Силы ускоряющие

Так как кинетическая энергия электрона равна работе сил ускоряющего электрического поля, проекцию скорости электрона Vx можно найти из выражения [c.204]

В циклических ускорителях момент импульса частицы относительно оси магнитного поля (которое во всех циклических ускорителях имеет осевую симметрию) увеличивается под действием момента сил ускоряющего поля относительно той же оси. Эти силы действуют вдоль орбиты в большинстве случаев не на всем ее протяжении, я только на отдельных участках — в ускоряющих промежутках. Однако вследствие того, что момент импульса частицы за один ее оборот по орбите возрастает незначительно, а число оборотов, совершаемых частицей, пока она достигает максимальной энергии, очень велико (10 и более), момент силы, действующей в ускоряющих промежутках, можно считать равномерно распределенным по орбите. [c.310]

Отмечу еще, что данную массу мы не будем рассматривать как собрание бесконечно большого числа точек, расположенных рядом следуя духу исчисления бесконечно малых, представляется более целесообразным рассматривать ее как составленную из бесконечно малых элементов, обладающих теми же измерениями, что и вся масса таким образом, для того чтобы получить силы, действующие на каждый из этих элементов, следует помножить на эти элементы силы P,Q,R...., которые согласно предположению приложены к каждой точке этих элементов и которые мы будем рассматривать как силы ускоряющие, аналогичные силам, получающимся вследствие действия тяжести. [c.114]

Мы будем рассматривать главным образом силы ускоряющие и замедляющие, действие которых, подобно действию силы тяжести, непрерывно и которые стремятся каждое мгновение сообщить бесконечно малую и одинаковую для всех частиц материи скорость. [c.321]

Электрореактивные двигатели считаются перспективными для космических объектов, в которых для нагрева или ускорения рабочего вещества используется электричество. В электростатических системах для ускорения ионизированного рабочего вещества используются электростатические поля. В электромагнитных ускорителях массовая сила, ускоряющая поток плазмы [c.76]

Сила ускоряющая удельная в тяге поездов 294 [c.343]

Решение с помощью ЭВМ 308—310 — Сила ускоряющая 294, 295 Установка газотурбинная 139 [c.345]

Рассмотрим два смежных слоя а и б. Разность скоростей их движения равна б = Ыа— б. Следовательно, слой а скользит по слою б с относительной скоростью бы, стремясь ускорить его движение, а слой б соответственно тормозит движения слоя а. Между этими слоями возникают силы трения, которые по отношению к каждому слою будут иметь соответствующее направление, а именно Тб — сила, ускоряющая движение слоя б, а Га — сила, тормозящая перемещение слоя а. [c.16]

Остановимся теперь на выборе номинальной равновесной фазы Фро. С увеличением равновесной фазы, как мы видели, расширяется область захвата частиц в процесс ускорения (сепаратриса) и увеличивается предельно достижимый ток частиц. Кроме того, при малых фро становятся слишком жесткими допуски на фазу и амплитуду ускоряющего поля. Все это не позволяет выбирать номинальную равновесную фазу меньше 10 и заставляет стремиться к ее увеличению. С другой стороны, увеличение фро снижает эффективность использования ускоряющего поля (величину os фр ,). Наконец, как мы увидим в следующей главе, с увеличением равновесной фазы возрастают дефокусирующие силы ускоряющего поля, пропорциональные sin фр, и соответственно повышаются требования к системе фокусировки. Эти факторы ограничивают равновесную фазу сверху. [c.174]

Введенная здесь функция g характеризует распределение градиентов поперечных сил ускоряющего поля по периоду ускоряющей системы D. При малых скоростях частиц можно пренебречь последним членом, пропорциональным Рр, и считать электрическое поле в зазоре квазистатическим. Благодаря провисанию силовых линий поля, идущих от одной трубки дрейфа к другой, в начале зазора частицы испытывают толчок к оси (фокусирующий импульс), а в конце зазора, при входе в следующую трубку дрейфа, — дефокусирующий толчок от оси. В выражении для g в начале зазора [c.183]

