Движение абсолютное геометрическая

Таким образом, мы доказали следующую теорему о сложении скоростей при сложном движении абсолютная скорость точки равна геометрической сумме относительной и переносной скоростей. Построенная на рис. 183, б фигура называется параллелограммом скоростей. [c.157]

Уравнениями Лагранжа, как уже указывалось, можно пользоваться для изучения движения любой механической системы с геометрическими или сводящимися к геометрическим (голономными) связями, независимо от того, сколько тел (или точек) входит в систему, как движутся эти тела и какое движение (абсолютное или относительное) рассматривается. [c.379]

В разделе Кинематика ( 125) установлено, что в случае непоступательного переносного движения абсолютное ускорение точки w равно геометрической сумме трех ускорений относительного Wr, переносного и кориолисова (поворотного) W , т. е. [c.75]

Решение. Течение воды является переносным движением. Циркуляция корабля со скоростью Ф) будет относительным движением. Абсолютная скорость корабля определится как геометрическая сумма переносной и относительной скоростей. [c.346]

Основные ПОНЯТИЯ. Плоскопараллельным (или плоским) движением абсолютно твердого тела называется такое движение, при котором все точки тела движутся параллельно какой-нибудь неподвижной (основной) плоскости. Из геометрических соображений ясно, / что при плоскопараллельном движении всякая прямая, скрепленная с телом (рис. 85) и перпендикулярная к основной плоскости, будет двигаться поступательно, т. е. параллельно самой себе (само же тело будет двигаться [c.100]

В результате получаем следующую теорему о сложении ускорений или теорему Кориолиса абсолютное ускорение точки при сложном движении равно геометрической сумме относительного, переносного и кориолисова ускорений [c.164]

Следовательно, при поступательном переносном движении абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме относительного и переносного ускорений. [c.164]

Это соотношение и выражает теорему о сложении скоростей для точки, которую можно сформулировать следующим образом в сложном движении точки скорость в абсолютном движении равна геометрической сумме скоростей относительного и переносного движений. Это соотношение изображено на рис. 121 в виде параллелограмма скоростей. [c.130]

Движение точки Л1 по отношению к линейке является относительным, движение линейки есть переносное движение, а движение точки по отношению к неподвижным осям (например, по отношению к столу) является абсолютным движением. Из этого вытекает, что путь абсолютного движения равен геометрической сумме путей, пройденных в относительном и переносном движениях. [c.127]

В рассмотренном случае абсолютную линейную скорость всякой точки тела можно рассматривать как результат вращения тела с угловой скоростью о, которая представляет собой геометрическую сумму относительной угловой скорости О) и переносной угловой скорости Шц. Иначе говоря, угловые скорости от носительного и переносного движений складываются геометрически. [c.62]

С абсолютным ускорением дело обстоит иначе. Только в рассмотренном выше частном случае поступательного переносного движения абсолютное ускорение представляет собой геометрическую сумму относительного и переносного ускорений. В случае же непоступательного переносного движения, когда скорости движения различных точек движущейся системы отсчета относительно неподвижной различны, к относительной скорости рассматриваемой точки тела прибавляется скорость переносного движения, которая зависит от [c.344]

Этот частный случай относительного движения носит название сложения движений. Для определения поступательного движения подвижных осей, которые можно тогда предполагать параллельными неподвижным осям (рис. 51), достаточно определить движение одной точки О подвижной системы отсчета, что может быть сделано заданием изменения вектора 0 0 в функции времени. Относительное движение точки М определяется изменением вектора ОМ. Абсолютное движение точки М, определяемое изменением результирующего вектора О1Ж, называется результирующим двух первых движений. Согласно предыдущему скорость и ускорение в этом движении равны геометрическим суммам скоростей и ускорений составляющих движений. [c.81]

Мы видели, что теорема момента количества движения выражается геометрически следующим образом в каждый момент времени абсолютная скорость а точки о равна и параллельна вектору 05. Следовательно, проекции этой скорости равны проекциям , М, N вектора 05. Но точка а имеет в системе подвижных осей координаты а , Оу, Оц. Когда / изменяется, изменяются и Од,, Оу, о . Точка а перемещается относительно подвижных осей Охуг с относительной скоростью, проекции которой на оси Ох, Оу, Ог равны соответственно [c.143]

