Томсона соотношение

Согласно термодинамической теории, коэффициент термо-э. д. с. пары проводников связан с их коэффициентами Томсона соотношением [c.466]

Физические законы выражают в математической форме количественные связи между различными физическими величинами. Они устанавливаются на основе обобщения опытных, полученных экспериментальным путем данных и отражают объективные закономерности, существующие в природе. Принципиально важным является поэтому то, что физические законы не являются абсолютно точными, их точность возрастает с развитием науки и техники. Но это отнюдь не умаляет объективного значения законов. На каждом данном этапе своего развития физика дает нам приближенный снимок с действительности, со временем качество этих снимков—точность измерений— улучшается, они все лучше и полнее отражают объективные свойства окружающего нас мира. Опыт, эксперимент, измерение играют в науке принципиально важную роль. Об этом предельно четко писал У. Томсон (лорд Кельвин) Если вы можете измерять и выражать в числах то, о чем говорите, то об этом предмете вы кое-что знаете если же вы не можете сделать этого, то ваши познания скудны и неудовлетворительны. Быть может, они представляют собой первый шаг исследования, но едва ли позволительно думать, что ваша мысль продвинулась до степени настоящего знания [13]. Строго говоря, сама физика получила статус точной науки благодаря тому, что измерения позволяют устанавливать точные количественные соотношения, в которых находят отражение закономерности природы. [c.27]

Отклонения реального газа от закона Бойля таковы, что член [д pv) dp x в зависимости от условий может быть и положительным и отрицательным, как показано на фиг. 35, где в (/>0 —/ )-диаграмме изображены изотермы, типичные для всех газов (см. [71]). Пунктирная кривая на фиг. 35 изображает геометрическое место точек, в которых [9 (ри)/9р]х = 0 температура, соответствующая изотерме, направленной горизонтально при р = 0 (т. е. для которой при р = 0, [д (pv)/dp]T = 0), называется температурой Бойля в. Для данного вещества. Ясно, что для всех температур, превышающих температуру Бойля Те., выражение — [д (pv)/dp]x всегда отрицательно, что соответствует нагреванию в процессе джоуль-томсоновского расширения. Следовательно, при Т > Тв. конечный результат эффекта Джоуля— Томсона (охлаждение или нагрев) определяется соотношением величин двух правых членов уравнения (15.2) один член приводит к охлаждению вследствие отклонения от закона Джоуля, другой —к нагреву вследствие от- [c.48]

Это соотношение, названное вторым соотношением Томсона, получено им впервые совсем другим путем. Оно выражает в частном случае соотношение взаимности Онзагера. [c.25]

Это так называемое второе соотношение Томсона. [c.162]

Это соотношение, названное вторым соотношением Томсона, впервые получил, правда, совсем другим путем, Томсон. Оно выражает в частном случае принцип Онсагера. [c.274]

Коэффициент Пельтье и термоэлектродвижущая сила связаны, как видно из их выражений, следующим соотношением, называемым вторым соотношением Томсона [c.359]

Уравнение (10.51) называется первым соотношением Томсона. [c.360]

Согласно термодина.мической теории коэффициенты Томсона р,, Зеебека S и Пельтье П связаны соотношениями Кельвина [c.560]

Уравнение (2.128) называют вторым соотношением Томсона. Воспользовавшись этим уравнением и зависимостью между %т и Я12, легко получить первое соотношение Томсона [c.174]

Зависимости (856) и (859) называют первым и вторым соотношениями Томсона. Более строго, о учетом теплоты Джоуля и теплопроводности, они выводятся на основе термодинамики необратимых процессов. [c.419]

Если дугу АР перемещать нормально к некоторой поверхности S, которую она пересекает в точке А, и если на кривых АР и ВР предыдущего упражнения отложить такие дуги, что интеграл I будет иметь постоянное значение, то геометрическим местом точек В будет поверхность Sj, нормальная к дугам РВ. (Это свойство доказывается при помощи соотношения Тэта и Томсона (п. 147), которое надо последовательно применить к вариации каждого из обоих интегралов, составляющих /.) [c.207]

