Угол естественного поворота

Обозначения естественных колебательных координат — изменений длин связей и величин углов — указаны на рисунке. Для описания неплоских колебаний были введены следующие координаты p i, pfe, pie, Pi4 — углы, определяющие выход связи (G=G) из плоскости групп GH и ССН (Хбв) — угол, определяющий поворот групп ССН и ССН ( Hg и ССН) относительно друг друга х з — Угол поворота двух групп относительно одинарной связи (С— )j. [c.141]

Значения G/p г/р и фгр определяют для любого значения угла поворота плат юрмы ф. Из точки а проводим линию ас под углом к полу вагона, равным разности ф,, — ф, где ф , — угол естественного откоса сыпучего груза в покое. Эта прямая будет линией откоса сыпучего груза после поворота платформы на угол ф. Учитывая, что осыпание груза происходит с некоторой задержкой во времени, угол фо следует принимать с превышением на 15—20% от его обычного значения. В начальный период продольное сечение груза в вагоне имеет форму трапеции, а в последующем — треугольника. Определение веса этого груза и положения его центра тяжести не составят особых затруднений. [c.190]

Значения Grp, /"гр и ф/р определяют для любого значения угла поворота платформы ф. Из точки а проводим линию ас под углом к полу вагона, равным разности фо — ф, где фо — угол естественного откоса сыпучего груза в покое. Эта прямая будет линией откоса сыпучего груза после поворота платформы на угол ф. Учитывая, что [c.194]

Для поворота плоскости необходимо повернуть на заданный угол три ее точки (естественно, не лежащие на одной прямой). В некоторых случаях бывает целесообразно повернуть прямую и точку или две, обычно параллельные, прямые. [c.48]

Задача 106 (рис. 95). При испытаниях модель самолета закрепили так, чтобы она могла свободно враш,аться вокруг горизонтальной оси, проходящей через центр тяжести О. Благодаря отклонению управляемого крыла К на угол (5 горизонтальный поток воздуха вызывает поворот самолета в вертикальной плоскости на угол а (возникающие при этом колебания гасятся специальным устройством). Повороту модели препятствуют две одинаковые пружины жесткостью с каждая (см. задачу 50), прикрепленные на расстоянии Ь от центра тяжести и находившиеся в естественном ненапряженном состоянии при горизонтальном положении модели. [c.48]

В и. 2.3 был получен вектор х, характеризующий поворот произвольного базиса при перемещении по кривой линии, например базиса, у которого j и ез направлены не по главной нормали и бинормали к кривой линии (как у естественных осей), а по главным осям сечения стержня. Такой базис е, показан на рис. П.13. Главные оси (ег и ез) повернуты на угол дю относительно естественных осей. Найдем компоненты вектора и в главных осях сечения стержня. Матрица перехода от базиса е, к базису е, имеет вид [c.303]

Если при снижении перегрева или увеличении влажности число Маха перед скачком окажется меньше предельного Mim, при котором еще возможно существование плоского косого скачка, то произойдут мгновенное искривление и отход скачка от углового излома. Интенсивность отошедшего криволинейного скачка резко возрастает. Естественно, что при указанной перестройке угол скачка также увеличится и скачок приблизится к прямому. Этот результат и отражают кривые на рис. 7-11,6. Кривые 1—5 для большого угла поворота (6=10°) и большой скорости перед скачком [c.190]

Вследствие образования кипящего слоя растет сопротивление сеток и воздух в основном стремится пройти в пространстве между тормозящими элементами-сетками. Это в свою очередь приводит к увеличению аэродинамического эффекта торможения частиц, что также повышает jj-B- При угле наклона тормозящих элементов-сеток aj = 10°, согласно визуальным наблюдениям, заполнение объема шахты частицами становится весьма неравномерным. В случае поворота тормозящих элементов-сеток на угол =20° и =30°, приближающихся к углу естественного откоса песка, толщина кипящего слоя на сетках уменьшается, снижается и аэродинамический эффект торможения частиц между сег- [c.683]

Добавим, что единичная сила и единичный момент, естественно, приложены там, где нужно определить прогиб и угол поворота. [c.249]

Таким образом, феноменологическая теория на основе материального уравнения (2.77) дает объяснение естественному вращению направления поляризации. Задача микроскопической теории оптической активности состоит в расчете константы y( ). определяющей угол поворота, и нахождении ее частотной зависимости (дисперсии) для той или иной модели гиротропной среды. [c.114]

