Эффект Померанчука

Температура плавления с повышением давления понижается также при Г<0,3 К у изотопа гелия с атомной массой З( Не), хотя у него v">v. Это происходит потому, что удельная теплота плавления А.= Г(5" —,v ) твердого Не при Г<0,3 К отрицательна эффект Померанчука), т. е. энтропия s жидкого Не меньше энтропии s его твердой фазы. Такое поведение энтропии у разных фаз Не вызвано тем, что в жидкости силы обменного взаимодействия между атомами приводят к упорядочению их спинов уже при Г< 1 К, в то время как в твердой фазе из-за малости амплитуды нулевых колебаний по сравнению с межатомным расстоянием такое упорядочение наступает лишь при 10 К, когда кТ становится порядка магнитной энер- [c.236]

Температура плавления с повышением давления понижается также при Г<0,3 К У изотопа гелия с атомной массой 3 ( Не), хотя у него v">v. Это происходит потому, что удельная теплота плавления X = T(is"—s ) твердого = Не при Т<0,ЗК отрицательна эффект Померанчука), т. е. энтропия. s" жидкого Не меньше энтропии s его твердой фазы. Такое поведение энтропии у разных фаз Не вызвано тем, что в жидкости силы обменного взаимодействия между атомами приводят к упорядочению их спинов уже при Т<1К, в то время как в твердой фазе из-за малости ампли- [c.163]

Кроме этих способов получения низких температур имеются и такие, как десорбционное охлаждение, охлаждение, основанное на эффекте Померанчука, намагничивание сверхпроводников. Они также используются пока редко даже в лабораторной практике. Желающих с ними познакомиться мы отошлем к специальной литературе [1, 12, 17]. [c.37]

Экспериментальные исследования чистого изотопа Не в Советском Союзе долго отставали от теории, в которой имелись значительные достижения, в то время как за границей наблюдалась обратная картина. В 1950 г. И. Я. Померанчук теоретически предсказал так называемый померанчук-эффект, экспериментально обнаруженный впоследствии в США. [c.651]

Если очистить металл от примесей и понижать температуру, то мы будем получать все более высокую проводимость. Эксперименты на олове показали, однако, что существует предел, ниже которого сопротивление не падает. Было также отмечено, что остаточное сопротивление не зависит от размеров образца. Довольно очевидно, что в идеальном кристалле при 7 = 0 электроны могут еще рассеиваться на границах, однако этот эффект должен зависеть от размеров кристалла. Ввиду этого было высказано предположение, что в данном случае причиной сопротивления является изотопический состав Померанчук, 1958) [8]. [c.62]

Кристаллизационный криостат Нс основан па использовании Померанчука эффекта, согласно к-рому в области темп-р 1—300 мК величина производной от давления по темн-ре dpjdT на кривой плавления Ие отрицательна. Вследствие этого адиабатич. сжатие Не приводит к понижению ого те.мп-ры с одновр . м, образова- [c.494]

Для получения темп-р порядка неск. мК широко пользуются более удобным методом — растворением жидкого Не в жидком Не. Применяют для этой цели рефрижераторы растворения (см. Криостат). Их действие основано на том, что Не сохраняет конечную растворимость (ок. 6%) в жидком Не вплоть до абс. нуля темп-ры. Поэтому при соприкосновении почти чистого жидкого Не с разбавленным раствором По в Ще атомы Не переходят в раствор. При. этом пог.иоща-ется теплота растворения и темп-ра раствора понижается. Растворение осуществляется в одном месте прибора (в камере растворения), а удаление атомов Не из раствора путём откачки — в другом (в камере испарения). При непрерывной циркуляции Не, осуществляемой системой насосов и теплообменников, можно поддерживать в камере растворения темп-ру 10—30 мК неограниченно долго. Гелий Не можно охладить ещё сильнее, используя Померанчука эффект. Жидкий Не затвердевает при давлении более 3-10 Па. В области темп-р ниже 0,3 К увеличение давления (в пределе до 3,4-10 Па) сопровождается поглощением теплоты и понижением темп-ры равновесной смеси жидкой и твёрдой фаз (затвердевание идёт с поглощением теплоты). Эти.м методом были достигнуты темп-ры 1—2 мК. [c.349]

