Четвертый звук

В узких капиллярах возможна такая ситуация, когда длина свободного пробега возбуждений становится сравнимой и может превосходить диаметр трубки. В этом случае при течении гелия нормальная часть будет неподвижной. При этом по сверхтекучей части жидкости могут распространяться звуковые колебания, так называемый четвертый звук. Скорость четвертого звука находится из линеаризованной системы гидродинамических уравнений, в которых следует положить <0, = 0. Согласно (8.22) — [c.85]

Для монохроматической падающей волны среднее значение квадрата второй производной от скорости но времени пропорционально четвертой степени частоты. Таким образом, сечение рассеяния звука телом, размеры которого малы по сравнению с длиной волны, пропорционально четвертой степени частоты. [c.419]

Для трубы, открытой только с одного конца, основной тон звука, резонансно усиливаемый трубой, будет тогда, когда у открытого конца находится пучность смещения частиц воздуха, а у закрытого конца — узел (рис. 188). Поэтому основной тон звука в такой трубе имеет длину волны Хо, равную учетверенной длине трубы (Хо = 4/). Обертоны в этом случае будут иметь место тогда, когда на длине трубы укладывается нечетное число четвертей волн. Отсюда длина волны и частота п-то обертона соответственно равны [c.235]

Между сжимаемыми и несжимаемыми течениями газа нет резкой границы. Обычно считают, что если скорость газа меньше четвертой части скорости звука, то к газам допустимо применять законы движения и теплоотдачи, полученные для несжимаемой жидкости. [c.129]

Все существующие для расчетов звукоизолирующей способности ограждений формулы построены по так называемому закону массы и действительны они только в пределах второго и четвертого диапазонов частот. Этот закон характерен тем, что увеличение частоты звука или веса преграды в 2 раза приводит к росту звукоизолирующей способности i на 6 дб. [c.90]

Четвертый участок характеризуется околозвуковым режимом течения двухфазной смеси, при котором скорость потока непрерывно растет. Одновременно с этим растет и скорость звука от минимального термодинамически равновесного значения до того максимального значения, которое устанавливается в выходном сечении канала. При этом давление торможения остается практически постоянным, изменение статического давления связано в основном с инерционной составляющей потерь давления. [c.133]

В четвертой главе рассмотрены особенности обтекания решеток при скоростях, превышаюш,их скорость звука. [c.4]

При малых коэффициентах живого сечения / решетки скорость потока в ее отверстиях и особенно в наиболее сжатом сечении струек в отверстиях может получиться очень большой даже при сравнительно небольшом ее значении перед фронтом решетки. В некоторых случаях скорость потока в сжатом сечении струек может быть близкой к скорости звука (числа Маха — близким к единице). При этих условиях коэффициент сопротивления решетки начинает зависеть от числа Маха Maj = >Vi/ai (см. п. 38 четвертого раздела), т. е. [c.401]

Специфика течения газа в центрифуге такова, что на периферии ротора имеет место вязкое течение (циркуляция), а скорость газа значительно превосходит скорость звука, вблизи оси вращения движение газа носит свободномолекулярный характер, особенно при высоких окружных скоростях. В реальной центрифуге неизбежны также температурные неоднородности. Все это усложняет возможность точной расчетно-теоретической оценки разделительной мощности центрифуги. Некоторые специалисты считают, что до окружной скорости 500 м/с разделительная мощность фактически растет пропорционально не четвертой, а только третьей степени скорости, а при дальнейшем возрастании скорости — пропорционально второй степени. [c.283]

Иногда после смены прокладки из смывного бачка слышатся вибрирующие звуки. Это может быть связано с тем, что новая прокладка слишком тонка и мягка. Если же она чрезмерно толста и жестка, то вибрирует весь. золотник. При отсутствии материала для смены новой прокладки необходимо на тонкую наложить шайбу из листового металла, а толстую обработать напильником, уменьшая толщину на четверть или треть. [c.25]

