Скорость подвода тепла и температура

Скорость подвода тепла и температура [c.398]

Скорость подвода тепла и температура играют в термодинамике разную роль. Последняя образует часть описания условий, в которых находится тело, или его состояния. Первая же [c.400]

Существуют многочисленные методы сравнения интервалов плавления в одном из наиболее полезных применяется обратная кривая плавления и строится гистограмма, аппроксимирующая температурную производную кривой плавления. Часть полного времени плавления, в течение которого слиток остается В данном интервале температур, строится в зависимости от средней температуры интервала. При медленных нагревах температура печи остается практически постоянной за время плавления всего слитка, так что скорость подвода тепла к слитку также практически постоянна. В этих условиях часть полного времени плавления, проведенного в данном температурном интервале, близка к доле металла, плавящегося в этом интервале. Другой метод состоит в сравнении доли общего времени плавления, проведенного в данном интервале температур плавления, после быстрого и медленного затвердеваний,.. [c.173]

При установившемся режиме работы турбины существует равновесие между подводом тепла к внутренней поверхности цилиндра и отводом тепла от наружной поверхности. При этом по толщине стенки устанавливается разность температур А/, которая существенно зависит от толщины и качества слоя тепловой изоляции. В процессе остывания подвод тепла к внутренней поверхности стенок цилиндра отсутствует, но отдача тепла в окружающую среду продолжается все время, пока металл имеет более высокую температуру, чем окружающий воздух. Скорость охлаждения уменьшается по мере снижения температуры металла. По толщине металла из-за отсутствия подвода тепла разности температур значительно уменьшаются, благодаря чему при остывании напряжения в деталях турбины становятся меньше, чем даже при установившемся режиме работы. [c.157]

Во втором периоде сушки (падение скорости) коэффициенты а и Рр изменяются с течением времени, а температура и влагосодержание на поверхности тела определяются сочетанием подвода тепла и вла- [c.612]

Температура равновесия между жидкой водой и ее паром реализуется динамическим методом, согласно которому термометр помещают в атмосферу насыщенного пара, находящегося или в герметически закрытых приборах, или в приборах, сообщающихся с атмосферой. Первый тип приборов, в которых гипсометр и манометр связаны с наполненным гелием маностатом большого объема, предпочтительнее при точном эталонировании в точке кипения воды. Гипсометр необходимо поместить так, чтобы были исключены перегрев пара вокруг термометра, загрязнение воздухом или другими веществами, а также влияние радиации. Критерием достижения равновесной температуры может служить то, что наблюдаемая температура, приведенная к постоянному давлению, оказывается независимой от времени, изменений в скорости подвода тепла к жидкости и в потерях тепла через стенки и от глубины погружения термометра. [c.57]

Критерием достижения равновесной температуры может служить то, что наблюдаемая температура, приведенная к постоянному давлению, становится независимой от времени, от изменений в скорости подвода тепла к жидкости и потерь тепла через стенки и от глубины погружения термометра. [c.58]

Воспламенение поверхности топлива требует некоторого времени, в течение которого должен продолжаться внешний нагрев заряда, если только скорость, с которой тепло отнимается от поверхности посредством теплопроводности, не превысит скорости подвода тепла к поверхности в результате экзотермических реакций и не произойдет осечка (фиг. 4. 19, случай А). Период задержки воспламенения увеличивается с уменьшением давления воспламенения. Воспламенение должно обеспечивать плавное и быстрое достижение давления, соответствующего устойчивому горению (случай С) слишком резкое воспламенение может дать начальный пик давления (случай В) и даже вызвать сильные удары, что может привести к растрескиванию заряда (это особенно опасно при низкой температуре из-за хрупкости топлива см. разд. 5.7). [c.238]

При пуске тепловой трубы возникают вопросы, какова допустимая скорость подвода тепла, возможен ли пуск тепловой трубы при данном способе подвода тепла и законе отвода его, какова связь между подводимой и передаваемой мощностью в зависимости от температур в трубе. [c.160]

Выше мы подробно рассмотрели уравнение теплосодержания. Оно связывало температуру газа со скоростью движения с учетом энергетических воздействий (подвода тепла, технической работы и изменением потенциальной энергии). Такие факторы, как давление п плотность газа, в уравнение теплосодержания не входили. [c.27]

В действительных машинах подвод тепла при сжигании топлива происходит необратимым путем поршни в них движутся с конечными скоростями, имеют место трение, теплопроводность при конечных разностях температур и излучение, т. е. в действительных машинах происходят необратимые явления, снижающие термический к. п. д. [c.149]

