Исходные формулы теории

Исходные формулы теории [c.328]

Исходными формулами теории РВС примесных центров являются формулы (т. 2, 6.1) — (т. 2, 6.5) данной книги для сечения рассеяния [c.328]

В 23 и 24 гл. V мы вывели основные исходные формулы теории идеального одноатомного газа в настоящей главе мы сохраним введенные в этих параграфах обозначения и будем ссылаться на полученные там результаты. [c.78]

В общем виде связь между изменением исходных условий и возмущением функционала задачи может быть задана формулой теории возмущений (1.55), которая в символике гл. 5 запишется следующим образом [c.153]

Приближенное характеристическое уравнение (25.15.6) и формулы (25.16.7) можно получить сразу, введя некоторые упрощения в исходные уравнения теории круговых цилиндрических оболочек. Соответствующие гипотезы и предположения совпадают с теми, на которых в >24.11 был построен упрошенный приближенный метод определения обобщенного основного напряженного состояния замкнутой оболочки, т. е. метод В. В. Новожилова. Действительно, рассмотрим еще раз приближенные уравнения (24.11.17)—(24.11.19), лежащие в основе этой теории. При = [c.385]

Вводя это выражение для Ф в формулы (1.120), можно, после некоторого анализа, прийти к заключению, что поправки, вносимые в них учетом Ф, всегда несущественны, так как не выходят за пределы погрешности исходных допущений теории тонких оболочек. На этом основании в формулах (1.120) можно полагать Ф = О, отождествляя тем самым и с Я. Именно такой точки зрения мы и будем впредь придерживаться. Получатся следующие окончательные формулы, выражающие усилия и моменты через деформации срединной поверхности [c.49]

Изложенное выше исчерпывает вопрос о связи между усилиями, моментами и деформациями срединной поверхности в теории оболочек. Эта связь дается формулами (1.122), полученными из выражения для потенциальной энергии (1.112), упрощенного в соответствии с погрешностью исходных допущений теории тонких оболочек. [c.49]

Интегралы в формулах (1.123), разумеется, могут быть взяты. Однако если при этом не делать никаких упрощений, то получатся слишком громоздкие выражения, содержащие ряд малых членов, учет которых выходит за пределы точности исходных допущений теории оболочек. [c.50]

Сопротивление давления. Исходные уравнения теории сопротивления давления. Струйная теория. Метод Леви-Чивита. Пластинка под углом к потоку. Формула Релея и ее сравнение с данными эксперимента. Вихревая теория сопротивления. Формула Кармана. [c.214]

Имея перечисленные исходные данные, скорость резания можно определить на основе формул теории резания металлов. [c.125]

Следует, однако, иметь в виду, что, как уже указывалось, вязкость жидкости и наличие ламинарного слоя у стенки пе учитываются теорией турбулентного движения. Поэтому последние формулы, так же как и исходная формула логарифмического закона (26), неприменимы внутри ламинарного слоя и неточны [c.500]

Модифицированный метод полного спаривания сочетает два основных метода квантовой химии — молекулярных орбит и атомных орбит. Исходной формулой для расчета потенциальной энергии взаимодействия является формула теории Гайтлера—Лондона в приближении полного спаривания [c.289]

Предметом рассмотрения в книге является, главным образом, рентгеновское переходное излучение. Это продиктовано как прикладным значением рентгеновского переходного излучения, так и научными интересами авторов, на протяжении многих лет занимавшихся этими вопросами. При этом мы стремились достаточно полно и систематически изложить основы теории, поэтому приведенные исходные формулы (главы I и П) являются общими, пригодными для всех частот излучения. В связи с этим мы обсуждаем также многие вопросы переходного излучения вне области рентгеновских частот. Изложение в книге ведется с единой [c.8]

Аналогично записываются выражения линеаризированных граничных условий для г . В линеаризированных задачах теории пластичности необходимо уметь записывать граничные условия через компоненты основной системы координат, для этого следует учесть угол поворота напряжений при переносе их на исходную окружность. Из известных формул теории упругости будем иметь [c.193]

