывает составляющие магнитного поля, возникающие вследствие локальных взаимодействий и столкновений отдельных ядер. Действие этих внутренних полей учтено введением Т и Гг. В уравнении использована система координат, представляющая собой лабораторную, или фиксированную, систему отсчета. Направление к выбирается параллельно полю большого магнита Hq. Принято, что к задает продольное направление, а / и j определяют плоскость поперечного сечения. [c.195]

Между полюсами магнита поле направлено вдоль поверхности ОК. Если часть катушки с током расположить над этим участком то возбудится продольная L-вoлнa. В ферромагнитных материалах (по сравнению с неферромагкитными) продольные волны возбуждаются хуже, чем поперечные. Это объясняется тем, что силы электродинамического и магнитного взаимодействия направлены в противоположные стороны и частично компенсируют друг друга. [c.69]

Рис. 13.29. Зависимость отношения ириведеииой длины к истинной длине плоского слоя смешения турбулентной струи от параметра МГД-взаимодействия при продольном и окружном магнитных нолях

Рис. 13.29. Зависимость отношения ириведеииой длины к истинной длине <a href="/info/239476">плоского слоя</a> смешения <a href="/info/5640">турбулентной струи</a> от параметра МГД-взаимодействия при продольном и окружном магнитных нолях

При протекании в металлическом проводнике тока от постороннего источника взаимодействие этого тока с собственным магнитным полем проявляется в виде ориентированных перпендикулярно току объемных сил, сжимающих проводник и как бы стремящихся выпрямить его изгибы. Если сечение этого проводника переменно, то поперечные силы на разных участках пути тока будут различными, а также появится продольная компонента сил. В случае не плоскопараллельной картины поля возникает так называемый электровихревой эффект (см. 4). [c.22]

Следует заметить, что под э.д.с. поперечной индукцни понимается Э.Д.С., наводимая в катушке с ферромагнитным сердечником переменным током, текущим вдоль сердечника, плоскость витков перпендикулярна направлению тока [34]. Это явление было использовано для измерения небольших магнитных полей. Очевидно, что эта э.д.с. отсутствовала бы при линейной связи между индукцией и полем в проводнике, поскольку поток магнитной индукции через катушку оставался бы постоянным. Таким образом, этот эффект вызван нелинейностью взаимодействия двух взаимно перпендикулярных магнитных полей возбуждаемая током поперечная относительно проволоки компонента поля изменяет продольную компоненту индукции, возбуждаемую постоянным продольным полем. При этом принималось, что магнитные свойства проволоки не зависят от направления, и пренебрегалось гистерезисом. Здесь получается, что если продольное поле постоянно [c.48]

Третье издание книги подверглось существенной переработке н включает новые материалы. Расширена глава 1, в главе 3 значительно сокращен старый материал и добавлен новый раздел по гидродинамике жидких металлов в магнитном поле. Глава 4 изложена в соответствии с современными взглядами на турбулентность. В главе 5 расширен раздел, посвященный теоретическим работам, значительно сокращен материал, относящийся к экспериментальным работам по теплообмену в трубах, включены одобренные рекомендации. Глава 6 —о теплообмене в щелевых зазорах — написана заново. Материал по теплообмену при обтекании пластин и теплообмену в поперечнообтекаемых пучках труб выделен в самостоятельную главу 7. Глава 8 включает данные о теплообмене при продольном обтекании жидким металлом пакетов из труб и стержней. Здесь же изложены современные методы расчета теплообменников с двусторонним жидкометаллическим обтеканием. Глава 9 дополнена данными по конвекции в зазорах и по учету взаимодействия свободной и вынужденной конвекции. Существенно переработаны главы 10 и 11, посвященные конденсации и кипению. Заново написана глава 12, где изложены вопросы технологии работы с жидкими металлами (химический анализ, очистка, механизм коррозии и т. д.). [c.3]

