Элементы одномерные

По типам сканирования интроскопы делятся на пять групп, каждая из которых в общем случае может делиться еще на несколько групп. Например, электронное одномерное сканирование может осуществляться переключением групп элементов одномерной решетки и фазированием группы элементов. Первое обеспечивает линейное сканирование, второе — секторное. Объединение этих двух способов позволяет осуществлять сложное сканирование. [c.267]

Изложенные в настоящем параграфе элементы одномерной газогидравлической теории сверхзвукового диффузора весьма приближенно отражают сущность происходящих в нем в действительности явлений. Прежде всего отметим, что наряду с прямыми скачками уплотнения в проточной части диффузора и на его входе образуются системы косых скачков, наклоненных к оси диффузора под различными углами, отличными от прямого угла. Эти скачки нарушают одномерность потока, делают его двумерным (плоским или осесимметричным). К этому вопросу мы вернемся в гл. VI. [c.140]

К положительным элементам одномерного варианта МГЭ (простота логики формирования разрешающей системы уравнений, хорошая устойчивость численного процесса, непосредственное определение начальных параметров каждого обобщенного стержня из разрешающей системы и т.д.) добавляются существенно важные для расчета пластинчатых систем факторы. Ядра интегральных уравнений (функции Грина) в МГЭ не содержат сингулярных точек. По этой причине уравнение (6.20) снимает проблему вычисления многомерных сингулярных интегралов. Исключается и проблема построения численного решения в окрестностях угловых точек пластины, что весьма актуально в прямом методе граничных элементов [7]. Как будет показано ниже, этот момент позволяет существенно повысить точность решения задач устойчивости тонких пластин по предложенному алгоритму МГЭ. Использование обобщенных функций для описания нагрузки ц х, у) в (1.20) также приводит к неожиданным результатам. Реальной становится возможность вычисления касательных и нормальных напряжений в точках приложения сосредоточенных нагрузок. В этих точках, в частности, поперечная сила =0,25 (1/Ах) 00 при Ах 00 [3, с. 173]. Здесь можно отметить, что неопределенность в [c.198]

При одномерном синтезе решаются задачи упорядочения элементов структуры в одномерных пространствах (например, задачи составления расписаний, синтеза процессов, представляемых в виде упорядоченной последовательности элементов). [c.72]

В теории конструкций элементы конструкций обычно рассматриваются не как трехмерные, а как одномерные или дву мерные тела. Примерами одномерных тел могут служить стержни, балки и арки, а примерами двумерных тел — диски, пластинки и оболочки. [c.9]

Заметим, что функции (1.25) для одномерного и (1.29) для двухмерного симплекс-элементов были получены для типичных элементов безотносительно к их положению в области. Поэтому они удовлетворяют всем элементам данного типа, что, как отмечалось выше, позволяет создавать обширные библиотеки элементов в САПР. [c.26]

Чаще всего метод Бубнова — Галеркина используется как вспомогательный прием, который позволяет достаточно просто получить в аналитической форме приближенное описание деформации отдельного элемента конструкции при одном или нескольких первых членах ряда (8.35). Эти выражения затем могут использоваться в других исследованиях. Хотя описание метода велось на примере двумерной области интегрирования А, но он, естественно, применим и для одномерных, и для трехмерных задач. Он применим также и к системам дифференциальных уравнений. [c.254]

До сих пор мы ограничивались обсуждением задач браунов-ского движения в одномерном или трехмерном (декартовом) пространстве. Рассмотрим более общий случай, когда состояние системы задается точкой х= (хи , х ) в п-мерном метрическом криволинейном пространстве. Плотности вероятности (условные и безусловные) будем, по определению, относить к элементам объема. Элемент объема в этом пространстве определяется формулой [c.84]

Таким образом, в зависимости от выбора элемента равновесия можно привести трехмерную задачу теории упругости (а при учете температурного фактора она будет четырехмерной) к двухмерной (трехмерной), одномерной (двухмерной). [c.74]

Для иллюстрации численного метода расчета температурного поля рассмотрим одномерную задачу — плоскую стенку, объем которой можно подразделить на элементарные слои. Три таких слоя показаны на рис. 4.9. Схематизируя задачу, заменим слои узловыми точками /, 2, 5 и т. д., соединенными теплопроводящими стержнями. Теплофизические характеристики вещества будем считать одинаковыми для всех элементов стенки. [c.305]

Анализ колебаний в системе с п степенями свободы значительно упрощается, если система представляет собой цепочку последовательно включенных однородных элементов. Рассмотрение собственных колебаний в такой цепочке представляет интерес в связи с тем, что цепочка является одномерным аналогом [c.298]

Дальнейшее построение решения выполняется так же, как и в одномерном случае, усложняется только процедура интегрирования по элементу. Совершенно ясно, как надо поступать в случае применения МКЭ к трехмерной задаче. [c.169]