При второй, промежуточной, ступени идеализации поперечные силы ускоряющего поля представляются сосредоточенными в середине зазора г = гр,- [c.184]

В пределах каждой секции на частицу действуют только дефокусирующие силы ускоряющего поля, а в пределах линз — только [c.206]

Для этих трёх случаев движения поезда и должны быть построены диаграммы удельных равнодействующих сил (ускоряющих или замедляющих) в зависимости от скорости. [c.904]

Структура закрученных потоков. В настоящее время закрутка потока широко используется на практике, в частности, для регулирования тяги сопел. Основное влияние она оказывает на расход газа, протекающего через сопло. Уменьшение тяги сопла происходит в основном именно за счет уменьшения расхода. Коэффициент удельно тяги уменьшается приблизительно в 10 раз меньше, чем коэффициенты тяги и расхода. Это позволяет использовать закрутку для регулирования массового расхода. При разработке вращающихся двигателей твердого топлива было замечено, что характеристики этих двигателей значительно изменяются из-за наличия вращения. Это связано с действием сил, ускоряющих [c.193]

G W2— х) является единственной силой, ускоряющей / >0 или тормозящей 1/ < 0 газ на участке 1—2 канала рассматриваемого течения. [c.234]

Таким образом, на диаграмме ускоряющих и замедляющих сил для каждого уклона (спуска или подъема) имеется своя ось ординат. Точки пересечения этих осей с кривыми ускоряющих или замедляющих сил определяют равновесную скорость на том или ином уклоне, когда силы, ускоряющие поезд, равны силам, замедляющим его. [c.33]

Принцип действия прибора заключается в том, что при приложении силы к инерционной массе, находящейся внутри корпуса прибора, ускорение массы должно быть равно ускорению корпуса, если не учитывать динамику самого прибора. Сила, ускоряющая массу вдоль входной оси прибора, измеряется в единицах некоторой физической величины, пропорциональной силе. Например, если датчиком силы является простая пружина, то сила измеряется деформацией пружины. Обычным датчиком силы является замкнутая обмотка в магнитном поле, через которую пропускается ток обратной связи с датчика, измеряющего относительные перемещения массы и корпуса вдоль входной оси (рис. 22.6). [c.657]

Величины X, с, а и р уже рассматривались в предыдущих параграфах. В исследованиях конвективного теплообмена большое значение имеет также вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения (касательное усилие), ускоряющая движение более медленного слоя и тормозящая движение более быстрого. Величина силы трения 5 между слоями, отнесенная к единице поверхности, согласно закону [c.403]

Основные параметры режима электронно-лучевой сварки — сила тока, напряжение электронного луча, скорость сварки. Ускоряющее напряжение и сила тока луча определяют мощность источника энергии. [c.16]

Полагаем, что движение электрона, как частицы с массой Ше и зарядом е, под действием поля Е и ускоряющей силы еЕ происходит в течение времени т = "к/, где v — средняя квадратичная скорость электрона (тепловая, так как скоростью дрейфа пренебрегаем из-за сравнительной малости), а "к — средняя длина свободного пробега электрона (пробег). Движение с ускорением еЕ/т за время т разгонит электрон до скорости дрейфа [c.33]

Итак, в случае свободной материальной точки сила инерции равна по модулю произведению массы ускоряемой точки А на модуль ее ускорения, направлена в сторону, противоположную ускорению точки А и приложена к ускоряющей точке В. [c.339]

Если на несвободную — ускоряемую материальную точку наложены связи, а также действуют ускоряющие точки, то силы инерции частично приложены к связям и частично к ускоряющим точкам. [c.340]

