Сила дипольная

Большинство свойств полимеров зависит не только от молекулярной массы, молекулярно-массового распределения, но и определяются меж- и внутримолекулярными взаимодействиями полимерных цепей в агрегированном состоянии. Подобные взаимодействия обусловлены дисперсионными и индукционными силами, дипольными взаимодействиями и водородными связями, действующими как между различными частями одной и той же молекулы, так и соседними макромолекулами. Природа и силы взаимодействия зависят не только от химического строения мономеров, но и от того, каким образом мономерные звенья связаны между собой в полимерной молекуле. [c.317]

II последующему их слиянию. Постепенно пузырьки газа достигают такой величины, что заметной становится действующая на них сила выталкивания (результирующая сил тяжести и Архимеда). Под действием этой силы большие газовые пузырьки движутся вверх. При этом благодаря диполь-дипольному или кулоновскому взаимодействию они захватывают мелкие пузырьки газа II еще больше увеличиваются в объеме. [c.159]

Отметим, что, хотя в уравнении (4. 7. 1) интегрирование по размерам пузырьков ведется до бесконечности, из-за быстрого убывания константы коалесценции К (У, У) при У У . фактически учитывается коалесценция пузырьков с размерами меньше критического. Перемещение мелких пузырьков газа в жидкости происходит благодаря их тепловому (броуновскому) движению, а электрическое поле при этом только увеличивает вероятность коалесценции пузырьков в силу их диполь-дипольного взаимодействия. Поскольку такое взаимодействие является короткодействующим, электрическое поле не влияет на относительно большие перемещения пузырьков. Для больших пузырьков газа роль теплового движения сильно уменьшается, математически это отражается на быстром убывании К , У) при У, У оо. [c.162]

Скорость уб определим из равенства силы сопротивления и силы диполь-дипольного взаимодействия [c.170]

Перейдем к определению коэффициента захвата Для этого необходимо решить уравнение движения пузырьков газа с учетом их диполь-дипольного взаимодействия. Без учета мультиполей уравнение для силы диполь-дипольного притяжения имеет вид (ср. с (4. 7. 45)) [c.174]

Отношение дипольной силы к электростатической силе отталкивания равно [3 — 1)/(е,. -Ь 2)1 (М /яг рр) (рр/рр), а дипольный [c.483]

Дипольными силами пренебрегаем, так как мы рассматриваем только легкие смеси [рр в уравнении (10.151) мало]. Хотя в предположении острой передней кромки, обусловленном гидродинамическими упрощениями, дипольные силы становятся более [c.495]

Взаимодействие дипольных сил притяжения и электростатических сил отталкивания — oy (1964) [730]. Взаимодействие диффузионных и электростатических эффектов - oy (1964) [745]. [c.498]

В рассмотренном механизме дипольных колебаний роль упругой возвращающей силы играет взаимодействие сдвинутых оголенных протонов и нейтронов с оставшейся частью ядра. Как видно из рис. 199, число таких оголенных нуклонов пропорционально поверхности ядра, т. е. й R . Масса колеблющихся частей ядра М R . Отсюда для резонансной частоты имеем [c.476]

Наличие сил Ван-дер-Ваальса отражает тот факт, что нейтральный изотропный атом (нейтральная молекула) может поляризоваться под влиянием электрического поля, причем даже два нейтральных изотропных атома индуцируют друг в друге малые дипольные электрические моменты. Происхождение сил Ван-дер-Ваальса можно объяснить исходя из следующих простых соображений. В атомах инертных газов внешние электроны образуют очень прочные устойчивые группировки из восьми электронов в состояниях вследствие чего на движение электронов слабо [c.65]

