Волнообразные колебания

Схематизируя формы движения и разрушения струйного течения жидкости, можно говорить о распаде при симметричных колебаниях, при которых не происходит деформации оси струй (рис. 3-2, а—г), о распаде при волнообразных колебаниях, при которых происходит волнообразное искривление оси струй (рис. 3-2, д и е) и о распыливании (рис. 3-2, ж—и). [c.22]

Вебер [Л. 3-2 ] на основе теории малых колебаний аналитически определил условия распада и длину сплошной части струи вязкой жидкости, вытекающей в среду невязкого газа. Определение произведено при двух формах возмущающего движения симметричных и волнообразных колебаниях жидкости в струе. В частном случае Вебер получил решение Релея для невязкой жидкости. [c.29]

В области волнообразных колебаний [c.47]

Экспериментальное изучение форм распада [Л. 4, 5] показывает, что при малых скоростях истечения струй жидкости распад вызывают осесимметричные колебания (рис. 1, а). При увеличении скорости, в результате взаимодействия с окружающей средой, устойчивость струй снижается из-за возникновения волнообразных колебаний (рис. 1, 6), более быстро растущих и приводя- [c.338]

Используем эту систему в задаче определения скоростей истечения w , при которых начинается резкое уменьшение устойчивости струйного течения при осесимметричных и волнообразных колебаниях, и наибольших времен начала распада при указанных режимах в условиях, когда струя вытекает в неподвижную среду, т. е. в задаче определения координат точек Б и D на рис. 2—8. Для этого приведем систему (3) к следующему виду [c.343]

На рис. 11 и 12 в координатах (8) соответственно для областей осесимметричных и волнообразных колебаний нанесены опытные [c.346]

Расчет показывает, что распад этих струй происходит в области волнообразных колебаний. [c.347]

Для области волнообразных колебаний при w > 02- [c.349]

Заметим, что я/2 появляется в (417) в силу того, что Q достигает своего максимума непосредственно перед каждой каустикой с фазой, отстающей на я/4 от этого максимума к моменту времени, когда достигается каустика. У основной моды ге = О (для внутренних волн — моды высшей частоты, соответствующей волнообразным колебаниям океанического термоклина) эти два максимума совпадают. Теория лучей, даже когда ее залечили при помощи интеграла Эйри, в этом случае может дать только грубое представление формы волны, однако условие (417) для частоты во многих случаях оказывается довольно точным. [c.480]

Миллионами тонн исчисляется ежегодная добыча строительного щебня. Сама технология его производства проста, однако большую трудность представляет промывка — очистка известняка от глины, песка и других посторонних примесей. Чем чище щебень, тем прочнее бетон. На помощь пришел инфразвук. В Малиновском карьере вместо корыта с лопастями установлена наклонная труба. Она собрана из коротких металлических бочкообразных секций. Волнообразные колебания рабочего органа устройства вызываются инфразвуком. Амплитуду колебания оператор устанавливает в зависимости от вида сырья. При этом частоту очистки можно довести до идеальной. Процесс промывки непрерывный. Производительность установки — сто кубометров щебня в час. Инфразвуковой агрегат можно столь же эффективно применять в металлургической, химической и других отраслях промышленности. [c.188]

Спустя пять лет А. Эйнштейн (1905 г.) ввел понятие кванта света, или фотона ( атома света), величина которого представляла собой произведение кванта действия h на частоту колебаний v (т. е. hv). В итоге этогО обнаружилась глубоко противоречивая природа света с одной стороны, волновая (непрерывная), как это установила классическая оптика, с другой стороны — дискретная (прерывистая), как это открыла квантовая физика. Однако обе эти противоположные стороны не были приведены еще-к внутреннему единству, а как бы сосуществовали одна рядом с другой, разделив между собой всю область оптики та ее часть, которая изучала распространение света, опиралась на прежнюю волновую теорию, поскольку свет распространялся волнообразно как непрерывное образование та же часть оптики, которая изучала излучение и поглощение света, опиралась на новую квантовую теорию, поскольку эти процессы происходили как прерывистые (свет излучался и поглощался определенными порциями). Такое положение в физике сохранялось почти до конца первой четверти XX в. [c.447]

Рис. 3-10. Зависимость наибольших времен начала распада струи в области симметричных (/) и волнообразных (2) колебаний.