В своих работах Сади Карно дал блестящий анализ вопроса получения работы при помощи тепла. Различие понятий тепловой энергии и теплоты, о котором упоминалось выше, является, пожалуй, самой значительной из идей С. Карно, не получившей своевременного развития. В этом отношении С. Карно подошел значительно ближе к существу тепловых процессов, нежели Р. Клаузиус и В. Томсон, которые 25 лет спустя пришли к обоснованию существования функции энтропии и принципа невозможности ее уменьшения для изолированной системы тел. Открытие этого принципа, в котором отражена сущность второго начала термодинамики, непосредственно связано с теоремой С. Карно. Рассматривая вопрос о соотношении огня и силы , т. е. тепла и работы, С. Карно проводил такую гидравлическую аналогию при переходе тепла с верхнего температурного уровня [c.28]

Это соотношение будет часто использоваться й дальнейшем. Примером его применения служат три производные от h, р, п Т, г именно теплоемкость при постоянном давлении , коэффициент Джоуля—Томсона и изотермический коэффициент = j. В соответствии с (19-13) эти три коэффициента должны подчиняться зависимости [c.189]

Соотношения (4, 5, 6) описывают все возможное многообразие физико-химических процессов и эффектов наложения (например, явления Пельтье, Томсона, Соре и т. д.), возможных в изучаемых изделиях. [c.56]

Коэф. Пельтье связан с коэф. термоэдс а т. н. соотношением Томсона [c.552]

Применение первого и второго законов термодинамики приводит к следующим соотношениям между результирующей э. д. с. в цепи и коэффициентами Пельтье и Томсона [c.97]

Это — обобщенное выражение уравнения Томсона — Фрейндлиха, учитывающее влияние размеров ограненных кристаллов на концентрацию твердого раствора. Переходя от активностей к концентрациям (а С), для сферических кристаллов избыточной фазы находим известное соотношение [c.44]

Доказать формулу, связывающую коэффициент Пельтье и термоэдс в спае АВ --Пав /г (2-е соотношение Томсона). [c.580]

Рассмотрим участок проволоки О < х < 2/, концы которого поддерживаются при нулевой температуре, а весь участок окружен оболочкой, имеющей нулевую температуру. Проволока нагревается переменным током, и, следовательно, в соотношении (10.4) данной главы член, содержащий dv/dx и обусловленный эффектом Томсона, обращается в нуль. Тогда для случая установившегося состояния соотношение (10.4) из предыдущего параграфа принимает вид [c.152]

Применив к трем указанным термоэлектрическим явлениям первое и второе начало термодинамики, Томсон (1856 г.) вывел следующие соотношения о Та а/йТ, л = Та. [c.207]

Согласно теории Томсона, коэфф. термоэдс иары проводников свя ан с их коэфф. Томсона соотношением i/aldT = (Tj — X.,)lT. [c.171]

Эти соотношения позволяют найти величину всех трех термоэлектрических эффектов, если известен хотя бы один и если 5 или р, известны в небольшом интервале температур вблизи Т. Применяемые на практике методы определения 5, р и П изложены в работах Бернара [3] и Блатта [12]. При выводе приведенных выше соотношений Томсон полагал, что такие обратимые процессы, как эффекты Пельтье и Томсона, можно рассматривать вне зависимости от происходящих одновременно необратимых явлений теплопроводности и выделения джоулева тепла. Наличие необратимых процессов делает сомнительным применение второго начала термодинамики в обратимой форме, однако Томсон получил правильный результат. Общая теория, рассматривавшая одновременно обратимые и необратимые процессы, была развита в 1931 г. Онсагером [47, 48]. Ее основы изложены Бернаром [3]. [c.271]