Для ламинарного режима результирующий эффект воздействия поля на течение зависит от ориентации и напряженности магнитного поля, а также от формы поперечного сечения канала. В случае продольного магнитного поля характер полностью развитого ламинарного течения не меняется, так как магнитное поле не взаимодействует с потоком из-за параллельности векторов скорости потока v и магнитной индукции B(v B). Если жидкость движется в поперечном магнитном поле (v LB), то в ней индуцируются замкнутые токи, которые приводят к возникновению объемной электромагнитной силы уХВ. Эта сила распределена по сечению канала таким образом, что она ускоряет медленно движущиеся слои жидкости у стенок и тормозит поток в центре канала, уплощая профиль скорости (эффект Гартмана). Уплощение профиля, в свою очередь, приводит к увеличению касательного напряжения на стенках Хст и, следовательно, к увеличению коэффициента сопротивления. На характер течения в поперечном магнитном поле существенное влияние оказывает и проводимость стенок, обусловливающая дополнительные потери напора. [c.60]

Лш расчета течения и теплообмена в продольном магнитном поле использовалась зависйглость коэффициента турбулентной вязкости от локального параметра МГЛ-взаимодействия, полученная в работе [э]., а также опытная зависи иость критического числа Рейнольдса от числа Шр тмана [l]. [c.159]

Компланарным называется поперечное поле, ориентированное вдоль длинной стороны сечения плоского канала. Для данной конфигурации соотношение сторон Р = 6/а 1, поскольку здесь, как и ранее, Ь — длина стороны, перпендикулярной магнитному полю (см. рис. 1.46, в). Рассматриваемый случай эквивалентен течению в кольцевом канале с магнитным полем, ориентированным по азимуту в плоскости поперечного сечения этого канала, поэтому компланарная ориентация поля также называется азимутальной. Для течения в канале с отношением сторон Р 1 взаимодействие поля и осреднен-ного течения (эффект Гартмана) отсутствует, что связано с характером замыкания индуцированных токов [8]. В этом смысле течение в компланарном поле аналогично течению в продольном поле (см. рис. 1.46, а), а не в поперечном (рис. 1.46,6). [c.59]

Взаимодействие УМП с электрическим током дуги или с жидким металлом сварочной ванны приводит к появлению массовых пон-деромоторных сил, ответственных за вынужденные, управляемые параметрами УМП (величиной его магнитной индукции, полярностью и частотой ее перемены) перемещения дуги или расплава ванн. Колебания дуги поперек или вдоль направления сварки поперечным УМП или ее вращение с переходом в конусную форму в продольном УМП применяют для улучшения прогрева свариваемых кромок, перераспределения тепловой энергии дуги между кромками основного металла, присадочной проволокой и сварочной ванной, регулирования глубины провара, обеспечения хорошего формирования швов при повышенных скоростях сварки и перекрытия валиков при наплавке. Для управления дугой достаточной является индукция УМП в пределах [c.106]

Верхняя часть никелевой Т1рубки 12 окружена катушкой 15, создающей в трубке переменное электромагнитное поле, которое, благодаря болышой магнитострикции никеля, вызывает продольные колебания трубки. Эти колебания усиливаются за счет взаимодействия переменного магнитного поля с ПОЯ0М, создаваемым постоянным электромагнитом 16. Максимальная амплитуда имеет место в условиях резонанса при равенстве частот переменного тока в катушке 15 и собственной частоты (основного тока) продольных колебаний трубки. Схема установки автоколебательная. При этой схеме колебания трубки всегда происходят в 1резонансных условиях, так как частота переменного поля (импульсов) задается частотой собственных колебаний трубки. Для этого на трубку надевается катушка обратной связи 14, которая подает наведенные вибрацией трубки электрические колебания на адаптерный вход усилителя 5. Эти колебания поступают в однокаскадный усилитель мощности 6 и далее в колебательный контур, состоящий из катушки 15 и конденсатора. [c.136]

