Мезонное облако

Векторное мезонное облако, т. е. ток, возникающий за счет вращения заряженных я-мезонов вокруг голого нуклона, приводит к появлению у физического нуклона аномального магнитного момента, который должен иметь одинаковую величину и разный знак для протона и нейтрона. [c.658]

В отличие от обычных частиц, которые могут свободно перемещаться в пространстве и времени, виртуальная частица существует только в течение короткого времени At, за которое она может отойти от нуклона на расстояние а, не превышающее a = At. По истечении времени виртуальная частица снова захватывается нуклоном. Таким образом, нуклон следует представлять себе как бы окруженным облаком непрерывно возникающих и поглощающихся виртуальных мезонов. Радиус этого мезонного облака (мезонной шубы ) равен [c.10]

Виртуальный мезон может поглощаться не только собственным , но и каким-либо другим нуклоном, если он окажется в пределах мезонного облака. В передаче виртуального мезона от одного нуклона к другому и заключается механизм ядерного взаимодействия. [c.10]

Функция ф описывает мезонное облако, окружающее нуклон. Эта очень быстро убывающая функция называется потенциалом Юкавы. [c.13]

С представлением о сложном составе нуклона мы уже встречались. Отличие магнитного момента протона и нейтрона от ди-раковских значений (1 и О соответственно) интерпретировалось в т. I, 5, п. 6 как возможность для нуклона пребывать часть времени в виде сложной системы, состоящей из идеализированного ( голого ) нуклона и л-мезонного облака ( шубы ). Эта феноменологическая интерпретация получила обоснование в 2 и 13, п. 6, где для объяснения природы ядерных сил были введены виртуальные я-мезоны, испускаемые нуклонами. В этой схеме физический протон часть времени существует в виде голого протона с л -мезонным облаком, а другую часть времени— в виде голого нейтрона с я+-мезонным облаком. Аналогично физический нейтрон частично существует в виде голого нейтрона с л°-мезонным облаком, а частично — в виде голого протона с л -мезонным облаком. Такая схема позволяет понять равенство численных значений и различие по знаку аномальных частей магнитных моментов нуклонов (они определяются временем пребывания нуклона в виде системы с заряженным л-ме-зонным облаком) различие в значениях масс протона и нейтро- [c.263]

Количественные оценки радиуса я-мезонного облака дают значение порядка комптоновской длины волны я-мезона [c.264]

На больших расстояниях такая система будет вести себя как нейтральная, так как отрицательное облако полностью экранирует центральный положительный заряд. Однако вблизи от центра нейтрона (внутри мезонного облака) экранирования не будет и должно проявляться действие центрального положительного заряда. [c.264]

Масштабный закон 276 Мезонная теория 9, 13, 18 Мезонное облако 10, 13, 17 Мезонный заряд 13 Многократное кулоновское рассеяние 131 Монте-Карло метод 211 Мю ( х)-мезоатом 116, 117 Мю ( х)-мезоны (см. мюоны) Мюонные нейтрино и антинейтрино 252, 113 [c.334]

Но если принять это представление буквально, что, вероятно, незаконно, то мы должны будем сказать, что, как только часть электрона начнет проникать в мезонное облако, окружающее положительный заряд в нейтроне, начнет действовать и сила. [c.62]

НЦт с),— равный по значению распределенный отрицательный заряд. Среднеквадратичный радиус распределения заряда в нейтроне должен быть таким же, как и в протоне. На больших расстояниях такая система будет вести себя как нейтральная, так как отрицательное облако полностью экранирует центральный положительный заряд. Однако вблизи от центра нейтрона (внутри мезонного облака) экранирования не будет и должно проявляться действие центрального положительного заряда. [c.97]

Взаимодействие быстрых электронов с пространственно протяженным нуклоном можно описать на языке фейнмановских диаграмм при помощи рис. 357. Левая часть этого рисунка изображает суммарный эффект взаимодействия, который состоит из ряда слагаемых , изображенных справа (после знака равенства Первое слагаемое описывает взаимодействие электрона (в однофотонном приближении) с точечным нуклоном, второе учитывает взаимодействие виртуального фотона с двумя виртуальными я-мезонами из мезонного облака нуклона, третье—с тремя я-мезонами и т. п. [c.104]

