Уравнение импульсов термическое

Состояния движущ,егося газа с известными термодинамическими свойствами определяются заданием скорости, плотности и давления как функций от координат и времени. Для нахождения этих функций используют систему уравнений, которая представляет собой выраженные в дифференциальной форме общие законы сохранения массы, импульса и энергии. Эти уравнения замыкаются термическим и калорическим уравнениями состояния. [c.32]

Вернемся после сделанных замечаний к отысканию скоростного поля движущейся жидкости. Течение подчиняется пяти законам 1) сохранения массы (неразрывности), 2) изменения количества движения (закон импульсов), 3) сохранения энергии (первый основной закон термодинамики), 4) уравнению состояния, связывающему термодинамические параметры жидкости с ее температурой (термическое уравнение состояния), 5) уравнению процесса, при котором происходит изменение термодинамических параметров жидкости в потоке (калорическое уравнение состояния). [c.165]

Поэтому предположим, что тепловой импульс от термоприемника мгновенно передается на шкалу и указатель и, следовательно, величина k, введенная в 1, чисто термическая величина. Тогда экспериментальный способ определения k, указанный ранее, приводит к изучению явления простого охлаждения или нагревания термоприемника при условии, что тепловое воздействие на него среды Е остается постоянным. Это условие характеризуется двояко во-первых, имеет место уравнение (13.2), во-вторых, коэффициент теплоотдачи а на границе между наружной поверхностью 5 термоприемника Т и средой Е также остается постоянным [c.214]

Для решения соответствующей тепловой задачи может быть использовано несколько методов. Обычный метод состоит в применении уравнения (11-8) или другого уравнения, полученного с помощью аналогии между переносом импульса и тепла. Если еще раз рассмотреть вывод уравнения (11-8), можно заметить, что оно основано на применении закона стенки и совершенно не зависит от распределения касательного напряжения вдоль поверхности. Кроме того, при выводе принималось допущение, что в чисто турбулентной области пограничного слоя отношение местного касательного напряжения к местной плотности теплового потока постоянно. Хотя это допущение, возможно, и не справедливо, оно не играет роли, если основное термическое сопротивление сосредоточено в подслое. Во всяком случае при использовании аналогии между переносом тепла и импульса необходимо решать только динамическую задачу. [c.295]

Как в этом, так и в предыдуш их двух параграфах мы наметили основные пути того, как строится теория термических автоколебаний. Мы обраш али внимание на то, что эта теория основана на линеаризации уравнений гидродинамики и условий сохранения массы, энергии и импульса на теплоподводе как сами исходные уравнения для возмущений, так и граничные условия на теплоподводе при го- [c.492]

Как известно Ландау, Лифшиц, 1988 ), в основе гидродинамической модели реагирующей смеси лежат связанные нестационарные дифференциальные уравнения механики сплошной среды (описывающие законы сохранения массы, импульса и энергии), необходимые уравнения состояния для давления термическое) и внутренней энергии калорическое) и определяющие реологические) соотношения для различных термодинамических потоков (потоков диффузии и тепла, тензора вязких напряжений и пр.). Кроме того, необходимо знание выражений для всевозможных термодинамических функций (внутренней энергии, энтальпии, разных теплоемкостей компонентов и т.п.), формулы для различных коэффициентов молекулярного обмена и для коэффициентов скоростей химических реакций (если среда химически неравновесна). Дифференциальные уравнения в частных производных требуют знания начальных и граничных условий, которые, описывая геометрию термодинамической системы (материальный объект, имеющий четко заданные границы) и обмен массой, импульсом и энергией между системой и внешней средой, должны быть сформулированы ad ho для каждой конкретной гидродинамической задачи. [c.69]

В гл. 7 мы видели, что при фазовой и частотной синхронизации мод появляются новые эффекты. Возникают, например, сверхкороткие импульсы, которые, однако, являются пока очень регулярными. В этой главе речь пойдет о том, какие еще типы поведения были обнаружены или могут ожидаться в лазере. Один из самых удивительных результатов — хаотическое лазерное излучение . Поиски этого нового типа поведения были обусловлены определенными аналогиями в динамике лазерного излучения и гидродинамике. К сожалению, термин хаос (или хаотическое излучение ) может иметь двоякий смысл, и во избежание недоразумений мы должны отметить это прежде всего. В традиционной оптике хаотическим иногда называют излучение тепловых, т. е. термически возбужденных, атомов. В этом случае никакой генерации нет. Атомы накачиваются лишь очень слабо. После возбуждения каждый атом спонтанно начинает испускать волновой цуг. Поскольку акты спонтанного испускания совершенно не коррелированы, создается полностью случайное световое поле. Ни скоростные уравнения, ни введенные выше полуклассические уравнения не позволяют адекватно описать спонтанное испускание. Тут необходимо чисто квантовое описание, и мы вернемся к этому вопросу в следующей главе. А пока что на.м нужно только помнить об одно.м важном обстоятельстве. Случайность, или хаотичность, излучения здесь создается флуктуациями, обусловленными квантовой природой спонтанного испускания. [c.204]

Критическое стационарное истечение вскипающей жидкости через трубы и сопла. Рассмотрим задачу о стационарном квази-одномерном истечении вскипающей жидкости, описываемом системой уравнений сохранения (7.10.1) — (7.10.3), но в односкоростном приближении (v = V2 = V, тогда вместо двух уравнений импульса фаз следует использовать уравнение импульса смеси, являющееся суммой этих двух уравнений), в приближении насыщенности пара Т2 = Тв р2)) и с уравнениями (2.6.48) (где Роо=р), (1.3.56), (1.6.20), определяющими а и q .i = —QiJn (см. 11 гл. 6) для термического роста пузырьков. Тогда вместо уравнения (7.10.20) имеем следующее дифференциальное уравнение для р [c.282]

При указанных допущениях число Прандтля оказывает влияние только на теплообмен, в подслое. В турбулентной области пограничного слоя существенны только коэффициенты турбулентного переноса импульса и тепла, которые согласно основному допущению равны независимо от числа Прандтля. Так как толщина подслоя составляет лишь небольшую долю общей толщины пограничного слоя, то отличие числа Прандтля от единицы сказывается на изменении термического сопротивления пристеночной области (при г/+<30). При этом плотность полного теплового потока изменяется, однако в турбулентной области пограничного слоя условие onst [уравнение (11-6)] остается справедливым. Следовательно, независимо от числа Прандтля тепловой и динамический пограничные слои имеют приблизительно одинаковую общую толщину, пока основной механизм переноса тепла и импульса — чисто турбулентный. [c.285]

Обратимся к граничным условиям некоторых случаев термических автоколебаний. Положим, что только возму- щения теплоподвода Q, не связанного с горением, отличны от нуля, а возмущения т, Рх, q, фиктивных источников массы, импульса и энергии равны нулю. Нетрудно показать, применяя метод малых возмущений, что в этом случае из уравнений (12.28) —(12.30), проводя их линеаризацию, можно получить татгие условия на теплоподводе [c.486]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...