Методы построения электрического поля

Методы построения электрического поля [c.381]

В последнее время появилось большое число работ по изучению распределения тока на поверхности электрода методом построения электрического поля. Некоторые авторы [4, 10, 25, [c.381]

Из изложенного следует, что изучение распределения металла на Поверхности катода методом построения электрического поля не устраняет основных недостатков, связанных с нестабильностью поляризации во времени, которые имеют место при графическом методе. [c.388]

В последние несколько лет для определения поверхности Ферми стали использоваться магнитоакустические явления, в частности геометрический резонанс ), Такие измерения особенно полезны потому, что они дают значение к/ для данного направления в к-пространстве, тогда как другими методами этот параметр непосредственно определить нельзя. Вместе с эффектом де Гааза — ван Альфена эти эффекты могут быть использованы для построения поверхности Ферми. Магнитоакустические методы используют тот факт, что при возмущении решетки звуковой волной происходит деформация зоны Бриллюэна, а также поверхности Ферми. Поэтому изменяется также и распределение заполненных электронных состояний. Однако, когда решетка возвраш,ается обратно в невозмущенное состояние, электроны могут прийти в равновесие с этим состоянием только в результате столкновений. Если время релаксации велико (длина свободного пробега I сравнима с длиной звуковой волны), то электроны не успевают прийти в равновесие раньше, чем произойдет следующее смещение решетки в данной точке. Таким образом, электроны смещаются относительно ионов решетки, нарушается зарядовая нейтральность и возникают градиенты электрического поля. [c.115]

Следует отметить, однако, что метод сопоставления строения пленки, образующейся на катоде при электролизе, со строением осадков в системе Сг(ОН)з — СгОд не может дать полной аналогии, так как трудно представить, что электрическое поле не влияет на построение пленки на поверхности электрода. [c.173]

В настоящее время в СССР разработаны теоретические методы построения обтекания решётки профиле произвольной формы нри любых значениях параметров решётки, позволя ощие получить функции у. и о для заданного профиля в численном виде-). Эта задача может быть также решена методом электро-гидродинамической аналогии (сокращённо ЭГДА), основанным на аналог 1И исходных дифференциальных уравнений электрического поля и потенциального потока несжимаемой жидкости [c.403]

Поэтому более совершенными в сравнении с методом парабол являются те методы, в которых с помощью электрических и магнитных полей достигается фокусировка пучков заряженных частиц. Приборы, построенные с использованием фокусировки пучков частиц, называются масс-спектрографами. Первый из них был построен Ф. Астоном (1919). [c.56]

Изложенный Б предыдущем параграфе метод поэтапного рассмотрения, как указывалось, не накладывает никаких ограничений на нелинейность исследуемой колебательной системы и пригоден для любых законов затухания. Однако этот метод обычно приводит к громоздким вычислениям или сложным графическим построениям, причем полученные результаты относятся только к одному виду движения при заданных начальных условиях и не позволяют наглядно представлять общие особенности движений системы при различных условиях и разных значениях ее параметров. Поэтому весьма важно рассмотреть те приближенные методы, которые хотя бы для ограниченного класса колебательных систем могли бы дать единое решение для любого момента колебательного процесса при произвольных начальных условиях. Такого рода приближенный метод был в свое время предложен Ван дер Полем и получил в дальнейшем название метода медленно меняющихся амплитуд. Он позволяет весьма успешно исследовать класс колебательных систем с малой нелинейностью и малым затуханием. Электрические контуры с ферромагнитным сердечником при малых потерях на гистерезис в области значений амплитуд магнитного поля, далеких от насыщения, контуры с нелинейными емкостями при аналогичных ограничениях, линейные контуры с постоянными Ь и С при малых затуханиях (независимо от их линейности или нелинейности), многочисленные механические аналоги указанных выше высокодобротных линейных и нелинейных систем составляют тот класс систем, в которых движения можно приближенно рассчитывать методом медленно меняющихся амплитуд. Условия малой нелинейности подобных систем [c.70]

Если вьшолняется условие d>A,TO, как указывалось выше, оценку напряженного состояния можно осуществить с использованием метода геометрической акустики, который заключается в построении волновых фронтов вдоль лучей по принципу Ферма /88/. Метод геометрической акустики разработан для правильных форм включений и для плоских волн. При электрическом пробое в твердых телах, как правило, генерируются волны цилиндрической симметрии причем на расстояниях, меньших пяти радиусов канала разряда, волна имеет ударный характер, т.е. ее скорость превышает скорость звука в среде, а далее она вырождается в волну сжатия, которую с определенными приближениями можно рассматривать как плоскую. Поэтому анализ напряженных состояний, проведенных в /95/, можно использовать для качественной оценки поля механических напряжений вблизи неоднородностей при электрическом пробое композитов. [c.138]

