Формирование изображений из точек

ФОРМИРОВАНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЙ ИЗ ТОЧЕК [c.41]

ЭЛТ в графическом дисплее объединяется с ЭВМ, управляющей отклонением луча с целью формирования нужного изображения. Информация в ЭВМ существует в цифровой форме, а для управления ЭЛТ необходимы аналоговые величины, поэтому в составе ГД имеются цифроаналоговые преобразователи (ЦАП). В простейшем случае дисплей может работать как устройство отображения точек необходимо задавать координаты совокупности точек, формирующих изображение, и обеспечивать их подсвет. Такой мозаичный способ характеризует растровые дисплеи и требует для своей реализации больших затрат памяти ЭВМ, хотя при этом можно получать весьма качественные полутоновые и цветные изображения. В целях экономии памяти в ГД часто используется формирование изображений из векторов, когда задаются координаты начальных точек и их приращения, которые позволяют определить координаты конечной точки воспроизводимого элемента изображения. В этом случае для получения, например, прямой линии требуется задавать не координаты всех входящих в нее точек, а только координаты начальной точки и их приращения. [c.34]

Для наших целей формальное использование фурье-преобразований в теории формирования изображения в той форме, которая рассматривалась выше, представляет лишь ограниченный интерес, поскольку нам важно знать конкретное выражение фурье-преобра-зования как в виде дифракционной картины, так и в виде изображения. Следовательно, нужно обратиться к теории получения изображения, вытекающей из идей Аббе. Хотя это существенно волновая теория, все же ее весьма удобно проиллюстрировать геометрической картиной (фиг. 3.2). [c.66]

Растровый способ формирования символов аналогичен растровому способу формирования изображения на экране ЭЛТ, при этом требования к характеристикам буферного ЗУ менее жесткие. Это связано с ограниченным объемом выводимого текста (обычно не более 2000 символов) и тем, что в буферном ЗУ информация об изображении хранится в виде кодов символов. Строка символов на экране формируется из нескольких строк растра (7... 14). Каждый символ в свою очередь формируется из точек, образующих матрицу (например, 5X7 элементов). В формирователе символов имеется ПЗУ, в котором в соответствии с кодами символов хранится информация, позволяющая формировать точечное изображение символа. При движении луча по первой строке растра формирователь символов по коду символа извлекает из ПЗУ символов информацию, позволяющую получить изображение верхнего ряда матрицы каждого символа, имеющегося в строке текста. Затем формируется изображение второго ряда матриц тех же символов и т. д. Достаточно простое формирование символов и высокая заполняемость площади экрана полезной информацией сделали растровый способ формирования изображения основным для алфавитно-цифровых дисплеев. [c.61]

Автоматическое формирование изображений чертежа происходит без участия человека. Следовательно, из процесса исключаются мозг и аппарат зрительного восприятия, функции которых в данном случае должны моделировать программы ЭВМ (рис. 34, б). Ручные орудия труда заменяются автоматическими чертежными устройствами. Входной системой данных является не объект, а его математическая модель. Что касается выходной системы данных, то при автоматическом формировании существует не одна, а несколько таких систем, информационно адекватных одна другой. [c.85]

Возможно, что аппроксимация контура отрезками прямых нецелесообразна из-за ограничений по точности, объему информации, т. е. в качестве исходных данных вынуждены использовать параметры кривых, составляющих границу. Способ формирования изображения, аналогичный приведенному выше, нерационален, так как в этом случае очень трудно распознать пересечение и касание. Можно было бы использовать следующее правило код наличия изображения засылается для всех узлов сети, попадающих в область. Однако процедура, проверяющая по аналитическому описанию инцидентность точки области, довольно сложна, а использовать ее придется до (п Пу) раз, что может привести к чрезмерным затратам машинного времени. Поэтому подробнее рассмотрим другой алгоритм, использующий предварительно построенное дискретное описание границы. Формирование дискретного описания границы для данного случая во многом аналогично ФДК границы, составленной из дуг окружностей и отрезков прямых. Граница фиксируется в рецепторном поле Г, [c.259]