Абсолютная скорость V какой-нибудь точки тела по теореме сложения скоростей равна геометрической сумме скоростей относительной и переносной, т. е. р = 1 4- Но для всех точек тела имеем р = р и р = Рг- Это следует из того, что относительное и переносное движения являются поступательными. А потому с = р + 2- Из этого равенства видим, что абсолютные скорости всех точек тела в каждый данный момент одинаковы. Отсюда следует, что движение тела относительно неподвижной системы отсчета является поступательным со скоростью г, равной геометрической сумме скоростей Р1 и Ра- Таким образом, приходим к заключению в том случае, когда относительное и переносное движения являются поступательными, абсолютное движение тела есть также поступательное, причем скорость этого поступательного движения равна геометрической сумме скоростей относительного и переносного движений. [c.360]

Следовательно, при поступательном переносном движении абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме относительного и переносного ускорений. Результат здесь аналогичен тому, который дает теорема о сложении скоростей. [c.219]

При сложном движении абсолютная скорость точки равна геометрической сумме относительной и переносной скоростей [c.52]

При сложном движении абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, характеризующего изменение относительной скорости в относительном движении переносного, характеризующего изменение переносной скорости в переносном движении, и кориолисова, характеризующего изменение относительной скорости в переносном движении и переносной скорости в относительном движении [c.52]

Скорость абсолютного движения равняется геометрической сумме переносной и относительной скоростей, т. е. [c.164]

В этой геометрической сумме нам известны векторы РР, PQ п МР, Действительно, РР есть девиация абсолютного движения и геометрически равна у А , т. е. [c.70]

ИЛИ скорость абсолютного движения слагается геометрически, т. е. по правилу параллелограмма, из скорости относительного движении и из скорости переносного движения. Это и есть теорема параллелограмма скоростей, разобранная уже нами выше. [c.142]

Дальнейшие подробности этого способа геометрического исследования плоско-параллельного движения абсолютно твёрдого тела можно найти в специальных курсах кинематики механизмов. [c.294]

Аналитическое изучение плоско-параллельного движения абсолютно твёрдого тела. Скорость. После геометрического изучения плоско-параллельного движения абсолютно твёрдого тела мы перейдём к его аналитическому изучению, причём, как и в предыдущем параграфе, будем рассматривать движение плоской фигуры в её плоскости как изображающее плоско-параллельное движение абсолютно твёрдого тела. Так как изучение движения плоской фигуры в её пло- [c.294]

Вообразим, что вышеуказанную неподвижную сферу, на которой имеется сферическая линия (Г), обволакивает подвижная сфера, наглухо скреплённая с подвижной сферической фигурой, ограничиваемой контуром ( () очевидно, что эта подвижная сфера будет наглухо скреплена и с телом, и её скольжение по неподвижной сфере вполне определяет движение абсолютно твёрдого тела. Эта подвижная сфера, обволакивающая неподвижную сферу и по ней скользящая, вполне аналогична подвижной плоскости, скользящей по неподвижной плоскости ( 81). Геометрическое место мгновенных осей вращения в теле, т, е. подвижной аксоид, пересекает эту подвижную сферу по некоторой сферической линии (Г ). Эти сферические линии (Г) и (Г ) вполне аналогичны неподвижной и подвижной полодиям плоской задачи. [c.325]

Это винтовое перемещение, конечно, не будет описывать действительного перемещения абсолютно твёрдого тела. Разобьём действительное перемещение абсолютно твёрдого тела на ряд весьма малых перемещений и построим для каждого из них соответствующее винтовое перемещение. Очевидно, что мы тем ближе опишем совокупностью этих винтовых перемещений действительное перемещение тела, чем ближе друг к другу будут рассмотренные последовательные положения абсолютно твёрдого тела в его действительном перемещении. Если эти последовательные положения абсолютно твёрдого тела будут бесконечно близки друг к другу, то и бесконечно малые винтовые перемещения будут бесконечно близко описывать действительное перемещение этого тела. Заметим, что таким образом мы воспроизводим лишь действительное перемещение тела, т. е. его движение с геометрической стороны чтобы воспроизвести действительное движение и механически, необходимо, чтобы были подобраны надлежащим образом скорости всех составляющих бесконечно малых винтовых перемещений. Из изложенного следует, что [c.355]

При переносном поступательном движении абсолютное ускорение точки определяется как геометрическая сумма переносного и относительного ускорений [c.95]

Ведущие звенья рычажных механизмов обычно совершают вращательное или поступательное движения. Их положения, скорости и ускорения их точек легко определяются или задаются. Движение промежуточных звеньев плоское, его можно представить суммой поступательного и вращательного движений. Абсолютную скорость любой точки представляют геометрической суммой переносной и относительной скоростей [c.109]