Уже во введении Рэлей доказывает колебательную природу звука. Любопытно, что первый параграф называется Звук создается колебаниями . Во втором параграфе Рэлей делит все звуки на музыкальные (ноты) и не музыкальные (шумы), подчеркивая, что ноты соответствуют периодическим колебаниям. Вторая глава книги посвящена гармоническим колебаниям, которые он определяет как колебания, выраженные через круговые функции времени, В третьей главе изложены результаты анализа систем с одной степенью свободы. По-видимому, впервые рассматриваются системы, которые сегодня мы называем автоколебательными. В четвертой и пятой главах рассматриваются колебательные системы в общем случае , конечно, линейные системы. В шестой главе рассмотрены поперечные колебания струн, в седьмой и восьмой — коле- [c.61]

Жидкий гелий-1, кипящий при —269° С (4° С выше абсолютного нуля) под атмосферным давлением, с дальнейшим охлаждением до 2,2° абсолютной температуры претерпевает превращение в ге-лий-П. Гелий-П описывался ) как жидкость, лишенная вязкости, которая просачивается через очень плотные соединения, применяемые в вакуумных установках, и поднимается вверх по стенкам сосуда невидимой пленкой в направлении, противоположном направлению силы тяжести. Теплопроводность гелия-11 больше, чем любого другого вещества. Гелий-П проводит тепло волновым движением подобно тому, как жидкость передает звук упругими волнами расширения и сжатия. Замечательные свойства гелия-11 обнаруживают, может быть, существование нового ( четвертого ) состояния материи ). [c.54]

Рассматривая систему уравнений (19.2) с заменой четвертого уравнения системы уравнением (19.6), легко показать, что характеристики в пределе равновесного течения, т.е. нри г О, определяются равновесной скоростью звука ае- [c.147]

Для увеличения излучения звука камертона пользуются обычно другими способами. Наиболее распространенный способ состоит в том, что камертон устанавливают на деревянный ящик, открытый с одной или обеих сторон. Колебания ножек камертона передаются через его стебель этому ящику и возбуждают колебания находящегося в нем столба воздуха. Такой ящик называется резонатором излучение звука из него происходит так же, как излучение трубами, о чем мы уже рассказывали выше. Если ящик закрыт с одной стороны и его длина составляет четверть длины звуковой волны, излучаемой камертоном, колебания столба воздуха будут наиболее интенсивны (как и в трубе, закрытой с одного конца). При таких условиях возникает явление резонанса частота внешней силы (колебаний камертона) совпадает с собственной частотой колебаний воздуха в резонаторном ящике. Некоторую роль в излучении играет также сама поверхность резонаторного ящика, которая излучает звук. [c.114]

Эти волны принято называть четвертым звуком. Третьим звуком называют волны, распространяющиеся по пленке гелия II на твердой поверх-йости существенную роль п них играют силы иандериаальсового взаимо- действнн жидкости в пленке с твердым гслом. [c.729]

Распространение обычного звука в специфических условиях, когда нормальная компонента полностью заторможена (сеть очень узких каналов), получило название четвертого звука. Для слабых растворов выражение для скорости четвертого звука было получено в теоретической работе Д. Г. Саникидзе и Д. М. Черниковой (1964). Это выражение полностью подтвердилось опытами Б. Н. Есельсона, Н. Е. Дюмина, Э. Я. Рудавского и И. А. Сербина (1966). [c.705]

Таким образом, в узких капиллярах могут распространяться звуковые колебания по сверхтекучей компоненте со скоростью, определяемой формулой (14.7). Такого рода колебания названы Аткинсом четвертым звуком. Практически в формуле (14.7) при всех температурах второй член оказывается много меньше первого. [c.86]