Различают предельное разрешение по линиям и по точкам. Разрешение по линиям определяют путем разрешения на изображении кристаллических плоскостей вещества-с известной структурой. Такие изображения получают путем пропускания через апертурную диафрагму первичного и одного из дифрагированных пучков (метод прямого разрешения см, 2,2.3), Разрешение по точкам определяют по макси.мальному полезному увеличению микроскопа, при котором удается различить на изображении (фотопластинке) две характерные точки, отстоящие одна от другой на 0,1—0,2 мм. Условия формирования изображения рассмотренных двух типов таковы, что разрешение по линиям всегда немного выше, чем по точкам. [c.49]

Читая эти страницы, мы можем рассматривать обе указанные темы в контексте связи с видимым светом, но вместе с тем мы будем обращаться к некоторым важным приложениям в других областях электромагнитного спектра. Обсуждая формирование изображений, мы будем переходить из оптической области к методу использования рентгеновских лучей для расшифровки атомной структуры вещества, а в другом предельном случае к астрономии и структуре Вселенной. Что же касается спектроскопии, то здесь методы Фурье применяются теперь в широком диапазоне частот. [c.9]

В гл. 2 на частном примере было показано, что результат дифракции от периодических объектов в форме оптической решетки определяется структурой решетки, характеризуемой ее апертурной функцией. То же самое оказывается верным и для результатов по дифракции рентгеновских лучей, полученных из исследования расположения атомов, образующих периодическую структуру кристалла, подобную решетке. Мы отмечали также, что оптическая дифракция является промежуточным шагом в формировании изображений с помощью линзы. При этом линза выполняет задачу сведения дифрагированного света в плоскости изображения. При работе с рентгеновскими лучами линза непригодна, и для формирования изображения структурного расположения атомов в кристалле при воздействии рентгеновских лучей должны использоваться другие, нежели дифракция, способы построения изображения. [c.49]

Вторая модель формирования изображения, которую мы рассматриваем в разд. 5.2, применима к условиям как когерентного, так и некогерентного освещения. И здесь Рэлей внес важный вклад [51], на этот раз под влиянием более ранних работ Эри и Гельмгольца. Модель представляет изображение как комбинацию картин Эри (или более сложных картин, если присутствуют аберрации), которые оптическая система должна создавать отдельно для света из каждой точки объекта. Если освещение некогерентно, то интенсивности картин Эри, определяемые всеми точками объекта, являются просто аддитивными. Если же оно когерентно, то присутствует интерференция и тогда изображение математически представляет собой комбинацию картин Эри с комплексными амплитудами, Рэлей рассматривал оба предельных случая. При пред- [c.85]

Изящные примеры использования оптических преобразований были обнаружены в рентгеновской кристаллографии, где, как отмечено в гл. 2, формирование изображений атомов не может быть выполнено непосредственно, потому что отсутствуют линзы, которые могут быть использованы для сведения дифрагированных рентгеновских лучей. Отметим, что если зарегистрированы только интенсивности, то фурье-сум-мирование не может быть выполнено ни аналитически, ни экспериментально из-за отсутствия данных о фазах. В годы формирования указанного направления исследований У. Л. Брэгг сыграл ключевую роль в разработке методов оптического фурье-анализа для рассмотрения и решения этой и других проблем рентгеновской кристаллографии. Несмотря на то что развитие ЭВМ привело к машинным методам решения фазовой проблемы , работа Брэгга явилась важным вкладом в широкую область оптической обработки. В качестве основной литературы по развитию и применениям оптических методов к дифракции рентгеновских лучей, читатель может обратиться к работам, упомянутым в начале этого раздела. [c.99]