Соотношения, связывающие волновые характеристики (частота v и длина волны X) с корпускулярными (энергия и импульс р), установленные Эйнштейном (1905 г.), были обобщены Луи де Бройлем (1924 г.) на частицы с отличной от нуля массой покоя . Тем самым была предложена гипотеза, согласно которой свойство дуализма присуще не только свету, но материи вообще. Экспериментальное обнаружение явления дифракции электронов (Дэвиссон и Джермер в 1927 г., Тартаковский и Томсон в 1928 г.) послужило подтверждением гипотезы де Бройля. [c.338]

Прежде чем установить количественные соотношения, которым должны удовлетворять параметры системы для того, чтобы обеспечить стабилизацию вертикального положения вагона, рассмотрим Botfpo < качественной стороии. Ц нтр тяжести G вагона находится выше рельса, поэтому уго.и г ), определяющий отклонение вагона от вертикали, является неустойчивой координатой. По первой теореме Томсона — Тета — Четаева гироскопическую стабилизацию можно осуществить только при четном числе неустойчивых коог- [c.180]

При измерениях по другому методу Томсон электрометром определял заряд, сообщенный цилиндру Фарадея за короткий промежуток времени катодными лучами Q=Ne. Затем такое же число частиц направлялось на термопару, их энергия W— l2Nmw . Используя затем отклонение частиц в магнитном поле, можно было получить еще одно соотношение для определения ejm [61] [c.101]

Это соотношение называется первым соотношение.м Томсона. Теплота Томсона может быть положительной и отрицательной в зависимости от знака (/, gradT). При изменении направления или только /, или только grad Т на противоположное величина <7г меняет знак. По этой причине эффект Томсона иногда называют обратимым. Необходимо, однако, иметь в виду, что эта обратимость не имеет никакого отношения к тому понятию обратимости, которое вводится на основании второго начала термодинамики. В этом термодинамическом понимании обратимости и необратимости явление Томсона является необратимым, так как представляет собой часть процесса, неразрывно связанного с такими необратимыми явлениями, как теплопроводность и выделение теплоты. [c.26]

Дроссельный эффект используется на промысловых установках газоконденсатных месторождений с целью охлаждения природного газа и выделения из него легкоконденсирующихся углеводородов и воды. Для расчетов коэффициента Джоуля — Томсона углеводородных газов применяют соотношение (8.68) либо формулу, включающую показатель адиабаты и фактор сжимаемости реального газа 10] [c.117]

Термин значительное изменение химического состава относится также и к малым изменениям, рассмотренным, в частног сти, Грэхемом и Крафтом [20] в связи со стабильностью эвтектических композитов. В этом случае изменения растворимости возникают из-за различия в кривизне поверхностей раздела, как эта следует из соотношения Томсона — Фрейндлиха. Аналогичным образом такому определению удовлетворяют и малые содержания растворенных примесей, ускоряющих рекристаллизацию, что наблюдалось, например, в системе u(Ni)—W [28, 34]. Сюда может быть включен и случай сегрегации элементов на поверхности раздела например, как показано Саттоном и Файнголдом [37], цирконий переходит из никелевого сплава к поверхности раздела с окисью алюминия, что усиливает их связь. Под это определение попадают и связи типа окисных, предложенные для систем псев-допервого класса. Эти связи реализуются между последовательно расположенными фазами от матрицы через поверхность раздела матрица — окисел, окисную пленку и поверхность раздела окисел— упрочнитель к упрочнителю. [c.18]

Необходимость воспроизведения радиусов кривизны, обусловленная рядом причин. К ним относятся влияние радиуса на растворимость (соотношение Томсона—Фрейндлиха), изменения объема в результате реакции, влияние фиксированного положения поверхности раздела на образование пустот по Киркендаллу и влияние радиуса на градиенты концентрации. Эти эффекты обсуждаются в гл. 3, однако скорее с точки зрения физической химии, а не постановки экспериментов. [c.39]