В случае продольного внешнего магнитного поля магнитогидродинамическое взаимодействие между полем и плоскопараллельным течением отсутствует. Индуцированного поля в эгом случае нет, и распределения скорости и температуры имеют тот же вид, что и при отсутствии поля. [c.120]

Исследования продольных краевых эффектов, связанных с вихревыми токами, возникающими при входе потока в неоднородное магнитное поле, и с растеканием тока вблизи концов электрода МГД-генератора, позволили (А. Б. Батажин, 1962) оценить влияние продольных краевых эффектов на суммарные характеристики МГД-устройства. В частности, было установлено, что с точки зрения джоулевых потерь выгоднее иметь магнитное поле, имеющее большую протяженность, чем электроды МГД-генератора. Исследовалась задача о взаимодействии двух пар симметрично расположенных электродов, нагруженных на различные внешние сопротивления (Е. К. Холщевникова, 1964). Аналогичная задача решена также для произвольной системы электродов (И. М. Толмач и Н. Н. Ясницкая, 1965). [c.447]

В аналитических целях используется ряд явлений, заключающихся в том, что оптически активные среды в зависимости от свойств и структуры при взаимодействии с поляризованным светом могут изменять плоскость поляризации света (поляриметрический метод), изменять угол вращения плоскости поляризации для излучений различных длин волн (спектрополяриметрический метод), осуществлять вращение плоскости поляризации в присутствии внешнего магнитного поля (метод магнитного вращения). Возможно появление разности коэффициентов поглощения в исследуемой жидкости, помещенной в продольное магнитное поле, для лево- и правоциркулирующего поляризованного света — эффекта, используемого в методе кругового дихроизма, и разности в скорости распространения света, поляризованного по кругу вправо и влево, — эффекта кругового двулучепреломления. В зависимости от состава и структуры среды при помещении жидкости в поперечное магнитное поле возникает разность в показателях преломления обыкновенного и необыкновенного лучей ортогонально поляризованного света (метод магнитоуправляемого двулучепреломления). Оптическая активность веществ обусловливается двумя факторами — особенностью кристаллической решетки вещества и особенностями строения (асимметрией) молекул вещества. Для веществ первого типа характерна потеря оптической активности при разрушении кристаллической решетки плавлением или растворением. Вещества второго типа проявляют активность только в растворенном или [c.118]

Плазмотроны с кольцевой дугой, или, как их иногда называют, магнитоплазмодинамические (МПД) ускорители, основаны на взаимодействии электрического тока, протекающего между электродами, с внешним магнитным полем, имеющим радиальную и продольную компоненты (рис. 45, г). Определенная форма электродов и возникновение кольцевого тока в выходной области ускори- [c.89]

Генераторы с расщепленными полюсами являются разновидностью генераторов с самовозбуждением, у которых питание намагничивающей обмотки осуществляется от одной основной и дополнительной щеток. Однако в отличие от них падающая характеристика в генераторах с расщепленными полюсами создается за счет взаимодействия магнитных потоков поперечных полюсов ФЦ и размагничивающей составляющей реакции якоря Ф . Подмагничивающая (продольная) составляющая реакции якоря Ф , совпадая по направлению с потоком Ф главных полюсов, не сказывается существенно на увеличении общего продольного потока Ф , а определяемое им напряжение /ас между щетками а и с остается постоянным. Размагничивающая составляющая реакции якоря Фр направлена навстречу потоку поперечных полюсов Ф", приводя к значительному ослаблению общего поперечного магнитного потока Ф и уменьшению напряжения Осд между щетками с и 6. В результате при увеличении сварочного тока напряжение на выходе генератора иаь=1 ас+1 сь будет уменьшаться, т. е. характеристика генератора будет падающей. Режим генераторов этой группы регулируется изменением тока возбуждения намагничиваюшей обмотки поперечных полюсов и сдвигом щеток. При сдвиге щеток от нейтрали в сторону вращения якоря увеличивается магнитный поток реакции якоря и напряжение генератора снижается, при сдвиге против вращения якоря поток реакции якоря уменьшается, а напряжение возрастает. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...