Невыполнение такого условия жесткости в варианте [ф] = Г на метр расчетной длины естественно. В данном приборе рассчитываемый элемент, оставаясь прочным, должен обеспечивать достаточную подвижность рамки в отношении поворота вокруг продольной оси. Однако поскольку длина растяжек / = 6 мм — на несколько порядков ниже = 1 м, фактически угол закручивания жесткой рамки относительно неподвижных опор значительно ниже. [c.132]

Естественно предположить, что образование скачка конечной интенсивности связано с наложением простых волн сжатия и, как результат, их взаимным усилением. Рассмотрим процесс возникновения такого скачка на примере косого скачка уплотнения. Представим, что сверхзвуковой поток первоначально движется по ровной и гладкой поверхности (рис. 4.1.3). Создадим искусственно местное повышение давления в точке А. повернув поток на бесконечно малый угол dp. Это вызовет простую волну сжатия АВ. выходящую из точки А как из источника возмущения и наклоненную к поверхности сод углом JA. Если осуществить дополнительно малый поворот потока на угол бр. то образуется новая простая волна АС, выходящая из той же точки А. но расположенная левее первой волны. Однако в сверхзвуковом потоке, как было показано, волны не могут распространяться вверх ло течению, поэтому волна АС будет сно- [c.153]

Различные представления состояния поляризации. Наиболее общее состояние поляризации может быть представлено суперпозицией волн, линейно-поляризованных по х и у. Естественно, что существует бесконечное число направлений, которые можно выбрать для X, и, соответственно, существует бесконечное число представлений состояния с линейной поляризацией. Переходя к комплексным величинам, можно сказать, что существует бесчисленное число полных наборов ортонормированных волновых функций ч з1 и г1)2, которые >южно использовать для получения суперпозиции, определяющей Е . Для примера положим, что единичные векторы С1 и ез получаются из первоначальных векторов х и у поворотом х и у на некоторый угол ф (направление вращения от х к у). Легко показать, что в этом случае справедливы соотношения [c.362]

Неравномерное прерывистое вращение может быть получено и механизмом, показанным на фиг. 87,6. Ведущая шестерня имеет четыре участка с разным количеством ведущих зубьев Этим участкам будет соответствовать вращение ведомой шестерни. Угол каждого поворота ведомой шестерни будет, естественно, различным, ибо в зацеплении каждый раз будет находиться разное число зубьеп ведущей и ведомой шестерен. [c.104]

Угол естественного откоса, определяющий в основном коэффициент внутреннего трения, был получен различными методами, среди которых наиболее надежные данные давал метод выдвижной стенки и поворота прямоугольного сосуда. Результаты многократных определений приведены в табл. 2. Влияние уплотнения слря было обнаружено для смеси частиц и графитной пыли при изменении у б от 925—950 до 1040 — 1100 кг м угол соответственно возрастает от 46—48 до 57—60°. Опыты также показали, что нагрев слоя до 400° С несколько снижает угол естественного откоса ( на 10%)- [c.133]

ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ, способность среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через неё оптического излучения (све-таЬ Впервые обнаружена в 1811 франц. учёным Д. Ф. Aparo в кварце. В 1815 франц. учёный Ж. Б. Био открыл О. а. чистых жидкостей (скипидара), а затем р-ров и паров многих, гл. обр. органич., в-в. Он же установил (см. Био закон), что 1) для р-ра угол ф поворота плоскости поляризации линейно зависит от толщины I слоя р-ра и концентрации с активного в-ва 9=[a]i (коэфф. [а] наз. удельной О. а.) 2) поворот происходит либо по часовой стрелке (ф>0), либо против неё (ф<0), если смотреть навстречу ходу лучей света. Соответственно оптически активные вещества, проявляющие естественную О. а., разделяют на правовращающие (положительно вращающие) и левовращающие (отрицательно вращающие). Это условное деление применимо в широких интервалах длин волн излучения. Оно теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды в 1896 франц. физик Э. Коттон обнаружил, что в одном и том же в-ве ф имеет разл. знаки по разные стороны от полос резонансного поглощения. Нек-рые в-ва оптически активны лишь в крист, состоянии (кварц, киноварь и др.), так что их О. а.— св-во кристалла в целом для них, в отличие от р-ров, удельная О. а. обозначается просто а, и ф-ла Био записывается в виде ф=а/. Другие в-ва активны в любом агрегатном состоянии это означает, что их О. а. определяется строением отд. молекул. Удельная О. а. зависит не только от рода в-ва, но и от его агрегатного состояния, давления, темп-ры, типа растворителя и пр. [c.494]