Рассольные батареи изготовляют из стальных труб, соединенных с помощью фланцев. Рассольные трубопроводы выполняют из стальных электросварных труб. Скорость потока рассола в батареях обычно 0,4—0,5 м/с, в магистралях 1 —1,5 м/с. На выходе из батарей должна быть обеспечена разность температур между воздухом камеры и рассолом 9—10 °С. Максимальная температура нагретого рассола при работе холодильной установки не превышает температуры окружающей среды [1 ]. В случаях, когда рассол, помимо основного назначения, используется для периодического подвода тепла с целью оттаивания батарей и труб, а также для постоянного подвода тепла, например, в производстве хладонов, его температура достигает 80—90 °С. [c.307]

На рис. 11-11 показана связь скорости уноса массы типичного коксующегося материала от температуры поверхности и химического состава набегающего потока. Видно, что увеличение содержания кислорода в набегающем потоке существенно увеличивает унос массы, особенно при росте температуры. В работе [Л. 11-12] экспериментально установлено, что скорость уноса массы материалов является функцией температуры независимо от способа подвода тепла — конвективного, радиационного или совместного. [c.328]

В топку из форсунки (а при механическом распыливании из форсунки и воздушного регистра или другого устройства) поступают распыленное жидкое топливо и воздух. Только в исключительно редких случаях (например, в мартеновской печи) воздух нагрет настолько, что обеспечивает испарение и воспламенение топлива без дополнительного нагрева. Обычно же для воспламенения необходимо испарить некоторую часть топлива и подогреть смесь паров топлива с воздухом до такой температуры, при которой за счет реакции горения выделялось бы больше тепла, чем требуется для испарения оставшегося топлива и покрытия потерь на охлаждение факела. Тогда температура смеси будет уже возрастать без подвода тепла извне, произойдет воспламенение, и дальнейшее горение будет определяться в значительной мере тем, как аэродинамические условия обеспечат необходимую доставку окислителя к топливу, и какова скорость испарения отдельных капель. [c.220]

Для продольно обтекаемых теплообменных аппаратов с боковыми входом и выходом теплоносителя из межтрубного пространства определенный интерес может представлять закрутка витых труб относительно оси пучка (рис. 1.2). В этом случае обеспечивается выравнивание неравномерностей полей скорости и температуры теплоносителя, сформированных входными условиями, а также неравномерным тепло-подводом по радиусу и азимуту пучка, благодаря азимутальному переносу теплоносителя закрученными относительно оси пучка витыми трубами. При этом для лучшего выравнивания неравномерностей полей скорости и температуры на входе и выходе из теплообменника образуются коллекторы для среды межтрубного пространства, имеющие пористость большую пористости пучка благодаря использованию прямых концов труб с диаметром, равным меньшему размеру овала. Результаты исследования теплообмена и гидравлического сопротивления в пучках закрученных витых труб были рассмотрены в [39]. Обнаруженная интенсификация теплоотдачи в [c.10]

Схема этого преобразования заключается принципиально в следующем. Рабочее тело — газ сначала сжимается затем к нему подводится извне тепло в результате этих двух процессов температура и давление газа повышаются. Обладающий потенциальной энергией газ направляется в сопла турбины, где, расширяясь, он приобретает большую скорость, а следовательно, и соответствующую кинетическую энергию. Проходя затем через лопатки турбины, газ отдает им часть энергии, приводя во вращение ротор турбины, на котором насажены лопатки. Таким образом, в турбинном двигателе механическая энергия вращения вала создается за счет кинетической энергии газа. [c.167]

Причиной появления нестационарных [явлений при спонтанной конденсации пара является подвод тепла в процессе образования влаги. В процессе бурного выделения тепла наблюдается повышение статического давления и температуры пара. Это приводит к уменьшению скорости пара-Если повышение статического давления происходит значительно, то скорость потока может упасть доМ = 1 и в зоне интенсивного подвода тепла возникает скачок уплотнения. Скачок уплотнения перемещается в зону минимального сечения и далее в дозвуковую часть сопла. Продвижение скачка уплотнения снизит переохлаждение потока пара в зоне макси мель- [c.267]

Компрессор служит для обеспечения расхода воздуха через турбокомпрессор и его сжатия до определенного давления, что необходимо в ВРД, как уже отмечалось ранее, для лучшего преобразования тепла, подводимого и камере сгорания. Процесс подвода тепла осуществляется в ГТД практически при мало изменяющемся давлении. В турбине газовый поток с повышенным давлением и температурой расширяется и часть его энергии преобразуется в механическую работу на валу. При этом на установившемся режиме работы турбокомпрессора (постоянные обороты) мощность турбины полностью расходуется на привод компрессора и агрегатов обслуживания двигателя. На рис. 5.7 для установившегося режима работы двигателя в условиях стенда приведен график характера изменения параметров (скорость, давление и температура) потока вдоль проточной части турбокомпрессора ТРД. [c.226]