Поддерживая все время одинаковое начальное состояние в сечении 1 и постепенно снижая давление в сечении 2, мы можем по результатам подобного опыта вычертить линию постоянной энтальпии в р-диаграм-ме. Наклон этой линии (dtldp)- называется коэффициентом Джоуля— Томсона. Обычно этот коэффициент мал он может быть как больше, так и меньше нуля. Коэффициент Джоуля—Томсона является положительным (понижение t при уменьшении р) для водяного пара и дву- Окиси углерода при обычных условиях и является отрицательным для водорода и воды при комнатной температуре и атмосферном давлении. Опыт Джоуля — Томсона является относительно простым измерением, позволяющим получить полезные сведения. Он обычно применяется лля определения соотношений между свойствами вещества. [c.29]

Если мы будем регулировать поток тепла так, чтобы температуры в сечениях / и 2 были одинаковыми, то, снижая давление в сечении 2 при постоянном давлении в сечении 1, мы сможем вычертить кривую зависимости энтальпия — давление при постоянной температуре. Наклон линии изотермического процесса в Лр-координатах (dhjdp)t назы-шается изотермическим коэффициентом. Подобно коэффи-диенту Джоуля—Томсона изотермический коэффициент часто используется для определения соотношений между свойствами вещества. [c.29]

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА — одно из осн. понятий тер.модинамики, введённое У. Томсоном (Кельвином W. Thomson) в 1848 обозначается буквой Т. Согласно второму началу термодинамики, Т — интегрирующий множитель для кол-ва теплоты t>Q, полученной системой при любом обратимом процессе, поэтому bQlT==dS — дифференциал ф-ции состояния S энтропии). Это позволяет ввести абс. термодинамич. шкалу Кельвина с помощью обратимых термодинамич. циклов, напр. Карно цикла. А. т. связана с энтропией, внутр. энергией U и объёмом V соотношением 1/7 = = dSldU)y. А, т. выражается в кельвинах (К), отсчитывается от абсолютного нуля температуры и измеряется по Международной практической температурной шкале. [c.10]

Термодинамич. шкала Т. была введена У. Томсоном [W. Thomson (лорд Кельвин, Kelvin)] на основе Карно теоремы. Для этой же цели можно воспользоваться лю-бы.м точным термодинамич. соотношением, в к-рос, кроме Т., входят только экспериментально измеримые величины. Напр., [c.62]

Как Т. я. рассматривается также выделение (или поглощение) тепла в объеме проводника при протекании тока / (в дополнение к теплоте Джоуля), если вдо.чь проводника существует перепад темп-р Q = z Ti— Т ) It. где Г,, Ti—темп-ры на концах проводника, t — коэф. Томсона. Томсон вывел тсрмодинамич. соотношения между п. а, т л — аТ, x — Tfi xjST (см. Томсона эффект). [c.98]

Учитывая соотношение Томсона, можно получить величину зависимости т от темп-ры, концентрации носителей заряда п и др. параметров из соответствующих зависимостей а. В частности, если в проводнике имеется однн тип носителей, в случае классич, статистики при изотропном квадратичном законе дисперсии носителей т= —(3/2)(fe/e) = = +129 мкВ/К (е—заряд носителей). [c.125]

Первое соотношение вытекает из уравнения Лапласа — Томсона, второе — из зависимостей кинетической теории испарения Щулей-кина — Баранаева. 2 [c.235]

XIX в. в работах В. Фойхта и Дж. Томсона (Кельвина). В пространственном случае эти модели представляют собой линейную аппроксимацию общих тензорных соотношений между компонентами напряжений, скоростей изменения напряжений и скоростей деформаций. Поэтому они позволяют использовать упругий потенциал в виде квадратичной функции деформаций в сочетании с квадратичной функцией вязкого рассеивания, что практически позволяет в силу принципа соответствия находить решения уп-руго-вязких задач в тех случаях, когда известны соответствующие решения упругих задач. Можно рассматривать среды, которые представляют собой различные комбинации моделей Кельвина и Фойгта. Подробное исследование вязко-упругих моделей проделано А. Ю. Ишлинским Дифференциальные соотношения, содержащие напряжения и деформации, а также их производные, с помощью преобразований Лапласа и теоремы свертки можно [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...