Заметим, что чем выше масса атома (атомный номер), тем больше энергия сцепления и температура плавления молекулярных кристаллов (табл. 2.3). Это связано с тем обстоятельством, что с повышением атомного номера элемента число электронов возрастает, электронная оболочка становится более рыхлой и легко деформируемой при взаимодействии атомов друг с другом, а это означает, что дипольные моменты увеличиваются, что и приводит к возрастанию энергии сцепления. При одной и той же температуре и давлении разные вещества с различными атомными номерами в силу указанного обстоятельства могут находиться в различных агрегатных состояниях. Так, при комнатной температуре фтор (2=9)—газ, бром (2 = 35)—жидкость, а иод (2=53) — кристалл. [c.69]

Во многих диэлектриках имеются молекулы, которые обладают собственным электрическим моментом Ро, т. е. представляют собой диполи даже в отсутствие внешнего электрического поля. В ряде случаев при изменении направления ориентации диполей во внешнем электрическом поле возникают упругие возвращающие силы. Очевидно, что это наблюдается тогда, когда диполи более или менее жестко связаны, т. е. упругая дипольная поляризация имеет место в твердых диэлектриках — полярных кристаллах. [c.281]

Появление поляризации в диэлектрике под действием механических напряжений называют прямым пьезоэффектом. Кроме прямого пьезоэффекта существует и обратный. Он заключается в том, что при наложении внешнего электрического поля кристалл несколько сжимается или расширяется. Пьезоэффект наблюдается во всех нецентросимметричных кристаллах. Под действием механических напряжений происходит смещение заряженных частиц и, таким образом, возникает дипольный момент. Смещение частиц в кристаллах с центром симметрии не приводит к появлению поляризованного состояния, так как в этом случае в силу наличия центра симметрии происходит электрическая компенсация моментов, образованных за счет смещения положительно и отрицательно заряженных частиц. [c.295]

Электрическая поляризация вещества, состоящего из полярных молекул, отличается от электрической поляризации вещества, состоящего из неполярных молекул. Молекулы, имеющие постоянные дипольные моменты, поляризуются полем не только вследствие индукции, т. е. появления наведенного дипольного момента, определяемого поляризуемостью, но и вследствие ориентации молекул полем. При отсутствии поля молекулы в результате теплового движения расположены хаотично (рис. 16.2, а) и поэтому векторная сумма всех моментов диполей в среднем близка к нулю. При наложении внешнего электрического поля на каждый диполь действуют силы, стремящиеся ориентировать его параллельно электрическому полю (рис. 16.2,6). В этом случае сумма всех дипольных моментов молекул уже не равна нулю и диэлектрик приобретает электрический момент. Такой тип поляризации называют ориентационной, или дипольной, поляризацией. [c.7]

При рассмотрении природы сил, обеспечивающих устойчивость водородной связи, прибегают к электростатической или ковалентной модели. В соответствии с электростатической моделью эта связь образуется в тех случаях, когда атом водорода связан с сильно электроотрицательным атомом А, который притягивает к себе электроны, создавая тем самым положительный заряд на атоме водорода. Водородный мостик образуется в результате ди-поль-дипольного взаимодействия между поляризованной связью [c.161]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой с О К, х перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие температуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами взаимодействия между электронными спинами (диполь-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. В настоящее время получена предельно низкая для этого метода температура 0,001 К. Вообще, чем более низкую температуру надо получить, тем более слабые взаимодействия необходимо использовать в рабочем веществе. Поэтому другой путь в приближении к О К лежит через использование ядерного магнетизма. В этом случае силы взаимодействия будут проявляться лишь при 10" К. Этим методом удается получить спиновые температуры порядка 10 К . [c.195]

Необходимо также отметить, что рассматриваемые силы притяжения по существу связаны только с появлением дипольных мо- [c.24]

Молекулярная связь. Если электроны сильно связаны с атомом, то осуществление какой-либо из перечисленных выше связей оказывается затруднительным. Такая ситуация возможна, например, для инертных газов. Тем не менее при подходящих условиях они могут быть переведены в жидкое и твердое состояние. Ответственные за это силы называют силами Ван-дер-Ваальса. Это очень слабые силы притяжения между флуктуирующими дипольными моментами атомов и молекул, возникающими в результате движения электронов в атомах и молекулах. [c.334]

