Изображение вторичное действительное

На матовом -стекле мы получим действительное изображение предмета, даваемое объективом. Изображение на матовом стекле рассматривается оптической системой глаза совместно с прибором. На сетчатке глаза получится вторичное действительное изображение. [c.30]

Изображение формируется тонким пучком электронов, который сканирует по поверхности образца, вызывая вторичную эмиссию. Вторичные электроны улавливаются специальными датчиками, сигнал от которых подается после усиления на модулятор электронно-.лучевой трубки. Величина сигнала зависит прежде всего от особенностей рельефа поверхности, которую обегает электронный луч. Изменение силы сигнала обусловливает изменение яркости свечения экрана и формирования изображения изучаемой поверхности. Расшифровка полученных микроснимков обычно не вызывает затруднений, так как изображения выглядят как трехмерные, весьма приближенные к действительности. [c.179]

Если в этом уравнении пренебречь М, то отношение (10) соответствует формуле (1) Майнера [1]. Следовательно, расчет по Майнеру является частным случаем описанного здесь метода. Формула Майнера действительна и в случае, если при полу-или двойном логарифмическом изображении точка пересечения всех кривых о — N находится в бесконечности, т. е. исходная и вторичные кривые усталости проходят параллельно. [c.320]

Вторичные проекции, как и аксонометрические оси, взаимосвязанные с изображением предмета, помогают установить его действительную форму и размеры предмета. Например, куб D диметрической проекции (рис. 31, а) и призма в изометрической проекции (рис. 31, б) в изображениях могут выглядеть одинаково, хотя по размерам и форме в действительности различны. [c.322]

Рис. 65. Действительное вторичное голографическое изображение тест-объекта

При этом возникают основное изображение /р, которое является действительным, и вторичное изображение 1ц, которое является мнимым. Характер изображений изменится, если повернуть голограмму на 180° вокруг оси, перпендикулярной к плоскости чертежа. [c.170]

Объектом наблюдения является препарат 6. Объектив 7 создает увеличенное действительное и перевернутое изображение препарата в плоскости 9, которая практически совпадает с передним фокусом окуляра 10. Это изображение рассматривается глазом 11 в окуляр, который образует вторично увеличенное, мнимое изображение в плоскости 12. Так как окуляр действует подобно лупе, то условно считают, что плоскость 12 расположена от глаза на расстоянии наилучшего видения 250 мм. В результате этого микроскоп создает [c.12]

На рис. 525 в зенитной изометрии изображен куб. Окружность, расположенная в его верхней грани, изображается также в виде окружности. Вообще говоря, любая фигура, расположенная в горизонтальной плоскости, изображается в виде равной фигуры. Это свойство зенитной изометрии (или диметрии) используется при изображении значительных участков застройки с относительно сложным взаиморасположением зданий, дорог и т. п. Так как горизонтальная ортогональная проекция застройки (план) не изменяется при изображении ее в аксонометрии, то эта проекция может быть положена в основу построений. Действительно, достаточно взять план застройки, например, городского квартала, повернуть его на некоторый угол (нетрудно заранее предусмотреть, как будет выглядеть аксонометрия и, следовательно, на какой угол нужно повернуть план при этом не исключено, что план вовсе не нужно повертывать) и, используя его как вторичную горизонтальную проекцию объектов застройки, отложить координаты г тех [c.366]

Объект (препарат) I находится на некотором расстоянии Хр от переднего фокуса / об объектива. Объектив образует действительное увеличенное и перевернутое изображение I препарата в плоскости, совпадающей с передним фокусом окуляра. Окуляр работает подобно лупе и вторично образует увеличенное мнимое и прямое изображение I , удаленное в бесконечность. Это означает, что препарат находится в переднем фокусе сложной лупы — микроскопа. В результате микроскоп дает сильно увеличенное перевернутое изображение препарата. [c.8]

Рис. 267. Схематическое изображение поведения первичного и вторичного фототоков. В случае (а) имеется только первичный ток //, который соответствует электронам, действительно освобождённым светом. Этн электроны в конечном итоге задерживаются. В случае ( ), который соответствует более высоким температурам, имеется ещё дополнительный ток соответствующий термически освобождённым электронам из числа ранее задержанных, (с) соответствует случаю, когда электроны с катода не могут перейти в кристалл. Вследствие этого поляризация понижает ток до нуля, несмотря иа непрерывное освещение. В случае е1) ток /// течёт от катода к аноду стационарно.