Продолжительность остывания двигателя до допустимых пределов при утеплении чехлами и скорости ветра 1—5 м/с колеблется от 8 ч при О °С до 0,5 ч при —30 °С. Этот способ применяется при непродолжительных остановках автомобилей в пути или при его кратковременном хранении на стоянках в условиях умеренно низких температур. Применение чехлов при подводе тепла к агрегатам от внешнего источника уменьшает расход тепла на 40-50 %. [c.339]

Высокая тепло- и температуропроводность Си создает большие градиенты температуры и скорости охлаждения, а также обусловливает малое время существования сварочной ванны, что требует подвода повышенной погонной энергии или применения предварительного подогрева. [c.263]

Таким образом, если даже нас интересует теория, отображающая лищь те явления внешнего мира, которые связаны с движением тел под воздействием приложенных сил, то чтобы построить такую теорию, мы должны включить в ее математическую структуру понятия скорости подвода тепла и температуры. Мы вправе ожидать, что, имея их, мы моделируем и столь же нам знакомое явление изменения температуры тела под действием деформирования. [c.398]

Результат упр. XI. 1.1 интерпретируется как моделирующий один из самых обычных, повседневно встречающихся случаев необратимости чтобы изменить форму некоторой массы жидкости, над ней нужно совершить работу, и эта работа теряется, поскольку наша масса жидкости никогда не возвращается самопроизвольно к своей прежней форме, совершая при этом работу над окружающими телами. Столь же привычную необратимость явлений природы мы наблюдаем и в случае теплопроводности. Уравнение баланса энергии не связывает скорость подвода тепла с температурой, однако в реальной действительности мы наблюдаем, что температура в различных местах со временем стремится более или менее выровняться, если только нет какого-лйбо источника илц стока энергии. Само по себе тепло всегда перетекает от более горячих мест к более холодным и никогда — в обратном направлении. В этом состоит содержание неравенства Фурье [c.433]

Рассмотрим теплопередачу в регенераторах, схематически изображенных на фиг. 92 и 95. Турбулентный ноток газа движется вдоль поверхности насадки, которую будем считать плоско толщину ленты обозначим через 6. Температуры газа в центральной части регенератора, равные Т и Г в период нагревания и охлажденпя соответственно являются линейными функциями времени, а поток тепла от газа к металлу и обратно зависит не только от коэффициентов теплоотдачи а ir а (см. п. 42), но и от скорости подвода тепла из толщи металла к его поверхности. Подвод тепла характеризуется коэффициентом тем]1ературопро-водности [c.117]

Если процесс развивается в обогреваемом канале, то dv > О, так как при подводе тепла и одновременном снижении температуры удельный объем влажного пара обязательно должен возрастать, в противном случае, как это ясно из расположения изохор в диаграмме Т—s, тепло-подводу сопутствовало бы уменьшение энтропии. Следовательно, при ускоренном движении по обогреваемому каналу всегда dv/dT < 0. Остальные слагаемые в правой части соотношения положительны. Таким образом, когда выражение, заключенное в скобки, меньше нуля, местная скорость звука растет вдоль канала при положительном же знаке суммы акустическая скорость убывает. [c.197]

Параболический закон роста толщины окислов обычно устанавливается для всех металлов при температурах выше некоторого предела. Этот процесс активируется подводом тепла, и его конСтшг-та скорости /С равна /Собхр —(Q// T)], где<2 — энергия активации процесса диффузии, R — газовая постоянная, Т — абсолютная температура и — постоянная. Изменение константы скорости в зависимости от температуры для железа [П], для которого характерен параболический закон окисления в интервале температур 250—1000° С, представлено на фиг. 5. [c.22]

Решение Кагана. Каган [9] более полно и строго, чем в теории Деринга— Фольмера, формулирует условия на границе растущего пузырька. Он использует их при нахождении величины (с1п1йг) , входящей ъ ВСоставляется уравнение динамики пузырька с учетом вязких и инерционных сил. Записывается также уравнение теплопроводности в движущейся жидкости, которое позволяет оценить понижение температуры на границе пузырька. Понижение температуры вызывает уменьшение равновесного давления пара Ар" = й-АГ, Й — коэффициент, определяющий в небольшой области состояний температурную зависимость давления насыщенного пара. В [9] показан путь получения общего решения стационарной задачи о частоте спонтанного зародышеобразования при любом соотношении вязкости, инерционности, скорости испарения молекул и скорости подвода тепла. Перечисленные факторы могут ограничивать рост пузырька на первой стадии. Будем записывать решение для в форме (2.30). Из (2.47), (2.48) после ряда выкладок получено следующее выражение [c.48]