Физическую природу наблюдаемой зернистости нетрудно понять как при распространении света в свободном пространстве (рис. 7.10,6), так и при распространении его через систему формирования изображения (рис. 7.10, в), если рассмотреть случай, когда рабочие поверхности рассеивателей имеют очень большую шероховатость в масштабе оптических длин волн. При распространении в свободном пространстве результирующая оптическая волна в любой точке, находящейся на не слишком большом расстоянии от рассеивающей поверхности, состоит из многих когерентных компонент или элементарных волн, каждая из которых испускается со своего микроскопического элемента поверхности. Обратившись к рис. 7.10,6, заметим, что расстояния, пройденные этими различными волнами, могут отличаться на много длин волн. Интерференция сдвинутых по фазе, но когерентных элементарных волн приводит к зернистому распределению интенсивности (или спекл-картине, как ее называют). Если оптическое устройство представляет собой систему формирования изображения (рис. 7.10,в), то при объяснении наблю- [c.466]

Перейдем к рассмотрению формирования изображения при учете ИК-лучей, не лежащих в центральной плоскости. Совместим начало декартовой системы координат с ИК-источником, а ось у направим параллельно линейному источнику накачки, который пересекается с осью z в точке Zp (ось z направлена из ИК-источника на источник накачки). Для определенности предположим, что кристалл расположен в верхней полуплоскости (ж > 0). Будем использовать параметрическую запись уравнений лучей [c.86]

Математической основой представлений Аббе явился уже упомянутый аппарат преобразования Фурье, с помощью которого сложное, пространственное распределение света на поверхности объекта представляется в виде суммы пространственных гармонических составляющих. Аббе показал, что процесс формирования изображения в обычном микроскопе можно представить как двойное преобразование Фурье на первом этапе в результате интерференции излучения, исходящего из различных точек объекта, в задней фокальной плоскости объектива микроскопа возникает модель пространственного спектра объекта. На втором этапе в результате интерференции света, исходящего из различных точек фокальной плоскости, осуществляется еще одно преобразование Фурье. Два последовательных преобразования Фурье приводят к восстановлению первичной функции, т. е. к появлению изображения объекта. [c.44]

Рассмотрим теперь один из двух крайних случаев гипотетической оптической системы формирования изображения. Предположим сначала, что источник света бесконечно большой. Если излучение источника относительно однородно, т. е. I ( , Т])л /С, то уравнение (17) принимает вид [c.63]

В геометрической оптике лучи света, исходящие из одной точки, идеальная, свободная от аберраций система формирования изображения сводит в изображении снова в точку. Однако это справедливо только лишь, когда длина волны света бесконечно мала и в отсутствие каких-либо дифракционных эффектов. В физически же реализуемых оптических системах из-за наличия дифракции изображение точки не может быть произвольно малым, а разрешение по изображению нельзя сделать бесконечно большим. Предел разрешения оптической системы зависит от многих факторов длины волны света, размера и геометрии линз, а также от типа системы формирования изображения. При определении предела разрешения большинства систем формирования изображения обычно используют критерий Рэлея. Согласно этому критерию, изображения двух точек разрешаются, если центральный максимум дифракционной картины изображения точки совпадает с первым минимумом дифракционной картины изображения соседней точки. Например, если для форми- [c.64]

ГОЭ можно рассматривать как запись оптической интерференционной картины, такой, что в каждой точке регистрирующего материала поверхность интерференционных полос является зеркальной и отражает входной луч в выходной. Такой подход справедлив только для частной пары сопряженных волн, для которых рассчитывается ГОЭ. Подход полезен тем, что позволяет найти поверхностную решетку, которая действительно определяет геометрию формирования изображения голографическими элементами. Эта поверхностная решетка представляет собой геометрическое место точек, в которых пересекаются зеркальные интерференционные плоскости с поверхностью материала, на котором записывается голограмма. Чтобы быть точными, это поверхность регистрирующего материала, из которой выходят преобразованные или дифрагированные волны. Поверхностная решетка плоской и объемной голограмм полностью определяет изображающую геометрию, т. е. положение изображения, аберрации, увеличение и т. п., какой бы волновой фронт ни преобразовывался ГОЭ. (К счастью, на эффективность ГОЭ, т. е. на амплитуду преобразованного волнового фронта, оказывают влияние другие факторы.) [c.635]