Колшлексные частоты и в (4.1.15а) и (4.1.156) не за-лпсяг от скоростей звука в несущей фазе и соответствуют распространению конвективных возмущений. При Wtz О я aiaa> О четвертый корень в (4.1.15а) для к оо ж четвертый корень в (4.1.156) для к 0 дают < О, что соответствует экспоненциальному росту возмущения. Таким образом, как для длинных, так и для коротких воли система уравнений (4.1.1) допускает растущие конвективные возмущения, что делает исходное стационарное однородное решение (4.1.9) с ненулевым скольжением фаз и ненулевым содержанием обеих фаз (wi2 0, [ 2 > 0) неустойчивым. [c.307]

Реализация методов 1-й группы сводится к посылке непрерывного гармонического сигнала в исследуемое тело. Если определить изменение фазы колебания на определенном расстоянии, то можно рассчитать скорость упругой волны (фазометрические способы). Изменяя частоту посылаемого в тело непрерывного сигнала, можно добиться образования стоячей волны. При этом по длине тела разместится целое число четвертей длины волны к. Измерив длину тела, находят длину волны, по которой определяют скорость звука с при известной частоте колебаний f = lf. [c.411]

Четвертый период (1954—1966 гг.) характеризовался проектированием, освоением в производстве и эксплуатации боевых самолетов со сверхзвуковыми скоростями полета, осугцествлением полетов на скорости, большей, чем удвоенная скорость звука, достижением значительных рабочих высот полета, и развитием авиационно-ракетных комплексов с самолетами-носителями различных типов и радиусов действия. В гражданской авиации на протяжении этого периода широко вводились в эксплуатационную практику пассажирские самолеты большого, среднего и малого радиусов действия с турбовинтовыми и турбовентиляторными двигателями — такие, как Ту-114, Ил-18 и Ан-10. К этому же времени относились разработка, передача в серийное производство и эксплуатационное освоение крупнейшего турбореактивного пассажирского самолета Ил-62 с реверсируемыми двигателями, транспортных (грузовых) самолетов Ан-12 и Ан-22, турбовинтовых вертолетов Ми-6, Ми-8 и Ми-10. Советская авиация по техническому уровню и численности самолетного парка занимает одно из первых мест в мире, опережая по ряду качественных и количественных показателей авиацию капиталистических стран. [c.402]

Как следует из сравнения данных табл. 4.14 и 4.15, равновесные значения параметров потока N2O4 на выходе из соплового аппарата, вычисленные на основании предложенного нами метода, практически совпадают с соответствующими величинами, определенными на основании h — s-диаграммы. Расчеты кинетических параметров потока выполнены для модельного канала, осевой размер которого равен осевому размеру соплового аппарата (данные четвертого столбца табл. 4.15), п для канала, осевой размер которого вдвое превышает осевой размер соплового аппарата (данные пятого столбца табл. 4.15). Полученные результаты показывают, что отклонение от состояния термохимического равновесия, вызванное недостаточно высокой скоростью реакции (4.1), приводит к росту давления, плотности, содержания N2O4, N0, Oq, а также к снижению температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и содержания NO2. [c.172]

Выход в свет книги Рэлея о звуке (1877) оказал вместе с Натуральной философией Томсона—Тэйта (см. стр. 318) большое влияние на развитие физики вообще и нашей науки в частности. За последнюю четверть XIX столетия британскими [c.405]