Важной особенностью эффекта является его малая инерционность (время установления меньше 10 с), а также независимость от направления луча. Отсюда следует, что угол вращения в данном веществе определяется направлением магнитного поля Нвнеш Последнее свойство (отличающее вращение в магнитном поле от естественного вращения) позволяет увеличить суммарный угол поворота плоскости поляризации системой отражений, на что указывал сам Фарадей (рис. 4. 17). [c.161]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

Кроме того, поворот тела можно осуществить посредством последовательных отражений в двух плоскостях. Одного отражения, естественно, недостаточно, так как при этом получается обратное отрая ение, но при повторном отражении мы получаем правильное положение тела, и, таким образом, два последовательных отражения дают возможное перемещение. Это перемещение представляет собой поворот тела около линии пересечения плоскостей отражения угол поворота равен удвоенному углу между плоскостями. [c.112]

После проведения исследований на круглом крыле диаметром 70 мм с насадком, имеюгцим диаметр 14 мм, были проведены эксперименты на поворотной державке. Схема такого эксперимента показана на рис. 3. На поворотной державке были укреплены два одинаковых круглых крыла диаметром 45 мм. Одно из них устанавливалось на угол атаки а = 90°, а второе — на угол а ф 90°. Расстояние между их критическими точками равно 2Ь. Разница между давлениями в их критических точках измерялась на том же наклонном спиртовом манометре. Давление в критической точке крыла, установленного на угол атаки а = 90°, естественно, равно рд. После запуска трубы и регистрации разности давлений в положении 1 (крыло, установленное при а < 90°, расположено в трубе при г < 0), поворотная державка переводилась в положение 2 путем поворота на 180° вокруг продольной оси X. При этом критические точки крыла а ф 90° и крыла а = 90° менялись местами (рис. 3). После проведения измерений в положении 2 труба останавливалась. Разность давлений Ahi, измеренная манометром, определялась разностью давлений (Артах)ск=90°, в этих точках поля скоростей трубы и собственно разностью давлений (Артах)ск 90° в критических точках крыльев при а = 90° и а ф 90°. Соответственно для положений 1 и 2 можно записать следуюгцие соотношения [c.504]

Отрицательный коэффициент масштабирования для какой-либо из осей задает зеркальное отображение блока или файла. Если коэффициент масштабирования отрицателен для оси X, то блок зеркально отображается относительно оси Y. А если коэффициент отрицателен для оси Y, блок зеркально отображается относительно оси X. На рис. 18.10 показаны варианты вдтавки дверного блока с разными комбинациями знаков коэффициентов масштабирования по осям. Угол поворота для всех блоков равен 0°. Комбинируя отрицательные и положительные коэффициенты масштабирования и углы поворота, можно получить необходимую конфигурацию двери. Иногда нелегко представить себе результат, который получнгся при задании отрицательного масштаба и угла поворота. Естественным решением этой проблемы является задание масштаба и угла поворота до вставки блока. Описание такого процесса приведено далее в настоящей главе. [c.560]

Для демонстрации двойного лучепреломления узкий параллельный пучок света направляют перпендикулярно грани естественного ромбоэдра. Из противоположной грани выходят два пучка, имеющие направления, параллельные первоначальному. Один из них представляет продолжение первичного, а второй смещен в сторону, т. е. для него угол преломления отличен от нуля, несмотря на то что угол падения равен нулю. Это обстоятельство дало повод назвать второй пучок необыкновенным (е), а первый, подчиняющийся закону преломления,—обыкновенным (о). Если падающий пучок достаточно узок, а кристалл имеет достаточную толщину, то выходящие пучки пространственно разделены (рис. 4.2) и образуют два пятна на экране. Когда падающий свет естественный, оба пятна имеют одинаковую освещенность. При повороте кристалла вокруг направления падающего пучка одно пятно остается на месте, а второе обходит вокруг него. С помощью анализатора легко убедиться, что выходящие из кристалла пучки света линейно поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях. Увеличив сечение падающего пучка, можно получить частичное перекрывание пятен на экране. При повороте анализатора неперекрывающие- [c.175]