Чтобы узнать вклад точки Bg источника в распределение амплитуд на объекте, достаточно рассмотреть поверхность волны, вышедшей из точки Bs и дошедшей к началу координат О в момент времени =0. Если ас—-угол между лучами, вышедшими из точек и fis в точку О, то комплексная амплитуда в точке с координатами у, z будет точно такая же, какой бы она была, если бы точка В<, располагалась в точке В/, поскольку наклоны волновых поверхностей одинаковы. Отсюда заключаем, что этот случай может быть сведен к случаю, рассмотренному в 4. Участие промежуточной оптической системы в формировании изображения в зрачке не влияет на степень когерентности, которая остается равной преобразованию [c.138]

Искажение в виде гистерезиса вызывается остаточными магнитными полями в сердечнике отклоняющих катушек и металлических экранах, окружающих ЭЛТ. Если в течение некоторого времени в отклоняющих катушках протекает большой ток, а затем уменьшается до нуля, то сердечник отклоняющих катушек остается частично намагниченным и электронный луч немного отклоняется. Исследование этого явления заключается в формировании специального изображения, состоящего из точек, отстоящих далеко от центра (желательно сохранить большое значение отклоняющего тока в течение некоторого времени), за которыми следуют точки в центре экрана (рис. П9.13). В другом варианте вычерчивается изображение, состоящее из линий между точками 1 и 2, 3 и 4, 5 и 6, 7 и 8, как изображено на рис. П9.14. [c.560]

Механизм формирования изображения или зонда основан на том, что каждая точка объекта из-за разброса энергии частиц, [c.339]

На рабочее поле дисплея вводится декартова система координат для обеспечения возможности внутреннего представления адреса каждой точки экрана и использования этих адресов при разработке программ формирования изображений. Обычно в графических дисплеях каждая из координатных осей делится на 1024 деления, следовательно, число адресуемых точек рабочего поля экрана составляет 1024-1024=1048476. Расстояние между двумя делениями называется растровой единицей. [c.66]

При формировании изображений из графических элементов каждое сложное изображение представляется состоящим из некоторого множества простых графических элементов. Такими элементами являются отрезки прямых, расположенных и пересекающихся под разными углами, сегменты различных кривых и т. п., состоящие из точек, образуюш,их матрицу постоянного размера (8X10,5X7,4X3 и т. п.). Каждому графическому элементу соответствует определенный код, длина которого одинакова для всех элементов и определяется количеством таких элементов в наборе, которое может достигать 1000 и более. Описание всего изображения на экране дисплея представляет собой последовательность кодов элементов. [c.60]

Отметим, ЧТО, если г растет от —оо до +оо, функция Г(г) имеет особенность при г=г. Функция симметрична относительно этой точки, которая, однако, всегда расположена за границами поля. Следовательно, только малая часть области определения Г (г) играет роль в формировании изображенния. Из-за чрезмерного упрощения модели (резкие начало и конец поля) функция Г(г) внутри области границ поля в общем случае отличается от функции, изображенной на рис. 83. [c.388]

При ф у н к ц и о п а л ь и о м (векторном) си о-с о б е формирования изображения луч перемещается непосредственно по лнниям изображения (векторные дисилси). Управление яркостью позволяет высвечивать только те перемещения луча, которые образуют требуемое изображение. Формирование изображений осуществляется в режиме абсолютных или относительных координат. В режиме абсолютных координат исходными данными для построения точки или вектора служат координаты этой точки или начала и конца вектора. В режиме относительных координат (режиме приращений) исходными данными служат приращения координат по отношению к точке, в которой находится луч. Режим приращений более эффективен при вычерчивании изображения из отрезков линий. Частота регенерации изображения в векторных дисплеях определяется объемом отображаемой информации. С увеличением сложности изображения частота регенерации уменьшается. При достаточно сложном изображении возможно его мерцание, что накладывает ограничение на объем отображаемой информации. Примером дисплеев, использующих функциональный способ получения изображения, служит графический дисплей ЭПГ СМ [5]. [c.59]

