Точка Закон движения

В некоторых случаях, когда действующая на материальную точку сила зависит от скорости этой точки, закон движения точки можно найти несколько проще, применяя совместно и теорему [c.312]

Перемещения, скорости и ускорения звеньев и точек звеньев механизма являются функциями перемещений, скоростей и ускорений входных или ведущих звеньев, которым сообщается движение. Если ведущим звеном является кривошип, то закон его движения может быть задан в виде сс = ср( ). Если ведущим звеном будет ползун, то закон движения может быть задан в виде х = х(/ ). Эти функции могут быть определены в результате динамического исследования механизма. Тогда скорости и ускорения ведущего звена определятся формулами [c.41]

Ga/J и математического маятника g/l равны, то. законы движения этих маятников одинаковы (нри идентичных начальных условиях). Обозначим [c.184]

Если в момент времени ( движущаяся точка занимает положение М, то закон движения точки по траектории задается зависимостью от времени расстояния 5, отсчитываемого от точки О до точки М, т. е. 8 = / (/). Эта функция [c.107]

Радиус кривизны, уравнение, вид, определение, ветвь, форма. .. траектории. Движение точки, закон движения. .. по траектории. Точка. .. на траектории. [c.89]

Если отсюда найдена функция v = v(t), то закон движения точки ио орбите известен. [c.203]

При равномерном криволинейном движении точки закон движения имеет вид [c.144]

Найти траекторию точки, закон движения точки вдоль траектории, приняв за начало отсчета расстояний начальное положение точки, а также радиус кривизны траектории в зависимости от ординаты у. [c.266]

Если 0=0, то закон движения (6) примет вид [c.516]

Если приведенные моменты сил связаны функционально с угловой скоростью начального звена, то закон движения этого звена находится решением дифференциального уравнения (9.16), которое распадается на два уравнения [c.88]

Эта диаграмма изменения пути по времени дает возможность находить скорости и ускорения соответствующих точек. Поэтому кинематическое исследование всякого механизма целесообразно начинать с построения ряда последовательных возможных положений механизма. Эти положения механизма зависят от положения ведущего звена, на котором выбирается ведущая точка. Закон движения ведущего звена, входящего с неподвижным звеном во вращательную пару, чаще всего задается в форме уравнения [c.56]

Определение момента инерции маховика при силах, завися-щих от скорости. Если приведенные моменты сил связаны функционально с угловой скоростью начального звена, то закон движения этого звена находится путем решения дифференциального уравнения (7.18), которое распадается на два уравнения [c.210]

Вследствие однозначной обратимости функции О ( ) можно также и здесь принять за независимую переменную 6 вместо t если траектория определена, например путем выражения в функции от 6, то закон движения можно получить посредством одной квадратуры из интеграла площадей. [c.148]

V. КОНЕЧНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ (ЗАКОН ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ) [c.40]

Конечные уравнения движения точки (закон движения точки). Траектория. Когда точка движется в среде, то её радиус-вектор г не остаётся постоянным, а является некоторой функцией времеии t [c.49]

Если весомая частица падает с нулевой начальной скоростью, то закон движения будет таков [c.239]

Если основные несущие узлы машины обладают упругостью, то законы движения элементов машины могут отличаться от тех, которые соответствовали абсолютно жестким линиям передач, за счет малых упругих колебаний относительно движения элементов машины с абсолютно жесткими связями. [c.128]

Так как траектория симметрична, то закон движения кулисы будет также симметричным [c.102]

На рис. 8 представлена общая классификация законов движения рабочих органов. Симметричные законы изображены слева, а несимметричные справа. Если на участках разбега и выбега графики ускорения (скорости) тождественны, т. е. сочетаются (один и тот же закон изменения ординат), то законы движения рабочих органов считаются однородными (верхние четыре графика) в противном случае — н е о д н о р о д- [c.31]

Правильное действие машин с золотниковым распределением достигается только в том случае, если движения поршня и золотника согласованы таким образом, чтобы разделение полостей нагнетания и всасывания, осуществляемое золотником, происходило в момент, когда скорость поршня равняется нулю. Если, например, рассматривать выполненную по схеме рис. 2.44 машину с точечным контактом сферических головок поршней с наклонной шайбой, но с неподвижным поршневым блоком, то закон движения поршня опишется уравнением [c.212]

На рис. 1 показана схема ротора с аксиально-движущимися внутри массами. Если не учитывать массу ротора, то закон движения t массы внутри ротора можно записать [c.234]

Найти траекторию точки, закон движения по траектории и годограф скорости. [c.389]

Следует подчеркнуть, что система отсчета всегда скрепляется с некоторым реальным телом, относительно которого изучается движение данной материальной точки и которое мы условно принимаем за неподвижное. Однако часто в рассуждениях забывают об этом теле и говорят просто о системе отсчета, понимая под этим систему координат и часы. Изучить движение данной материальной точки можно по отношению к различным телам. Но так как эти тела сами могут двигаться, то законы движения изучаемой точки окажутся, вообще говоря, не одинаковыми в разных системах отсчета. [c.8]

Так как скорость течения и скорость парохода относительно воды направлены по одной прямой, преобразование Галилея позволяет найти соотношение между ними. Если обозначить скорость движения парохода относительно Земли через w, а относительно воды — через и, то закон движения парохода относительно Земли l=wt, а относительно воды l = ut. Подставляя эти выражения в уравнение l=l +vt, получим [c.91]