Рис. 3-12. Зависимость безразмерного времени начала распада струи qj 5 5 jq 5 q от безразмерной скорости истечения из сопла при симметричных (а) и волнообразных (б) колебаниях.

Рис, 1. Формы колебаний струй а — осесимметричные б — волнообразные. [c.338]

По достижении некоторой величины скорости (точка В), зависящей от начального диаметра струи, время начала распада начинает быстро уменьшаться до тех пор, пока не снизится до некоторой величины (точка С), где вновь зависимость Т от скорости ослабевает. Это явление, наблюдающееся при переходе от осесимметричных колебаний струи к волнообразным 1Л. 5], более наглядно представ- [c.339]

Если точка Р на рис. А.1 вращается вокруг точки С с равномерной скоростью, то ее проекция Р на ось О) совершает простые гармонические колебания относительно О. Если Р прикреплена к концу струны, как показано на рис. А.1, б, то передаваемое по струне волнообразное движение аналогично модели скалярной волны для света (без учета поляризации). Чтобы описать это движение аналитически, мы поступим следующим образом. Вначале заметим, что смещение точки Р относительно О при колебаниях определяется выражением [c.162]

КОЛЕБАНИЯ САМОЛЕТА — периодические вращательные движения самолета около центра тяжести и одновременные поступательные движения центра тяжести по волнообразной траектории в пространстве. Причиной колебаний является действие возм ений на самолет со свободным управлением или периодические действия управления, вызывающие отклонение от установившегося режима полета самолета. [c.223]

Представленные на рис. 42 эпюры перемещений показывают, что в движении находятся лишь те участки волокон, до которых дошла волна разгрузки. Наблюдаемый волнообразный процесс перемещения отдельных участков волокон затухает по мере продвижения волны разгрузки вдоль волокна. Колебания конца разрушившегося волокна (см. рис. 42), постепенно затухая, происходят около некоторого положения равновесия, соответствующего статическому решению (только в случае упругого деформирования компонентов). Затухание колебаний связано с отводом энергии, перераспределяемой бегущими волнами на все большую длину волокна. [c.109]

Волнообразное изменение плотности среды, вызванное звуковыми колебаниями, называют звуковой волной. Направление распространения звуковых волн— звуковым лучом, а поверхность, соединяющую смежные точки по- я с одинаковой фазой колебания (например, точки максимального сгущения или разрежения),— фронтом волны. Звуковые лучи пересекают фронт волны под прямым углом. В общем случае фронт волны имеет сложную форму, но в большинстве практических случаев можно ограничиться соотношениями, полученными для плоской и сферической форм фронта, а иногда еще и цилиндрической. [c.5]

Линия 5-1, по которой идет всасывание, также имеет в действительности волнообразный характер, но так как предугадать наперед вид колебаний давления не представляется возможным, то обычно линию [c.187]

Ввиду большой важности этого явления для понимания действительных движений жидкости рассмотрим его подробнее. Пусть вследствие каких-нибудь колебаний в притоке жидкости поверхность раздела на рис. 39 приняла слегка волнообразную форму (рис. 40). Возникшие волны распространяются со скоростью, равной среднему значению первоначальных скоростей над и под поверхностью раздела (на рис. 39 эта средняя скорость отмечена пунктиром). На рис. 40 взята такая система отсчета, которая движется с этой средней скоростью. Следовательно, в этой системе отсчета гребни и впадины волн остаются неподвижными, верхний поток движется вправо, а нижний — влево. Предполагая, что это течение — установившееся, применим к нему результаты предыдущих параграфов. Из уравнения Бернулли (19), а также из уравнения (20) следует, что на гребнях волн каждого отдельного потока давление повышено, а во впадинах, наоборот, оно понижено (на рис. 40 это отмечено при помощи знаков - - и —). Такое распределение давления показывает, что рассматриваемое точение не может быть установившимся. В самом деле, из тех мест, где давление повышено, жидкость будет перетекать в те места, где давление понижено, но это [c.75]

