Стержни (мех) криволинейные-см. Стержни

Стержень криволинейного трубопровода (рнс. 79, д) под действием гидростатических сил, приложенных к центру плавучести стержня, поворачивается вокруг знаков, как вокруг оси. Необходимо ввести дополнительную поддержку в виде знака 1, расположенного на изогнутой части трубопровода (вид б). [c.68]

Для доказательства рассмотрим произвольный плоский криволинейный стержень АСВ, загруженный равномерно распределенной нагрузкой интенсивности q (рис. 80). [c.68]

Пусть на криволинейный стержень действует произвольная нагрузка (рис. 82), Проведя два бесконечно близких сечения под углами ф и ф + йф, выделим произвольный элемент АВ так, чтобы [c.71]

Жесткий криволинейный стержень равномерно вращается вокруг неподвижной вертикальной оси. На стержень насажен тяжелый шарик, который может без трения перемещаться относительно стержня. По какой кривой должен быть изогнут стержень, чтобы шарик мог находиться в относительном покое в любом месте этого стержня [c.93]

Рассмотрим несколько примеров численного интегрирования уравнений равновесия. На рис. 2.1 показан криволинейный стержень, осевая линия которого удовлетворяет уравнению эллипса [c.73]

Стержень с промежуточными упругими опорами. На рис. 2.8,6 показан пространственно-криволинейный стержень с промежуточной упругой связью, линейная жесткость которой r, угловая —Сг. При нагружении в сечениях стержня, связанных с упругими элементами, возникнут сосредоточенные реакции силы и моменты, которые, воспользовавшись б-функциями, можно ввести в уравнения равновесия. Рассмотрим наиболее простой случай упругих связей, когда на обобщенные перемещения (линейные и угловые) точек крепления связей дополнительных ограничений не наложено, т. е. когда можно положить [c.80]

Уравнения движения стержня, вращающегося относительно осевой линии. На рис. 2.2 показан пространственно-криволинейный стержень, вращающийся относительно осевой линии с угловой скоростью 0)0- Вращающиеся стержни используются в различного рода механизмах для передачи вращения объектам, положение которых в пространстве непрерывно изменяется (точка В на рис. 2.2 может менять свое положение по отношению к осям Хг). В этом случае полная угловая скорость вращения элемента стержня при его движении [c.36]

На рис. 4.8 показан пространственно-криволинейный стержень с сосредоточенной массой и промежуточными опорами. Для большей определенности примем, что реакции в шарнирной и упругой опорах (показанные на рис. 4.8 пунктиром) совпадают по направлению с [c.89]

Силы, действующие на пространственно-криволинейный стержень некруглого сечения. Угол атаки для стержней некруглого сечения. Полученные выражения для аэродинамических сил Aqь Aqя и Аяь справедливы для стержней симметричного сечения, когда ось симметрии сечения параллельна вектору скорости потока. Для стержней некруглого сечения угол атаки зависит не только от нормальной составляющей (и ) скорости и точек осевой линии стержня, но и от углов О/. В 6.2 ч. 1 было получено выражение (6.86) для приращения угла атаки Аоа при малом отклонении осевой линии стержня от состояния равновесия. При малых колебаниях появится еще дополнительный малый угол атаки, зависящий от компонент вектора Пл [соотношение (8.41)]. Поэтому полный угол атаки для стержней некруглого сечения [c.248]

В этом примере криволинейный стержень имеет два участка — АВ и ВС. [c.78]

Пусть на криволинейный стержень действует произвольная нагрузка (рис. 82). Проведя два бесконечно близких сечения под углами ф и ф + ф, выделим произвольный элемент АВ так, чтобы в его пределах не было сосредоточенных воздействий. Положительный угол ф откладываем, как обычно, против часовой стрелки. Длина дуги выделенного элемента равна ds, радиус кривизны —г, центральный угол, соответствующий дуге АВ, равен dtp. [c.79]

Очень широкое распространение в технике (системы амортизации и виброзащиты) имеют различного типа пружины, в том числе, цилиндрические (рис. В8, а) и фасонные (рис. В8, б), математической моделью которых является пространственно-криволинейный стержень. [c.16]