В механике жидкости и газа, напротив, был получен ряд важных общих результатов. Так, было введено четкое понятие давления в идеальной жидкости (И. Бернулли, Л. Эйлер), разработаны некоторые общие положения гидравлики идеальной жидкости, в том числе получены уравнение Бернулли (Д. и И. Бернулли, Л. Эйлер) и теорема Борда. Наконец, благодаря главным образом трудам JI. Эйлера были заложены основы гидродинамики идеальной (капельной и сжимаемой) жидкости. Замечательно, что уравнения гидродинамики были построены Эйлером при помощи вполне современного континуального подхода. Тут к его результатам трудно что-либо добавить ив 47 наши дни (конечно, если не касаться термодинамической стороны вопроса). Однако блестящая по стройности построения общая гидродинамика идеальной жидкости оказалась в XVIII в. лигпенной каких-либо приложений, если не считать акустики, опиравшейся в то время на представления И, Ньютона, эквивалентные предположению об изотермичности процесса распространения звука. Опередивйхие более чем на век требования времени, континуальные представления Эйлера в гидродинамике идеальной жидкости нуждались лишь, казалось бы, в небольшом обобщении — последовательном введении касательных напряжений,— для того чтобы обеспечить построение основ всей классической механики сплошной среды. Но, по-видимому, именно опережение Эйлером своей эпохи и практических запросов того времени повлекло за собой то, что толчок к дальнейшему развитию механики сплошной среды дали только через три четверти века феноменологические исследования, основанные на молекулярных представлениях. Чисто континуальный подход, основанный на идеях Эйлера и Коши, был последовательно развит англ [йской школой в 40-х годах и завоевал полное признание только в последней трети XIX в. [c.47]

Здесь V — кинематическая вязкость, То — невозмзпценная температура газа, у — отношение теплоемкостей, со — скорость звука при выкладках число Прандтля Рг = СрЦ/к было положено, для упрощения расчетов, равным что с достаточной точностью справедливо для газов. Импульс давления, выражаемый этой формулой, представляет собой острый пик, центр которого перемещается от стенкп со скоростью звука. Его интенсивность пропорциональна температурному возмущению ЛГ и убывает как корень четвертой степени из проходимого расстояния х. С возрастанием t ширина импульса возрастает как У , т. е. подобно тому, как это имеет место для процессов молекулярной диффузии. [c.469]

Одним из наиболее показательных и физически наиболее прозрачных примеров термической генерации звука при автоколебаниях, на котором проще всего познакомиться с особенностями этого рода задач и возникающими здесь трудностями, служит явление, открытое еще в 1859 г. Рийке [14]. Это явление состоит в следующем. Если в вертикально расположенной открытой с обоих концов трубе длиной L поместить достаточно частую металлическую сетку на расстоянии приблизительно четверти длины трубы от ее нижнего конца и затем при помощи газовой горелки нагреть эту сетку, то после того, как горелка убрана, труба будет звучать на частоте своего основного тона, соответствующего длине волны к 2L после охлаждения сетки звучание прекратится. Сетку можно накаливать электрическим нагревателем, и тогда звучание может продолжаться неограниченно долго, если только каким-либо путем охлаждать стенки трубы. В горизонтально расположенной трубе звучание не возникает это говорит о том, что существенную роль играет поток воздуха через трубу благодаря конвекции (тяга). Если на расстоянии четверти длины трубы от верхнего ее конца поместить не сетку-нагреватель, а сетку-охладитель, то труба также начинает звучать эти эксперименты были осуществлены в опытах Босша (см. [17]) и Рисса [15, 16]. [c.494]

Более сложные явления термической генерации звука при автоколебаниях имеют место при вибрационном горении. К числу примеров вибрационного горения ), где возбуждение колебаний обуславливается акустическим механизмом обратной связи, можно отнести давно известное явление, называемое поющим пламенем. Это явление, часто используемое как эффектный лекционный эксперимент, состоит в том, что если внутри открытой с обоих концов вертикально расположенной трубы на расстоянии приблизительно четверти длины трубы от нижнего конпа поместить газовую горелку, то при определенных условиях возникают акустические колебания и труба начинает интенсивно звучать. [c.507]

Активная часть Ке 3н может по-разному зависеть от частоты. Если громкоговоритель излучает звук в свободное пространство обеими сторонами диффузора (см. параграф 4.3), то его активное сопротивление излучения аналогично активному сопротивлению круглой поршневой дипольной антенны и растет с четвертой степенью частоты Гн = ро о5(Ы) если Ы<1 (5 — излучающая пло-1цадь диффузора, /2 = со/со — волновое число, (1 — характерный раз- [c.155]

