Момент, действующий на частицу

Момент, действующий на частицу в потоке с поперечным сдвигом. Момент, действующий на частицу в потоке с поперечным градиентом скорости, сообщает ей вращательное движение, в результате чего она вытесняется под действием силы Магнуса (разд. 2.3). Развивая приведенный выше анализ, находим момент, действующий на сферу со стороны множества частиц [c.222]

Момент, действующий на частицу в потоке с поперечным сдвигом 222 [c.528]

При заданных скоростях поступательного и вращательного движения частиц первостепенный физический интерес будут представлять такие макроскопические параметры, как гидродинамические силы и моменты, действующие на частицы со стороны жидкости. Как только для определенной совокупности частиц эти параметры становятся известными, можно непосредственно решить обратную задачу определения картины движения частиц по известным значениям гравитационных массовых сил и действующих на них моментов. [c.271]

Момент, необходимый для предотвращения вращения частицы, по величине равен моменту Тд, но противоположен ему по направ-лению, а следовательно, и по знаку. Момент, действующий на частицу Ь, получается из (6.3.95) после замены Ь на а и изменения знака момента, т. е. Ть действует в направлении, противоположном Тд. [c.307]

Касательные напряжения, действующие по ортогональным граням, равны между собой, т. е. тг =т , x y = Xyi и Хух Хху Это можно доказать, если составить уравнения моментов действующих на частицу сил относительно осей, перпендикулярных граням и проходящих через центр параллелепипеда. Например, уравнение моментов сил относительно оси, перпендикулярной передней и задней граням, будет следующим [c.101]

Феноменологическая теория смесей с вращающимися дисперсными частицами при отсутствии внешних моментов была рассмотрена в работе Е. Ф. Афанасьева и В. Н. Николаевского [1]. В ней использовалось выражение (3.6.23) для момента d, действующего на частицу, а в выражение для силы /, помимо (3.6.23), из феноменологических соображений добавлялось слагаемое типа силы Магнуса или Жуковского, соответствующее влиянию относительного вращения —to (величины Aft)2i в [1] не учитывались) на силу со стороны несущей жидкости. Тут следует отметить, что для последовательного учета этого эффекта необходим учет инерционных сил в мелкомасштабном движении несущей фазы, так как в рамках ползущего или стоксова приближения, как видно из анализа, приведшего к (3.6.23), такое слагаемое не проявляется (см. 2 гл. 5). [c.174]

Задача 822. Частица массой т, несущая заряд q электричества, находится в переменном электрическом поле с затухающим напряжением, которое изменяется по закону Е = s mpt ( (,, а, р — постоянные). Сила, действующая на частицу, равна F — qE я направлена в сторону напряжения Е. Определить движение частицы, если она находилась в начальный момент в покое в начале координат. Силой тяжести пренебречь, ось Ох направить параллельно вектору Е. [c.306]

Необходимым и достаточным условием равновесия материальной частицы является равенство нулю главного вектора и главного момента всех сил. За центр приведения сил выберем центр тяжести элементарного параллелепипеда. Если учесть действие на частицу объемных сил, то условием равенства нулю главного вектора сил является [c.60]

Зная законы действующих на частицы системы сил и состояние системы в некоторый начальный момент времени, можно, как показывает опыт, с помощью уравнений движения предсказать ее дальнейшее поведение, т. е. найти состояние системы в любой момент времени. Так, например, решается задача о движении планет Солнечной системы. [c.63]

Возьмем в интересующей нас системе отсчета произвольную неподвижную ось г. Пусть относительно некоторой точки О на оси 2 момент импульса частицы А равен L, а момент силы, действующий на частицу,—JW. Моментом импульса относительно оси 2 называют про- [c.136]

Основное уравнение релятивистской динамики позволяет найти закон действующей на частицу силы Р, если известна зависимость от времени релятивистского импульса рСО. а с другой стороны, найти уравнение движения частицы r(t), если известны действующая сила и начальные условия — скорость vq и положение Го частицы в начальный момент времени. [c.215]

Сила, действующая на частицу со стороны нити, направлена по радиусу, и поэтому при ускорении нити момент вращения равен нулю, следовательно, момент импульса должен оставаться постоянным [c.197]

Центробежные силы, действующие на лопатки, пересекают ось 2 и также не дают момента относительно оси ъ. Отличный от нуля суммарный момент сил Кориолиса, действующих на частицы жидкости, обозначим через В случае устано- [c.111]

