Равновесие неупорядоченности

Работой называют способ изменения состояния системы при помощи изменения ее внешних переменных, а теплотой — способ, не связанный непосредственно с изменением внешних переменных. Чтобы совершить работу, необходимо произвести макроскопические перемещения тел в системе или во внешней среде при расширении системы перемещаются окружающие ее тела, при электризации перемещаются тела в источнике, создающем электрическое поле, работа внешнего гравитационного поля связана со смещением положения источника гравитации относительно системы и т. д. Теплопередача происходит без подобных макроскопических перемещений. Молекулярный механизм теплопроводности состоит в передаче энергии от одного колеблющегося атома к другому, т. е. здесь тоже имеет место смещения атомов относительно центров равновесия, но микроскопические и неупорядоченные смещения, которые при усреднении в пространстве и во времени не сказываются на значениях внешних переменных. Теплоту иногда называют микроскопической работой, что несколько сближает терминологию термодинамики и механики (в последней работа является единственной причиной изменения состояния системы), но не меняет существа различий между этими понятиями. [c.38]

Кроме ТОГО, используя полученные по (15.23) уравнения состояния для однородной фазы и соответствующие. расчеты для упорядоченной фазы d, удается описать фазовый переход от неупорядоченной к упорядоченной фазе в системах твердых дисков и сфер. Линия фазового равновесия Ьс определяется из условия равенства химических потенциалов обеих фаз. [c.272]

Промежуточное (между твердыми и газообразными) положение жидкого состояния проявляется, во-первых, в степени упорядочения частиц ж идкости, т. е. молекул, и, во-вторых, в особенностях теплового движения их. Если в кристаллах наблюдается ближний и дальний порядок в расположении частиц, а в газах, наоборот, полная неупорядоченность, то в жидкостях имеет место ближний порядок, характеризующийся наличием предпочтительных рас-тояний между частицами. Тепловое движение в кристаллах представляет собой колебания составляющих кристалл частиц вблизи узлов кристаллической решетки с возможными диффузионными скачками частиц, в газах —трансляционное движение в промежутках между столкновениями, а в жидкостях — колебания частиц вблизи временных положений равновесия наряду со скачкообразными и плавными трансляционными движениями частиц. [c.130]

Если в кристаллах наблюдается ближний и дальний порядок в расположении частиц, а в газах, наоборот, полная неупорядоченность, то в жидкостях, во всяком случае вблизи кривой плавления, имеет место ближний порядок, характеризующийся наличием предпочтительных расстояний между частицами. Тепловое движение в кристаллах представляет собой колебания составляющих кристалл частиц вблизи узлов кристаллической решетки с возможными диффузионными скачками частиц, в газах — трансляционное движение частиц в промежутках между столкновениями, в жидкостях — колебания частиц вблизи временных положений равновесия наряду со скачкообразными трансляционными движениями частиц. [c.211]

Из уравнений равновесия (17,14) п (17,15) рассматриваемого тройного сплава А — В — С видно, что эта система уравнений при всех значениях температуры Г имеет нулевое решение ц = 0, ц = О, характеризующее вполне неупорядоченное состояние. Однако ие при всех Т это нулевое решение соответствует минимуму свободной энергии F, т. е. устойчивому равновесному состоянию системы. Запишем условие того, что неупорядоченное состояние соответствует минимуму функции Е(г), т] ). Для этого при значениях Ц = 0, ц = 0 должны выпол- [c.203]

Если гетерогенная система не находится в состоянии равновесия, то в ней возможен переход из одной фазы в другую, например, переход вещества из жидкого состояния в твердое или газообразное, переход из одной кристаллической формы в другую. К фазовым превращениям относятся и такие явления, как переход вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное, переход металлов в сверхпроводящее состояние, переход из неупорядоченного состояния в металлических сплавах твердых растворов в упорядоченное состояние, переход гелия I в гелий II. [c.175]