В настоящей главе излагаются основные положения так называемого метода комбинированных схем для решения нелинейных задач теории поля, в основе которого лежит сочетание метода подстановок с реализацией процесса решения на электрических пассивных моделях, когда нелинейности II и III рода моделируются с помощью устройств, построенных на элементах электронного моделирования. [c.121]

Применяются и другие методы определения рассеивающей способности графический метод построения электрического поля, а также измененный метод Бусе (метод углового катода), широко применяемый в настоящее время. [c.142]

Суш,ествуют другае методы, ири помощи которых можно ускорить построение электрического поля [15, 36]. Так, Ю. Штайнер [36] предлагает использовать вспомюгательный электрод — двойной зонд, состоящий из двух металлических проволочек толщиной 0,2 мм, впаянных в стеклянную трубку так, что они изолированы друг от друга, а оголенными остаются только их торцы. Расстояние между проволочками строго [c.385]

Методы, применяемые для построения маршрутов волочения (калибровки) стальных фасонных профилей, описаны в литературе [40, 41]. В последнее время НИИМЕТИЗом опробован метод моделирования электрического поля. П. И. Полухин, Г. Я- Гун и др. [42] предложили метод электрогидродинамических аналогий. [c.387]

Метод зондирования электрического поля ванны состоит в измерении по-тенц11ала в некоторых выбранных точках поля электролизера. Результаты измерения потенциала используют для построения картины эквипотенциальных линий поля, которая позволяет судить о степени равномерности распределения потенциала и тока по поверхности деталей. Построение картины эквипотенциальных линий можно ускорить, а подбор геометрических параметров ванны при проектировании подвески упростить, если использовать автоматизированное зондирование, обеспечивающее пепосредст-ственную регистрацию эквипотенциальных линий, соответствующих выбранным значениям потенциалов. В основе применения анализа картины эквипотенциальных линий электролизера для выбора оптимальных геометрических условий лежит представление о том, что при эквидистантности ближайших к поверхности поля-ризован>1ых электродов эквипотенциальных линий имеет место равномерное распределение потенциала и тока по поверхности электрода. Такие условия или приближения к ним до- [c.179]

Непосредственный эксперимент на промышленной установке не всегда возможен, поэтому электрические поля изучают на различных моделях, чаще всего электрических. Различают два типа электрических моделей модели из сплошных сред и модели в виде электрических сеток [5]. Сплошной электропроводной средой может служить металлическая фольга, электропроводная бумага или растворы электролитов. Электрическое поле в этом случае исследуют с помощью так называемого метода двойного зон а [И], построением эквипотенциальных и силовых линий. Исследуя первичные поля, в качестве растворов используют электролиты с очень низкой поляризуемостью и малой электропроводностью (амидосульфат свинца РЬ(МН250з)г — 200—400 г/л, электроды свинцовые [19] Си(Вр4)г — 450 г/л, НВр4 — 2 г/л, электроды медные [20] РЬ(НОз)2--0,5 п., электроды свинцовые, плотность тока до 50 А/м2 [21]). [c.68]

Учтем теперь, хотя далеко не безупречным способом, взаимодействие молекул, поляризованных электрическим полем световой волньг. Для этого воспользуемся методом действующего поля. В кристаллах кубической системы, построенных из точечных и изотропных атомов, поле Е, действующее на мoлej< yлy, связано со средним максвелловским полем Е соотношением [c.523]

Можно выделить два основных метода решения краевой задачи для бесконечной волноводной АР, получивших наибольшее распространение при построении математических моделей метод непосредственного сшивания полей на границе раздела двух сред (волновод — канал Флоке) с использованием условий непрерывности тангенциальных составляющих электрического и магнитного полей [8, 9] и метод интегрального уравнения, сформулированного относительно тангенциальной составляющей электрического или магнитного поля [0.2, 4, 7]. Показано [0.2], что решение интегрального уравнения методом Галеркина приводит к системе линейных алгебраических уравнений, аналогичных системе, получаемой методом сшивания полей. В то же время общий подход к решению интегральных уравнений, основанный на методе моментов [6], расширяет возможности алгебраизации исходной задачи, что обусловило его широкое распространение при создании моделей волноводных АР. [c.134]