Исходя из изложенного, можно сказать, что все задачи, исходные данные которых могут быть изображены в виде отрезков (звеньев), образующих замкнутый контур, могут быть решены путем использования основных положений и расчетных формул теории размерных цепей, разработанной впервые в Советском Союзе в ряде работ [21 — [6] и др. [c.65]

Теперь перейдем к основным исходным формулам, необходимым для изложения теории линейных ускорителей. В соответствии с общепринятым стандартом будем пользоваться международной системой единиц СИ. [c.12]

Естественно, что, приняв такую форму для А8 в качестве исходной, необходимо будет переформулировать всю полуфеноменологическую теорию явлений переноса. Только в случае глубоко апериодических процессов, когда - 7 < О (точнее, 7 > П ), соответствующему квазистатическому приближению, токовыми членами в А8 можно пренебречь, и мы приходим к исходной формуле для Д5 в рассмотренных нами теории явлений переноса и теории флуктуаций. [c.233]

Как теория, так и практика показали, что зависимости углов прицеливания от дистанций и углов места цели остаются приблизительно одни и те же в безвоздушной среде и в воздухе любой плотности. Изменяются только дальности полета пули. Отсюда достаточно ввести в полученную для безвоздушного пространства формулу хотя бы одно данное, относящееся к стрельбе в воздухе (его можно почерпнуть из наземных таблиц, составленных на основании теоретических и опытных данных),, чтобы для стрельбы под большими углами возвышения получить так называемые приближенные исходные формулы. [c.19]

Далее, каждая компонента имеет, очевидно, свою структурную функцию. Закон композиции структурных функций, т. е. формула, определяющая структурную функцию данной системы по структурным функциям ее компонент, служит одной из важнейших исходных формул нашей теории. Мы переходим теперь к ее выводу. [c.30]

Линейные преобразования, выполняемые для приведения к каноническому виду кинетической и потенциальной энергий, не отражаются на главных частотах. Это утверждение, с одной стороны, основывается на общей теории квадратичных форм, а с другой — вытекает из теории линейных дифференциальных уравнений. Действительно, непосредственно видно, что, построив общее решение системы дифференциальных уравнений Лагранжа второго рода в координатах 0у, можно найти общее решение уравнений движения в исходных координатах ри применяя формулы линейного преобразования координат. При этом решения характеристического уравнения — главные частоты — не изменяются ). [c.252]

Из кинетической теории газов чисто теоретическим путем могут быть получены формулы, выражающие закон Бойля— Мариотта и закон Гей-Люссака, а следовательно, и уравнение состояния Клапейрона. Исходной позицией классической кинетической теории газов является представление, что молекулы газа являются материальными точками, лишенными объема, и что между ними отсутствует какое-либо силовое взаимодействие. Последнее, как это было показано выше, равносильно условию (du/dv)r = 0, одновременно столь же справедливо уравнение состояния pv = RT, поскольку объемом молекул при этом можно пренебречь. [c.43]

К сожалению, выполнить нормировку этого распределения по Д-состояниям практически невозможно, так как нормировочное условие включает помимо суммирования по всем возможным Д-состояниям еще и сумму по всем нетермодинамическим реализациям макроскопического состояния S, V, N). На практике, как мы увидим ниже, нормировка достаточно просто выполняется в каждом конкретном случае. Поэтому, особенно не огорчаясь по поводу потери нормировки, можно в качестве исходной формулы теории флуктуаций использовать не написанное выше выражение для вероятности w, а ненормированный ее вариант wa, в котором вместо статистического веса T S, V, N) в знаменателе стоит его главная асимптотика Tasi , V, N) [c.33]

При дальнейшем развитии классической теории дисперсии была учтена различная интенсивность спектральных линий, в окрестности которых измерялся показатель преломления. Для этого была введена fik — сила осциллятора, пропорциональная интенсивности линии на данном переходе. Условие нормировки было "Lfik = 1 и исходная формула ( 4.12) приобретала вид [c.144]