Эндотермичность восстановления вызывает необходимость постоянного подвода тепла от источника, который, естественно, должен иметь более высокую температуру. Сжигать топливо в реакционном пространстве нельзя из-за окисления и разбавления паров металла дымовыми газами. Приходится передавать тепло через стенку, разность температур на поверхностях которой 50—100 град. Механическая прочность огнеупорных материалов при 1400° С уже заметно снижается, и нагревать шихту выше 1200—1300° С трудно. Скорость восстановления цинка контролируется диффузией СО2 к поверхности углерода. Она зависит от температуры и теплопередачи, которая с уменьшением интервала температур снижается почти независимо от способа поступления теплоты через шихту или конвекцией. В конечном счете кинетика дистилляции определяется скоростью подвода тепла. [c.187]

В работах [20—24] сделана попытка представить модель вскипания и, исходя из этой модели, аналитически получигь зависимости для оценки перегревов и затем проверить экспериментально основные выводы. Модель заключается в следующем. Имеется эквивалентная впадина на поверхности смачиваемого материала, покрытого несмачиваемой окисной пленкой. Жидкий металл сравнительно быстро растворяет окисную пленку со всей поверхности и начинает со временем проникать во впадину. Скорость и степень проникновения зависят от температуры и давления, от количества газа в полости. При подводе тепла и увеличении давления пара и газа в полости вследствие роста температуры поверхность раздела пар — жидкость начинает отступать к выходу из полости. В какой-то момент изменяется [c.131]

Скорость химической реакции (измеряемая, скажем, ч[ слом прореагировавших в единицу времени молекул) зависит от температуры газовой смеси, в которой она происходит, уве/ нчиваясь вместе с ней. Во многих случаях эта зависиг.юсть очень сильная ). Скорость реакции может при этом оказаться при обычных температурах настоль о малой, что реакция практически вовсе не идет, несмотря на то, что состоянию термодинамического (химического) равновесия соответствовала бы газовал смесь, компоненты которой прореагировали друг с другом. При достаточном же повышении температуры реакция протекает со значительной скоростью. Если реакция эндотермична, то для ее протекания необходим непрерывный подвод тепла извне если ограничиться одним только начальным повышением температуры смеси, то прореагирует лишь незначительное количество вещества, вслед за чем температура газа настолько понизится, что реакция снова прекратится. Совсем иначе будет обстоять дело при сильно экзотермической реакции, сопровождающейся значительным выделением тепла. Здесь достаточно повысить температуру хотя бы в одном каком-нибудь месте смеси начавшаяся в этом месте реакция в результате выделения тепла сама будет производить нагревание окружающего газа и, таким образом, реакция, раз начавшись, будет сама собой распространяться по газу. В таких случаях говорят о медленном горении газовой смеси или о дефлаграции "). [c.662]

На рис. 9.19 приведены результаты расчета предельных режимов звуковых эжекторов с различными начальными параметрами. Ниже каждой из кривых, показанных на графике, находится область, в которой предельный режим определяется сечением запирания, и звуковое течение на выходе из камеры не реализуется. При большем различии в температурах торможения скорость эжектирования лимитируется звуковым режимом в выходном сечении камеры. Чем больше отношение давлений газов pxjpi = Пд, тем большим должно быть различие температур, при котором возможен кризис течения на выходе из камеры. Отметим, что кризис течения на выходе из цилиндрической смесительной камеры возможен в ряде случаев и при равных температурах торможения газов, ес -ли в процессе смешения к газу подводится тепло или если в камере имеются значительные потери, связанные с трением [c.534]

Физические аналогии с адиабатическим движением представляют нагретые тела, при изменении состояния которых тепло и не подводится к ним и не отнимается у них (отсюда термин адиабатический также и в применении к аналогичным движениям механических циклов), электрические цепи при постоянных электродвижущих силах, движущиеся проводники, статически заряженные постоянными количествами электричества. Соответствующие физические процессы делаются аналогичными изоциклическим движениям, если температура нагретых тел, сила электрического тока в цепях, потенциал электростатически заряженного проводника поддерживаются постоянными. При вращении твердого тела движение делается изоциклическим, если тело путем ременной или зубчатой передачи соединено с вращающимся маховиком бесконечной массы или с твердым телом, угловая скорость которого поддерживается строго постоянной физические аналогии дает нагретое тело, соединенное посредством хорощего проводника тепла с бесконечным запасом тепла, электрический проводник, на концах которого поддерживается постоянная разность потенциалов (соединен клеммами с источником питания), в электростатике — заземленное тело, что Гельмгольц обозначает как соединение с землей, с запасом тепла и т. д. [c.488]

