Импульс ширина

Если сопоставить характеристики импульсного рубинового лазера, обычно применяемого в современной лабораторной практике (мощность светового импульса, ширину спектра излучения, пространственную когерентность светового пучка, его коллимацию), с аналогичными характеристиками других источников [c.788]

Если длительность радиационного импульса настолько мала, что нет установившегося равновесного состояния, то максимальный ток, индуцированный прямоугольным импульсом шириной t, будет [17, 29] [c.313]

Шов в этом случае состоит из отдельных перекрывающих друг друга точек (рис. 3.42, б, в). Величина перекрытия зависит от толщины металла, силы сварочного тока и тока дежурной дуги, скорости сварки и т.д. С увеличением силы тока и длительности его импульса ширина шва и глубина проплавления увеличиваются (рис. 3.43). Размеры шва в большей степени зависят от силы тока, чем от длительности его импульса. Благоприятная форма отдельных точек, близкая к кругу, уменьшает возможность вытекания расплавленного металла из сварочной ванны (прожога). Поэтому сварку легко выполнять на весу без подкладок при хорошем качестве во всех пространственных положениях. [c.128]

В последние годы техника формирования световых импульсов бурно прогрессировала оптика получила в свое распоряжение эффективные методы управления огибающей и фазой световых колебаний в пико-и фемтосекундном масштабе времени. Сейчас реальностью стали так называемые спектрально-ограниченные импульсы длительностью до 10 с. Такие импульсы, ширина спектра которых определяется только формой огибающей и для которых т А(о 1,— прямой аналог дифракционно-ограниченных световых пучков. Вместе с тем разработаны и методы получения быстрой регулярной фазовой модуляции коротких световых импульсов в их основе лежит использование малоинерционного нерезонансного нелинейного отклика конденсированных сред [8, 9], развивалась и техника измерений огибающей и фазы коротких лазерных импульсов ( 6.8). [c.18]

Выражение (11) относится к случаю, когда поляризация волны перпендикулярна плоскости падения. Если речь идет о полном внутреннем отражении относительно длинных импульсов (ширина спектра Аш< о, то для нахождения комплексной амплитуды отраженного импульса можно воспользоваться стандартным разложением диэлектрической проницаемости в фазе (12) [c.50]

Ti, длительность импульса (ширина) [c.14]

При контроле по совмещенной схеме регистрируется только та часть энергии, которая отразилась обратно к искателю, т. е. измеряется индикатриса обратного рассеяния. Пространственно-структурная форма индикатрисы рассеяния зависит от соотношений между параметра(ми акустического тракта (длиной волны, длительностью импульса, шириной пучка, ракурсом озвучивания), с одной стороны, и размерами, конфигурацией, степенью шероховатости поверхности дефекта, с другой. Эти параметры дефекта определяют его характер с акустической точки зрения. Чем больше упомянутые соотношения, тем меньше информации о характере дефекта содержится в индикатрисе рассеяния. Так, например, в диапазоне частот 1,8—5 МГц для де- [c.56]

Конструктивно датчик представляет собой диск 1 толщиной 1,5 мм, диаметром 150 мм, закрепленный на валу, который через редуктор 2 соединен с реечным колесом 3, находящимся в сцеплении с рейкой 4, закрепленной на исполнительном механизме станка. Диск имеет 262 радиальные щели шириной 0,5 мм, прорезанные по всей окружности с шагом 2 мм. Число щелей и передаточное отношение редуктора выбирается из расчета получения требуемой цены импульса. Ширина щели выбирается с таким расчетом, чтобы сигнал с фотоэлемента имел форму синусоиды при равномерном вращении диска. [c.229]

Вследствие растекания магнитного потока по поверхности контролируемых образцов ширина магнитного отпечатка, оставляемого на ленте наружными дефектами с раскрытием 0,1 — 0,2 мм, составляет не менее 0,4 — 0,6 мм. Следовательно, при угловой скорости вращения сканирующего барабана м 25 1/с (радиус барабана 50 мм) время воспроизведения с ленты магнитного импульса шириной 0,5 мм будет равно 4-10 с. Постоянную времени головки найдем по выражению [c.194]

