Магнитное взаимодействие различных частотах

Оптические методы основаны на различных физикохимических явлениях, возникающих при взаимодействии излучения оптического диапазона с исследуемыми жидкостями. Свет представляет собой электромагнитные волны, которые можно характеризовать амплитудами и пространственной ориентацией векторов напряженности электрического Е или магнитного Н поля, частотой изменения величин векторов v и соответствующей ей длиной волны X = /v, направлением распространения, начальной фазой колебания 0. [c.82]

Отклонение столба дуги под действием магнитного поля, наблюдаемое в основном при сварке постоянным током, называют магнитным дутьем. Его возникновение объясняется тем, что в местах изменения направления тока создаются магнитные поля различной напряженности. Дуга служит своеобразной газовой токоведущей вставкой между электродами и, как любой проводник, взаимодействует с магнитными полями. При этом столб сварочной дуги можно рассматривать в качестве гибкого проводника, который под воздействием магнитного поля может перемещаться, деформироваться и удлиняться. Это приводит к отклонению дуги в сторону, противоположную большей напряженности. При сварке переменным током, когда полярность меняется с частотой тока, это явление выражено значительно слабее. Отклонение дуги также имеет место при сварке вблизи ферромагнитных масс (железо, сталь). Это объясняется тем, что магнитные силовые линии проходят через ферромагнитные массы, обладающие хорошей магнитной проницаемостью, значительно легче, чем через воздух. Дуга в этом случае отклоняется в сторону таких масс. [c.33]

Метод магнитного резонанса, описанный выше в обш,их чертах, получил к настояш ему времени значительное развитие. Широко применялись различные нестационарные методы, в которых изучалось поведение спинов, не находяш ихся в равновесии с решеткой. Были предложены методы динамической поляризации, позволяюш,ие увеличить во много раз разность населенностей между двумя уровнями по сравнению с равновесной. Появились методы двойного резонанса, в которых переход, вызванный на определенной частоте, обнаруживается по его влиянию (например, через спин-спиновое взаимодействие) на другой переход, который наблюдается обычным способом и, таким образом, используется в качестве индикатора первого перехода. [c.22]

УЗ-вые волны затухают значительно быстрее, чем волны более низкочастотного диапазона, т. к. коэфф. классического поглощения звука (на единицу расстояния) пропорционален квадрату частоты. В низкочастотной области коэфф. релаксационного поглощения также растёт пропорционально квадрату частоты, однако при повышении частоты этот рост замедляется и коэфф. поглощения стремится к постоянной величине. Область, где наблюдается такое изменение хода коэфф. поглощения, наз. релаксационной, а средняя её частота — частотой релаксации. Величина, обратная частоте релаксации,— время релаксации — характеризует процесс перераспределения энергии внутри вещества. Помимо характерного хода коэфф. поглощения УЗ, в релаксационной области наблюдается рост скорости звука с частотой — дисперсия, обусловленная физич. процессами в веществе и отличающаяся от дисперсии скорости звука, характерной для любых частот и связанной с геометрич. условиями распространения волны. Дисперсия УЗ в релаксационных областях обычно не превышает нескольких процентов. В многоатомных газах релаксация связана с обменом энергии между поступательными и внутренними степенями свободы, и характерные частоты лежат в среднем и даже низкочастотном диапазонах. В жидкостях к основным релаксационным процессам относятся, напр., внутримолекулярные превращения, структурная и химич. релаксации соответствующие частоты лежат чаще всего в области частот 10 —10 Гц. В твёрдых телах имеются релаксационные процессы различной природы, обусловленные, напр., взаимодействием ультразвука с электронами проводимости, со спиновой системой (см. Спин-фононное взаимодействие), С колебаниями кристаллической решётки. Влияние этих процессов проявляется в частотной зависимости поглощения УЗ. Резонансные явления типа акустического парамагнитного резонанса (область частот 10 —11 Гц) и акустического ядерного магнитного резонанса (10 —10 Гц) дают соответствующие пики поглощения. Резонансный характер может иметь также и дислокационное поглощение в кристаллах. Все эти особенности поглощения УЗ в твёрдых телах обусловлены взаимодействием УЗ-вых и гиперзвуковых волн с внутренними возбуждениями в твёрдых телах. Возникновение же такого взаимодействия связано с тем, что средние и высокие УЗ-вые частоты становятся сравнимы с характерными частотами процессов в веществе на молекулярном и атомном уровне, а длины волн сравнимы с параметрами внутренней структуры вещества. Последнее обстоятельство объясняет также увеличение рассеяния упругих волн на УЗ-вых частотах, наблюдаемое в микронеоднородных средах, в поликристаллич. телах сечение рассеяния на неоднородностях возрастает, если их размеры становятся порядка длины волны.. Связь характера распространения УЗ и, в частности, его высокочастотной области — гиперзвука — со структурой вещества и элементарными возбуждениями в нём является одной из важнейших особенностей УЗ-вых волн. Она позволяет судить о строении вещества на основании измерений скорости и погло- [c.11]