Безмоментная оболочка постоянной толщины находится под действием внутреннего давления интенсивности р. Кольцо трактуется как моментный криволинейный стержень. [c.300]

Рис. 1.5. Элементы конструкций а) призматические стержни б) непризматические стержни о прямолинейной осью (правый стержень естественно закрученный — типа лопатки турбины) в) криволинейные стержни а плоской криволинейной осью (крюк, звено цепи, рым) г) криволинейный стержень с пространственной осью (пружина) д) пластины е) оболочки

Расчет систем, состоящих из криволинейных стержней, не вызывает принципиальных затруднений (можно, в частности, заменить любой криволинейный стержень вписанным многоугольником). Будем предполагать, что нагрузки, действующие на стержневую систему, приложены в узлах. В случае, если они приложены не в узлах, можно привести их к узловым, как показано на рис. 1.2 (эпюры моментов, приведенные на рис. 1.2, б, относятся к балкам, которые подробно рассмотрены в курсе сопротивления материалов). После расчета системы на узловую нагрузку (рис. 1.2, в) для получения окончательных эпюр необходимо к общим эпюрам от узловых нагрузок добавить местные эпюры (рис. 1.2,6). [c.8]

Применение изложенной теории к решению ряда задач изгиба и кручения прямолинейного призматического стержня показывает, что если стержень тонкостенный, депланация сечения действительно пропорциональна функции кручения, как это и принимается в ряде работ. Если же стержень криволинейный или закрученный, это предположение в ряде случаев не оправдывается и может при определении напряжений и перемещений привести к существ ным погрешностям. [c.87]

ПРИМЕР 6. Криволинейный стержень СВ толщиной h жестко закреплен на левом конце (рис. 25.9а) поперечное сечение стержня имеет две оси симметрии тепловое воздействие, одинаковое по длине стержня, линейно изменяется по его высоте h (рис. 25.96), составляя Т = f (l - определить горизонтальное перемещение свободного конца В. [c.458]

Лопатки с бандажными связями. Рассматриваются лопатки, связанные круговой бандажной связью. В качестве расчетной схемы для бандажа принимается криволинейный стержень (кольцо), обладающий изгибной и крутильной жесткостями (рис. 10). [c.276]

На криволинейный стержень АВС действует нагрузка в виде двух рав-ных и противоположно направленных сил Р, как показано на рисунке. Ось балки образует полуокружность радиусом г. Определить нормальную N и поперечную 0. силы, а также изгибающий момент М для поперечного сечения, определяемого углом В (см. рисунок). [c.140]

Кольцо представляет собой замкнутый криволинейный стержень, а поэтому оно трижды статически неопределимо. При малой кривизне для расчета кольца можно применить общий метод сил ( 71), как для обычной замкнутой рамы. Но при большой кривизне такой метод оказывается недостаточно точным.. [c.343]

Обратимся еще к одному примеру (рис. 1.3, а), отличающемуся от первого лишь тем, что здесь стержень ВС, поддерживающий балку, испытывает не растяжение, а сжатие. Если стержень ВС сравнительно длинный и тонкий, то при некоторой величине силы Р он может внезапно изогнуться (выпучиться), как показано штриховыми линиями на рис. 1.3, б. В этом случае стержень ВС, помимо сжатия, будет испытывать изгиб — так называемый продольный изгиб. Иными словами, при достижении нагрузкой так называемого критического значения первоначальная прямолинейная форма равновесия стержня становится неустойчивой и возникает новая устойчивая форма равновесия — криволинейная. При этом качественном изменении характера деформации конструкция практически выходит из строя она нли разрушается, или в ней [c.7]

Наконец, рассмотрим криволинейный стержень —тело удлиненной фор- л. мы, один из характерных размеров которого значительно больше двух других (рис. 8.4). Полагая, что вес элемента [c.135]