На коллекторе триода 2Т появляется положительный сигнал, подаваемый через вторую ограничивающую цепочку ЗВ—ПС на базу триода 1Т. Положительная обратная связь действует до тех пор, пока емкости 12С и ПС зарядятся, после чего схема приходит в исходное положение и ждет следующего запускающего импульса. Ширина импульса в основном определяется величинами переходных емкостей 12С, ПС, а амплитуда импульсов — кремниевыми стабилитронами 4В и ЗВ. Сигнал с ждущего мультивибратора подается на эмиттерный повторитель ЗТ. Диод 5В отрезает отрицательный всплеск заднего фронта прямоугольного импульса, возникающего при переходных процессах в ждущем мультивибраторе. В цепь эмиттера триода ЗТ включена одна из обмоток поляризованного реле 5Р, зашунтированная емкостью 14С, сглаживающей пульсацию напряжения на обмотке реле. [c.177]

Электронные ваттметры сначала перемножают входные сигналы, соответствующие току и разности потенциалов нагрузки, а затем определяют среднее за период значение этого произведения и выводят его на устройство отображения. Этот процесс может быть как непрерывным, так и дискретным. Для получения произведения тока на напряжение для непрерывного отображения мощности существует несколько способов. Один из способов — это использование импульсов, ширина которых определяется током, а высота — напряжением. Средняя за период площадь импульсов и есть величина средней мощности. Дискретный метод заключается в следующем производится замер значений тока и напряжения через определенные промежутки времени, затем при помощи цифровых схем эти значения преобра- [c.224]

Широтно-импульсные вольтметры вырабатывают импульсы, ширина которых, т.е. длительность, пропорциональна величине входного сигнала. Длительность импульсов затем измеряется при помощи счетчика тактовых импульсов. При интегрировании в течение времени, равного 1/50 или 1/60 с, происходит подавление сетевых наводок, возможно также получение высокого уровня дискретности, что важно для точности измерений. [c.228]

Вид спектра треугольного импульса приведен на рис. 6.7. Отметим, что этот спектр представляет собой по форме квадрат спектра прямоугольного импульса шириной /и- [c.143]

Вспомним, что операция масштабирования встречалась в пп. 6.4.1 при определении прямоугольной функции. Стандартная прямоугольная функция единичной ширины переводилась в импульс ширины при помощи масштабирования времени i. Соотношения для пар преобразований были получены в виде [c.156]

При испытании ТТЛ-схем пробник обнаруживает и индицирует одиночные отрицательные импульсы шириной до 10 НС с выключением индикатора на 50 мс. При [c.98]

Эхо-импульсы помех при треугольном отражении в принципе не мешают контролю, так как они появляются только за эхо-импульсом от задней стенки. Однако при более тонком прутковом материале (примерно менее чем 20— 30 мм) за посылаемым импульсом ширина зоны помех при прямом контакте искателя во многих случаях затрудняет индикацию прямых эхо-импульсов ог дефектов. В этих случаях выгоднее использовать совмещенные или фокусирующие искатели, подсоединенные через входной водяной участок. [c.349]

Поэтому были сделаны многочисленные попытки истолковать различие в форме эхо-импульсов автоматически по критериям оценки. За такие характерные параметры ( признаки ) принимают время нарастания и падения эхо-импульса, ширину его основания и ширину огибающей кривой при сканировании, а в последнем случае также и ширину возвышенного участка. Достигнутые успехи пока весьма скромны [127], несмотря на применение ЭВМ. Даже и для распознания образцов ( выявления рисунка ) размах варьирования форм эхо-импульсов, видимо, [c.392]