Для простоты представления движений тела полезно, кроме сил, которые мы до сих пор рассматривали и которые действуют на частицы тела, ввести другие силы, распределенные по его поверхности. Эти силы называют давлениями Давление, действующее на элемент поверхности тела, подобно движущей силе, приложенной к точке ему присущи некоторая величина и некоторое направление. Мы будем говорить о компоненте давления по известному направлению, его моменте вращения относительно некоторой оси, его работе для известного перемещения в том же смысле, как о силе такого рода, который мы до сих пор рассматривали. Давление пропорционально величине элемента поверхности, к которому оно относится. [c.97]

Поэтому суммы компонент и моменты вращения давлений, которые жидкость производит на тело, равны и противоположны суммам компонент w моментам вращения оси, действующим на частицы тела таким образом, что на каждый элемент объема dr действует сила, компоненты которой [c.116]

Для момента вращения, который должен действовать на эллипсоид, чтобы сообщить ему соответственное вращение, здесь также имеет место уравнение (14). Вычисление момента можно упростить, сделав замечание, которое связано с определением сил давления, данным уравнениями (1) и (2) одиннадцатой лекции. Применим последнее из этих уравнений к произвольной части жидкости, приняв во внимание, что движение установившееся, скорости бесконечно малы и силы не действуют на частицы жидкости тогда получим [c.313]

Предположим, что Земля однородна и имеет сферическую форму, тогда результирующая сил притяжения, действующих на частицы твердого тела, проходит через центр Земли. Но, вообще говоря, она не проходит через точку О, так что G Ф 0. Однако этот момент вращения в действительности так мал, что на практике им можно пренебречь. Полагая 0=0, мы имеем h = [c.183]

Пусть сила, действующая на частицу, такова, что её момент относительно начала координат во всё время движения равен нулю [c.160]

При наличии необходимо допустить существование распределенных массовых и поверхностных пар сил, действующих на частицу сплошной среды. Обозначим через F и а моменты массовых сил, рассчитанных на единицу массы, и поверхностных пар, рассчитанных на единицу поверхности. Тогда уравнение моментов количества движения для конечного объема сплошной среды будет иметь вид [c.19]

В тот момент, когда величина центробежной силы, действующей на частицу жидкости в относительном движении, будет равна по величине и направлению центробежной силе, возникающей от переносного движения, траектория станет неустойчивой, и форма потока сменится при нестабильности нагрузки. [c.255]

При рассмотрении осаждения частиц в жидкости исходим из допущения, что их движение равномерное, что подтверждается экспериментально. Следовательно, силы, действующие на частицу, уравновешены. Этими силами являются сила тяжести, равная массе частицы в жидкости, и сила сопротивления. В самом начале— движение ускоренное, а с увеличением скорости падения растет сила сопротивления и очень скоро наступает момент, когда силы, действующие на частицу, уравновешиваются. Сила тяжести G или масса частицы в жидкости т равна [c.156]

Электронный газ обладает, однако, кроме того, диамагнитным моментом, направленным в сторону, противоположную внешнему полю. Заметим прежде всего, что диамагнитный эффект имеет чисто квантовое происхождение и в классическом электронном газе он отсутствует. Это следует из того, что сила Лоренца, действующая на частицу в магнитном поле / = [v,H], перпендикулярна направлению [c.288]

Формулу, аналогичную (3.2.42), можно получить и для момента, действующего на сферическую частицу относительно ее центра. Сила, действующая на элементарную площадку поверхности сферы, равна Плечо этой силы равно г. Следовательно, [c.85]

Аналогично, гидродинамические моменты относительно О, действующие на частицу вследствие поступательного и вращательного движений, равны соответственно [c.187]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

Общий метод построения полей скорости, намеченный в общих чертах выражениями, приведенными выше, позволяет рассматривать и такие возможности. Момент сил, действующий на частицу в заданном потоке жидкости, вновь выражается в виде суммы членов от полей с нечетными номерами [c.276]

Первое приближение для действующего на частицу момента можно получить, исходя из предположения, что для частицы правильной формы вращающий момент не зависит от оси вращения и может быть охарактеризован посредством некоторого скаляра, т. е. [c.286]

Если жидкость действует на частицу а таким образом, что сообщает ей вращение с угловой скоростью (Од, то величина противодействующего момента, который нужно приложить к частице, чтобы она не могла вращаться, в первом приближении может быть принята равной главному члену выражения (6.2.40), а именно [c.286]