Из принципов равновесной термодинамики следует, что энтропия закрытой системы остается постоянной, а открытой -— возрастает до максимального значения. Максимальная энтропия означает низкую степень организованности и, таким образом, определяет наибольшую неупорядоченность. Состояние термодинамического равновесия характеризуется условием равновесия [c.11]

Из этих условий следует, что движущей силой равновесных процессов служит стремление системы к минимуму свободной энергии значит, термодинамическое равновесие соответствует наибольшей степени неупорядоченности, [c.11]

Согласно диаграмме состояния Си—Be (рис. 19.9) в равновесии с а-твердым раствором бериллия в меди в твердом состоянии могут находиться фазы Р и у. Равновесная у (СиВе)-фаза — это твердый раствор на основе соединения СиВе, имеет упорядоченную ОЦК-решетку. Такую же решетку, но неупорядоченную, имеет р-фаза. Фаза Р устойчива только до температуры 578 °С, при которой происходит эвтектоидный распад. [c.746]

Из условия термодинамического равновесия (минимум свободной энергии, дф/дц=0) следует, что коэффициент при первой. степени г] равен нулю (Л = 0), так как в неупорядоченной фазе т]—0. Кроме того, в большинстве случаев неупорядоченная фаза является центросимметричной, вследствие чего минимум Ф(г1) в окрестности )) = 0 должен быть симметричным. Поэтому все коэффициенты при нечетных степенях i] обращаются в нуль. Это дает основание переписать выражение для термодинамического потенциала в следующем виде [c.98]

Теорема Нернста не применима к веществам, которые не находятся в статистическом равновесии, например, к аморфным телам или неупорядоченным сплавам, которые могут существовать при низких температурах как замороженные метастабиль-ные состояния с очень большим временем релаксации. [c.65]

Хотя в качестве идеализированного примера можно рассматривать образование неупорядоченного твердого раствора, однако экспериментальные данные, полученные в основном при изучении диффузного рассеяния рентгеновских лучей, свидетельствуют о том, что полной неупорядоченности (так же как и идеального кристаллического строения), по всей вероятности, в природе не существует. Твердые растворы, находящиеся в термодинамическом равновесии ), в макроскопическом масштабе можно считать истинно гомогенными, однако при этом они не обязательно являются гомогенными при рассмотрении в атомном масштабе. [c.151]

Исследование электропроводности можно использовать для получения сведений о фазовых равновесиях в различных системах. При легировании электропроводность растворителя падает сначала резко, а затем но мере дальнейшего увеличения концентрации вводимой добавки медленнее. В случае непрерывных рядов идеальных неупорядоченных твердых растворов, образованных двумя компонентами с одинаковой валентностью, [c.108]

В настоящее время известно, что образование сверхструктура в неупорядоченном твердом растворе в большинстве сплавов является термодинамическим переходом первого рода и может происходить путем образования зародышей и их роста. Если начальная и конечная структуры являются однофазными, процесс упорядочения заключается в обмене атомов местами и не требует диффузии на далекие расстояния. Иногда возникают осложнения, связанные с возникновением метастабильной сетки антифазных доменов, которые укрупняются таким же путем, каким происходит рост зерен. Следует учитывать также и те процессы, которые протекают в однофазной области, так как степень дальнего порядка является функцией температуры, а установление равновесия происходит только путем атомных перемещений. Механизм установления равновесной степени порядка не обязательно должен совпадать с механизмом, с помощью которого осуществляются более существенные изменения, связанные с переходом из неупорядоченного состояния в упорядоченное. [c.288]

Затем мы снова рассматриваем электроны. Исходя пз возможности объединения приближенным образом электронных состояний дефектов с блоховскими состояпиямп зоппой моделп, в 17 мы ставим вопрос, как следовало бы обобщить теперь статистикп из ч. I, 6 и ч. I, 22. Изменение истолкования введенных там понятий сделает возможным переход к описанию, в котором условиям равновесия подчиняются пе только электроны в состояниях зоны и иа локализованных уровнях, но также п сами дефекты. Это приводит к кинетике реакции, которая понадобится в 18 для описания равновесия неупорядоченности. В 19 мы обращаемся к важной теме кинетики дефектов. [c.68]