Далее, почему такая весовая функция в общем случае непригодна Во всем сказанном нет ничего неверного, если имеются только два данных и 2 о положении. Такая весовая функция — лучшая из тех, какие могут быть применены. Следящий радиолокатор обычно работает с достаточно высокой частотой следования импульсов ширина полосы частот устройств, измеряющих дальность или углы, обеспечивает достаточно большое количество данных измерений в секунду, а в процессе сглаживания по двум точкам большая часть этих данных не используется. [c.688]

Пример. Дверь, имеющая форму прямоугольной пластины (рис. 163), закреплена в точке А с помощью подпятника, а в точке В— подщипника. Ширина двери /(. Определить положение центра удара двери, если она открывается приложением ударного импульса. [c.545]

Как увидим в дальнейшем (см. 4 и 5 этой главы), конечные импульсы можно представить в виде совокупности гармонических колебаний с разными амплитудами, частотами и фазами. Пусть Асо — интервал, в пределах которого лежат упомянутые частоты. Ширина интервала Аш зависит от длительности импульса. Можно показать, что интервал частот обратно пропорционален длительности импульса, т. е. ДшД = 2я. [c.28]

Разумеется, истинный механизм возрастания энтропии в ударных волнах заключен в диссипативных процессах, происходящих в тех весьма тонких слоях вещества, которые в действительности представляют собой физические ударные волны (см. 93). Замечательно, однако, что величина этой диссипации целиком определяется одними лишь законами сохранения массы, энергии и импульса, примененными к обеим сторонам этих слоев их ширина устанавливается как раз такой, чтобы дать требуемое этими законами сохранения увеличение энтропии. [c.459]

Предельный закон, по которому будет происходить окончательное затухание ударных волн со временем (или, что то же, с расстоянием г от оси), можно найти аналогично тому, как это было сделано выше для плоского случая. Из приведенного там вывода видно, что предельный закон отвечает времени, когда смещение бг верхней точки профиля становится уже большим по сравнению с первоначальной шириной импульса U (под которой будем понимать, например, расстояние от переднего разрыва до точки с и = 0). Это смещение на пути от Г до г <С /"i есть [c.540]

Ударная волна в текущей по каналу жидкости представляет собой резкий скачок высоты жидкости /г, а с нею н ее скорости V (так называемый прыжок воды). Соотношения между значениями этих величин по обе стороны разрыва можно получить с помощью условий непрерывности потоков массы и импульса жидкости. Плотность потока массы (отнесенная к 1 см ширины канала) есть j pvh. Плотность же потока импульса получается интегрированием р-j-по глубине жидкости и равна [c.570]

Следует подчеркнуть, что указанное преобразование зарегистрированных сведений осуществляется чрезвычайно быстро. Минимальное время,необходимое для восстановления изображения, можно оценить с помощью следующих рассуждений. Пусть просвечивающая волна представляет собой световой импульс с длительностью т. Импульс ограниченной длительности можно рассматривать как набор монохроматических волн, причем спектральная ширина импульса бv, согласно изложенному в 21, связана с т универсальным соотношением бvт = 1. Голограмма, будучи, по существу, дифракционной решеткой, произведет спектральное разложение импульса, и изображение каждой точки предмета будет соответствующим образом расширено. Для того чтобы такое уширение практически не было заметным, спектральная ширина импульса должна быть меньше интервала частот, разрешаемого голограммой-решеткой (см. 50). На основе высказанных соображений легко показать, что длительность импульса должна удовлетворять условию [c.268]

Спектры светового импульса ксеноновой лампы и рубинового лазера совершенно различны. Ксеноновая лампа излучает импульс света со сплошным спектром, рубиновый лазер генерирует красную спектральную линию с длиной волны 694,3 нм и шириной около 0,025 нм (и меньше). Энергия светового импульса рубинового лазера сравнительно невелика и составляет несколько джоулей. Но, так как длительность импульса порядка миллисекунды, мощность лазерного импульса достигает нескольких киловатт ). О способах значительного ее повышения будет сказано ниже. [c.788]

Из сказанного следует, что в случае импульсных лазеров спектральная ширина компонент в спектре их излучения никак не меньше величины, обратной длительности импульса. Для лазеров с модулированной добротностью, например, Т х 10 с, и бсо не менее 10 . [c.800]