Как известно из статики, систему сил можно привести к силе, векторно равной главному вектору, и к паре сил с моментом, век-торно равным главному моменту. Приведение сил инерции дает следующие результаты (ниже в / 2° при изложении метода кинетостатики поясняется, что силы инерции условно прилагаются к ускоряемому твердому телу) [c.340]

Главный вектор и главный момент сил инерции, условно приложенных к ускоряемому твердому телу, следует определять по приведенным выше формулам, в соответствии с видом движения твердого тела (поступательное движение, вращение вокруг неподвижной оси, плоское движение). Если с помощью готовых формул главный вектор и главный момент вычислить нельзя, то в случае непрерывного распределения масс надо вычислить силы инерции для выделенного элемента и затем распространить суммирование по всему твердому телу, вычислив определенный интеграл в соответствующих пределах. [c.342]

В формулировке метода кинетостатики сила инерции именуется фиктивной, так как она к данной материальной точке не приложена. (В действительности эта сила инерции приложена к ускоряющим материальным точкам и к связям, наложенным на данную точку.) Добавление к силам и силы инерции 7, не приложенной к данной точке, приводит, естественно, к тому, что уравнения движения принимают вид уравнений равновесия. [c.349]

Вектор / называют силой инерции, а уравнение (6.1) является уравнением равновесия статики и выражает принцип Даламбера если в каждый данный момент к действующим на тело силам прибавить силу инерции, то полученная система сил будет находиться в равновесии, и для нее справедливы все уравнения статики. Принцип Даламбера позволяет при решении динамических задач составлять уравнения движения в форме уравнений равновесия и решать задачи динамики с помощью более простых законов статики. При этом нужно иметь в виду, что фактически на данное тело действует только сила Р, а сила инерции Д, приложена к другому (ускоряющему) телу, которое воздействует силой Р на ускоряемое тело. [c.59]

Как видно из этого равенства, размерность силы инерции Ф есть размерность обычных ускоряющих сил, т. е. в физической системе единиц [c.403]

Во всех уже известных нам теоремах и методах мы учитывали только эффективные , или ускоряющие , силы, т. е. активные или реактивные силы, фактически приложенные к материальному объекту, движение которого мы изучали. Силы инерции мы применили впервые лишь в принципе Д Аламбера. В следующем параграфе мы ознакомимся с принципом виртуальных перемещений, в некоторые уравнения которого также входят силы инерции. При решении задач прочими изложенными в нашем курсе методами силы инерции учитывать не надо. [c.415]

Пример 3.13.1. Пусть система отсчета движется поступательно с постоянным ускорением а (например, вагон ускоряющегося поезда). В ней помимо активной силы Г действует сила инерции Ге = —та. Предположим, что активная сила есть сила тяжести Г = mg, где g — вектор ускорения свободного падения. Относительное движение и равновесие будут иметь специфические особенности. [c.276]

Согласно другой, наиболее распространенной точке зрения, сила инерции считается приложенной по частям к ускоряющим телам. Для обоснования приводят следующие рассуждения. Материальная точка движется с ускорением д потому, что на нее действуют какие-то тела с силой, равной -г к) (рис. 258). По закону о равенстве сил действия и противодействия материальная точка должна оказывать противодействие этим телам с такой же по величине, но противоположной по направлению силой — (АН- к), которая согласно (45) равна силе инерции Ф, т. е. Ф = — к + к). [c.342]

Это соотношение дает основание считать, что сила инерции прило-л<ена к ускоряющим телам, т. е. телам, которые сообщают точке ускорение. [c.342]

Действительно, сила инерции Ф является векторной суммой сил действия точки на ускоряющие ее тела. Она служит суммарной оценкой этого действия. Однако при рассмотрении относительного движения точки вводится переносная Ф и кориолисова силы инерции Фк. Для подвижного наблюдателя их следует считать приложенными к движущейся материально точке, но для них невозможно указать материальные тела, действием которых на точку можно объяснить эти силы. [c.342]