Теперь расширим паше рассмотрение равновесия неупорядоченности на случай, когда, наряду с вакансиями и дефектами внедре- [c.94]

Молекулы газа движутся беспорядочно. Когда газ при отводе теплоты и соответствующем уменьщении энтропии конденсируется в жидкость, молекулы занимают более определенное положение (некоторое время молекула жидкости колеблется около какого-то положения равновесия, затем положение равновесия смещается и т. д., т. е. происходят одновременно медленные перемещения молекул и их колебания внутри малых объемов). При дальнейшем понижении температуры жидкости энтропия уменьшается, а тепловое движение молекул становится все мепее интенсивным. Наконец, жидкость затвердевает, что связано с дальнейшим уменьшением энтропии, неупорядоченность становится enie меньше (молекулы только колеблются около средних равновесных положений). [c.28]

В соответствии со вторым законом термодинамики, как уже отмечалось, в замкнутой системе энтропия не может убывать, а лишь возрастает, пока не будет достигнут максимум (принцип максимума энтропии). Реализуемое при этом равновесие отвечает условию S =, dS = О, характеризующему низкую степень организованности (наибольшую неупорядоченность) макросистемы. Поскольку термодинамика изучает общие законы превращения pa личныx видов энергии в макросистемах (макротермодинамика), то принцип максимума энтропии используется для установления микроскопических свойств замкнутых систем по макросвойствам. [c.11]

Для стекол характерны не длинные цепочки, как в случае полимеров, а упорядоченность на малых расстояниях и неупорядоченность— на больших (рис. 2.15). Неорганические оксиды,, из которых состоит стекло, образуют различного вида пластинчатые структуры в зависимости от добавляемых в стекло элементов. Демпфирование здесь также обусловлено процессами релаксации, протекающими после формирования стекла, причем восстановление происходит не из-за первоначального распределения мелкоячеистых сеток, а связано с условиями термодинамического равновесия [2.32—2.38]. Поскольку в стекле нет перекрестных связей, как это бывает в полимере, в нем может возникать ползучесть (т. е. непрерывное, обычно медленное увеличение деформации при действии постоянной нагрузки). Однако для полимеров с перекрестными связями статическая жесткость порой оказывается довольно большой и ползучесть может не проявиться. Путем соответствующей обработки можно придать полимерным материалам обширный набор свойств демпфирующих, прочностных, повышенной выносливости, пониженной ползучести и термоустойчивости, а также и других необходимых качеств в выбранных диапазонах температуры и частоты колебаний. Аналогичная обработка при высоких температурах применяется и для стекол. В каждом отдельном случае, разумеется, существуют те или иные естественные ограничения, которых естественно было бы ожидать, например наличие максимальной температуры, при повышении которой в данном материале могут возникать необратимые повреждения. [c.87]

Свойства О. с. описываются наиб, просто вблизи состояния термодинамич. равновесия. Если отклонение О. с. от термодинамич. равновесия мало, то неравновесное состояние можно охарактеризовать теми же параметрами, что и равновесное темп-рой, хим. потенциалами компонентов системы и др. (ио не с постоянными для всей системы значениями, а с зависящими от координат и времени). Степень неупорядоченности таких О. с., как и систем в равновесном состоянии, характеризуется энтропией. Энтропия О. с, в неравновесном (локальнонеравновесном) состоянии определяется, в силу аддитивности энтропии, как сумма значений энтропии отд. малых элементов системы, находящихся в локальном равновесии (см. Локальное термодина.чическое равновесие). [c.488]