Если на поле скоростей таких волн наложить поле скоростей 17 = —с, то получится установившееся течение с волнообразными линиями тока (рис. 299). Взяв для (3 определенное значение, мы можем вычислить при помощи формулы (65) для заданного значения и соответствующее значение а, следовательно, и длину волны Л . Так, например, для /3 = 0, чему соответствует = оо или, иными словами, одинаковая фаза колебаний для всех 2 , мы получим [c.498]

В течение всего XVIII века корпускулярная теория света (теория истечения) занимала господствующее положение в науке, однако острая борьба между этой и волновой теориями света не прекращалась. Убежденными противниками теории истечения были Эйлер ( Новая теория света и цветов , 1746 г.) и Ломоносов ( Слово о происхождении света, новую теорию о цветах представляющее , 1756 г.) они оба отстаивали и развивали представление о свете как о волнообразных колебаниях эфира. [c.20]

Используем эту систему в задаче определения скоростей истечения жидкости (и и при которых начинается резкое уменьшение устойчивости стоуйного течения при симметричных и волнообразных колебаниях и наибольшем [c.43]

В тлбл. 3-1 приводятся расчетные скорости и значения Гц, либо вычисленные непосредственно по опытным данным, либо определенные расчетные путем по формуле (3-18 ). Расчет показывает, что распад этих струй происходит в области волнообразных колебаний. На рис. 3-13 в координатах формулы (3-48) показано сопоставление опытных данных с расчетной зависимостью (3-50). Наблюдается согласование опытов с расчетом. Более подробно вопросы, затронутые в 3-5, освещены в работе Л. А. Витман (Л. 3-5). [c.48]

Воздействие окружающей среды на поверхность струи вязкой жидкости вызывает, по мере увеличения вязкости, более раннее возникновение волнообразных колебаний, приводящих к дальнейшему уменьшению устойчивости струйрюго течения. Так, на кривой рис. 6 отсутствует участок D, а на кривых рис. 7 и 8 — участок B D. [c.340]

Рассматривая этот график, можно отметить следующее. Область У, расположенная 1шже линии 1—2—3—4, характеризует распад струй в результате развития осесимметричных колебаний без воздействия окружающей среды. Область II, расположенная выше линии I—2—5, характеризует распад струй в результате развития волнообразных колебаний, обусловленных воздействием внешней [c.344]

Несколько иную структуру имеет поток жидкости, вытекающей в пространство, заполненное паром данной жидкости или газом. Многочисленные опытные данные, посвященные исследованиям истечения жидкости из отверстий и каналов, показывают, что сразу за срезом появляются волнообразные колебания струи, приводящие к ее дроблению и распаду. При относительно малых скоростях истечения распад струи обусловлен в основном статической неустойчивостью, вызываемой силами поверхностного натяжения. С увеличением скорости на струю начинают действовать также аэродинамические силы, ускоряющие распад струи и приводящие к дополнительному дроблению частичек жидкости. При больших скоростях истечения (свыше 120 м1сек) дробление струи жидкости начинается у самого выходного сечения сопла. [c.242]

Для гащения волнообразных колебаний цепи, появляющихся при резком изменении числа оборотов коленчатого вала, служит успокоитель 3. Напротив него размещается бащмак 6 натяжного устройства. Один конец башмака закреплен на оси, а другой соединяется с плунжером 7, прижимающим башмак к цепи. Натяжение цепи регулируют при помощи гайки 8 плунжера. [c.117]

Для исследования внутренних гравитационных волн удобны два основных метода. Когда частота Вяйсяля — Брента N (z) имеет распределение с четко выраженным пиком, как в термоклине, часто оказывается полезным метод захваченных волн (разд. 4.3). Захваченные волны распространяются по горизонтали, поэтому дисперсия изотропна для данной частоты наибольшая скорость распространения волн обнаруживается в волнообразных колебаниях, которые являются естественным обобщением гравитационных волн на поверхности разрыва. [c.375]