Прпмепенио рассматриваемого метода значительно упрощается, если ограничиться определением смещений атомов па больших расстояниях от дефекта, когда можно не учитывать явно атомпох структуры кристалла и пользоваться формулами теории упругости анизотропного континуума, условия равновесия которого теперь являются исходными вместо уравнений (3,07). В этом случае [43] в (3,73) мо кно ограничиться областью малых 1с и найти смещения и на больших расстояниях от точечного дефекта, поле смещений вокруг которого характеризуется известными значениями модулей упругости и зависимостью параметров решетки от концентрации дефектов. [c.85]

Полагая, что = onst, а г, и — взаимно независимые случайные величины, и применяя к исходной формуле (11.205) теорему сложения случайных величин и случайных функций, получим выражения для математического ожидания [c.433]

Для горизонтального сечения, находящегося на некотором заданном уровне, х = onst, на рис. 17.15, а, б изображены эпюры напряжений, полученные соответственно по формулам теории упругости (г) и формулам сопротивления материалов (м) при следующих исходных данных а — Ш у=ЮкН/м , у 1 =20 кН/м . [c.367]

Для выяснения характера этих ограничений необходимые критерии статического подобия пластин при аффинном соответствии модели и натуры получим, минуя процедуру масштабных преобразований физических уравнений. С этой целью преобразуем имеющиеся критериальные уравнения теории пологих оболочек ( 6.2) путем исключения характерного радиуса R в формулах (6.29) с помощью определяющего критерия подобия [b/ Rh) = idem (6.28). Такой прием равносилен предельному переходу в исходных уравнениях теории пологих оболочек (6.14)— (6,17) к уравнениям изгиба пластин при Ri- оо, R - оо. [c.127]

Получаемые таким образом конечные элементы являются несовместными. Оии могут быть использованы при решении плоской задачи теории упругости наравне с описанными ранее элементами, а также при моделировании различных балок с непараллельными поясами и тонкими стенками. При этом имеется в виду, что ось х (или ось у) орнен--тнрована вдоль оси балки. Если же балка произвольно ориентирована относительно осей х, у, то сначала следует ввести соответствующую местную систему координат х, у, для которой применимы исходные формулы [c.168]

С рецептурной точки зрения все выглядит достаточно просто структура смешанного состояния равновесной системы определяется простой экспонентой = ехр -Е /в /2, а связь с макроскопической термодинамикой — просто формулой = -в 1п г, так что читатель с прагматическим строем мышления, которого интересуют не исходные моменты теории, а лишь практические результаты, получа-емь)е с ее помощью, может из всей этой главы усвоить лишь две формулы. Однако не Простота этих формул должна поражать всякого, кто задумывается над смыслом статистической теории (в физике достаточно много формул, связывающих какие-либо три величины), а то, что, во-первых, структура такого смешанного состояния устанавливается в системе самопроизвольно и, во-вторых, в процессе достижения этого состояния число параметров, характеризующих микроскопическое состояние, сокращается от величины порядка числа степеней свободы системы N тел до одного температуры в (параметры V, а, N в счет не идут, они обшие и в равновесном, и в не завновесном случаях, и при механическом, и при статистическом описании равновесного состояния системы). Этот впечатляющий по своим масштабам спонтанный процесс потери статистической системой информации о деталях своего микроскопического состояния (фиксированного, например, как начальное с точностью, удовлетворяющей требованиям механики) в рамках равновесной теории объяснен быть не может (мы уже и так отклонились от своего жанра, этим вопросам посвящен третий том пособия), и когда мы говорим, что смешанное состояние иип 0, V, М) приготовляется термостатом , то принимаем готовый результат уже как заданный. [c.76]

Как известно, комплексный коэффициент отражения г границы раздела воздушной и диэлектрической среды определяется формулами Френеля. Эти формулы являются исходными в теории некоторых методов, основанных на анализе отраженных волн. Как видно, искомая диэлектрическая проницаемость 8 связана функциональной зависимостью с фпад, и, которые в принципе могут быть определены экспериментально. [c.59]