Вязкость, обусловленная поперечным сдвигом, и объемная (вторая) вязкость. Роль сопротивления, подъемной силы и врахцающего момента, действующих на частицу в вязком слое, рассматрива.лась в разд. 2.3, Кроме того, этой проблеме посвящена работа [182]. Напряжение сдвига в облаке частиц, обусловленное градиентом скорости, можно приближенно выразить следующим образом [c.220]

Здесь сомножители ф/, аГ и величина Доэзи определяемая скоростями порядка (см. (3.6.18)), учитывают стесненность обтекания или присутствие соседних частиц в выражениях соответственно для силы и момента, действующих на одну частицу (см. ниже 8). Отметим, что поправочный коэффициент в выражении Д.ЯЯ силы трения /д, которая в ползущем приближении называется силой Стокса, может быть существенным. Например, при 2 0,05 он равен 2,24. [c.160]

Силы и моменты, действующие на твердую частицу, обусловлены результирующим зарядом, эпектрическим диполем (постоянным или наведенным диполем в зависимости от материала) в электрическом поле, возникающим благодаря заряженным частицам и внешнему полю, и магнитным диполем в магнитном поле. Пренебрегая влиянием магнитных диполей, определим силу действующую на твердую частицу [c.480]

Из уравнения моментов (5.5), в частности, следует, что если М=0, то L = onst. Другими словами, если относительно некоторой точки О выбранной системы отсчета момент всех сил, действующих на частицу, равен нулю в течение интересующего нас промежутка времени, то относительно этой точки момент импульса частицы остается постоянным в течение этого времени. [c.134]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Рассмотрим сначала жидкость, вполне наполняющую замкнутый сосуд. Чтобы решить поставленную задачу, воспользуемся уравнениями, которые определяют, вообще говоря, понятие давления, именно уравнениями (1) и (2) одиннадцатой лекции. Они показывают, что если равновесие существует, то сумма компонент и моментов вращения давлений, производимых сосудом на жидкость,. оавна и противоположна сумме компонент и моментов вращения сил, действующих на частицы жидкости. Но давления, производимые жидкостью на сосуд, равны и противоположны давлениям, производимым сосудом на жидкость, как это было другими словами и в [c.115]

Задача двух тел. Две частицы и Pj движутся в пространстве под действием сил взаимного притяжения. Обозначим массы частиц через nii и тп2, а расстояние Р1Р2 через г. Сила, действующая на частицу Pi, равна ym,im2lr и направлена от Pi к Рг через у здесь обозначена гравитационная постоянная. Сила, действующая на частицу Рг, равна ут т21г и направлена от Р2 к Pi. Поэтому ускорение частицы относительно частицы Pi в любой момент времени равно у (mi + m lr и направлено от Рг к Pi. Относительное движение таково же, как движение частицы Рг с ускорением, равным [c.74]

Пусть А, В,С, D — положения частиц в момент времени t, а скорости их — четыре вектора, обозначенные через и. Мы должны определить четыре вектора, обозначенные через F, т. е. силы, действующие на частицы. Аксиома требует, чтобы эти силы можно было определить, зная тетраэдр AB D и четыре вектора v, жестко связанные с этим тетраэдром. При этом зависимость должна быть такой, что если эти определяющие элементы все вместе жестко перемещаются в пространстве, то пилы F также [c.27]

Схема устройства Ц. изображена на рис. 1 а — вертикальный и б—горизонтальный разрезы. Магн. поле в зазоре между полюсами 2 нозбуждается катушками 3, через к-рые пропускается пост, электрич. ток. В этом зазоре располагается высоковакуумная камера 4. Двигаясь в этой камере, частицы переходят из одного дуанта (электрода, возбуждаемого ВЧ-напряжением) в другой, а затем снова в первый и т. д. Ускоряющее электрич. поле действует на частицы только в то время, когда они переходят из дуанта в дуант. В этот момент nojte должно иметь нужное направление и достаточную величину (резонансное ускорение). [c.428]

Если нужно вычислить только гидродинамическую силу и момент, действующие на твердую сферическую частицу, но не само поле скоростей, то это можно сделать, воспользовавшись законами Факсена [11]. В соответствии с этими законами в случае, если сфера погружена в неограниченную жидкость, имеющую на бесконечности скорость V , причем центр сферы движется поступательно со скоростью U, а сама она вращается с угловой скоростью 0), то сила и момент, действующие на сферу, равны [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...