Далее, обоим авторам удалось, пользуясь описанным в гл. III, 4, п. 1 теневым методом, сфотографировать сечение решетки упругих колебаний в кристалле. На фиг. 390 4—6) приведены такие фотографии для кварца, соответствующие сечениям, перпендикулярным к осям Z, Y и X. Чрезвычайная сложность полученных изображений показывает, что пространственная решетка не обладает простой структурой. Для доказательства реальности таких сечений решетки Шефер и Бергман использовали эти фотографии в качестве двумерных диффракционных решеток. Полученные при этом вторичные диффракционные изображения (фиг. 390, 7—9) действительно воспроизводят симметрию упругих свойств кварца в рассматриваемых направлениях. [c.357]

Основное изображение будет мнимым, поскольку sign Zjp = = sign Zs- Вторичное же изображение будет мнимым, если объект находится на расстоянии, меньшем половины расстояния от голограммы до референтного источника zg < гц 2). Если же Zs > г /2, то изображение будет действительным. [c.81]

В случае падения восстанавливающей волны из полупространства, противоположного тому, в котором расположен референтный источник, Zq = —гд, а для знаков получим sign Zq = —sign z = = —sign z . Как и в предыдущих случаях, при этом изменится характер отдельных изображений. Вторичное изображение станет мнимым, а основное будет либо мнимым, либо действительным в зависимости от расстояния между центрами объектной и референтной волн. [c.81]

С помощью простого голографического процесса нельзя добиться того, чтобы первичное действительное изображение было ортоскопическим. Вторичное действительное изображение может быть ортоскопическим, однако оно испорчено оптическими дефектами. Ортоскопическое основное действительное изображение можно получить с помощью двухступенчатого голографического процесса. При этом с помощью голограммы формируют основное действительное псевдоскопическое изображение, которое исполь- [c.86]

Лучи, исходящие из одних и тех же участков объекта в различных направлениях, далее сходятся в одной точке на плоскости изображения. Они образуют там вторичное действительное изображение, которое в результате интерференции, обусловленной когерентностью исходящих от источника лучей, возникает из первичного изображения. Чем больше лучей принимает участие в образовании точки изображения, т. е. чем выше порядок дифрагирования лучей, попадающих в объектив, тем достовернее изображение объекта. Правда, в электронном микроскопе эти требования не выполняются. Здесь в формировании изображения участвует только дифракционный максимум нулевого порядка (центральный 124 [c.124]

При построении изображения предмета Т, помещенного в восстанавливающий пучок С (рис. 20, б), возникают основное изображение Iкоторое является действительным, и вторичное изображение / 1 которое является мнимым. Характер изображений изменяется, если повернуть голограмму Г на 180° вокруг оси, перпендикулярной к плоскости чертежа. Зависимости, определяющие положение изображения, описываются соотношениями, аналогичными тем, которые используют для классических оптических элементов. Часто достаточно вычислить лишь продольные расстояния, определяющие положение на оптической оси основного и вторичного изображений. [c.59]

Представляет интерес возможность расширения спектра пространственных частот, открываемая при перезаписи таких спеклограмм. Действительно, при воспроизведении изображения спеклограммой имеет место увеличение примерно вдвое пространственного угла, в котором наблюдается изображение. Это обусловлено тем, что пучки, соответствующие симметричным дифракционным максимумам, образуют единый диффузно рассеянный пучок, максимальные пространственные частоты которого соответствуют направлениям двух разнозначных первых порядков дифракции. В случае, когда апертура переизображающей оптической системы захватывает весь зтот пространственный спектр, он фиксируется на перезаписанной спеклограмме, образуя более высокочастотную (мелкую) спекл-структу-ру, В результате дифракции освещающего пучка на этой спекл-структуре формируется уширенный пространственный спектр, что при необходимости позволяет обеспечивать определенный энергетический вьшгрыш при фильтрации поля в фурье-плоскости, поскольку пространственный спектр фотографического (негативного) изображения остается неизменным. Вбзможен также своеобразный синтез апертуры переизображающей системы путем последовательной регистрации вторичных спеклограмм при различных углах освещения исходной. [c.93]