Однако предположение, что давление в местах контакта между льдом и каким-либо другим телом, например полозьями санок или коньками, достаточно для того, чтобы понизить температуру плавления на 10—20 , в результате чего даже на морозе сможет образоваться жидкая прослойка воды, легко опровергнуть ссылкой на общеизвестные факты. Для плавления любого тела необходим подвод тепла, которое тратится на скрытую теплоту плавления. Подвод тепла происходит с некоторой скоростью, т. е. требует определенного времени. Поэтому только в состоянии покоя или скольжения с очень малыми скоростями тепло успевало бы притекать к точкам контакта между льдом и скользящим телом для того, чтобы могла образовываться водная пленка. При больших скоростях, которые развивают, например, конькобежцы, лед не успевал бы таять за недостатком времени для притока тепла извне. Помимо того, высокие давления, требующиеся в местах действительного контакта для понижения температуры плавления льда на 10—20 , во много раз превьппают сопротивление льда пластической деформации они обусловливали бы такое увеличение площади действительного контакта, что первоначальные высокие удельные давления резко снизились бы и плавление льда не могло бы иметь места. [c.214]

Таким образом, предложенная методика экспериментального исследования местной теплоотдачи в пучках витых труб позволяет с достаточной точностью определять коэффициенты теплоотдачи при неравномерном подводе тепла к тегйкжоси-телю по радиусу пучка. Полученные результаты по коэффициенту свидетельствуют о возможности использования гомогенизированной модели течения для расчета теплоотдачи по локальным характеристикам потока, применяя закон теплоотдачи (4.109). При этом в качестве определяющих приняты средняя температура по толщине пристенного слоя и скорость на внешней границе пристенного слоя (в ядре потока). [c.133]

Проведенные предварительные испытания в вакууме пар вал (сталь 45) — втулка (графит АГ-1500) и вал (1Х18Н10Т) — втулка (АГ-1500) показали, что при скоростях до 0,05 м/се/с (наиболее вероятные скорости в реальных механизмах) и нагрузке до 8 кПсм температура образцов за счет тепла трения возрастает на 20—30° С, Таким образом, в узлах трения печных механизмов, работающих при температуре порядка 500° С, температура поверхности трения будет зависеть в основном от притока тепла извне. При моделировании же можно получить заданную температуру без подвода тепла извне, лишь за счет увеличения скорости скольжения. При этом, регулируя подачу охлаждающей воды в вал—образец, можно достигать значительного увеличения скорости скольжения, не превышая заданного значения температуры в зоне трения. На время длительных остановок температура образца может поддерживаться нагревателем. Сопоставление полученных при разных скоростях результатов возможно при идентичности процессов изнашивания, что можно определить при сравнении продуктов износа и качества поверхностей трения втулок и валов, работавших при разных скоростях, но одинаковой температуре. [c.11]

В зоне спонтанной конденсации происходит бурное выделение тепла и наблюдается повышение статического давления и температуры пара, скорость потока уменьшается. Однако, как иран-ило, во всей расширяю-ьчснся части сопла Лаваля поток остается сверхзвуковым. В том случае, если иопы-шение статического давления оказывается столь значительным, что скорость потока уменьшается до Ма=1, в зоне интейсивпо-го подвода тепла возникает скачок уплот- 1ения. Впервые эксиериментально возникновение скачков уплотнения было установлено авторами работ (Л. 150, 210, 225]. В работах Л, 149, 150] описаны нестационарные явления в соплах Лаваля, при которых скачок уилотнения перемещается в зону минимального сечения (против потока) и далее в дозвуковую часть сопла. [c.24]

В общем случае изменение температуры тела происходит не только вследствие подвода тепла от внешних источников, но и в результате самого процесса деформирования. При деформировании тела от механических или тепловых воздействий, протекающих с большой скоростью, возникает так называемый эффект связанности, который обусловлен взаимодействием полей деформаций и температуры. В связанной задаче термоупт ругости уравнение теплопроводности (19.1) должно быть дополнено членом, зависящим от поля деформаций. [c.405]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...