Электростатическая сила обусловлена кулоновским взаимодействием заряженных частиц. Индуцированная составляющая появляется при взаимодействии заряженной частицы с нейтральной, которая превращается вследствие поляризации в диполь. Диполь характеризуют дипольным моментом — произведением заряда на расстояние между центрами зарядов диполя. Существуют молекулы, называемые полярными они обладают постоянным дипольным моментом в отсутствие внешнего поля. Дисперсионные [c.11]

Поляризацию принято подразделять на различные виды в зависимости от способа смещения вызывающих ее частиц — носителей связанных зарядов. Все частицы диэлектрика, способные смещаться под действием внешнего электрического поля, можно отнести к двум видам упруго, или сильно, связанные и слабо связанные [11]. Процессу движения упруго связанных частиц препятствует упругая сила. Такая частица имеет одно положение равновесия, около которого совершает тепловые колебания. Под действием внешнего электрического поля частица смещается на небольшое расстояние. Упругие силы, или точнее квазиупругие, связывают электронную оболочку и ядро в атомах, атомы в молекулах, ионы в кристаллах, дипольные молекулы в некоторых твердых телах. Фи шческая природа таких сил изучается в квантовой механике. [c.145]

При ориентации в электрическом поле диполи преодолевают межмолекулярные силы, поворачиваются с трением в этой области температур дипольная поляризация происходит с потерями энергии. [c.156]

Предиолагается, что возвращающая сила F является упругой с коэффициентом упругости /г. Смещение центров зарядов приводит к образованию электрического дипольного момента Р = ех. С учетом того, что в равновесии x=eE/k, имеем [c.278]

Величиной sin2(Y/2) можно пренебречь по сравнению с sin у, поскольку в силу условия < вн угол 7 мал. С учетом этого изменение дипольного момента составляет [c.282]

Общие вопросы. Явления, о которых говорилось выше, должны быть связаны с взаимодействиями между магнитными ионами, которые приводят к появлению кооператиипых эффектов. Единственным путем к удовлетворительному теоретическому объяснению этих явлений является внолне строгое рассмотрение как магнитного дипольного взаимодействия, так и обменного взаимодействия. Вообще говоря рассмотрение динольпого взаимодействия сопряжено с большими трудностями, чем анализ обменного взаимодействия, поскольку силы взаимодействия диполей обладают большим радиусом действия. [c.517]

Следовательно, при низкой температуре изменение температуры может быть велико обратно пропорционально четвертой степени температуры. Однако в соответствии с третьим началом термодинамики при температуре, близкой к О К, перестает зависеть от температуры и магнитокалорический эффект исчезает. Предельно низкие темпертуры, которые можно получить методом адиабатного размагничивания парамагнитных солей, определяются силами.взаимодействия между электронными спинами (ди-поль-дипольного, обменного и т. д.). Как только температура тела будет настолько понижена, что под действием сил взаимодействия возникнет упорядочение в расположении элементарных магнетиков, метод адиабатного размагничивания перестанет действовать. [c.133]

Эти силы могут возникать не только за счет создания мгновенных дипольных моментов. Они возникают также между полярными молекулами, обладающими постоянными дипольными моментами (в НгО, НС1 и т. д.), за счет поляризации неполярных молекул полярными и т. п. [3]. Нередко ван-дер-ваальсовы силы комбинируются с другими. Так, в молекулах некоторых газов, например СЬ, N2, На, атомы связаны ковалентными силами, а молекулы между собой — ван-дер-ваальсовыми. В связи с этим в I2 энергия связи С1—С1 57 ккал/моль, а теплота сублимации I2 5 ккал/моль. [c.25]