Для предельного перехода Ф —> О именно последние две промежуточные области наиболее важны, так как в них при Ф —) О угол также стремится к нулю, а в простом астигматичном пучке он должен быть равен нулю. Так что в этих областях предельный переход происходит естественным образом. Наличие особой области для малых по модулю 2 указывает как будто бы на отсутствие предельного перехода. Действительно, согласно (1.186), поворот осей главных кривизн в [c.101]

Вещества, не обладающие естественной оптической активностью, приобретают ее под действием внешнего магнитного поля. Угол поворота плоскости поляризации а в этом случае пропорционален длине пути й света в среде и напряженности магнитного поля Я а = рйН, где р — постоянная, характерная для вещества и носящая название постоянной Верде. Значения р невелики, и требуются достаточно сильные магнитные поля, чтобы эффект был значительным. Например, для сероуглерода р = 0,042, для тяжелого флинта р = 0,06—0,09, если й выражено в сантиметрах, а Я — в эрстедах. [c.101]

Если величину 23 заменить параметром г (время), то легко убедиться, что это будут уравпенпя семейства циклоид, где а — радиус катящегося круга, а —угол поворота этого круга. Линии скольжения представляют собой, таким образом, два семейства циклоид, пересекающихся цод прямым лом. Каждая из прямых линий у= +а, на которых касательное напряжение Тд.у достигает своего максимального значения и которые мы считаем естественными границами пластической области, в то же время является огибающей семейства линий скольжения. Когда угол заключается между [c.602]

Преобразование характери стик монослоя при повороте системы координат. При переходе от естествен ных для однонаправленного материалк (связанных с его микроструктурой) осей координат (/, 2, 3, см. рнс, 8,1) к некоторой системе координат (.г. у, г), полученной вращением осе " (/, 2) вокруг оси 3 на угол 0 (рис. 8. ), матрицы напряжений и де ч ма1г, преобразуются следую лпм зом 1] [c.233]

Экспериментально установлено, что угол поворота плоскости поляризации з в растворах естественно активных веществ при постоянной температуре и длине волны проходящего света про-порцнонален концентрации С и толщине слоя раствора с1. [c.203]

При повороте головки 1 винта 3 изменяется эксцентриситет пальца 6 относителньо оси коленчатого вала 12. Это значит, что регулируя эксцентриситет пальца 6, мы одновременно изменяем величину перемещения зубчатой рейки 14, а следовательно, и угол поворота наружной обоймы муфты обгона, и угол поворота валков. Это, естественно, приводит к изменению величины перемещения левты, т. е. к изменению шага подачи. Ограничива- [c.25]

Конвейеры с разными видами лент могут иметь по очертанию одинаковые 1рассы, однако радиусы поворотов и К2 и углы наклона р для каждого вида лент будут различными. Угол наклона конвейера к горизонту Р (табл. 4.1) зависит от коэффициента трения транспортируемого груза о ленту при движении (а следовательно, от материала и характера поверхности ленты), формы профиля ленты (плоская или желобчатая), угла естественного откоса насыпного груза, способа загрузки и скорости движения ленты. [c.101]

На самом деле мы покажем, что эта вторая биркгофова периодическая орбита типа (р, д) сплетена с первой таким же образом, как для поворота, т. е. проекции этих орбит на 5 могут быть переведены одним и тем же гомеоморфизмом в две орбиты поворота на рациональный угол. Это естественный результат использования нашего метода, поскольку мы собираемся [c.365]

Имеется неоднозначность в определении отображения в точках разрыва, т. е. в точках и,,. .., и 1. Иногда можно естественным образом продолжить определение на некоторые из этих точек и получить взаимно однозначное отображение. Например, для п = 2, тг = (2, 1) имеется только одна точка разрыва и, внутри отрезка, и если мы положим 1ц (у ) = 0, то при отождествлении О и I получим поворот окружности на угол Йтгоз. Однако чаще всего такое естественное продолжение невозможно, как в примере с восьмиугольником из п. 4 б. Более полезный подход состоит в следующем. В каждой точке разрыва и. отображение имеет левый и правый пределы, которые мы будем обозначать адг и соответственно. Имеет смысл считать, что у точки щ есть два конца , а ад" и представляют собой образы этих концов [c.473]

Смотреть страницы где упоминается термин Угол естественного поворота : [c.171] [c.52] [c.376] [c.228] [c.152] [c.33] [c.92] [c.134] [c.60] [c.50] [c.201] [c.86] [c.142] [c.668] [c.256] [c.113] [c.161] [c.166] [c.16] [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...