Уравнение теплосодержания

Уравнение энергии (14) иногда называют также уравнением теплосодержания. Существенно то обстоятельство, что уравнение теплосодержания не содержит работы трения. В самом деле, поскольку энергия, расходуемая па преодоление трения или любого другого вида сопротивления, преобразуется полностью в тепло, а последнее остается в газовой струе, наличие сил трения не может нарушить общий баланс энергии, а лишь приводит к преобразованию одного вида энергии в другой. [c.16]

Если изменением скорости и теплообменом можно пренебречь, то уравнение теплосодержания принимает следуюш ую форму [c.17]

Напомним, что здесь имеется в виду работа L, отнесенная к 1 кг газа. Таким образом, следуя уравнению теплосодержания, мы получаем простые соотношения для расчета температурных перепадов на турбине и компрессоре при малых изменениях кинетической энергии [c.17]

Когда технической работы нет, уравнение теплосодержания дает [c.18]

С помощью (25) из уравнения теплосодержания (15) можно исключить скорости получаем уравнение [c.18]

Иногда масштабом скоростей служит максимальная скорость газа и , ах- В этих случаях безразмерное уравнение теплосодержания может быть представлено на основании (35) в следуюш ем виде [c.26]

Покажем в заключение, что уравнению теплосодержания для энергетически изолированной струйки можно придать чисто кинематическую форму. Для этого запишем уравнение (24) в виде [c.26]

Выше мы подробно рассмотрели уравнение теплосодержания. Оно связывало температуру газа со скоростью движения с учетом энергетических воздействий (подвода тепла, технической работы и изменением потенциальной энергии). Такие факторы, как давление п плотность газа, в уравнение теплосодержания не входили. [c.27]

Если извне тепло не подводится, то полное теплосодержание газа остается постоянным. Теплоотдачей можно пренебречь, так как боковые поверхности струи в области скачка ничтожно малы. Поэтому из уравнения теплосодержания следует [c.119]

Уравнение теплосодержания в адиабатическом случае (нет теплообмена) дает [c.128]

Особенностью механического сопла является то, что параметры торможения проходят в его критическом сечении через минимум. В самом деле, уравнение теплосодержания для механического сопла можно записать следующим образом [c.205]

С другой стороны, уравнение теплосодержания с учетом уравнения состояния идеального газа дает для скачка давления при 15 [c.227]

Напишем уравнение теплосодержания (25) гл. I для газа до п после ударной волны [c.228]

В потоке, параметрами торможения и приведенной скоростью газа. В 3 гл. I путем преобразования уравнения теплосодержания была получена формула (42) [c.234]

Из уравнения теплосодержания (формула (48) гл. I) следует, что [c.31]

Уравнение внутренней энергии можно преобразовать в уравнение теплосодержания (тепловой функции). Для этого следует использовать термодинамическое соотношение [c.46]

Наряду с уравнением теплообмена (2 ) было выведено уравнение теплосодержания (2") [c.157]

Уравнение теплосодержания объясняет следующий весьма интересный факт. При течении газа возле твёрдой поверхности [c.15]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остаётся неизменной, т. 0. такой процесс является идеальным термодинамическим— изоэнтропическим—процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если движение газа совершается в горизонтальной плоскости (2 =2 ) и нет технической работы (Ь=0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании (54) н (64) имеет следующий вид [c.27]

Напишем уравнение теплосодержания (16) главы I для газа до И после ударной волны [c.176]

Предполагая, что теплообмен в элементарной струйке отсутствует, т. е. процесс является адиабатическим, получим следующее уравнение теплосодержания для 1 кг газа в относитель- [c.482]

Введём в уравнение теплосодержания температуру торможения в относительном движении [c.483]

Из уравнения теплосодержания (10) имеем [c.485]

Как уже указывалось ранее, мы ограничиваемся рассмотрением адиабатических, т. е. теплоизолированных процессов в турбомашине в этом случае для определения работы 1 кг газа можно такн е воспользоваться уравнением теплосодержания (15) [c.501]

Найдём соотношение между коэффициентами окружной составляющей скорости перед и за колесом и 2 , приравняв выражения для работы 1 кг газа, полученные из уравнения Эйлера (20) и уравнения теплосодержания (25) [c.502]

Величина затраченной работы L может быть определена из уравнения теплосодержания [c.507]

Применяя уравнение теплосодержания к данному идеальному процессу, имеем [c.508]

Остановимся сначала на адиабатическом коэффициенте полезного действия. Выражение для изоэнтропической работы может быть получено, если с помощью пропорций идеальной адиабаты в уравнении теплосодержания (30) заменить отношение температур торможения отношением полных давлений [c.509]

Обычно в технике приходится иметь дело с частньши формами уравнения теплосодержания. Так, в большинстве случаев изменение потенциальной энергии пренебрежимо мало в сравнении с другими частями уравнения энергии, и членом g z2 — zi) пренебрегают. Тогда уравнение теплосодержания имеет следующий вид [c.16]

Уравнение теплосодержания объясняет следующий весьма интересный факт. При течении газа возле твердой поверхности йез теплообмена температура последней близка к температуре торможения в газе. Дело в том, что в связп с вязкостью газа возле твердой стенки всегда образуется тонкий пограничный слои, в котором скорость газа относительно стенки меняется от величины, равной скорости обтекающего потока, до нуля (на стенке). Но раз частицы газа непосредственно возле стенки затормаживаются, то при отсутствии теплообмена температура на стенке должна быть равна темлературе торможения. Так, например, в рабочей части аэродинамической трубы сверхзвуковых скоростей (рис. 1.3), где скорость газа очень велика, его температура Гр ч должна быть значительно ниже, чем в предкамере, из которой покоящийся газ (Го) поступает в трубу. Например, при скорости в рабочей части Wp., = 600 м/с и температуре торможения в предкамере Гц = Го = 300 К получается температура в потоке [c.20]

Температура торможения в критическом сечении теплового соп-la (в противоположность случаю механического сопла) достига- т максимального значения это вытекает из уравнения теплосодержания, которое применительно к тепловому соплу имеет следующий вил [c.208]

В 3 главы I путём иреобразования уравнения теплосодержания была получена формула (44) [c.181]

Заметим, что температура лопатки рабочею колеса определяется температурой торможения газа в относительном двигке-нии. Представим уравнения теплосодержания (9) в безразмерном виде, относя приращение температуры торможения в относительном движении к температуре заторможенного газа при входе в колесо [c.484]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...