Голот рафические методы обработки измерительной информации находят широкое применение при построении измерительных преобразователей (датчиков) положения, линейных размеров, формы, а также деформации и скорости перемещения объектов. Перспективность применения этих методов объясняется тем, что информация о геометрических параметрах и физическом состоянии объекта непосредственно и полно выражается в световых полях, рассеянных. этим объектом. Измерительная информация заключена во всех характеристиках отраженной объектом световой волны амплитуде, фазе, длине волны, а также ее поляризации. Существенной особенностью задачи контроля геометрических параметров объектов при этом является необходимость регистрации и обработки многомерных входных сообщений, содержащихся в световых полях или изображениях объектов. Эти сообщения отличаются высокой информативностью, причем повышение требований к точности и быстродействию измерительной системы приводит к необходимости увеличения количества принимаемой и обрабатываемой информации. Поэтому применение обычных оптических методов обработки измерительной информации с одномерным кодированием. электрических сигналов, вырабатываемых фотоэлектрическим преобразователем датчика в процессе сканирования изображения контролируемого объекта, либо недостаточно. эффективно, либо вообще не решает поставленной задачи. [c.87]

Для оценки влияния расположения неоднородности в резко неравномерном поле в условиях, приближенных к практическим конструкциям электродов, осуществлен расчет системы острие-включение-плоскость /79/. Острие моделировалось точечным зарядом q, а форма включения принята сферической. Расчет степени превышения напряженности Е шл над средней Еср вблизи включения показал, что отношение Етал/Еср увеличивается при приближении включения к плоскости. В качестве примера на рис.11 приводится вид поля, построенного по данным расчета методом пробного заряда. Вблизи включения поле существенно искажается, т.е. искажение поля в неоднородных системах свойственно как равномерным, так и резко неравномерным полям и следует ожидать соответствующего отклонения траектории канала разряда от кратчайшего пути при электрическом пробое таких систем. [c.131]

Испытания проводились при постоянных уровнях нагрузок (изгибаюш,ий момент и осевая нагрузка). Установки и методики ис следований описаны в работах [23, 120]. В основу методики поло жен метод динамической петли гистерезиса, который предусматривает построение петель гистерезиса в координатах нагрузка — деформация непосредственно в процессе циклического нагружения образца. В случае изгиба малобазный датчик (база измерения равна 5 мм), измеряюш ий деформации, крепился на поверхности образца в исследуемом сечении и, фиксируя наработанное число циклов нагружений образца N, периодически измеряли величины электрических сигналов, пропорциональных ширине динамических [c.255]

Научной базой для расчета композитных пьезоэлементов является теория электромагнитоупругости структурно неоднородных сред, одна из центральных задач которой — построение адекватных математических моделей и разработка методов решения связанных краевых задач электро-и магнитоупругости композитов с учетом связности электрических, магнитных и деформационных полей, неоднородности этих полей, анизотропии и особенностей взаимодействия элементов структуры. Нерегулярный характер реальных структур пьезокомпозитов приводит к необходимости решения этой задачи в вероятностной постановке. Сложность решения краевых задач для микронеоднородных областей со случайными структу- [c.4]

Векторы электрического и магнитного полей Т-волны в одиночных и связанных ЛП с однородным магнитодиэлектрическим заполнением удовлетворяют уравнениям Лапласа. Это позволяет использовать для построения моделей элементов такого вида аналитический аппарат теории функций комплексного пере-меииого (методы конформных отображений). Большое количество результатов, полученных таким образом для однородных ЛП различных типов (в основном образованных плоскими поверхностями), содержится в [19, 103]. [c.34]

Значительное развитие в последние годы получили различные варианты метода интегральных ураннений [104—113]. При использовании этого подхода модель электродинамического объекта представляет собой некоторую систему интегральных уравнений относительно функций, заданных на границах тел с различными электрофизическими параметрами. В зависимости от конкретных особенностей решаемой задачи и используемого метода эти функции могут иметь смысл плотности заряда, тока, компонентов электрического либо магнитного полей и т. д. Существенно, что размерность фактически решаемой задачи оказывается меньшей, чем исходной. Это обеспечивает возможность исследования весьма сложных объектов. Кроме того, системы интегральных уравнений хорошо изучены в математической физике теоретический анализ интегральной формулировок электродинамических задач позволяет получить условия их разрешимости, едииственности решения и т. д. Формулировки электродинамических задач в виде интегральных уравнений выгодны также с точки зрения численного решения последних. Численные методы решения систем интегральных уравнений разработаны достаточно подробно [113]. Результаты использования метода интегральных уравнений для построения моделей некоторых типов ЛП, а также неоднородностей в Них приводятся в [45, 107, 111]. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...