Другое обстоятельство связано с геометрически возможными смещениями, не сопровождаемыми удлинениями. Когда п = 0 или 1, единственно возможные смещения без удлинений сводятся просто к движению абсолютно твердого тела. Появление произвольных постоянных в предыдущем решении и выражает это движение. Эти постоянные не влияют на упругое усилие и упругий момент. Когда л 1, вместо движения твердого тела появляется деформация без удлинений, которая влияет на величину упругого момента и не влияет на упругое усилие, поскольку оно может быть выражено формулами (2) и (3). [c.607]

Полученный результат является следствием теоремы Кориолиса н формулируется так В случае поступательного переносного движения абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме ее переносного и стносительного ускорений. [c.299]

В сложном движении абсолютная скорость точки равна геометрической сумме переносной и относительной скоростей этой точки. Иными словами, для определения вектора абсолютной скорости точки нужно векторы переносной и относительной скорости точки сложить по правилу параллелограмма (или, что фактичес ш то же самое, по правилу треугольника). На рис. 11.1 отмечены векторы Va, Ve, Vr, нанравлвнные по касательным к соответствующим траекториям. При этом вектор Vr изображен в момент времени t, как это и должно быть. [c.209]

Теория векторов, помещённая в начале в качестве введения, представляет собой подробное изложение геометрии системы скользящих векторов. Кинематика точки и абсолютно твёрдого тела содержит обширный и интересный материал автор уделяет много места исследованию движения в криволинеймых координатах, а также геометрической картине движения абсолютно твёрдого тела. Изложение динамики также отличается полнотой и глубоким анализом особенно подробно автор останавливается на аналитическом исследовании различных типов связей, что является характерной особенностью его курса. Весьма интересна глава, посвящённая обнхим началам (принципам) механики, где автор даёт достаточно полное систематическое изложение принципов Даламбера, Гаусса, Гамильтона, Лагранжа и принципа Гельмгольтца, который можно найти только в мемуарной литературе. [c.658]

Само понятие движение деформируемого тела требует разъяснения. Деформируемое тело может двигаться целиком по законам движения абсолютно твердого тела, когда расстояния между частицами тела не изменяются во времени, может двигаться но частям , когда одни точки тела движутся, а другие находятся в покое. В последнем случае можно сказать, что тело одновременно и движется, и покоится. Именно такая физическая ситуация характеризует описанный нами способ движения садовой гусеницы, донедевого червя (рис. 2.5, 2.10), переносящих свое тело по частям . Шагание живых существ и технических устройств также относится к движениям, когда в каягдый момент времени существует некоторое число неподвижных точек опоры. Движение таких изменяемых физических тел, как жидкости, газы, сыпучие тела и т. п., еще более сложны как в геометрическом, так и временном смыслах, и описание их движений по точкам , как это делается при описании движения абсолютно твердых тел, представляет собой еще более сложную задачу. [c.70]

Теперь вспомним, что волновое движение гибкой нити мы представили в виде двух компонент движения — кажущегося покоя и поступательного движения нити как абсолютно твердого тела. Значит, при проектировании на ось X бегущей волны па гибкой нити мы получим функцию рзс, совпадающую с той, которую мы получили бы проектированием на ось х поступательно движущейся абсолютно жесткой нити, геометрическая форма которой совпадает с формой бегущей волны на нити. Значит, график Рд. бегущей волны па гибкой нити совпадает с графиком р поступательно движущейся вдоль оси х абсолютно жесткой нити той же формы. График р . сложного волнового движения деформируемого тела совпал с графиком простого (неволнового) движения абсолютно твердого тепа неизменной формы Использование этого обстоятельства позволяет строить эпюру волнообразно движущегося тела чисто геометрическим способом, т. е. лишь на основе внешнего вида волны и скорости ее движения, не интересуясь характером движения и траекториями частиц при волновом движении. Последнее особенно ценно потому, что характер движепия частиц тела, совершающего волновое движение, является наиболее сложной и малоизученной стороной волнового движепия деформируемых тел. [c.81]

Теорема параллелограмма скоростей. Скорость абсолютного движения выражается по величине а по направлению диагональю параллелограмма, построенного на скорости относительного движения и на скорости переносного движения или скорость сложного движения представляет геометрическую сумму скоростей отно-сительного и переносного движений. [c.53]

Рассматривая эти формулы, лег1 р заметить, что скорость абсолютного движения выражается геометрической суммой трех векторов 1) век- [c.708]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...