Движения с осевой симметрией

В заключение отметим, что качественные результаты настоящей статьи распространяются и на трехмерные течения. Так, понятие об области влияния скважины сохраняется картина, похожая на изображенную на рис. 8, будет иметь место в движении с осевой симметрией, причем раздельные линии заменятся поверхностью вращения, разделяющей две области. [c.268]

Кроме движения с так называемой плоской симметрией рассматривают и другие одномерные движения — с осевой симметрией, со сферической симметрией (например, точечный взрыв). [c.42]

Аналогичную ситуацию мы имеем и в случае движений с осевой симметрией. И здесь завихренность характеризуется скалярной величиной со, которая в принятых выше обозначениях [х — координата вдоль оси симметрии, у — расстояние до этой оси) имеет вид (23). Тождество (24) заменяется тождеством [c.18]

Движения с осевой симметрией [c.200]

Об уравнениях, связывающих потенциал ф и функцию тока ф для установившихся движений с осевой симметрией идеальной несжимаемой жидкости в отсутствии источников и стоков, мы уже говорили в гл. I. Они имеют вид [c.200]

ДВИЖЕНИЯ С ОСЕВОЙ СИММЕТРИЕЙ 201 [c.201]

ДВИЖЕНИЯ С ОСЕВОЙ СИММЕТРИЕЙ 203 [c.203]

Комбинируя элементарные решения системы (I), можно получать примеры движений с осевой симметрией, Рассмотрим, нанример, течение с комплексным потенциалом [c.204]

ДВИЖЕНИЯ С ОСЕВОЙ СИММЕТРИЕЙ 207 [c.207]

Требуется найти движение с осевой симметрией по следующим условиям 1) при л —> —оо асимптотически струя представляет собой цилиндр радиуса Го, ось которого совпадает с осью х, и движется со скоростью Уц в направлении оси 2) при х — + °° струя также представляет собой асимптотически цилиндр радиуса Гх < го [c.247]

Ранее это было сделано Е. И. Степановым в работе Об интегрировании уравнений ламинарного пограничного слоя для движения с осевой симметрией , ПММ, XI, № 1 (1947).- Прим. ред. [c.118]

Степанов Е, И., Об интегрировании уравнений ламинарного пограничного слоя для движений с осевой симметрией, П.НМ, 1947, т. XI, вып. 1. [c.552]

ДВИЖЕНИЯ С ОСЕВОЙ СИММЕТРИЕЙ 221 [c.221]

Движения с осевой симметрией. Из пространственных движений рассмотрим сперва обладающие симметрией по отношению к некоторой оси. Последнюю примем на ось Ог цилиндрической системы координат расстояние от оси будем обозначать через г, полярный угол через б, проекции скоростей — через г , соот- [c.221]

E. И. С T e П a H о в. 06 интегрировании уравнений ламинарного пограничного слоя для движения с осевой симметрией. Прикладная математика и механика , т. XI, в. I, 1947. [c.716]

Для свободной струи с осевой симметрией и спутной струи за телом вращения уравнения движения и энергии несколько изменяются по сравнению с симметричным движением вдоль твердой поверхности. В этом случае, применяя цилиндрические координаты, будем иметь г=у ц ири установившемся движении получим уравнения [c.24]

Рассмотрим теперь силы и моменты, действующие на втулку несущего винта, с учетом влияния махового движения. Ввиду того что реакции втулки нужны в основном для исследования устойчивости и управляемости вертолета (гл. 15), нас будут интересовать главным образом низкочастотные реакции. Сначала рассмотрим несущий винт на режиме висения, для которого анализ более прост не только ввиду постоянства коэффициентов уравнений, но и вследствие полного разделения вертикальных и продольно-поперечных движений благодаря осевой симметрии обтекания. [c.576]

При решении конкретных задач гидродинамики для всех математических моделей (от установившихся движений идеальной жидкости до неустановившихся движений сжимаемой вязкой жидкости — плоских и с осевой симметрией) все большее и большее значение приобретают приближенные решения. За последнее десятилетие в этом направлении достигнуты особенно большие успехи благодаря созданным и освоенным электронно-вычислительным машинам (ЭВ]Ч). [c.115]