МОЛЕКУЛЯРНАЯ СВЯЗЬ обусловлена силами Ван-дер-Ваальса, возникающими в результате эффекта поляризации, вызываемого полем электронов, движущихся вокруг ядра данного атома, на движение электронов вокруг ядра соседнего атома. За счет флуктуации (случайного движения электронов) у одного из сближающихся нейтральных атомов центры тяжести отрицательного и положительного зарядов разделяются и появляется дипольный момент на одном атоме, который В свою очередь вызывает такой же дипольный момент на другом. В результате энергия системы (агрегата) снижается. Силы притяжения электростатической природы компенсируются силами отталкивания, которые препят- [c.9]

При отсутствии внешнего электрического поля ориентация дипольных моментов микросистем диэлектрика имеет хаотический характер и вектор поляризации равен нулю. Если в диэлектрике существует электрическое поле напряженностью Е, то на каждый заряд диполя действует сила F qE, стремящаяся развернуть диполь по направлению электрического поля (рис. 9-2, а). Преимущественная ориентация диполей в одну сторону приводит к тому, что их геометрическая сумма в единице объема 01лич[ а от нуля и в соответствии с формулой (9-3) вектор поляризации в этом случае тоже не равен нулю. Так выглядит в самом грубом приближении один из возможных механизмов поляризации диэлектрика. Более подробно различные виды процесса поляризации будут рассмотрены в 9-2. [c.137]

При низких температурах вязкость диэлектрика так велика, что диполи заморожены , не ориентируются в электрическом поле и дипольная поляризация не происходит. Проводимость диэлектрика при низких температурах мала, а поэтому невелики /ск и вызываемые им диэлектрИческйе потери. Поэтому tg б жидкого полярного диэлектрика при низких температурах имеет небольшое значение (рис. 5.21, а, пунктирная линия). С ростом температуры вязкость диэлектрика уменьи1ается. время релаксации полярных молеку.-i становится меньше и они вовлекаются в процесс поляризации. Ориентация (поворот молекул в поле в результате преодоления межмо-лекулярных сил) происходит с трением . На работу против сил трения затрачивается энергия электрического поля, которая и рассеивается в диэлектрике, активная составляющая /да тока абсорбции /аос увеличивается и tgfi диэлектрика растет (рис. 5.21, а). При температуре вязкость диэлектрика уменьшается до такого значения, что время релаксации И полупериод T 2 - i2f) приложенного напряжения становятся одинаковыми Полярные молекулы в течение одного полупериода поворачиваются на максималь- [c.162]

Под влиянием электрического поля связанные электрические г аряды диэлектрика смещаются в направлении действующих на них сил и тем больше, чем выше напряженность поля. При снятии электрического поля заряды возвращаются в прежнее состояние. В полярных диэлектриках, содержащих дипольные молекулы, воздействие электрического поля вызывает еще и ориентацию диполей и направлении поля при отсутствии поля диполи дезориентируются нследствие теплового движения. [c.17]

Ионная поляризация (С , Q на рис. 1-1, б) характерна для твердых тел с ионным строением и обусловливается смещением упруго-связанных иоиов. С повышением температуры она усиливается в результате ослабления упругих сил, действующих между ионами, Аз-за увеличения расстояния между ними при тепловом расширении. Время установления ионной поляризации около 10 с.. Ципольно-релаксационная поляризация (С .р, рд.р, Гд.р) для <раткости называется дипольной, отличается от электронной и ион-юй тем, что она связана с тепловым движением частиц. Диполь-1ые молекулы, находящиеся в хаотическом тепловом движении, частично ориентируются под действием поля, что и является причи-10Й поляризации. [c.19]

Дипольная поляризация возможна, если молекулярные силы не трепятствуют диполям ориентироваться вдоль поля. С увеличением температуры молекулярные силы ослабляются, вязкость вещества юнижается, что должно усиливать дипольную поляризацию, однако то же время возрастает энергия теплового движения молекул, что уменьшает ориентирующее влияние поля. Поэтому с увеличением температуры дипольная поляризация сначала возрастает (пока (х лабление молекулярных сил сказывается сильнее, чем возраста- [c.19]