Второй ч.лен правой части уравнения (2.37) обусловлен градиентом давления в жидкости, окруя аю1цей твердую частицу. Третий член вырая ает силу, ускоряющую присоединенную массу частицы относительно жидкости. Четвертый член учитывает, согласно Вассе, отклонение течения от установившегося состояния. [c.48]

При рассмотрении в рамках механики движений электрически заряженных частиц в электрических и магнитных полях мы, как уже указывалось, вынуждены пренебрегать эффектом излучения электромагнитной энергии этими частицами и теми тормозящими силами, которые при этом действуют со стороны излучаемого поля на частицы. (Что эти силы должны тормозить движение частиц, ясно из энергетических соображений на создание энергии излучения затрачивается часть работы сил ускоряющего поля, т. е. часть работы этих сил идет на преодоление сил, действующих со стороны излучаемого поля.) В ускорителях больших энергий потери энергии на алектрбмагнитное излучение могут играть существенную роль и положить предел [c.222]

Несколько иную структуру имеет поток жидкости, вытекающей в пространство, заполненное паром данной жидкости или газом. Многочисленные опытные данные, посвященные исследованиям истечения жидкости из отверстий и каналов, показывают, что сразу за срезом появляются волнообразные колебания струи, приводящие к ее дроблению и распаду. При относительно малых скоростях истечения распад струи обусловлен в основном статической неустойчивостью, вызываемой силами поверхностного натяжения. С увеличением скорости на струю начинают действовать также аэродинамические силы, ускоряющие распад струи и приводящие к дополнительному дроблению частичек жидкости. При больших скоростях истечения (свыше 120 м1сек) дробление струи жидкости начинается у самого выходного сечения сопла. [c.242]

Ступень, в которой реактивность близка к р = 0,5 и более, называется реактивной. В ней (рис. 2.10, в) происходит расширение пара и в сопловой, и в рабочей решетках примерно в равной степени. Возникающее на рабочих лопатках окружное усилие определяется не только активными струями пара, выходящими из сопловой рещетки, но и реактивной силой ускоряющегося в рабочей решетке пара. [c.38]

Электроны могут находиться в нескольких состояниях несвободном, полусвободном и свободном. Несвободные электроны образуют вместе с ядром атомную систему. Полусвободные электроны движутся между атомами металла или полупроводника. Свободные электроны могут двигаться в вакууме или разреженном газе. Движение свободных электронов в вакууме можно рассматривать как движение тока по проводнику. При движении электрона между электродами прибора под действием электрического поля возникает сила, ускоряющая электрон. [c.73]

Таким образом, для снижения тепловых потерь и уменьшения времени работы генераторов надо уменьшать длину волны %. Однако с уменьшением X возрастают дефокусирующие силы ускоряющего поля (см. гл. 9) и уменьшается апертура ускоряющей системы. Поэтому для малых и средних энергий, при которых применяются многозазорные резонаторы с трубками дрейфа, а дефокусирующие силы сравнительно велики, длина волны обычно выбирается не короче 1,5 м. [c.161]

Продольное магнитное поле искривляет траектории частиц, придавая им форму спиралей с продольными осями. Поскольку скорость каждой частицы приобретает при этом азимутальную составляющую, на частицу со стороны продольного магнитного поля действует радиальная сила, направленная преимущественно к оси. Эта куси-рующая сила при известных условиях может уравновесить как дефокусирующие силы ускоряющего поля и собственного заряда пучка, так и центробежную силу, обусловленную спиральной формой тректории. [c.220]

Так, при равномерном движении колечка А по проволоке В траектория колечка А, являющегося ускоряемой точкой, предопределена проволокой, являющейся связью. Колечко А приобретает центростремительное ускорение под действием силы Д, приложенной к нему со стороны проволоки — связи. На основании принципа равенства действия и противодействия, к соот-1 етствующей точке проволоки приложено противодействие /7, именуемое силой инерции J (рис. 146). [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...