Опыт показывает, что во втором случае движение происходит так, как показано на рис. 121, где изображены линии тока для движения относительно системы координат, движущейся вместе с вытолкнутой массой воздуха. Движение обладает осевой симметрией внутри выпуклой области, образованной вращением участка АВС линии тока, оно вихревое, а вне этой области — практически потенциальное. На АВС скорости внутреннего и внешнего движений совпадают, так что поле скоростей оказывается непрерывным. Это и объясняет эффект, с которого мы начали, — из-за непрерывности трение на границе движущейся без обо лочки массы меньше, чем массы в оболочке, следовательно, меньше сопротивление и больше проходимое массой расстояние. [c.335]

В случае плоскопараллельного течения и течения с осевой симметрией в меридианной плоскости эти поверхности переходят в линии, называемые линиями Маха, Условие (2,26) мо кет быть выполнено только при сверхзвуковом течении (и > а). Таким образом, линии Маха так же, как характеристики, могут существовать только в сверхзвуковых установившихся потоках. Вводя в рассмотрение угол Маха а и угол вектора скорости . с помощью условия (2,26) нетрудно получить уравнения линий Маха, совпадающие с уравнениями (2,22), Таким образом, мы показали тождественность характеристик уравнений движения газа в плоскости х,у Л линий Маха в этой плоскости. Как и в линейной теории, линии Маха являются огибающими (границами) области влияния возмущений, проведенными в сторону течения и исходящими из данной точки. Но в отличие от линейной теории, линии Маха, вообще говоря, будут кривыми. Это можно показать так же, как в линейном случае, основываясь на том, что малые возмущения распространяются со скоростью звука, которая теперь переменна, [c.365]

Наконец, заметим, что полученные в 4 и 5 уравнения автомодельного движения газа с осевой симметрией позволяют исследовать отражение акустической и ударной волны от вершины конуса [5]. Однако здесь мы на рассмотрении этих задач не останавливаемся. [c.469]

Теорема. При движении в потенциальном поле с осевой симметрией вокруг оси г момент количества движения относительно оси г сохраняется. [c.44]

В этом способе момент количеств движения тела с осевой симметрией относительно произвольной прямой выражается через направляющие косинусы оси симметрии тела и угловую скорость враи ения вокруг нее. [c.229]

В частности, многие проблемы прочности и движения тел вращения, например задачи о трубах, баках, специальных оболочках и т. д. или задачи о поступательном движении внутри жидкостей и газов тел вращения вдоль оси симметрии или их вращении относительно оси симметрии и много других задач, рассматриваются в рамках теории движения сплошных сред с осевой симметрией. [c.344]

Рассмотрим теперь движение электрона в фокусирующем магнитном поле с осевой симметрией (слабая фокусировка) [c.57]

Одно из этих гравитационных полей центральное, оно соответствует неподвижной Земле, как однородному шару другое поле цилиндрическое, с осевой симметрией, оно соответствует равномерному суточному вращению Земли, является его гравитационным эквивалентом. Подчеркнем, введением понятия силы тяжести мы учитываем лишь одну си1 инерции - центробежную. Неучтенной остается еще сила инерции Кориолиса. Заметим, если бы Земля вращалась неравномерно, то неучтенной оказалась бы и вращательная часть переносной силы инерции —т Хг (а также сила инерции -тм о годичного движения вокруг Солнца). Ускорение центра Земли уУд в движении по круговой орбите вокруг Солнца равно . Подставляя [c.127]

Для круглой трубы до сих пор не было известно ни одного точного решения. Настоящая работа является развитием [2-Л]. В ней также исследуются двухмерные течения, но с осевой симметрией. Эта разница выражается в ином - более сложном уравнении движения. [c.13]

Уравнения (1.5.19) используются обычно для исследования летательных аппаратов при отсутствии у них осевой симметрии (с двухконсольной конфигурацией крыльев), у которых оба движения, рыскания и крена, взаимно связаны и поэтому изучаются совместно. [c.45]

Рассмотренные выше потери относятся к установившемуся движению. В случае неустановившегося движения возникают дополнительные потери из-за нарушения осевой симметрии потока и образования дополнительных вихрей [41]. Кроме того, при малых расходах возникают противотоки как на входе, так и на выходе из рабочего колеса, которые ведут к гидравлическому торможению рабочих колес. Существенным является влияние рабочих элементов гидродинамических передач друг на друга, но пока оценки этого влияния с точки зрения потерь нет. [c.59]