Высокая разрешающая способность РЭМ реализуется при формировании изображения с использованием вторичных электронов. Она находится в обратной зависимости от диаметра зоны, из к-рой эти электроны эмитируются. Размер зоны зависит от диаметра зонда, свойств объекта, скорости электронов первичного пучка и т. д. При большой глубине проникновения первичных электронов вторичные процессы, развиваюп(иеся во всех направлениях, увеличивают диаметр зоны и разрешающая способность падает. Детектор вторичных электронов состоит из фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) и электронно-фотонного преобразователя, осн. элементом к-рого является сцинтиллятор. Число вспышек сцинтиллятора пропорционально числу вторичных электронов, выбитых а данной точке объекта. После усиления в ФЭУ и в видеоусилителе сигнал модулирует пучок ЭЛТ. Величина сигнала зависит от топографии образца, наличия локальных электрич. и магн. микрополей, величины коэф. вторичной электронной эмиссии, к-рый, в свою очередь, зависит от хим. сосп ава образца в данной точке. [c.576]

Рассмотрим рис. 1.5, на котором изображена объектная маска с двумя очень малыми апертурными отверстиями В и С, однородно освещенными квазимонохроматическим светом от удаленного источника. Плоские волны поступают по нормали к маске, а сферические волновые фронты расходятся из В и С. Схема такая же, как и в опыте Юнга, за тем исключением, что теперь дополнительно у нас есть линза, которая создает изображение точечных отверстий в плоскости, расположенной, как показано на рисунке. Непосредственный интерес представляет, однако, задняя фокальная плоскость линзы. Рассмотрим любую точку Р, лежащую в направлении под углом 0 к оси линзы в ней складываются вместе и интерферируют только составляющие, распространяющиеся от В и С в направлении 0 (сравните с опьггом Юнга, где интерференция в точке Р на рис. 1.1 происходит между светом, распространяющимся от апертур в разных направлениях). Мы увидим, что конкретная дифракционная картина (определяемая ниже как фраун-гоферовская) в задней фокальной плоскости отображающей линзы является особенно важным промежуточным шагом в формировании изображения, выполняемом линзой. Это позволяет оценить конечную стадию формирования изображения и предоставляет единственную и особую по своей важности возможность для преобразования изображения. Указанное обстоятельство подробно обсуждается в гл. 5, но здесь мы исследуем некоторые свойства картины, сформированной в описанном выше примере. Прежде, однако, отметим, что для экспериментального получения таких дифракционных картин Фраунгофера необходимо обеспечить существование статистических фазовых соотношений, обусловленных когерентным освещением (см. замечания в предьщущем разделе о различиях между когерентным и некогерентным формированием изображения). До гл. 5, где вновь обсуждается эта разница, мы будем (если не указано особо) предполагать, что условия когерентности выполняются. [c.20]

Схема формирования изображения в интерференционном микроскопе Номарского приведена на рис. 6.4. Образец освещается двумя пучками монохроматического света, поляризованными в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Пучки получаются в результате прохождения света от источника 7 через узкополосный фильтр, поляризатор 6 и видоизмененную призму Волластона 3. Если на призму падает свет, плоскость поляризации которого составляет угол 45° с оптическими осями клиньев призмы, то из нее выходят два пучка с одинаковой фазой и интенсивностью, поляризованные под углом 90° друг к другу. Оба поляризованных пучка отражаются от поверхности образца 1, проходят через объектив 2 и еще раз через призму Волластона и выходят из нее, причем расходятся на угол е, зависящий от угла между кварцевыми клиньями призмы. Пройдя через поляризатор 4, установленный под углом 135° к оптическим осям клиньев, пучки интерферируют в плоскости изображения 5. [c.234]