Другой метод исследования, применимый в том случае, когда N (z) медленно меняется в масштабе длины волны, основывается на трехмерном обобш ении понятия групповой скорости, развитого в гл. 3. Этот второй метод, который будет описан полностью в разд. 4.5, используется довольно широко в самом деле, даже при пиковом распределении частоты N (z) он может дать поразительно хороший учет (см. разд. 4.11) всех колебаний захваченных волн со скоростями распространения, меньшими, чем для волнообразных колебаний кроме того, он еш,е более широко применяется в случаях медленно меняюш ихся градиентов плотности. [c.376]

Если струя падает вертикально вниз, то обстоятельства, от которых зависит ее устойчивость или неустойчивость, непрерывно изменяются, в особенности, если начальная скорость очень мала. Тип возмущения, к которому струя наиболее чувствительна по выходе из отверстия, это — возмущение, которое накладывает на струю волнообразные колебания, имеющие длину, приблизительно в 41/2 раза превышающую начальный диаметр. Но по мере падения скорость струи увели 1ивается, вследствие чего увеличивается длина волн колебаний, а диаметр струи уменьшается, так что степень неустойчивости скоро сильно снижается. С другой стороны, тот тип возмущения, который будет эффективным в дальнейшей стадии. [c.352]

Нарушение ламинарного движения при прочих равных условиях (т. е. при равенстве ри 11.) в трубах большего диаметра происходит при мегшших скоростях. Разрыву струйки сначала предшествует образование волнообразных колебаний струйки. [c.100]

Распад при винтосимметричных колебаниях Струя испытывает волнообразные колебания, приводящие ее к распаду [c.101]

Плавность работы - одна из самых основных характеристик зубчатой передачи. Она определяется параметрами, влияющими и на кинематическую точность, но их влияние сказывается многократно за один оборот колеса. Неплавность работы колес проявляется на графике кинематической погрепшости в виде волнообразных колебаний со сравнительно небольшой амплитудой, которая имеет частоту, равную или кратную частоте вхождения зубьев в зацепление. Эта частота называется - зубцовой частотой. Основным источником возникновения этих погрешностей является неточность изготовления червячной передачи (червяка) цепи обката зуборезного станка. (Для уменьшения величины циклической погрешности применяют точные зуборезные станки с очень малым передаточным отношением делительной червячной пары 1...200-1...500 и менее). [c.181]

Волнообразное деформирование диска в окружном направлении может быть принято синусоидообразным, поэтому амплитуда колебаний принята пропорциональной os кц>, где ф в этом случае — угол между радиусом в данной точке и узловым диаметром. [c.272]

При расчетах колебаний автомобиля микропрофиль дороги моделируют, оценивая детерминистически, сводя его к волнообразному гармоническому профилю илп к единичной неровности, или статистически, по конкретной его реализации или по статистической характеристике — спектральной плотности ординат. [c.455]

С р,ествует два вида акустических величин 1) величины, характеризующие звук как физическое явление волнообразного распространения колебаний частиц упругой среды. К ним относятся скорость звука, звуковое давление, звуковая энергия, плотность звуковой энергии и др. 2) величины, характеризующие звук как специфическое ощущение, вызываемое действием звуковых волн на орган слуха. К ним относятся уровень громкости, частотный интервал и др. Между теми и другими вev ичинaми существует определенная зависимость. Например, частотный интервал связан с ча- [c.102]

Визуализация течения осуществляется путем нанесения узкой полоски бензина на середине пластинки из бальзового дерева, так что при ускорении пластинки бензиновые пары втягиваются внутрь вихревой пелены. Различие плотностей пара и воздуха делает видимым движение разделяющей их гранищ>1. Были приняты специальные меры к обеспечению того, чтобы волнообразные движения, наблюдаемые в вихревой пелене, не были связаны с колебаниями самой модели. [Pier e, 1961] [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...