Арку с затяжкой рассматривают как статически неопределимую систему. В ней криволинейный стержень (арка) с параметрами Ра (площадь сечения), а (момент инерции), Еа (модуль деформации бетона) — внецентренно сжат, а прямолинейный (затяжка) с параметрами Р (площадь сечения), Ез (модуль упругости стали) — центрально растянут. Если оболочка примыкает к арке с эксцентриситетом относительно ее продольной оси (см. рис. 10.7, г), то это учитывают перенесением сил 5 на ось стержня арки с распределенным вдоль нее моментом т = 5е (где е — эксцентриситет приложения сил 5). Этот момент учитывают в расчете статически неопределимой системы. [c.184]

Криволинейный стержень. При рассмотрении стержней, ось которых представляет плоскую кривую, обычно предполагают, что все внешние силы лежат в плоскости кривизны и что в той же плоскости лежит одна из главных осей инерции поперечного сечения стержня. Стержень, находящийся под действием сил, рассекаем плоскостью, перпендикулярной к изогнутой оси, и рассматриваем условия равновесия одной части. Внутренние силы взаимодействия отброшенной части можно привести к результирующему моменту М, и силам N п О (фиг. 9). Силы О (срезывающие силы) во внимание не принимают, полагая, что при этой деформации сечения стержня остаются плоскими (гипотеза Бернулли). Выделим из стержня бесконечно малый элемент (фиг. 10). Длина дуги АА = = ( о + У) - Удлинение волокна АА равно [c.490]

Наконец, рассмотрим криволинейный стержень —- тело удлинен иой формы, один нз характерных размеров которого значительно [c.114]

Многие детали имеют криволинейные очертания. В таких случаях форму и размеры контура этих деталей можно определить измерением координат е(0 точек при помощи рейсмаса (рис. 347, а). При измерении координат точек рейсмас и измеряемую деталь устанавливают на гладкой ровной поверхности (разметочной плите). Перемещая стержень рейсмаса I по линейке 2 вверх или вниз и приводя его острый конец в соприкосновение с какой-либо [c.191]

Прямолинейный однородный брус АВ веса Р и невесомый стержень ВС с криволинейной осью произвольного очертания соединены шарнирно в точке В и так же соединены с опорами А и С, расположенными на одной горизонтали АС. Прямые ЛВ и ВС образуют с прямой АС углы а = 45°. Определить реакции опор А и С. [c.19]

Если стержень расположен вертикально и учитывается его собственный вес, то линия эпюры наклонена к оси (для цилиндрического стержня) или криволинейна (для стержня с непрерывно меняющимися размерами сечения). [c.41]

Если стержень имеет прямолинейные и криволинейные участки, то на прямолинейных участках эпюры строят так, как для балок или рам, а на криволинейных,— как было показано в предыдущем примере. [c.78]

Если связью является криволинейный невесомый стержень (рис. 12, б), то аналогичные рассуждения приведут к выводу, что его реакция тоже направлена вдоль прямой АВ, соединяющей [c.17]

Это означает, что для того, чтобы стержень сохранял криволинейную форму, необходимо, чтобы сила Р принимала определенное значение. Иаи.меньшая сила Р, отличная от нуля, будет при п—, [c.416]

Положим, что стержень (рис. 512) сжат силой Р, меньшей критического значения, В этом случае он находится и устойчивом положении равновесия. Его можно изогнуть, прикладывая к нему поперечную нагрузку (сила Р ). При переходе стержня от прямолинейной формы равновесия к криволинейной силы Р и Р совершат работу, и результате чего увеличится потенциальная энергия изгиба стержня. Энергетический баланс системы можно выразить в виде следующего уравнения [c.441]

На гладком горизонтальном диске радиуса R с помощью шарнира В и пружины АО закреплен тонкий однородный криволинейный стержень АВ, изогнутый по дуге окружности радиуса R. Масса стержня равна т, а его длина l = nRI2. При заданной угловой скорости w вращения диска вокруг центральной оси О, перпендикулярной его плоскости, стержень АВ занимает на диске [c.148]

Рассмотрим пример численного решения нелинейных уравнений равновесия стержня. На рис. 2.10 показан криволинейный стержень, нагруженный следящими силами. В отличие от задачи, рассмотренной в 2.1, стержень нагружен силой Р< ) = Рзез, перпендикулярной плоскости ХхОхг. [c.90]