Здесь через p обозначен вектор эквивалентных узловых сил от массовых сил (точно такой же прием имел место и в одномерной задаче). Если какой-либо элемент имеет общую грань с границей на которой задан вектор поверхностных сил Рг, то для него необходимо вычислить интеграл [c.633]

Приведем пример расчета по МКЭ. На рис, 75 показано разбиение на элементы в задаче о распределении напряжений вокруг кругового отверстия в условиях однородного напряженного состояния вдали от отверстия. Численное решение по МКЭ сравнивалось с аналитическим. Результаты изображены на рис. 76 (сплошные линии — точное решение, кружки — полученные МКЭ). Аналогично тому, как это уже было сделано в одномерной задаче, можно ввести аппроксимацию при помощи [c.638]

Основную идею метода конечных элементов можно наглядно проиллюстрировать на одномерном примере заданного распределения температуры в стержне (рис. 7.7). Рассматриваемая [c.197]

Построение интерполяционных многочленов. В соответствии со сказанным выше искомую функцию записывают на элементе в виде интерполяционного многочлена. При этом в случае одномерного линейного элемента, содержащего два узла (одномерный симплекс-элемент), искомую функцию записывают в виде [c.200]

В случае квадратичного одномерного элемента, содержащего три узла (одномерный комплекс-элемент), [c.201]

Входящие в интерполяционные формулы (7.27) — (7.30) коэффициенты Oi выражаются через значения функций в узлах. В частности, для одномерного симплекс-элемента имеем [c.201]

ОДНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ (ЭЛЕМЕНТЫ ГИДРАВЛИКИ) [c.95]

В действительности одномерного движения не суш,ествует, но при движении жидкостей и газов в трубопроводах и элементах проточной части машин и сооружений с большими скоростями, а точнее с большими числами Рейнольдса, максимальная скорость в любом поперечном сечении потока, как правило, мало отличается от средней скорости. Поэтому приближенно в этих случаях движение можно рассматривать как одномерное с некоторой средней по сечению скоростью. Если параметры одномерного движения не зависят от -времени, движение является стационарным, если зависят — нестационарным. [c.95]

Одномерное движение несжимаемой жидкости элементы гидравлики) [c.96]

Одномерное движение несжимаемой жидкости (элементы гидравлики) Для Re 10 а = 0,58 -0,59 и В = 0,89. Число Re равно [c.104]

Одномерное движение несжимаемой жидкости (элементы гидравлики) то уравнение Бернулли для этого участка примет вид [c.112]

OEFF (EX, V, ID) - оператор, позволяющий выделить коэффициенты при всех степенях переменной V в полиноме ЕХ. Эти коэффициенты заносятся в элементы одномерного массива ID, который должен быть заранее описан. Размерность ID значения не имеет, поскольку в результате работы оператора она переопределяется. Если ID не описан как массив, то переменной ID <степень> присваивается значение коэффициента при степени <степень> переменной V. [c.148]

К положрггельным элементам одномерного варианта МГЭ (простота логики формирования разрешаюш,ей системы уравнений, хорошая устойчивость численного процесса, непосредственное определение начальных параметров каждого обобш,енного стержня из разрешаюш,ей системы и т.д.) добавляются факторы, существенно важные для расчета пластинчатых систем. Ядра интегральных уравнений (функции Грина) в МГЭ не содержат сингулярных точек. По этой причрше уравнение (7.20) снимает проблему вычисления многомерных сингулярных интегралов. Исключается и проблема построения численного решения в окрестностях угловых точек пластины, что весьма актуально в прямом методе граничных элементов [29]. Как будет показано ниже, этот момент позволяет существенно повысить точность [c.407]

На первый взгляд может показаться, что различие между методами многомерного и одномерного поиска состоит лишь в том, что первые требуют большего объема вычислений и что в принципе методы, пригодные для функций одной переменной, можно применять и для функций многих переменных. Однако это не так, поскольку многомерное пространство качественно отличается от одномерного. Прежде всего с увеличением числа измерений уменьшается вероятность унимодальности целевой функции. Кроме того, множество элементов, образующих многомерное пространство, гораздо мощнее множества элементов одномерного пространства. Объем вычислений, необходимых для сужения интервала неопределенности в многомерном пространстве, является степенной функцией, показатель которой равен размерности пространства. Так, если в случае одномерного пространства для достижения /=0,1 требуется вычислить 19 значений целевой функции, то в случае двумерного пространства это число составляет 361, трехмерного—6859, четырехмерного — 130 321, а пятимерного — 2 476 099 Поскольку при выборе оптимальной конструкции нередко приходится иметь дело с пятью и более переменными, серьезность трудностей, обусловленных многомерностью, становится очевидной. [c.162]