Что произойдет, если внезапно выключить источник звука Мгновенно ли наступит тишина Нет, так как необходимо известное время для того, чтобы последние звуковые волны, излученные источником, успели достаточное число раз отразиться от стенок и поглотиться практически полностью. Ударьте в реверберирующем помещении в ладоши, и вы сами услышите, как постепенно затухают звуковые волны, бегущие от одной стенки к другой. Время Т, в течение которого звук затухает на 60 дБ, называют временем реверберации данного помещения. В лабораторных условиях удается получить время реверберации, достигающее 15 с. Если посетителю баптистерия в Пизе (расположенного по соседству со знаменитой падающей башней ) удастся уговорить хранителя исполнить арпеджио, то, поскольку время реверберации в баптистерии равно 12 с, аккорд будет звучать около четверти минуты, и посетитель заметит удивительное изменение тембра звука прежде всего затихнут вы сокочастотные звуки, а низкие частоты будут про должать звучать. Это производит большое внечатле ние даже на человека, лишенного музыкального слуха [c.185]

Третья глава посвящена граничным условиям. В связи с этим обсуждаются явления, происходящие при взаимодействии газа с поверхностью, и роль, которую они играют при доказательстве Я-теоремы Больцмана. В четвертой главе расс1иатриБаются линейные уравнения переноса, в особенности линеаризованное уравнение Больцмана, уравнения переноса нейтронов и излучения, а также линейные модельные уравнения. Основное внимание уделяется общим аспектам этих задач и их решения. В пятой главе обсул<даются предельные случаи бесстолкновитель-ного и почти континуального течений. Шестая глава посвящена аналитическому решению линейных кинетических модельных уравнений с приложением к ряду задач о течениях газа и распространении звука в разреженных газах. [c.8]

Механизмом, который ослабляет волны напряжений в твердых телах, но который, строго говоря, не является внутренним трением, является рассеяние. Это явление возникает в поликристаллических металлах, когда длина волны становится сравнимой с размером зерна Мезон и Мак-Скимин [92] провели измерения эффекта рассеяния в алюминиевых стержнях и показали, что, когда длина волны сравнима с размером зерна, затухание (а) обратно пропорционально четвертой степени длины волны. Эта зависимость совпадает с той, которая дана Релеем [120] (том II, стр. 194) для рассеяния звука в газах. [c.122]

В цилиндре с поршнем. Если каким-либо образом воздуху сообш,ается теплота так, что это происходит в момент наибольшего сжатия (когда температура воздуха за счет сжатия повышается), и теплота отнимается в момент наибольшего разрежения (когда температура воздуха за счет разрежения понижается), то ясно, что колебания этого столба воздуха будут усиливаться (или поддерживаться). Если в какой-то момент в трубе с сеткой возник звук, то его поддержание связано с передачей тепла от нагретой сетки стоячей волне. Передача происходит вследствие переменного движения воздуха через сетку вверх и вниз (акустическое смещение) и постоянного движения вследствие конвекции (снизу вверх). Когда акустическое смещение направлено вниз, конвекция ухудшена за счет этого воздух вблизи сетки нагревается больше и давление (и без того большее атмосферного на величину звукового давления) увеличивается. Наоборот, через половину периода акустическое смещение направлено вверх и способствует конвекции. Сетка нагревает среду меньше, чем если бы не было звука. Поэтому в разрежения передается меньше тепла. Как пишет Рэлей Переменная передача тепла зависит от колебательного движения, между тем как эффект передачи зависит от изменения давления. Сетку поэтому следует помещать там, где оба эффекта заметны, т. е. не вблизи узла и не вблизи пучности, наиболее благоприятное положение, — это на расстоянии четверти длины трубы от нижнего конца . [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...