Если лоток приводится в движение с помош,ью электромагнитного вибратора, то закон движения его можно представить в виде функции [c.64]

Например, если точка движется из начала отсчета О вдоль некоторой кривой так, что ее расстояние от этого начала растет пропорционально квадрату времени, то закон движения точки будет [c.141]

Решение. По условию ось стержня ВО при движении остается параллельной самой себе, следовательно, копировальный стержень совершает поступательное движение. Достаточно определить вертикальные составляющие скорости и ускорения любой точки, в частности, оси ролика, принадлежащей стержню. Так как уравнение траектории задано в виде у — у п ах, то закон движения вдоль оси у имеет вид [c.130]

В классической механике, а следовательно, и в МСС все уравнения ковариантны (не изменяются) относительно преобразований Галилея если вместо некоторого пространства наблюдателя с радиус-вектором X выбрать другое х ), совпадающее с ним при и движущееся поступательно с постоянной скоростью то для движущейся физической точки, определенной лагранжевой координатой X при и при > 0, одинаковой в обоих пространствах (х = х, так как х, по существу, есть номер точки), закон движения будет иметь вид [c.262]

Если на материальную точку М, кроме силы Р = кх, действует еще постоянная сила Р, то закон движения точки не из- [c.191]

Пусть ведущим звеном будет звено 2, а ведомым звено 3. Если текущие углы поворота звеньев 2 и 3 относительно неподвижного звена 1 обозначить соответственно через ср и срд, то законы движения [c.548]

Поскольку приведение сил осуществляется из условия равенства элемеитар[1ых работ, а приведение масс — из условия равенства кииетически.ч энергий, то закон движения звена приведения, полученный в результате исследования динамической модели, будет таким же, как и в реальном механизме. [c.122]

ОТСЧ ТЫВаТЬ дуговую координату 5 точки М от се начального положения Л о в направленип возрастания угла (р, ТО закон движения точки М по дуге окружности будет иметь вид [c.114]

Указанное подтверждается непосредственными расчетами. Так, закон движения 2 ( 2, гл. II) корректирует с целью ликвидации мягких ударов в граничных точках закон движения 1 ( 1, гл. II) для случая постоянной скорости ведомого звена. На рис. 12 приведены графики инвариантов ускорений для этих законов, а также график производной корректировочной функции г (х). Функция г (х) имеет сравнительно большие значения в граничных точках отрезка [0,1] т] (0) =—г) (1)=6 и сохраняет малое среднее (среднеинтегральное) значение на этом же отрезке. Расчеты показывают, что величины критериев 1 / Ц в этих случаях достаточно близки. Так, максимальная величина инварианта скорости, которая соответствует норме / ,. для закона I равна бтах = 1.5, для закона 2 — бщах = 1,565, т. е. разница составляет всего 4,3%. Этот результат показывает, что в ряде случаев корректировка законов движения с мягкими ударами может быть достаточно эффективной, так как ликвидация мягких ударов в граничных точках рассматриваемого отрезка увеличивает область применения полученного закона движения без существенного ухудшения величины исходного критерия. [c.80]

Движение свободной точки М (рис. 1) определяется тремя ур-ииями вида (1), где q , q , дя — координаты точки (декартовы, цилиндрические, сферические или др.). Одновременно ати 3 ур-ния являются параметрич. ур-ниямп траектории точки. Если траектория точки известна заранее, то закон движения точки можно ещё задать ур-нием s=/(0, где s—O M — расстояние точки от выбранного на траектории начала отсчёта О , изморенное вдоль траектории и взятое с соответствующим знаком. Иинематич. характеристики движения точки — рр скорость и ускорение w. [c.351]

Решение. Положение кулисы определяется координатой x = l os4 . Так как закон движения кулисы будет [c.249]

Если точка движется по криволинейной траектории равномерно, то = О и д = а . При равномерном криволинейном движении точки закон движения имеет вид s — vt. Если же точка совершает равнопеременное криволинейное движение (а = onst), то [c.108]

Чтобы найти, например, таким методом отклонение падающей точки благодаря вращению Земли, мы вводим инерциальную систему отсчета с началом в центре Земли, причем оси этой системы направлены на три неподвижные звезды движение точки относительно этой системы происходит под действием ньютони-анского притяжения к центру Земли, причем известно начальное положение точки и ее начальная скорость Уо = (i + ft) со os ф. Зная силу и начальные условия, находим эллиптическую траекторию у нашей точки, закон движения по этой траектории ) и точку пересечения М2 этой последней с поверхностью земного шара после этого легко найти точные формулы для искомых отклонений точки М2 от точки Mi на Земле, находившейся в начальный момент времени на одной вертикали с точкой Л1 ). [c.121]

Переход от постановки задачи в эйлеровом пространстве к постановке в лагранжевом значительно проще поскольку в первой определен вектор о (х, /), то закон движения дс=<р(х, /) известен как решение уравнения о(х, t)=x, т. е. о(ср(х, (), 1) = = х. Отсюда находим связь между [c.166]

Функции се(7,1 ) и се (7, и) имеют одинаковое асимптотическое но-веденпе при 7 1. На рис. 2 функции се (7,1/) нри 7 > 1.2 показаны штрпхпунктпром. Так как се входит в выражение (3.4) в стенепп //(1 + 2), то закон движения ударной волны определятся при таком приближенном рассмотрении довольно точно. Для давления в области за плотным слоем газа получим формулу [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...