Идеи А. Ф. Иоффе далеко идущей аналогии физической природы зрения, слуха, запаха и вкуса, создающих безграничное многообразие ощущений путем сочетаний колебаний. С этой точки зрения объясняется довольно легко ряд особенностей механизма зрения и др. Складываются определенные пропорции живых существ и характер симметрии (плоскостная, осевая, точечная) в зависимости от преобладающей направленности сил внешней среды и направленности движения Складываются определенные пропорции растений, объяснимы причины осевой симметрии большинства растений [c.91]

Осевая симметрия процесса конденсации наблюдалась только при вертикальном расположении рабочей трубки ((р = 0 и 180°). При других Ф симметрия нарушается. Наиболее четко это наблюдалось при горизонтальном расположении рабочей трубки, при этом пленка конденсата движется криволинейно, очевидно, вследствие сложения двух движений горизонтального (трение пара) и вертикального (действие силы тяжести). На нижней образующей рабочей трубки возникает поток конденсата в виде ручья, толщина которого возрастает по мере его продвижения по длине рабочей трубки. Необходимо отметить, что при горизонтальном расположении трубок 2, 3 и 4 конденсат заполняет наибольшую часть внутреннего пространства рабочей трубки по сравнению с другими положениями трубки. [c.169]

Уравнения установившегося движения смеси идеальных газов в пограничном слое крыла или тел осевой симметрии при наличии диффузии с учетом излучения можно записать в виде [c.87]

Корпус удерживают таким образом, что он не может поворачиваться вокруг своей геометрической оси и перемещаться вдоль нее. Благодаря изотропии окружающей среды, цилиндрической форме корпуса, концентричности дебалансного вала и корпуса и осевой симметрии масс корпуса точки геометрической оси корпуса описывают круговые траектории. Если векторы всех сил, приложенных к корпусу (центробежной силы дебаланса, диссипативной и инерционной реакций среды), лежат в одном поперечном сечении корпуса с его центром массы, а линия их действия проходит через этот центр, то при равномерном вращении дебаланса корпус совершает поступательное равномерное круговое движение, при котором все его образующие описывают круговые цилиндрические поверхности одинакового радиуса. [c.245]

Подведем итоги рассмотрения аэродинамики винта на режиме висения, включая реакции втулки и движение вала. Для простоты не будем рассматривать циклическое движение лопасти в плоскости вращения и особый случай двухлопастного винта. Осевая симметрия обтекания винта на режимах вертикального полета позволяет разделить движения винта на две группы. Группа вертикальных движений связана с коэффициентом момента при угле конусности силой тяги и крутящим моментом [c.545]

В главе 15 вводится функция тока Стокса и дается приложение конформного отображения к трехмерным задачам с осевой симметрией. Движение С1 х р и эллипсоидов в жидкости рассматривается в главе 16. В главе 17 частное Л11()к к ренцирование по вектору (п. 2.71) применяется для получения уравнении Кирхгофа в векторной форме таким образом шесть уравнений заменяются двумя. По-видимому, этот метод является новым и удобным при исследовании вопросов устойчивости. [c.10]

За расчетную схему примем наиболее общий случай течения в вихревой трубе с дополнительным потоком (рис. 4.7). В этом случае режим работы обычной разделительной вихревой трубы представляет собой предельный при О- Используем понятие элементарного объема вращающегося газа dQ. = V nrdr. Условие осевой симметрии обеспечивает отсутствие фадиентов в направлении угловой координаты ф. В сформированном потоке вихревой трубы радиальные скорости пренебрежимо малы. В процессе построения аналитической расчетной цепочки можно использовать принцип суперпозиции, т. е. независимость законов движения по нормальным друг к другу осям координат. Процесс энергообмена в сопловом сечении считаем заверщенным. Определим предельно возможные по разделению энергетические уровни потенциального и вынужденного вихрей. Длина пути перемешивания и фадиент давления определяют предельный эффект подофева приосевого турбулентного моля при его переходе на более высокую радиальную позицию. При этом делается допущение о переходе в сечении, перпендикулярном оси. Осевой снос моля не учитывают. Вязкость и теплопроводность проявляют себя, если присутствуют фадиенты скорости и температуры. Поэтому при формировании свободного вихря вязкость будем учитывать, анализируя процесс затухания окружного момента [c.191]