Эта теорема означает, что ни одна из (эрмитовых) субматриц данной эрмитовой матрицы УИ не может иметь больше отрицательных (или положительных) собственных значений, чем сама матрица М. Если известно, что матрица УИ имеет в точности одно отрицательное собственное значение, то никакая квадратная субматрица второго порядка не будет иметь двух отрицательных собственных значений. Пусть УИц — отрицательный диагональный элемент (одномерная субматрица, являющаяся собственным значением = УИц < 0). Возьмем двумерную субматрицу УИ, содержащую этот элемент. Из теоремы следует,, что собственные значения матрицы УИ обладают свойством [c.303]

Одномерный симплек с-э л е м е н т представляет собой отрезок, изображенный на рис. 1.9. При определении функции этого элемента для простоты будем считать, что узловые значения искомой непрерывной функции, определенные на концах отрезка, известны. По длине отрезка значение функции ф аппроксимируется полиномом [c.23]

Эти уравнения являются определяющими законами гости в одномерном случае. Однако простые модели и Фойхта не дают полного качественного описания вязкоупругой среды. Рассмотрим трехпараметр механическую модель среды, введенную (рис. 13.1, д). На рисунке 1, 2 — упругие элементы, 3 Для данной модели имеем [c.291]

Простую каноническую интерпретацию мультифрактального формализма в одномерном случае можно получить рассматривая канторовское множество, проанализированное в 2.1. В напгем случае будем считать затравкой не единичный отрезок, а стержень из какого - нибудь материала с плотностью ро="1. Исходный стержень имеет длину /о=/ и следовательно, массу i-to==l. Операция, связанная с применением образующего элемента, состоит из разрезания стержня на две половины равной массы ц,=ц,=(),5, которые затем в результате ковки [c.110]

При постепенном разборе всего предыдущего цикла умышленно пропущены некоторые манипуляцнп с одномерным объектом— отрезком прямой линии. Правда, такие отрезки входили как элементы объектов, но не было нужной четкости явлений попытаемся достичь ее теперь. [c.24]

Оптическое кодирование может быть непрерывным (аналоговым) или дискретным (цифровым). В последнем случае в дополнение к уже перечисленным операциям оптическое кодирование должно включать квантование изображения или световых полей объекта, т. е. разделение на ряд отличных друг от друга в ггространстве по яркости или по иному признаку дискретных элементов, каждому из которых может быть приписан соответствующий кодовый знак. Таким образом, под цифровым многомерным кодированием надо понимать квантование входного изображения или световых полей объекта и последовательное пространственное перераспределение. элементов квантования по определенному закону (коду). Цифровое оптическое кодирование дает возможность получить результат измерения в сжатой цифровой помехоустойчивой форме и исключить процесс развертки изо(5ражения или световых полей с целью преобразования их в одномерный электрический сигнал. При этом роль фото.элект-рического преобразователя датчика сводится лишь к считыванию результатов измерения, полученных в оптике датчика в виде пятен светового кода. Рассмотрение свойств голографического процесса показывает, что голограмма может быть идеальным элементом для создания кодирую- [c.88]

Реализация этих возможностей осуществляется на основе внутренних, канонических моделей ГИ, представляющих описание графических элементов, которое позволяет использовать наиболее эффективные алгоритмы выполнения общих графических функций, и определяется особенностями реализации и возможностями. выбранного языка программирования. Так, пакет ГРАФОР обеспечивает широкий набор общих графических функций и использует для работы канонические модели ГИ, реализованные в виде одномерных массивов языка ФОРТРАН точка — массив из двух вещественных чисел, прямая и окружность — массивы из [c.20]

Продольные колебания струны. Рассмотрим продольные одномерные колебания струны, т. е. будем считать, что каждый элемент струны может перемещаться только вдоль ее длины. Если XI—координата какого-либо элемента струны, а и — смещение этого элемента от положения равновесия, тогда относительная деформация (относительное изменение длины) 8 = (1и/с1х. Если деформация происходит под действием силы Е, то отношение Е/8 = с опредляет упругую постоянную струны. [c.26]

Простейшим является одномерный элемент, который схематически изображают в виде отрезка. Простейший одномерный элемент имеет два узла (по одному на каждом конце). Элементы более высокого порядка трехузловые (квадратичные) и четырехузловые (кубичные) содержат соответственно три и четыре узла. Порядок элемента, как будет показано ниже, определяется порядком интерполяционного многочлена, с помощью которого аппроксимируется искомая функция. Так, на рис. 7.9, а изображены одномерные линейные элементы, а на рис. 7.9, б — квадратичные. В качестве двумерных элементов используют треугольники и четырехугольники, при этом количество узлов, которые содержит элемент, определяет его порядок и порядок соответствующего интерполяционного многочлена. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...