Так как согласно мезонной теории (см. 81) масса ядерноГо кванта обратно пропорциональна радиусу взаимодействия, далекие периферические соударения естественно интерпретировать в механизме обмена одним тг-мезоном. Фейнмановская диаграмма для реакций (112.44) и (112.45) в такой интерпретации показана на рис. 434, где внутренняя линия изображает виртуальный тг-мезон, слабо связанный с нуклоном (относящийся к мезонному облаку нуклона). [c.251]

Масштабный закон 106 Мезонная теория 12, 16 Мезонное облако И Мезонный заряд И Метод Монте-Карло 305, 344 —недостающей массы 245 [c.384]

Таким образом, вокруг ядра нуклона (вокруг голого нуклона) возникает облако (атмосфера) из я-мезонов. Кроме тс-мезонов, нуклоны взаимодействуют также с /С-мезонами и гиперонами, хотя величина этого взаимодействия меньше. Основным виртуальным процессом для этого взаимодействия является виртуальное испускание (поглощение) К-мезона с образованием гиперона Y в соответствии с законом сохранения странности, т. е. процесс N Y + + К- Виртуальные К-мезоны вокруг образовавшегося гиперона [c.367]

Теория показывает, что облако имеет отличный от нуля момент количества движения. Подробнее о свойствах я-мезонов и их роли в передаче ядерного взаимодействия между нуклонами см. 76 и 79, п. 5. [c.82]

Конечно, образующиеся при этом фотоны, мезоны и другие частицы будут разлетаться во все стороны, как и при обычном взрыве. Серьезной проблемой будет организовать, дисциплинировать эти потоки, направить их в одну сторону, чтобы получить реактивную струю. Зенгер предложил использовать для этой цели электронное облако — сталкивающиеся плотные потоки электронов. Расчеты показали, что в некоторых случаях такое электронное облако может исполнять роль идеального зеркала, которое будет отражать все лучи в одну сторону и создавать тягу ракеты. [c.193]

Выше отмечалось, что С.-м. обычно возникают как эфф. теории безмассовых полей в более общих нелинейных теориях поля. В важных приложениях эти степени свободы отвечают коллективным возбуждениям и не входят в число первичных нолей исходной теории. Чаще всего в С.-м. поля описывают квазичастицы, возникающие при спаривании фермионов. По существу таковы упоминавшиеся я-мезоны (составленные из кварка и антикварка, окружённых глюонным облаком). Др, важные примеры имеются в физике твёрдого тела (квантовый Холла эффект, модели сверхпроводимости и др.) и в теории элементарных частиц (супергравитация и др.). [c.493]

Развитые выше представления грубы, хотя они и помогают объяснить аномальные значения магнитных моментов нуклонов. Правильнее представлять нуклон в виде сложного образования из керна — голого нуклона, окруженного облаками виртуальных мезонов. На расстояниях, определяемых комптоновской длиной [c.84]

Хофштадтер указывает, что еще рано приводить окончательные и даже в какой-то степени определенные подробности строения мезонных облаков или составляющих их тяжелых мезонов, но несомненно, что в ближайгние годы мы увидим, что окончательные значения структурных параметров нуклона будут выкристаллизованы в рамках новой модели протона и нейтрона, созданной на основе тяжелых мезонов. (При исследовании структуры нуклонов н согласования некоторых деталей в 1961 г. были открыты тяжелые мезоны (рЧ р", (Г, (о , т ). [c.369]

В настоящее время исследование природы ядерных сил позволяет считать такое представление о нейтроне и протоне достаточно правдоподобным. Нейтрон так же, как и протон, представляется окруженным л-мезонным облаком (или шубой ). Можно считать, что в течение некоторого времени i нейтрон состоит из идеального протона ро с единичным магнитным моментом (Ц Ро = 1 (Ав) и обращающегося вокруг него отрицательного л-мезоиа (п = ро + л ), а в течение времени (1— ) существует в виде идеального нейтрона с нулевым магнитным моментом [c.82]

На больших расстояниях такая система будет вести себя как нейтральная, так как отрицательное облако полностью экранирует центральный положительный заряд. Однако вблизи от центра нейтрона (внутри мезонного облака) экранирования не будет и должно проявляться действие центрального положительного заряда. В связи с этим можно ожидать, что на расстояниях г<Н1т с между нейтроном и электроном будет проявляться взаимодействие в форме притяжения. Расчет показывает, что оно может быть охарактеризовано потенциальной ямой, глубина которой в несколько тысяч раз меньше глубины ямы, характе-ризуюшей потенциал нуклон-нуклонного взаимодействия (который, как указывалось в 70, равен 20 Мэе при ширине Ге = [c.654]