Настоящая книга является первой попыткой систематического изложения физических основ работы нового класса приборов нелинейной оптики — преобразователей инфракрасного излучения — в видимом диапазоне. Для удобства читателей, не имеющих специальной подготовки в области нелинейной оптики, монография включает главу (первую) с изложением основных понятий этого раздела физики, необходимых для восприятия предмета. Во второй главе даны общие принципы расчета нелинейно-оптических преобразователей и показано, что с точки зрения формирования изображений каждый преобразователь эквивалентен некоторой линейной оптической системе с эффективными параметрами, зависящими от конфигурации и фазового фронта накачки, ее амплитуды, типа использованного синхронизма. В третьей и четвертой рассмотрены две основные схемы нелинейно-оптических преобразователей — схемы критического векторного и касательного (некритичного) синхронизма. Обсуждаются достоинства и недостатки каждой из них и возможные варианты оптимизации параметров. В последней главе анализируются разные практические аспекты работы преобразователей (спектральные и шумовые характеристики), приведены экспериментальные данные, иллюстрирующие степень соответствия параметров реальных преобразователей основным теоретическим представлениям. Приложения 1 и 3 несут самостоятельную информацию, поскольку в первом приведен новый метод в классической теории аберраций на основе интегрального принципа Гюйгенса — Френеля, а в третьем — расчетные данные по углам разных типов синхронизма. Часть информации дана в компактной форме — показаны эквипотенциальные поверхности угол синхронизма как функция длин волн накачки и инфракрасного излучения. Материал третьего приложения основан на расчетах Г. М. Барыкинского. [c.3]

Даже при малых углах ir, когда дисторсией можно пренебречь, преобразованное изображение нуждается в игправлении. Дело в том, что, как видно из формул (4.63), формирование изображения в двух направлениях идет по-разному вдоль оси Y происходит сжатие в ks/ki, раз, а в направлении оси X масштаб не меняется. Поэтому для получения изображения с правильным масштабом необходимо применять коррегирующую оптику. Изображение каждой точки в отдельности идеально и разрешающая способность определяется дифракцией на апертуре кристалла. [c.108]

Рис. 37. К способности голограммы воспроизводить градации яркости объекта в широком динамическом диапазоне. При регистрации матрешки на обычной фотографии (рис. Ь) блестящий кулон создает на фотопластинке освещенность Ез, выходящую за пределы линейного участка характеристической кривой (рис. а) и поэтому передается на фотографии так же, как и гораздо менее яркие детали, которые создают освещенность Е . Если матрешка регистрируется на голограмме, то излучение кулона рассредотачивается по всей площади фотопластинки и создает относительно небольшую модуляцию освещенности АЕ, не выходящую за пределы линейного участка характеристической кривой. Во время реконструкции изображение кулона форми руется излучением, собранным со всей площади 1 олограммы (лучи /[, /2, /з), что позволяет направлять в него большой световой поток. Распределение излучения каждой точки объекта по всей поверхности голограммы предопределяет устойчивость восстановленного изображения к повреждениям фотоматериала. Например, повреждение участка с исключает из процессу формирования изображения

Так как в процессе формирования изображения участвует большое число случайных блестящих точек, то величина Zq для любых таких точек является случайной и ее возможные значения определяются дисперсией а . Поэтому понятно, что для совокупности случайных точек изменение интерференционной картины определяется аналогичным условием, но с заменой Zq на 0 . Таким образом, условие AX/% 0,5Xfai, устанавливающее соотношение между ДХ, X и 0 , может быть получено из чисто качественных соображений. Проведенные математические исследования потребовались лишь для того, чтобы искомое соотношение приобрело четкую количественную оценку. [c.73]

Полученные результаты позволяют перейти непосредственно к синтезу алгоритмов распознавания и анализу их эффективности. Естественно, что для распознавания особое значение имеет информация, закодированная в пространственной структуре лазерного излучения, по которой можно судить о форме лоцируемой цели и о характеристиках ее поверхности, В повседневной практике подобная информация получается непосредственно из анализа оптических изображений. Однако в лазерной локации даже тогда, когда влияние турбулентной атмосферы оказывается незначительным, формируемое изображение настолько отличается от обычного (см. гл. 2), что воспользоваться известными алгоритмами оказывается возможным лишь при весьма существенном их усовершенствовании. В общем случае оптимальная обработка приводит к более сложным операциям нежели формирование изображения, что естественно усложняет вид той информации, которая поступает на вход алгоритмов распознавания. Отмеченные особенности предъявляемой для распознавания информации, обладающей к тому же ярко выраженным статистическим характером, приводят к необходимости при синтезе алгоритмов распознавания опираться на основные принципы теории статистических решений. [c.132]