Рассмотрим модель поляризации электрона атома [23]. Под воздействием внешнего поля, имеющего напряжение Е, круговая орбита электрона сместится на величину А. Рассматривая равновесие сил по оси X, получим проекцию центробежной силы на ось X равной О, центростремительная сила, отрывающая электрон от ядра, равна еЕ сила притяжения электрона к ядру равна проекция которой на ось X равна e lR os а, где osa = A/R, тогда еЕ = e lR ) AIR) или Е = eAlR , где еА — есть дипольный момент р, отсюда р = R E. Подставляя это выражение в формулу (3.13), получим а = R . Как правило, R = 10" см, следовательно а = 10" см . [c.99]

Гораздо сложнее обстоит дело при испускании энергии молекулами, которое имеет место при температура ( ниже 8 ООО—12 ООО К, поскольку при более высоких температурах молекулы диссоциируют на атомы. Если отдельный атом излучает за счет колебания его электронов относительно равновесного состояния, то испускание молекулы помимо электронного движения может происходить также за счет колебательного и вращательного движений. В силу различных причин центры тяжести положительных и отрицательных зарядов, входящих в состав молекулы, могут смещаться относительно друг друга. Молекула при этом становится электрически полярной, обладающей дипольным моментом. Колебания электрических зарядов внутри молекулы, представляющие собой периодическое изменение их взаимного расположения, а также вращательное движение всей молекулы в целом вызывают в соответствии с законами электродинамики испускание электромагнитной энергии молекулой. Таким образом, молекула испускает электромагнитную энергию за счет электронного, колебательного и вращательного движений, что, естественно, приводит к более сложному распределению спектральных линий по сравнению с испусканием атома. За счет слияния большого числа спектральных линий опектры излучения молекул часто имеют так называемую полосатую структуру. [c.23]

При анализе свойства ОДА выясняется, что это вещество обладает большим дипольным моментом, т. е. электростатическим полем у полярной группы, а также вследствие длинной углеводородной цепи достаточно высоким полем сил Ван-дер-Ваальса у неполярного радикала. При повышенных температурах ОДА разлагается, образуя кроме других продуктов вторичный и третичный ОДА ( isHavjaH и (С18Нэт)з- Их дипольные моменты могут быть еще больше, чем у первичного ОДА. Не м енее важно его свойство— хорошая адсорбционная способность. Таким образом, ОДА н некоторые его продукты разложения можно рассматривать как заряженные частицы, способные к взаимодействию с молекулами воды. Следовательно, нетрудно предположить, что электрически заряженные молекулы ОДА, а также некоторые его продукты разложения в паровом потоке будут вести себя как квазиионы и играть роль посторонних центров в процессе гетерогенной конденсации. Образовавшиеся на них мельчайшие зародыши получают электрический заряд, силы поверхностного натяжения снижаются отсюда следует, что изменением концентраци ОДА можно в некотором диапазоне параметров управлять начальной стадией конденсационного процесса. [c.300]

Если существует потенциальная энергия, которая и.- меняется с 7 (внутренняя координата 7 может быть углом в между диполем и направлением электрического поля напряженностью г тогда потенциальная энергия диполя будет равна пот. = —те .os в, где m — дипольный момент), то в выражении для прироста энтропии появляется и соответствующая сила — dEnoT./Oj, совершенно аналогично тому, как силы появляются в уравнении (3.72). Следовательно, мы имеем [c.55]

Первый механизм взаимодействия между ионами и газом, предложенный для объяснения наблюдаемого влияния электрического поля на теплоотдачу, сводился к тому, что силы электрострикции в газе приводят к расслоениго течения. Как было упомянуто, этот механизм использовали Крониг и Шварц [1 . Силы электрострикции возникают при взаимодействип неоднородного электрического поля с индуцированным им постоянным дипольным моментом. [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...