ПОМЕРАНЧУКА эффект — понижение теип-ры смеси твёрдого и жидкого Не при её адиабатич. сжатии ниже темп-ры T . П. э. предсказан И, Я. Померанчуком в 1050, экспериментально обнаружен Ю. Д. Ануфриевым в 1965, П. э. обусловлен тем, что энтропия системы неупорядоченных ядерных спинов твёрдого Не остаётся постоянной вплоть до темп-ры Нееля (см. Нееля точка., Антиферромаенетик), к-рая для твёрдого Не равна 1 мК, а энтропия жидкого Не убывает до линейному закону, характерному для ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость). В результате ниже Т 0,32 К энтроппя жидкого Не становится меньше энтропии твёрдого Не, а теплота плавления Не — отрицательной. Согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, изменению знака теплоты плавления,соответствует минимум на кривой плавления, и соответственно адиабатич. сжатие находящейся в равновесии смеси жидкого и твердого Не приводит к понижению её темп-ры. П. а. используется для получения сверхнизких темп-р от 10—20 мК до 1—1,5 мК. [c.84]

В предыдущих главах мы предполагали, что заряженная частица движется в среде равномерно и прямолинейно. Однако в. действительности частица всегда испытывает рассеяние на атомах вещества среды. Это рассеяние в первую очередь приводит к возникновению тормозного излучения. Кроме того, как впервые указали Гарибян и Померанчук [59.6] и Пафомов [60.9], если вблизи границ среды на длине зоны формирования переходного излучения частица испытывает достаточно заметное многократное рассеяние, то образование переходного излучения будет происходить несколько иначе. Очевидно, непосредственно наблюдаемым всегда является некоторое полное излучение, испускаемое из рассматриваемого слоя вещества. Интенсивность этого наблюдаемого полного излучения отличается от интенсивности тормозного излучения, возникающего в безграничной среде на длине, равной толщине рассматриваемого слоя вещества (тормозное излучение без учета границ). Отличие обусловлено влиянием границ (для простоты в настоящей главе мы имеем в виду только частоты,, при которых г < 1, так что излучение Вавилова—Черенкова отсутствует), поэтому разность указанных выше двух интенсивностей является естественной количественной характеристикой этого> влияния. Эту величину будем называть краевым эффектом [76.3, 76.4, 77.7, 80.3, 82.14]. Таким образом, понятие краевого [c.205]

На рис. 444 приведена зависимость полных сечений для К р- VI А / -рассеяний в интервале энергий 6—250 ГэВ. Сечения для и АГ -мезонов различны в области относительно невысоких энергий (из-за большего числа открытых каналов для А / -процесса) и сближаются в области высоких энергий, причем для л /ьрассеяния при Гл >20 ГэВ наблюдается подъем сечения с энергией. Это явление было впервые зарегистрировано на Серпуховском ускорителе, в связи с чем оно получило название серпуховского эффекта. Сближение сечений р- и л "/ -рассеяния с ростом энергии подтверждает теорему Померанчука о равенстве сечений рассеяния частиц и античастиц при очень высоких энергиях. [c.290]

Были открыты важные закономерности, свойственные излучению ультрарелятивистских частиц ( /ИоС ), движущихся по макроскопическим орбитам (Л. А. Арцимович, И. Я. Померанчук, Л. Шифф, 1946). Эти закономерности касаются прежде всего спектрально-углового распределения мощности синхротронного излучения. Было установлено, что излучение, испускаемое электроном, сосредоточено в узком конусе вокруг мгновенного направления скорости частицы и направлено вперед по ее движению. Этот своеобразный прожекторный эффект является типичным для изучения ультра- [c.6]

Прежняя теория, которую развил Титеика [18], и более поздняя теория, принадлежащая Давыдову и Померанчуку [19], основана на соотношении (2.110), хотя авторы получили его интуитивным путем и не представляли себе полностью его значения. Нами были выполнены расчеты гальваномагнитного эффекта, но подробные данные еще не опубликованы ). [c.384]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...