Ф-ция /(/ У (01 П( ( )) 1° не фиксируется теорией. Зависимость от энергии полностью определяется траекторией а(/) полюса Редже, к-рый даёт вклад в данную реакцию. Найденные из анализа эксперим. данных о бинарных процессах траектории полюсов Редже прекрасно согласуются с траекториями, полученными из спектра частиц и резонансов. Наиб, удобными для проведения такого анализа являются реакцнв перезарядок типа я р —> л н, д-р ц п, К р — К"п, в к-рые могут давать вклад только р или Ад полюсы Редже, Дифференц. сечения бинарных процессов (в частности, реакций упругого рассеяния адронов), согласно ф-ле (3), сосредоточены в узкой области переданных импульсов / , ширина к-рой логарифмически убывает с ростом энергии. Это явление в упругих процессах обычно называют сокращением дифракционного конуса. Сокращение конуса угл. распределения наблюдалось экспериментально во всех бинарных реакциях. Дифференц, сечения бинарных реакций в области малых / часто записывают в виде [c.304]

При 7 < 50 фс на работу волоконно-решеточного компрессора накладывается еще более жесткое ограничение, связанное с тем, что пара решеток уже не действует как квадратичный компрессор. Для таких коротких импульсов ширина спектра настолько велика, что кубичный член в разложении (6,2.4) становится сравнимым с квадратичным, и его следует включить в уравнение (6.2.8), Численные результаты показывают [46], что значительная часть энергии в сжатых импульсах распространяются в форме осциллирующего заднего фронта (аналогично рис. 3.7). В результате коэффициент сжатия уменьшается по сравнению с рис. 6.4. Это ограничение является фундаментальным, и его можно обойти [20], лишь найдя способ [c.158]

Явление фазовой самомодуляции на спектральном языке проявляется как уширение спектра импульса. Ширина спектра, как показано в 2.3—2.5, зависит от нелинейности среды и пройденного расстояния. Однако в целом ряде экспериментов с импульсами пико- и фемтосекундной длительности наблюдались уширения спектра, существенно превышающие предсказываемые формулой (2.3.11), простирающегося, как правило, от ультрафиолетового до инфракрасного излучения. Этот эффект принято называть сверхуширением или генерацией суперконтинуума. Исследования сверхуширения спектра пикосекундных импульсов проводились главным образом в 70-е годы (см., например, [43—48]), В последнее время были выполнены эксперименты по сверх-уширению спектра фемтосекундных импульсов [49—52]. Интерес к постановке таких опытов связан с весьма высокими интенсивностями и напряженностями электрических полей, которые можно получить с этими импульсами. Ниже мы остановимся на некоторых результатах экспериментов с фемтосекундными импульсами. [c.91]

Широтно-импульсный способ применяется для управления силовыми транзисторами и тиристорами, питаемыми постоянным током, на выходе которых ток нагрузки зависит от длительности нахождения их во включенном состоянии. Сигнал управления транзисторами и тиристорами формируется в модуляторе, в качестве которого используется магнитный усилитель с внутренней обратной связью, выполненный на сердечниках из сплавов с прямоугольной петлей гистерезиса. При питании от источника переменного тока с напряжением прямоугольной формы МУ имеет на выходе ток в форме прямоугольных импульсов, ширина которых изменяется пропорционально управляющему сигналу. Внешняя характеристика МУ и соответствующая отдельным участкам характеристики форма выходного сигнала приведены на рис. 37. Для МУ с одно-полупериодной схемой выпрямления один период питающего напряжения [c.73]

Характеристика полосы пропускания линии с задержкой 1,65 мсек приведена на фиг. 171. Потери в проволоке составляют приблизительно 3,64 дб1мсек, а потери на преобразование в излучателе и приемнике, а также во включенных последовательно индуктивностях настройки составляют около 3 дб. Минимальные потери наблюдаются для импульсов длительностью 10 мксек или больше, хотя хорошая разрешаюш ая способность получена для импульсов шириной 6 мксек. Паразитные сигналы с тройным временем прохождения имеют амплитуду на 26 дб ниже основного импульса. [c.507]