ПАРАМЕТР ПОРЯДКА — термодинампч. величина, характери.эующая дальний порядок в среде, возникающий в результате спонтанного нарушения симметрии при фазовом переходе. Равновесный П. п. равен нулю в неупорядоченной фазе и отличен от нуля в упорядоченной. При фазовом переходе 2-го рода П. п. непрерывно возрастает от нулевого значения в точке перехода, а при переходе 1-го рода сразу принимает конечное значение. Если переход происходит из неупо-рядоч. состояния с группой симметрии G в упорядоченное состояние с пониженной группой симметрии Л G, то П. п. в равновесии инвариантен относительно преобразований из группы Н, но преобразуется по представлению группы G, отличному от единичного. Вблизи точки фазового перехода 2-го рода Т ., где П. п. мал, он преобразуется по одному из неприводимых представлений группы G-, вклад остальных представлений, согласно Ландау теории, мал по параметру т = 1 — [c.534]

Классификация. Возможны два вида П. т. . 1) ФП вдоль фазовой границы сохраняет изоморфность (род ФП не меняется), что обычно характерно для систем 1-го типа. П. т. определяется пересечением двух или более фазовых границ 2) изоморфность ФП вдолц фазовой границы нарушается. П, т. представляет собой особую точку на линии ФП, в к-рой это происходит. Такая ситуация реализуется в оси. в системах 2-го типа. Примером изоморфных линий ФП в случае равновесия двух фаз — упорядоченной (дальний порядок) и неупорядоченной (ближний порядок) — является линия ФП 2-го рода в одноосной ферромагнетике (рис. 1), а для ФП 1-го рода фазовая граница жид- [c.14]

ПОМЕРАНЧУКА эффект — понижение теип-ры смеси твёрдого и жидкого Не при её адиабатич. сжатии ниже темп-ры T . П. э. предсказан И, Я. Померанчуком в 1050, экспериментально обнаружен Ю. Д. Ануфриевым в 1965, П. э. обусловлен тем, что энтропия системы неупорядоченных ядерных спинов твёрдого Не остаётся постоянной вплоть до темп-ры Нееля (см. Нееля точка., Антиферромаенетик), к-рая для твёрдого Не равна 1 мК, а энтропия жидкого Не убывает до линейному закону, характерному для ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость). В результате ниже Т 0,32 К энтроппя жидкого Не становится меньше энтропии твёрдого Не, а теплота плавления Не — отрицательной. Согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, изменению знака теплоты плавления,соответствует минимум на кривой плавления, и соответственно адиабатич. сжатие находящейся в равновесии смеси жидкого и твердого Не приводит к понижению её темп-ры. П. а. используется для получения сверхнизких темп-р от 10—20 мК до 1—1,5 мК. [c.84]

ЭНТРОПИЯ ВСЕЛЁННОЙ—величина, характеризующая степень неупорядоченности и тепловое состояние Вселенной. Количественно оценить полную Э. В. как энтропию Клаузиуса (см. Энтропия) нельзя, поскольку Вселенная не является термодинамич. системой. Действительно, из-за того, что гравитационное взаимодействие является дальнодействующим и неэкранируемым, грави-тац. энергия Вселенной (в той степени, в какой её вообще можно определить) не пропорциональна её объёму. Напр., в ньютоновском приближении гравитац. энергию сферич, массы М с однородной плотностью р можно оценить по ф-ле и—GM-V = — Ср где С — ньютоновская гравитационная постоянная, V—объём. Полная энергия Вселенной тоже не пропорциональна объёму и потому не есть аддитивная величина. Кроме того. Вселенная, согласно Хаббла закону, расширяется, т. е. нестационарна. Оба эти факта означают, что Вселенная не удовлетворяет исходным аксиомам термодинамики об аддитивности энергии и существовании термодинамич. равновесия. Поэтому Вселенная как целое не характеризуется и к.-л. одной темп-рой. Оценить Э. В. как энтропию Больцмана А In Г, где k — Больцмана постоянная, Г—число возможных микросостояний системы, также нельзя, поскольку Вселенная не пробегает все возможные состояния, а эволюцио- [c.618]

