Течение одномерное, уравнение импульсов

Для течения в горизонтальных и слабонаклонных трубах приближенная методика расчета условий взаимных переходов между различными структурами, предложенная в [71], рассматривает в качестве базового расслоенный режим течения. Для этой структуры одномерные уравнения сохранения импульса записываются отдельно для потоков жидкости и газа. При известном (или постулируемом) законе трения на межфазной границе такой подход позволяет рассчитать доли сечения, приходящиеся на каждую из фаз в рассмотренном режиме течения, и градиент давления в трубе. (В 7.7 подобный подход будет рассмотрен нами достаточно детально.) Если бы жидкость и газ двигались в трубе со своим массовым расходом в отсутствие другой фазы, то соответствующие градиенты давления за счет трения выражались бы известным законом Дарси—Вейсбаха [26] [c.306]

Формулой (5-2-1) можно воспользоваться для расчета гидродинамики и теплообмена при течении газа в длинных трубах. В этом случае для получения предварительных результатов можно использовать одномерную модель течения газа, а влияние поперечного потока вещества на стенках трубы будет учитываться непосредственно в уравнении импульсов и косвенным образом — через законы трения и теплообмена. [c.251]

Для нестационарных одномерных течений 2-е уравнение импульсов (3.1.1) и неразрывности (3.1.10) аналогичны системе [c.81]

Нестационарное одномерное течение идеального газа. Используя уравнения состояния, уравнения сохранения массы, импульса (количества движения) и энергии, описывающие одномерное нестационарное течение идеального сжимаемого газа, можно записать в следующем виде [c.33]

Основные уравнения одномерного течения — уравнения неразрывности, импульса и энтальпии торможения двухфазной среды в канале переменного сечения — могут быть получены непосредственно из общих уравнений, выведенных ранее, путем применения их к некоторому участку канала. [c.108]

Для одномерного течения уравнения сохранения массы, импульса и энергии имеют вид [c.186]

При отрыве потока, сопровождающемся образованием скачка уплотнения, для тяги и единичного импульса не найдены точные уравнения, так как существующая теория одномерного течения без учета пограничного слоя не позволяет определить положение скачка уплотнения по отношению к длине диффузора. [c.141]

Заключение. Получены компактные и удобные для анализа и расчетов формулы для потерь удельного импульса из-за вязкости потока по параметрам двухмерного потока в выходном сечении. Показано, что эти потери могут быть вычислены и без использования интегралов по выходному сечению, а только по значениям параметров на контуре сопла. Исследовано влияние продольной кривизны на уравнение сохранение импульса в пограничном слое и на потери из-за вязкости, вычисляемые вдоль контура сопла. Для прямолинейного и криволинейного сопел дифференциальные уравнения сохранения осевой составляющей импульса пограничного слоя имеют одинаковый вид. Показано на примере течения с идеальным одномерным ядром существенное влияние центробежной силы на потери из-за вязкости и полное совпадение этих потерь, вычисляемых вдоль контура сопла и по выходному сечению. [c.189]

Рассматривая простейшую модель одномерного течения, перечислим основные особенности движения двухфазной среды с фазовыми переходами. В процессе движения среды, состоящей из пара и капель, может происходить конденсация пара или испарение капель, т. е. тепло- и мас-сообмен между фазами. Взаимодействие фаз, обусловленное различными скоростями пара и капель, предопределяет появление аэродинамических сил и, в частности, сил сопротивления и др. Следовательно, в уравнениях сохранения (гл. 2) должны быть учтены тепло- и массообмен между фазами (уравнения неразрывности и сохраненггя энергии) и силы взаимодействия (уравнение импульсов). [c.316]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной но сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, при переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

Хотя уравнения потока импульса для установившегося течения (4-ЗОа) или (4-32а) не содержат детального оиисания изменений параметров течения внутри контрольного объема, в эти уравнения входят распределен ния скорости и плотности по площади поперечных сечений (1) и (2). Как мы уже указывали в связи с обсуждением уравнения энергии, во многих случаях при применении этих уравнений к течениям по каналам (трубам) изменения этих параметров в пределах поперечного сечения оказываются невелики. В этих случаях принято аппроксимировать действительные условия, предполагая, что скорость и плотность постоянны по площади поперечного сечения. Тем самым мы как бы предполагаем, что течение является одномерным с существенным изменением свойств только в направлении движения. Если мы сделаем такое предположение и представим среднее количество движения, приходящееся на единицу массы, как среднюю скорость V, то для установившегося течения уравнение (4-32а) можно записать в виде [c.97]

Здесь соотношения (3.1) - интегралы уравнений сохранения массы, импульса и энергии для одномерного течения среды в целом и, р, Н -ее скорость, давление и энтальпия). В этих интегралах отсутствуют члены, соответствующие электрогазодинамической силе и джоулевой диссипации, что обусловлено малостью параметра электрогазодинамического взаимодействия [4]. Однако в данных условиях влияние электрических эффектов на распределение газодинамических параметров проявляется опосредованно возникающая конденсация на ионах усиливает общий конденсационный процесс, что приводит к росту массовой концентрации и к увеличению выделения тепла. Таким образом, реализуется чрезвычайно интересная ситуация - малые энергетические затраты на поддержание коронного разряда вызывают конечное изменение газодинамических параметров. Коронный разряд, в данном случае, представляет собой спусковой механизм для интенсификации конденсации [4. [c.685]

Тогда в каждой плоскости г = onst уравнения неразрывности и импульсов с относительной погрешностью 0 В /zq) сводятся к уравнениям, аналогичным уравнениям одномерного неустановившегося течения газа [c.206]

В гл. 2 была рассмотрена одна из простейших задан газодинамики — получение условий на прямой ударной волне. Для определения этих условий было достаточно использовать законы сохранения массы, импульса и энергии. В данной главе эти законы будут применены для получения обш,их уравнений движения идеальной жидкости в трехмерном пространстве ). Затем обш ая теория будет применена к некоторым задачам, включая сверхзвуковое обтекание тела малого размера, одномерное течение в канале и свободное расширение газа в полубескопечное пространство. [c.55]

Рассмотрим теперь более подробно процесс запуска конического сопла (рис. 5.25, б). Пусть г/ = /(ж) — уравнение контура сопла. Параметры удобно считать безразмерными . линейные размеры отнесем к г/ — радиусу критического сечения сопла, скорость — к а , плотность—к р , где а = (7 > /p ), р , р — скорость звука, ппотность и давление в критическом сечении сопла для стационарного одномерного течения. Предполагается, что первоначально сопло отделено диафрагмой от ресивера, где газ имеет параметры ро, То. В сопле газ покоится и имеет параметры р = ра, р = Рн. В момент времени = О диафрагма разрывается, что вызывает нестационарный процесс истечения газа. Параметры газа в ресивере поддерживаются постоянными при >0, поэтому со временем течение должно установиться. Одномерное нестационарное течение газа в сопле описывается системой уравнений в дивергентном виде, которые следуют из законов сохранения импульса, массы и энергии [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...