Система АСД содержит стробирующее устройство и схему индикации выявленных дефектов. Стробирую-щее устройство предназначено для генерации вспомогательных импульсов, ширина и местоположение которых определяют зону индикации принятых отраженных сигналов. Указанные вспомогательные импульсы подаются к каскаду совпадений, на второй вход которого поступают все отраженные сигналы с выхода приемноусилительного тракта. [c.46]

При измерении параметров искателей нужно проводить различие между простыми методами, которые может применить любой контролер на месте, и дорогостоящими методами, которые могут проводиться только в хорошо оборудованной лаборатории. Свойства, поддающиеся простому измерению, описаны в стандарте DIN 54124 [1717] вместе с рекомендуемыми для этого методами. Имеются в виду следующие измеряемые величины ширина эхо-импульса, ширина посылаемого импульса, ширина входного отражения, ширина зоны помех, ширина зоны замыкания, расстояние над фоном, точка выхода звука, угол ввода звука и угол перекоса. Для определения этих параметров, Kpoife собственно ультразвуковой системы, нужны только эталонные образцы № 1 и 2 по DIN 54120 и DIN 54122, а в случае совмещенных искателей еще и настроечный образец толщиной, равной фокусному расстоянию. [c.256]

В процессе обзора луч аптеппы, поворачиваясь по курсу, все время направляется на заданный участок съемки. Расчет частоты повторения и других параметров РСА ведется, как обычно, для непрерывного режима работы, с учетом выбранного размера антенны. Отличие будет во времени обработки, длине синтезированной анертуры и числа суммируемых импульсов. Ширина спектра доплеровских частот принимаемых сигналов IV/ Вг, будет меньше частоты повторения а общий диапазон обрабатываемых доплеровских частот больше частоты повторения. Появляющаяся при этом многозначность по азимуту не даст ложных целей, поскольку облучается только один заданный участок местности. Вид радиоголограммы прожекторного режима показан па рис. 6.9. Кроме стробоскопического эффекта по азимуту, для пее характерна большая миграция дальности. Для такой радиоголограммы наиболее подходит алгоритм двухмерной быстрой свертки. [c.98]

Для исследуемых явлений суммарный процесс может рассматриваться как нормальный стационарный процесс, спектр которого по дальности определяется суммой спектра зондирующего импульса (полоса АГ ) и шума приемника (полоса ЛГ ), а по азимуту — шириной спектра доплеровских частот сигнала (АРдоп) и независимых выборок шума приемника с частотой повторения зондирующих импульсов (ширина спектра шума АГт лпп = Рп). Спектральные характеристики сигналов но дальности и азимуту представлены парне. 8.3. [c.108]

Затем возникла проблема интерпретации и промера треков. Водород со своей изолирующей вакуумной системой всегда помещается в сильное маг иитное поле, изгибающее траектории заряженных частиц. Измеряя кривизну треков, можно вычислять импульс частиц. Однако даже самые сильные достижимые магнитные поля способны загибать треки частиц высоких энергий лишь на углы порядка 10°. Для достаточно высокого разрешения импулбсов (и, следовательно, энергий) необходимо измерять эти малые кривизны с точностью до нескольких процентов. Это означает, что мы должны измерять координаты точек фотографического изображения трека с точностью до нескольких микрон на пленке шириной в несколько сантиметров. Требуется, следовательно, точность, соответствующая относительной ошибке в одну десятитысячную. Измерения должны быть быстрыми и надежными, так как каждая камера диаметром в несколько футов способна выявить до 100 000 интересных событий в год. Каждое событие (превращение) может потребовать промера до пяти треков в двух-трех стереографических проекциях в сумме это составляет до миллиона промеров треков в год. Старомодный микроскоп должен быть автоматизирован, и его работа должна быть ускорена. [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...