Пользуясь уже описанным ранее классическим приближением (см. раздел 1.1) при записи условия ферромагнитного резонанса (шрез = = уНо), следует иметь в виду большую (порядка 0,1 Т в ферромагнетиках) [29] спонтанную намагниченность, которая приводит к большому резонансному поглощению (в 10 больше, чем в парамагнетиках). Кроме того, магнитные взаимодействия между электронами, участвующими в спонтанном моменте, создают сильные внутренние поля магнитной анизотропии. Это означает, что эффективное поле, а следовательно, и частота резонанса будут зависеть от симметрии кристалла, формы образца, характера расположения во внешнем поле Но кристаллографических осей кристалла. Существование отдельных областей (доменов) с различными направлениями самопроизвольной намагниченности в объеме образца заставляет работать в условиях резонансного насыщения, когда внешнее поле разрушает доменную структуру и в первом приближении можно весь образец представить как однодоменную структуру с однородной намагниченностью. Строго говоря, только поверхности второго порядка (сфера, эллипсоид, бесконечный круговой цилиндр и т. п.) не вносят неоднородности в общую намагниченность образца. Внутреннее магнитное поле в ферромагнетике (кроме указанной кристаллографической магнитной анизотропии) зависит как от величины, так и от ориентации внешних и внутренних упругих напряжений. Пере- [c.182]

Вольфрам служит хорошим примером одного из ранних определений ПФ переходных металлов, выполненного достаточно детально [165]. Сложность спектра частот дГвА (определенных усовершенствованным методом импульсного поля) демонстрируется рис. 5.23. Как упоминалось ранее, в дополнение к основным ветвям Р-спектра появляется также много неосновных ветвей (гармоник и комбинационных частот, обязанных магнитному взаимодействию). Последовательная расшифровка спектра была осуществлена главным образом с помощью модели ПФ, основанной на расчетах зонной структуры из первых принципов и слегка модифицированной для согласования с экспериментальными данными. ПФ в окончательном виде показана на рис. 5.24. Оказалось возможным аналитически описать детали различных листов с помощью довольно сложных формул, включающих значительное число подгоночных па- [c.273]

Электромагнитные методы основаны на взаимодействии электромагнитного поля с металлическими объектами различной формы. Сигнал преобразователя связан с параметрами объекта сложными функциональными зависимостями и является функцией таких характеристик системы преобразователь—объект контроля, как расстояние меледу преобразователем и объектом, электрическая проводимость, магиитиая проницаемость, нарушение сплошности материала объекта, скорость взаимного перемещения объекта и преобразователя, форма объекта. В зависимости от частотного диапазона используемых полей выделяют магнитный, вихретоковый и радио-волиовый методы. При магнитном методе применяется постоянное или низкочастотное (до 200—300 Гц) магнитное поле. Диапазон частот вихретокового метода 2-10 —5-10 Гц. В радиоволновом применяют электромагнитные волны сантиметрового или миллиметрового диапазона (как правило, 3 и 8 мм). [c.70]