Мы изложили общепринятые взгляды на явления упорядочения и разупорядочения. Последняя американская работа о сверхструктурном превращении в равноатомном oPt-сплаве [27] установила, однако, что в этой системе процесс упорядочения действительно является фазовым превращением первого рода и на диаграмме равновесия имеются двухфазные области, в которых упорядоченная и неупорядоченная фазы различного состава находятся в равновесии. Теперь кажется вероятным, что многие, если не все, сверхструктурные превращения могут быть термодинамически фазовыми превращениями первого рода. [c.46]

При больших отклонениях от температуры равновесия фаз, когда вьшгрыш химической энергии превышает затраты на упругую энергию, когерентное превращение протекает настолько быстро, что пластическая релаксация не успевает произойти, и в результате возникает характерная мартенситная структура. Вблизи температуры равновесия после сдвигового фазового превращения реализуются релаксационные процессы. По своим морфологическим и кинетическим характеристикам превращение с образованием релаксированной фазы можно интерпретировать как нормальное, но в отличие от поатомного процесса в развитии превращения существенную роль играют коллективные атомные перемещения. Поскольку же энергия межфазной релаксировавшей границы намного меньше, чем неупорядоченной, такой механизм в кинетическом и энергетическом отношениях более предпочтителен. [c.23]

Сравнению е ползучестью 2) различная интенсивность старения и др. структурных процессов в условиях Р. (при падающем напряжении) и при ползучести (при практически постоянном среднем напряжении). Скорость Р. характеризуется временем Р., за к-рое релаксирующая величина уменьшается в е(а 2,7) раз. В теле может происходить одновременно несколько процессов Р. физяч. и физико-химич. св-в (в зависимости от состава, структуры, темн-рных, магнитных и электрич. полей и т. д.). Напр., в неравномерно упруго-деформированном теле Р. может происходить также путем уменьшения неравномерности гемп-ры (к-рая возникает при охлаждении растянутых и пагрева сжатых зон), путем диффузии более крупных атомов в растянутые, а более мелких — в сжатые зоны и от др. причин. Совокупность времен релаксации (или их обратных значений) образует релаксационный спектр данного материала. Процесс Р. в поликристаллах и вообще в материалах с зернистой структурой б. ч. проходит активнее по поверхностям раздела (зерен, блоков мозаичной структуры, поверхностям сдвигов и т. д.). Поэтому, так же как и для диффузии, различают пограничную и объемную Р. Т. к. правильность строения обычно убывает от середины к краю зерен, то степень неупорядоченности приграничных зон б. ч. выше, а энергия активации — соответственно меньше, чем внутренних зон. Вблизи границ зерен и происходит пограничное вязкое течение, вызывающее Р. напряжений. С повышением темп-ры испытания растет скорость диффузии и падает коэфф. вязкости, что сильно увеличивает скорость Р. (снижает сопротивление Р.). Если для обнаружения Р. при 20° у стали требуются испытания продолжительностью в тысячи часов, то при высоких темп-рах Р. проявляется уже за минуты и быстрее. Если считать тело до нагружения находящимся в равновесии, то с ростом приложенного напряжения неравновесность папряженного образца увеличивается и скорость Р. растет. Чем выше темп-ра испытания, тем сильнее возрастает скорость Р. с увеличением исходного напряжения. Как правило, с ростом времени скорость релаксации постепенно уменьшается, что соответствует подобному же уменьшению скорости при переходе от неустановившейся к установившейся (или от I ко II периоду) ползучести. Что касается III (ускоренного) периода, к-рый наблюдается при ползучести вследствие развития трещин и повышения локальных напряжений, то в условиях Р. при снижающихся средних напряжениях обычно скорость процесса постепенно уменьшается. Однако в нек-рых случаях, нанр. при интенсивных фазовых превращениях, когда выделяются крупные сферо-идизированные частицы о-фазы при 650— 700°, у пек-рых аустенитных сталей с резкой структурной нестабильностью после значительного времени скорость Р. может возрастать, приводя к т. н. III периоду Р. Т. о., Ill (ускоренный) период Р. яв- [c.137]