Получив не очень обнадеживаюидае результаты, Габор вместе с тем реализовал идею получения пространственных изображений способом записи световых волн без преломляющих оптических приборов, идею, которая долго витала в воздухе и вместе с тем казалась неосуществимой. Принципы ее были предложены и реализованы в то время Габором. Им было введено понятие и разъяснена сущность нового процесса, состоящего из двух этапов формирования изображения и его восстановления. [c.48]

Лучи, исходящие из одних и тех же участков объекта в различных направлениях, далее сходятся в одной точке на плоскости изображения. Они образуют там вторичное действительное изображение, которое в результате интерференции, обусловленной когерентностью исходящих от источника лучей, возникает из первичного изображения. Чем больше лучей принимает участие в образовании точки изображения, т. е. чем выше порядок дифрагирования лучей, попадающих в объектив, тем достовернее изображение объекта. Правда, в электронном микроскопе эти требования не выполняются. Здесь в формировании изображения участвует только дифракционный максимум нулевого порядка (центральный 124 [c.124]

Идеальную систему формирования изображения математически можно описать как отображение точек из плоскости предмета П , расположенной в пространстве предмета в точки плоскости Щ в пространстве изображения Ej. В присутствии аберраций для конечных длин волн и ограниченного зрачка одиночный точечный источник, расположенный в точке (л , образует распределение поля К(х, у Xq, Уо), называемое имп тьсным откликом который отличается от делу функции o( )(x — X, у — у), имеющей ненулевое значение в точке (х, у) гауссова изображения предмета. Это означает, что аберрации и дифракция нарушают взаимно-однозначное соответствие между и Ej. Если же с помощью высококачественных составных линз и уменьшения апертуры инструментального зрачка удается исключить аберрации, то импульсный отклик определяется лишь дифракционными эффектами в этом случае говорят, что оптическая система является дифракционно-ограниченной. [c.319]

Этот результат получается как следствие выражения (4.15.7), теорем Парсеваля и свойств свертки. Знаменатель здесь равен площади апертуры. Для систем без аберравд1й интеграл в числителе связан с площадью перекрытия двух функций зрачка Р, сдвинутых относительно друг друга на а и /3 вдоль осей хну соответственно. Можно показать, что наличие аберраций уменьшает ОПФ, хотя при = /3 = 0 ОПФ всегда равна единице. Поскольку Т является фурье-образом вещественной функции, ее вещественная часть Т является четной, а мнимая — нечетной функцией величин а и 0, Модуль функции Т называют модуляционной передаточной функцией (МПФ). Следует заметить, что ОПФ можно определить также для фотоэмульсий, телевизионных камер и других электрооптических приборов. Это особенно важно при конструировании сложных электрооптических систем формирования изображения. Если любую из компонент оптической системы можно описать соответствующей ей ОПФ, то создание сложной электрооптической системы возможно по принципу построения каскада электронных усилителей. [c.327]

Подпрограммы порождения образов предназначены для формирования изображений на экране графического дисплея. Они позволяют сформировать в располагающемся в основной памяти наборе графических данных соответствующие графические приказы и данные, кото-ше в последующем при выполнении подпрограммы 2ХЕС (из группы подпрограмм управления образами) выполняют следующее установка электронного луча в заданную позицию установка электронного луча в абсолютную позицию высвечивание линии или ряда связных линий на экране дисплея высвечивание отрезка или последовательности связных или несвязных отрезков высвечивание точки или последовательности точек вывод текста на экран установка конца последовательности приказов. [c.132]

Указанные параметры зависят как от конструкции экрана, так и от схемы управления, сосредоточенной в системном блоке. В настоящее время в большинстве случаев применяется схема формирования изображения на основе растровой памяти (bit mapping). Каждый элемент изображения - одна точка на экране дисплея - формируется из фрагмента растровой памяти, состоящего из 1,2 или 4 бит. Информация, записанная в указанных битах, управляет яркостью (или цветом) точки на экране, а также ее миганием и другими возможными атрибутами. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...