Необходимо отметить, что выражения для вероятности переноса (14.33) и (14.34) верны только в случае слабого взаимодейртвия между молекулами донора и акцептора, когда справедлива теория возмущений и основанная на ней исходная формула (14.23). При слабом взаимодействии считается, что возбуждение сразу выходит из игры, как только оно попадает на акцептор. Например, быстро уходит в тепло за счет колебательной реошксации. Если же взаимодействие сильное, эта картина неверна. Донор и акцептор будут образовывать теперь обобществленные уровни, и возбуадение может исчезнуть только благодаря электронной дезактивации акцептора со [c.270]

С рецептурной точки зрения все выглядит достаточно просто структура смешанного состояния равновесной системы определяется простой экспонентой йУя=ехр — /9 /2, а связь с макроскопической термодинамикой — простой формулой 0 =—01п2, так что читатель с прагматическим строем мышления, которого интересуют не исходные моменты теории, а лишь практические результаты, получаемые с ее помощью, может из всей этой главы усвоить лишь эти две формулы. Однако не простота этих формул [c.346]

Итак, среднее положение смещенных линий сдвигается относительно длины волны Х.0 света, излучаемого покоящимся атомом, на порядок В статье, опубликованной в 1941 г., Айвс и Сти- луэлл сообщили, что наблюдаемое смещение средней длины волны равно 0,074 А, в то время как при расчете по формуле (43) для величины р, определенной по значению ускоряющего потенциала, приложенного к исходным ионам, получается смещение 0,072 А. Это является превосходным подтверждением релятивистской теории эффекта Доплера. [c.361]

Что касается формул преобразования координат, то формулы Галилея считались вполне очевидными и оправданными опытом. Поэтому их без критики использовали и при построении электродинамики движущихся сред. Различие же в исходных предположениях относительно того, является ли эфир неподвижным или движущимся, привело к многообразным попыткам создания электродинамики движущихся сред. Крайнее и наиболее полное выражение различных точек зрения находит себе место в двух важнейщих, резко расходящихся теориях электродинамике Герца и электродинамике Лорентца. Как та, так и другая электродинамика, рассматривает все электромагнитные и оптические процессы как протекающие в заполняющем все пространство мировом эфире. Поэтому основным вопросом электродинамики движущихся сред являлся вопрос о влиянии движения тел на эфир. Ответ на этот вопрос мог дать только опыт. Точнее, исходя из определенных представлений о взаимоотношении движущегося вещества и эфира, следовало построить определенную теорию явления в движущихся средах и подвергнуть ее опытной проверке. [c.443]

Если бы в качестве исходной форм шы для этого преобразования вместо формулы, выражающей сопротивление тонкой проволоки, была использована формула для тонкой пластинки, то слабая логарифмическая зависимость сохранилась бы. Однако очень сложная полная теория аномального скип-эффекта, развитая Пиппардом [139], а также Ройтером и Зондгеймером [142], показывает, что сопротивление, связанное с. этим эффектом, действительно не должно зависеть от сопротивления массивного образца. [c.209]

Из формулы (15.8.7) следует, что при т 1<1 существует два семейства характеристик, соответствуюпщх знакам плюс и минус в формуле (15.8.7). В этом случае система (15.8.4) называется гиперболической. Если т 1>1, то формула (15.8.7) определяет мнимые направления, и система (15.8.4) называется эллиптической. Метод характеристик, т. е. отыскание соотношений вдоль характеристик из условия Z)p, i = О, для эллиптической системы не приводит к цели. Наконец, промежуточный случай, когда т = 1 и оба семейства характеристик сливаются, соответствует параболической системе исходных дифференциальных уравнений, В зависимости от вида условия пластичности в теории пластичности встречаются все три случая при этом гиперболическая задача оказывается наиболее простой, для нее. разработаны эффективные методы решения. Дальнейшее изложение будет ограничено почти исключительно случаем гиперболичности уравнений пластичности. [c.502]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...