Взаимно однозначное соответствие между гидродинамическими и кинетическими модами имеет огромное значение, поскольку оно лежит в основе теории коэффициентов переноса, что будет видно из разд. 13.4. К нему, однако, можно подойти и с более общей точки зрения ). Газ — это совокупность частиц, движущихся абсолютно неупорядоченным образом. Однако полученные здесь результаты показывают, что в длинноволновом пределе допустиг 1 ы только определенные типы движения газа, а именно упорядоченные движения, подобные распространению звуковой волны. В этих движениях участвует громадное число молекул, поведение которых координировано. Существование такого порядка, наложенного на исходную хаотичность движений отдельных молекул,— одна из са1шх поразительных особенностей статистической механики. Первопричина такой ситуации лежит в доминантной роли эффектов столкновений. Они очень быстро переводят систему в состояние локального равновесия (см. разд. 13.2), которое в высшей степени организовано в свою очередь потоковые члены могут вызывать лишь медленные изменения основного состояния в пространстве и времени. [c.101]

Каноническое распределение Гиббса (см. 7) обобш,ается на системы с переменным числом частиц. Предположим, что исследуемая система и термостат находятся не только в тепловом, но еш,е и в диффузионном контакте, т. е. обмениваются не только энергией, но и частицами. Оба вида взаимодействия происходят одновременно и имеют неупорядоченный, хаотический характер. Весь комплекс в целом считается замкнутым и находяш,имся в состоянии термодинамического равновесия. Внешние параметры системы постоянны, температура термостата не меняется, сохраняется полное число частиц N и суммарная энергия комплекса Е. [c.106]

При наличии очень сильного взаимодействия между разноименными атомами критическая температура при которой происходит разупорядочение, может оказаться выше температуры плавления материала. Такие сплавы имеют сходство с химическими соединениями (см. гл. IV). Если взаимодействие между разнородными атомами является менее интенсивным, то упорядоченный твердый раствор может стать разупорядоченным при некоторой критической температуре, даже если его состав отвечает строго определенному стехиометрическому соотношению, подобному формуле соединения. Такое явление наблюдается для многих типичных фаз в металлических сплавах при повышении температуры. Наконец, если упорядочивающие силы очень незначительны, как, например, в области малых концентраций при образовании ограниченных твердых растворов, то критическая температура может лежать ниже температуры, при которой возможно достижение равновесия в приемлемых пределах времейи. В таком случае можно сказать, что разупорядоченное состояние является замороженным . Было найдено, что энергия активации, необходимая для перевода полностью упорядоченного сплава в неупорядоченное состояние, оказалась того же порядка, что и энергия активации для диффузии или для возврата после холодной пластической деформации, т. е. около 1,5—2 эв. [c.208]

С другой стороны, наличие ограниченной двухфазной области нельзя считать обязательным, и ее можно наносить на диаграмму состояния, только если присутствие ее было отчетливо обнаружено. Очень тщательное исследование с использованием метода количественной металлографии было проведено Беком и Смитом [1] эти авторы изучили превращение порядок беспорядок в Р-фа.зе (GnZn) системы Си — Zn. В равновесии с а-твердым раствором на основе меди находятся как неупорядоченная, так и упорядоченная фаза, так что если между ними существует двухфазная область, то граница между фазовыми областями а + Р и р при температуре упорядочения должна сместиться в сторону (см. фиг. 19). Такого смещения в действительности не наблюдалось, так что в этом случае двухфазная область должна отсутствовать или иметь очень небольшие размеры. [c.122]