По спектрам ЯМР можно судить о природе связи в магнитных кристаллах. Величина магнитного поля, действующего на данное ядро, зависит не только от напряженности внешнего поля, но также от локального поля, обусловленного диполь-дипольпым взаимодействием соседних ядер и атомов. Определяя резонансную частоту, нетрудно измерить величину зеемановского расщепления энергетических уровней ядер в данном магнитном поле. По величине расщепления и известным магнитным моментам различных ядер можно определить общую величину поля в области ядра. Исследуя спектры при разной ориентации кристалла по отношению к внешнему магнитному полю, можно получить угловое распределение локального магнитного поля. Зная свойства локального поля, можно определить природу сил связи между атомами и ионами в твердом теле. Например, в антиферромагнетике Мпр2 в локальное магнитное поле вблизи иона Мп " вносят вклад как электроны, участвующие в образовании связи, так и соседние парамагнитные ионы марганца. Вклад р- и 5-электронов в связь и степень ковалентности можно вычислить, так как ионная и ковалентная структуры [c.83]

При исследовании магнитных свойств т. ф.-м.п. большую роль играют измерения в постоянных магнитных полях, которые дают возможность более точного определения таких основных характеристик, как намагниченность насыщения, коэрцитивная сила и т. п. Основным прибором для измерений характеЕистик в постоянных магнитных полях служат различной конструкции крутильные весы. Принцип действия заключается в том, что при помещении образца (т. ф.-м.п.), укрепленного на тонкой нити с известным моментом кручения, в неоднородное магнитное поле создается момент вращения, пропорциональный магнитному моменту образца [Л. 162]. Наиболее точным является нулевой метод, когда момент вращения образца компенсируется известной силой, например силой взаимодействия катушки с током и постоянного магнита. В некоторых лабораториях для измерений характеристик т. ф.-м. п. пользуются вибрационным магнетометром [Л. 163], принцип которого описан в гл. 3. В упомянутом варианте метода образец приводится в воз-вратно-поступательное движение с частотой 90 гц в постоянном магнитном поле. Электродвижущая сила, индуцируемая в измерительной катушке, пропорциональна намагниченности образца. Изме- [c.296]

Рис. 11.8. Схема лазеров на свободных электронах а — убитрон (генератор, роль системы накачки в котором выполняет периодическая магнитная система 1) в спектре тока пучка возникают гармоники, скорость которых больше скорости света они и взаимодействуют с полем резонатора сигнала 2 б — скаттрон (генератор с зеркальным отражением от быстро движущегося переднего фронта пучка электронов 1) в — скаттрон (генератор с рассеянием волны накачки на возмущениях плотности 1, вызванных комбинационной волной на частоте Шг — Ше приводящим к появлению сигнала накачка (индекс i) и сигнал (индекс в) могут соответствовать различным типам колебании электродинамической структуры) г, д— схема модели скаттрона, используемой в теории

Естественно, в столь большом труде, посвященном к тому же интенсивно развивающейся области знания, трудно рассмотреть все задачи с одинаковой степенью потноты. Поэтому вряд ли можно всерьез упрекать автора за отсутствие в книге тех или иных разделов, которые хотелось бы там видеть, можно лишь сожалеть об этом. Следует также принять во внимание, что книга была закончена, судя по дате на предисловии автора, в 1958 г. В это время только создавались современные методы решения кинетических задач, основанные непосредственно на уравнениях квантовой механики и потому свободные от ряда дефектов классического кинетического уравнения. Не удивительно поэтому, что данное в книге изложение вопроса о гальваномагнитных явлениях в сильных магнитных полях, когда квантовые эффекты особенно существенны, не может полностью Удовлетворить современного читателя. То же относится и к вопросу об условиях применимости кинетического уравнения, получившему более или менее удовлетворительное решение лишь после написания книги, и особенно к задаче о кулоновском взаимодействии между электронами. Ей посвящена в книге специальная гл. IV, базирующаяся в основном на известном методе лишних переменных . В настоящее время на смену ему пришел гораздо более убедительный и эффективный метод квантовых функции Грина при этом часть результатов, изложенных в гл. V, претерпела известные видоизменения. Это относится, в частности, к вопросу о предельном плазменном волновом числе кс, к точному виду экранированного потенциала, к выражению для эффективной массы носителя тока. Связанные с этим изменения в различных формулах слишком многочисленны, чтобы их можно было отразить в подстрочных примечаниях. Более современную трактовку вопроса можно найти, например, в книге [1]. Вместе с тем основные качественные выводы гл. IV остаются в силе и поныне справедливы также выведенные там формулы для основной плазменной частоты и для дебаевского радиуса. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...