Считая периферийный вихрь в сечении размещения дросселя полностью раскрученным, а энергию, приходящуюся на осевое движение, постоянной для потоков (периферийного и приосево-го), преобразуем (4.125), которое с учетом осевой симметрии может быть записано в виде [122] [c.204]

Рассмотрим с точки зрения классической физики электрическое поле, создаваемое системой асимметрично расположенных зарядов на расстояниях, значительно превышающих линейные размеры системы. Допустим, что система зарядов враш,ается вокруг некоторой оси Z. Расположим систему координат так, чтобы ее начало совпало с центром массы системы, а ось z была совмеш ена с направлением вектора момента количества движения системы (рис. 40), тогда распределение заряда системы в среднем во времени обладает осевой симметрией. Известно, что в этом случае распределение потенциала Ф = — — Г dV может быть представлено в виде сте-4тге J R [c.125]

Световые корпускулы Ньютона не обладали осевой симметрией, но имели четыре разные стороны . Представим, что корпускула поворачивается вокруг оси (вокруг направления ее движения) последовательно на 90, 180, 270, 360 при этом она всякий раз будет повернута к наблюдателю новой стороной. Вывод об отсутствии осевой симметрии у световых лучей был сделан Ньютоном на основе опытов Гюйгенса по двойному лучепреломлению в двух последовательно расположенных кристаллах (мы упоминали об этих опытах в вводной беседе). В своей книге Оптика , вышедшей в 1704 г., Ньютон писал Не существует двух сортов лучей, отличаюш,ихся по своей природе один от другого так, что один постоянно при всех положениях преломляется обыкновенным способом, другой же постоянно во всех положениях — необыкновенным способом. Разница между двумя сортами лучей в опыте, указанном в 25-м вопросе (имеется в виду опыт Гюйгенса с двумя кристаллами.—Авт.), была только в положениях сторон лучей относительно плоскостей перпендикулярного преломления. Ибо один и тот же луч преломляется здесь иногда обыкновенно, иногда необыкновенно — сообразно положению его сторон относительно кристалла . Здесь содержится в неявном виде открытие поляризации света. Различным положениям сторон ньютоновских корпускул в современной оптике соответствуют различные ориентации плоскости поляризации плоскопо-ляризованного света, рассматриваемые относительно плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и направление светового луча. [c.19]

Распределение скоростей, температур и концентраций в зак-рзгченном потоке описьтается уравнениями движения, неразрывности, энергии и диффузии. Рассматриваемые здесь внутренние задачи удобно отгасать системой уравнений в цилиндрической системе координат (г, , х) с азимутальной симметрией локальных параметров (д/д<р = 0). Радиальная, вращательная и осевая составляющие скорости обозначены соответственно через у, и, ш. [c.21]

Источником Ш. а. л. являются электронно-ядерные ливни, порождаемые космич. протонами и более тяжёлыми ядрами с последующим развитием электронно-фотонного и вдерного каскадов в атмосфере. Углы вылета частиц в первом акте взаимодействия адрона, вызывающего Ш.а.л., малы бйЮ рад. Поэтому развитие каскада происходит по направлению движения первичной частицы и Ш.а.л. имеет осевую симметрию относительно этого направления (небольшие отклонения от осевой симметрии могут возникать под влиянием магн. поля Земли). Плотность частиц максимальна около оси и уменьшается с расстоянием. С расстоянием от оси меняется и состав частиц в ливне. Вблизи оси 98% всех частиц составляют электро- [c.462]

Моменты тангажа и крена на двухлопастном несущем винте были выражены через углы поворота плоскости концов лопастей и поэтому не изменяются движение вала влияет на моменты на втулке через решение для Pi. Наиболее важная особенность двухлопастного винта — появление периодических коэффициентов в уравнениях в невращающейся системе координат для сил на втулке при движениях вала в связи с отсутствием осевой симметрии этого винта. В результате анализ динамики двухлопастного вннта существенно отличается от такового для винтов с тремя или более лопастями. [c.406]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...