При промежуточных скоростях нагрева происходит наложение двух механизмов превращения - мартенситного и диффузионного. Возникает вопрос о причинах различной устойчивости а- и у-твердых растворов при температурах внутри двухфазной области равновесной диаграммы. Сплавы, находящиеся в у-состоянии, при любых практических скоростях охлаждения или нагрева в области температур двухфазного равновесия остаются устойчивыми, в то время как те же сплавы, будучи в а-состоянии (мартенсит), сравнительно легко переходят в двухфазное а+у-состояние. Аллен и Ирли [12] указывают, например, что сплавы, содержащие 13 и 18% Ni, охлажденные из у-состояния в двухфазную область (560-600°С), не обнаруживают никаких признаков вьщеления а-фазы после выдержки в течение 1000 ч при этих температурах. Те же сплавы в исходном мартенситном состоянии при нагреве в двухфазной области достигают полного (а + у) равновесия, причем за значительно более короткое время. Очевидно, диффузионные процессы перераспределения атомов никеля легче протекают в менее плотно упакованной объемно-центрированной а-решетке мартенсита, чем в гране-центрированной решетке у-твердого раствора. Кроме того, искажения решетки в мартенсите, обусловленные изменением объема и сдвиговым характером мартенситного превращения, ускоряют диффузионные процессы аналогично действию холодной пластической деформации. Развитие неупорядоченных диффузионных процессов а у превращения при нагреве является нежелательным при упрочнении сплавов фазовым наклепом, так как при этом снижается упрочнение у-фазы. [c.8]

Представленная синергетическая картина позволяет естественным образом интерпретировать особенности мартенситного превращения, если учесть, что отклонение от равновесия, приводящее к росту доли п перестроенных атомных конфигураций, отвечает образованию аустенитной фазы, т. е. обратному мартенситному превращению. Это означает, что исходное неупорядоченное состояние е = О представляет мартен-ситную фазу, а упорядоченное б = — аустенитную. При понижении температуры происходит прямое превращение, точка Т — начала которого фиксируется условием п (Т) = отвечающим равенству синергетических потенциалов мартенситной и аустенитной фаз (кривая 3 на рис. 7 а). Безактивационное мартенситное превращение происходит при более низкой температуре, обеспечивающей условие п (Т) = п (см. равенство (1.43)), при котором пропадает минимум синергетического потенциала (кривая 2). Как видно из рис. 7 б, при обратном повыщении температуры от значений Т < М,- наблюдается гистерезис мартенситная фаза становится неустойчивой при гораздо большем значении Т > М , отвечающем условию п Т) = та (см. (1.44)). Наличие упругих напряжений приводит к тому, что условие равновесия фаз п Т) = выполняется не при одной температуре, а в интервале от до. Действительно, упругие напряжения дают положительный вклад в синергетический потенциал (1.42), так что кривая зависимости К(е) на рис. 7 7 идет выше той, что отвечает условию п (Г) = в их отсутствие, в связи с чем касание с осью абсцисс требует дополнительного охлаждения. При дальнейшем вьщелении мартенситной фазы упругие напряжения снова возрастают, температура фазового равновесия становится еще меньше и т. д. — до точки, где мартенситная фаза заполняет весь объем. [c.125]

Что делают уши Они воспринимают звук и разлагают его на компоненты, действуя одновременно и 1сак узкополосные анализаторы, и как анализаторы дискретных частот. Они передают в мозг кодированную информацию, достаточно богатую подробностями, что позволяет интерпретировать или идентифицировать звуки и понимать сложную речь. Уши осуществляют также обратную связь, позволяя человеку управлять своей речью с их помощью мы определяем направление и расстояние до источника звука из громкого неупорядоченного шума уши могут выделить регулярные звуки, что делает возможным разбирать речь, заглушаемую шумом. В ушах находятся также и органы равновесия. Словом, несмотря на кажущуюся простоту, уши относятся к самым сложным органам человеческого тела, хотя мы и привыкли воспринимать их существование и действие как нечто обычное. [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...