Рассмотрим в качестве примера консольно закрепленный криволинейный стержень постоянного сечения с сосредоточенной массой (рис. 5.1). Пунктиром показано естественное состояние стержня. Уравнение осевой линии стержня в естественном состоянии считается известным [л 1о(е),. сгоСе) и ) зо(е)]. При ускоренном движении с постоянным ускорением стержень нагружается распределенными силами q = mofli2 и сосредоточенной силой P = Afai2. где а — ускорение. Требуется определить новое равновесное состояние стержня и внутренние силовые факторы (Qi, Q2 и. [c.187]

Используются брусья постоянной и переменной кривизны. Рассмотрим вопрос построения эпюр для криволинейных стержней постоянной кривизны, т. е. очерченных по дуге окружности. На кривом стержне любое сечение можно задать полярным углом ф, и тогда поперечная и продольная силы, а также изгибающий момент в сечении будут функциями Р = 1(ф) Н = 1(ф) М = 1(ф). Для Q и N принимаются обычные правила знаков. Изгибающий момент считаем положительным, если он увеличивает кривизну, т. е. если вызывает растяжение наружных волокон стержня. На рис. 10.9.1, а представлен криволинейный стержень с R = onst, на который под углом а к оси х действует сила Р. Рассмотрим построение эпюр Q, N и М для этого стержня. Силу Р разложим на две составляющие Рх = Р os а и Ру = Р sin а. Стержень рассечем плоскостью OF. Левую часть отбросим. Правую рассмотрим. Для ее равновесия в полученном сечении необходимо приложить Q, N и М, вызываемые внешними нагрузками, т. е. силой Р. [c.163]

В реальных конструкциях встречаются опоры, обладаюш,ие самыми разнообразными упругими свойствами. Поэтому, строго говоря, расчет оболочки должен заключаться в совместном интегрировании дифференциальных уравнений оболочки и дифференциальных уравнений опоры (или опор). Последнюю надо рассматривать как некоторое упругое тело, например, как криволинейный стержень, и требовать, чтобы выполнялись условия сочленения оболочки с опорой. Это связано с большими трудностями, которые часто обходят, принимая некоторые упрощаюш,ие предположения об упругих свойствах опоры. В частности, если жесткость опоры относительно какого-либо обобщенного перемещения мала по сравнению с жесткостью края оболочки, то часто жесткость опоры считают равной нулю, а если она достаточно велика, то ее полагают равной бесконечности. Граничные условия, соответствующие такому предположению, назовем идеализированными граничными условиями и пока только их и будем рассматривать (предполагается, что в одной и той же точке жесткость опоры может быть равной нулю в одном направлении и равной бесконечности — в другом). [c.70]

В отлпчпе от длинной (бесконечно длинной) в нанравлении цилиндрической панели рассмотрим другой крайний случай, когда размер панели в направлении х (х е —d d ) весьма мал, т. е. плоский криволинейный стержень шириной 2d. Пусть поверхности стержня х = d свободны от внешних усилий, а па поверхностях iS и боковой поверхности 2 действуют силы, параллельные плоскости х ох и равномерно распределенные по ширине стержня. Поскольку для этих условий нагружения напряжения а , а па плоскостях х = d равны нулю, в силу малости ширины стержня можно без существенной ошибки считать, что [c.53]

Возьмем теперь криволинейный стержень с постоянной положительной начальной кривизной хо = onst, изображенный на рис. [c.18]

Остановимся на понятиях главные кривизны и кручение стержня. Представим себе тонкий криволинейный стержень, осью которого является некоторая пространственная кривая. В каждой точке кривой расс.матривается три взаимно перпендикулярных направления касательная, главная нормаль и бинормаль, образующие прямой трехгранный угол, называемый основным или натуральным трехгранником (триэдром). [c.279]

Представим себе тонкий криволинейный стержень, осью которого является некоторая пространственная кривая (кривая двоякой кривизны УИ1УИ2, фиг. 622). Осью стержня называется линия, на которой расположены центры тяжести поперечных сечений стержня. [c.837]

Однородный тяжелый стержень АВ длины 2а опирается на криволинейную направляющую, имеющую форму полу окрунаюсти радиуса Я. Определить, пренебрегая трением, положение равновесия и исследовать его устойчивость. [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...