Мерой скорости убывания функции ( радиусом мезонного облака) можно считать величину = — комптоновскую длину волны. мезона. Для /п = 273те [c.13]

Значит, интерес представляет изучение процессов аннигиляции протона с антипротоном (р) на пару лептонов, р + р — е""-Ь е , р + Р —> ц -j- и упругого рассеяния у-квантов на нуклонах, YH-N— Y + Первый процесс позволяет экспериментально исследовать поведение ф-ций G p g ) и Мр(9 ) значений д > 4ЛЯ Кроме того, сравнение форм-факторов при асимптотически больших положит. и отрицат. значениях д имеет принципиальное значение, т. к. может служить проверкой общих положений квантовой теории поля. Второй процесс в принципе позволяет изучать поляризуемость (деформацию) мезонного облака нуклона при различных энергиях налетающего у-кванта Е. . Интерпретация экспериментальных данных в области энергий Е. ниже мезон-ного порога (tiklm zl, где к — волновое число Y-кванта) проста и физически наглядна. В этом случае дифференциальное сечение рассеяния у-квантов нуклонами записывается в след, форме [c.464]

Малость значения а=е /(йс) в случае электромагнитного взаимодействия означает низкую плотность облака виртуальных фотонов, окружающих электрический заряд (сравнительно низкую частоту их испускания), т. е. относительно слабое взаимодействие с другим зарядом. В этом случае взаимодействие, происходящее в результате обмена одним фотоном, гораздо вероятнее, чем двумя (или тем более тремя, четырьмя и т. д.). Напротив, при сильном взаимодействии изf=gf,/(h )xl следует очень высокая плотность мезонного облака, окружающего нуклон (виртуальные мезоны испускаются часто), и многомезон-ный обмен практически столь же вероятен, как и одномезонный . [c.16]

Таким образом, результаты опытов по изучению структуры нуклона удается понять с П0М0Ш,ью сравнительно небольшого усложнения модели нуклона. Скалярную часть заряда физического нуклона надо представлять себе не только сосредоточенной в центре ядра (голый протон в старой модели), но и распределенной в широкой области скалярного облака. Малые размеры керна можно объяснить отдачей при испускании нуклоном виртуальных я-мезонов или существованием вокруг нуклона облака из виртуальных нуклон-антинуклонных пар. В обоих случаях должно наблюдаться размазывание нуклона на область размерами порядка комптоновской длины нуклона йк [c.659]

Согласно Юкаве мезоны существуют в малой области ядерного взаимодействия ( 10 см) в течение очень короткого времени ядерного взаимодействия ( 10 2з сек) в так называемом виртуальном (не свободном состоянии). Любой нуклон (независимо от того, движется он или покоится) окружен облаком виртуальных мезоно1В, которые возникают за счет неопределенности в величине энергии нуклона [c.107]

Пионы — наиб, лёгкие в обширном классе адронов, что обусловливает их особую роль среди элементарпы.х частиц. Облако виртуальных я-мезонов, окружающих адроны, определяет размеры адронов, составляющие в соответствии с неопределенностей соотношением величину 10" см. [c.584]

Подобно тому, как для объяснения природы электромагнитных сил успешно использованы фотоны — кванты электромагнитного поля, природу ядерных сил объясняют использованием представлений о квантах ядерного поля — мезонах. Было сделано предположение (Юкава) о том, что нуклоны испускают и поглощают мезоны аналогично тому, как электроны испускают и поглощают фотоны. Открытые новые частицы — пи-мезоны — подтвердили эту гипотезу. Пи-мезон имеет массу, р вную 270 единицам масс электрона, он может находиться в трех состояниях — с положительным, отрицательным и нулевым зарядом. Эмиссия мезонов (как и фотонов) — процесс виртуальный. Согласно теории, сила поля определяется частотой испускания соответствующих квантов. Ядерные силы так велики, что нуклоны должны испускать мезоны с большой частотой (время единичного процесса сек). Таким образом, протон и нейтрон можно себе представить состоящими из некоторой сердцевины, окруженной пульсирующим облаком из мезонов. [c.447]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...