Вторичное изображение будет псевдоскопическим независимо от того, является ли это изображение мнимым (рис. 56, а) или действительным (рис. 56, б). [c.86]

При обращении направления распространения восстанавливающей волны соотношение меняется первичное действительное изображение становится псевдоскопическим, а вторичное изображение — ортоскопическим. [c.86]

В 9, п. Ь) нами было рассмотрено обтекание длинной возвышенности в предположении, что трение отсутствует. В действительности трение всегда существует, и поэтому возникает вторичное течение рассмотренного выше вида, которое влечет за собой постепенное ослабление поля давлений. Из формы линий тока, изображенных на рис. 288, видно, что вторичный поток, перпендикулярный к направлению ветра, расширяется над возвышенностью таким путем создается отток воздуха (такой же, как из области высокого давления), который компенсируется притоком воздуха сверху. Расчеты Гёртлера показали, что это явление оказывает значительное влияние на течение верхних слоев атмосферы только в случае очень слабых ветров или очень большой шероховатости почвы. [c.479]

Если отрезок 1 взять меньщим отрезка ААу на перспективном изображении, то точка А окажется в неизображаемой части пространства. Если бы мы не ввели соответствующего ограничения, то могли бы построить мнимую тень от точки А на предметную плоскость. Она оказалась бы в пересечении перспективы луча света с его вторичной проекцией, т. е. выше горизонта, что в реальной действительности, естественно, невозможно. [c.478]

Если светящаяся точка испускает лучи различной длины волны, то возникают новые недостатки изображения, с к-рыми приходится бороться при конструировании оптич. системы. Помимо устранения хроматич. аберрации, упомянутой выше и представляющей наиболее значительную из всех аберраций, в нек-рых случаях принимается в расчет еще ряд недостатков. Из них мы назовем хроматич. разницу сферической аберрации, хроматич. разницу увеличения и вторичный спектр. Первая состоит в том, что при уничтожении сферич. аберрации для одного какого-нибудь цвета лучи другой длины волны, прошедшие через разные зоны системы, не сходятся в одну точку. Вторая же возникает от того, что величина изображения, образованного лучами различной длины волны, не одинакова. Нетрудно вывести формулы, по к-рым можно вычислить эти аберрации, если считать, что пятые степени углов лучей с осью и отношений отверстий линз к радиусам кривизны исчезающе малы. Это условие в действительных системах, и то не во всех, является только приближенным, а потому такими ф-лами можно пользоваться лишь для ориентировочных вычислений. Взаимное расположение лучей по прохождении через систему с большой степенью точности дает тригонометрич. просчет хода лучей через систему, на основании законов преломления и отражения. Этим способом обычно и пользуются в точных расчетах. Конечно, в случае многих поверхностей и нескольких лучей, эти вычисления требуют очень много времени и внимательности. Оптич. систем, вполне свободных от вышеуказанных недостатков, почти не существует. При конструировании обыкновенно стремятся ослабить наиболее существенные для данной системы недостатки, за счет увеличения менее существенных. [c.73]

Промышленные же технологии миграции не то чтобы этим пренебрегают - они этого не реализуют принципиально, опираясь на положение теории о том, что при неограниченно большой апертуре (в идеале - замкнутой поверхности S, ограничивающей некоторый объем, включающий точку О, куда продолжается поле) и слабонеоднородной среде (отсутствие источников, в том числе вторичных, внутри этой замкнутой поверхности) прямое продолжение поля с поверхности S в точку О дает вполне корректное решение обратной задачи. И оказалось, что реализованные промышленные технологии при ограниченных, но достаточно больших апертурах и разумных времязатратах действительно способны дать приемлемое качество изображения среды. Однако надо помнить - это благополучие достигается не столько благодаря качеству обращения , сколько в силу фактически весьма слабой неоднородности реальных сред (такой, при которой не-учет потерь на отражение, рассеяние, обмены, абсорбцию и т. п. в покрывающей толще не ведет к фатальным искажениям динамики продолжаемых полей), а также благодаря использованию достаточно больших, плотно дискретизированных апертур, реализуемых при 3D сейсморазведке. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...