Точка кипения, понижение

В большинстве других экспериментальных работ использовались системы, в которых происходило пузырчатое кипение с недо-гревом на поверхности нагрева либо имела место начальная стадия кавитации на поверхности погруженного в жидкость тела. Осуществлялась фотографическая регистрация процесса развития отдельного пузырька, включая все стадии роста и схлопывания. Такого рода данные получены в работе [422], где исследовались кавитационные пузырьки, образующиеся в воде при комнатной температуре на поверхности заостренного тела оживальной формы длиной 1,5 калибра, обтекаемого со скоростью 9—21 м сек. Распределение давления в воде было таким, что в носовой точке тела пониженное давление приводило к образованию пузырька. Затем он переносился вдоль тела в область более высокого давления, вызывающего его схлопывание. Результаты исследования фазы схлопывания пузырька хорошо согласуются с решением Релея. [c.135]

Рассматривается также возможность использования явления снижения электрического сопротивления проводника по мере уменьшения его температуры с помощью искусственного охлаждения. Это явление ие связано со сверхпроводимостью, описанной выше. Оно просто объясняется тем, что с понижением температуры металла электрически заряженные частицы реже сталкиваются с атомами кристаллической решетки, поскольку чем ниже температура, тем меньше амплитуда колебательных движений атомов. Изменение сопротивления может быть очень резким, как видно из рис. 9.8, где представлена кривая зависимости сопротивления чистого алюминия от температуры. Стрелками обозначены точки кипения гелия, водорода и азота. При температуре около 40 К и ниже сопротивление сильно зависит от наличия примесей и может быть на порядок больше, чем показано. [c.236]

Степень понижения давления для успешного выполнения процесса средняя (или умеренно высокая), составляющая 10-2—10-3 Па. Металл для нанесения покрытия, находящийся в вакуумной камере, нагреваясь, переходит в газообразную фазу при температуре значительно более низкой, чем его обычная точка кипения. Пар, наполняющий камеру, конденсируется с образованием ровного твердого покрытия на всех более охлажденных поверхностях изделия и стенках камеры. [c.102]

Выше мы видели, что практически метод понижения точки кипения жидкого гелия не позволяет достигнуть температуры ниже 0,7° К. [c.227]

Сопротивление ТС измеряют в тройной точке и точке кипения воды, а также при четырех температурах в диапазоне от 14 до 90 К, примерно соответствующих температуре кипения азота при атмосферном давлении (78 К) температуре кипения азота при пониженном давлении (50 К) и (20 К) температуре кипения водорода при атмосферном давлении (14 К). [c.181]

Здесь означает либо температуру плавления твердой частицы, либо точку кипения малой капли в зависимости от того, какое рассматривается равновесие частица—расплав или капля—пар. В обоих случаях ожидается понижение по сравнению с точкой плавления или кипения массивной конденсированной фазы. [c.164]

Здесь обозначает активность растворителя, — давление пара, я — осмотическое давление, АТ — понижение точки плавления (или повышение точки кипения), а р[, 7 , Т ж — соответственно давление насыщенных паров, молярный объем, точку плавления (или кипения) и молярную скрытую теплоту плавления (парообразования) для чистого растворителя. При рассмотрении повышения точки кипения или понижения точки плавления считать, что испаряющийся газ или выпадающая твердая фаза состоит из чистого растворителя. [c.228]

Электроннолучевая сварка. Наиболее перспективна сварка электронным лучом в вакууме [32]. Установлено, что с понижением давления в камере наблюдается возрастание интенсивности возгонки бериллия. При давлении ЫО мм рт. ст. теоретически температура точки кипения (1170° С) ниже точки плавления (1285 С) бериллия. При давлении 1 10" мм рт. ст. происходит еще более интенсивная возгонка. Предполагается, что при очень высокой плотности электронного луча наиболее вероятна возгонка металла, чем его расплавление. [c.323]

При температурах ниже точки кипения гелия использование газового термометра для получения термодинамической температуры требует введения чрезмерно больших поправок, что приводит к значительному понижению точности. Наиболее надежным для этой области температур следует считать магнитный метод установления температурной шкалы. Термометрическим веществом в этом случае служат слабые парамагнетики, обычно квасцы. Термометрическим параметром является магнитная восприимчивость. Полученная измерением магнитной восприимчивости магнитная температура переводится в термодинамическую введением соответствующих поправок, связанных в основном с отклонением восприимчивости парамагнетиков от закона Кюри — Вейсса. [c.6]

Стабильность этого кипятильника позволила наблюдать явления, которые ранее ускользали от нашего внимания. Если серу кипятить после некоторого перерыва в работе с ней, то примерно в течение дня наблюдается понижение температуры. Затем температура постепенно достигает значения примерно на одну сотую градуса ниже первоначального и остается на этом уровне примерно в течение недели. В связи с этим на практике градуировку в точке кипения серы проводят не раньше, чем через день после начала кипячения. [c.133]

Прогресс, достигнутый при переходе от значения 4,22° К (нормальная точка кипения гелия) к значению 0,005 К (температура, впервые полученная в 1935 г.), соответствует по логарифмической шкале переходу от— 1336°L приблизительно до — 3500°L. Это свидетельствует, безусловно, об огромном прогрессе в области достижения низких температур, но показывает также, что такое понижение температуры приближает нас к нижнему пределу температур не больше, чем переход от точки плавления золота (1336° К) к точке плавления вольфрама (около 3700° К)—к верхнему. [c.26]

КРИОСКОПИЯ, учение об определении мол. в. растворенных веществ по понижению ими точки замерзания чистого растворителя. Вместе с эбуллиоскопией (см.)—определением мол. в. по повышению точки кипения—К. является наиболее употребительным и точным методом определения мол. в. веществ в растворенном состоянии. Понижение точки замерзания t раствора сравнительно с точкой замерзания tg чистого растворителя—д е п р е с-сия ai=i,-i, вызывается тем, что давление р пара раствора понижено по сравнению с давлением Ро пара чистого растворителя (Др=Ро Р>0), т. к. в точке замерзания давления пара раствора и вымерзающего чистого растворителя д. б. одинаковыми. Термодинамически можно показать, что депрессия дг, как и понижение давления пара Др, для слабых растворов пропорциональна концентрации с в г-молекулах на 1 ООО г растворителя [c.300]

Отклонение поведения растворов кислот, оснований и солей от законов, выведенных для разбавленных растворов, характеризуется коэффициентом Вант-Гоффа I, называемым изотоническим коэффициентом. Последний показывает во сколько раз наблюдаемые на опыте осмотическое давление р, понижение точки замерзания А зам. и повышение точки кипения Д кип. растворов кислот, оснований и солей больше тех же величин (р, Д зам> кип). вычисленных на основании законов Вант-Гоффа и Рауля. [c.375]

Если темп-ра жидкости близка к точке кипения, то доминирующий вклад в образование пузырька вносит испарение жидкости такие процессы наблюдаются, напр., при возникновении К. в криогенных жидкостях. При понижении давления в жидкости пузырёк-зародыш начинает расширяться под действием разности давлений внутри и вне его. При этом происходит интенсивное испарение жидкости с поверхности пузырька, приводящее к охлаждению прилегающих слоёв жидкости и пара в пузырьке. Разность темп-р вызывает поток тепла от жидкости к пузырьку, идущий на испарение жидкости, что и обеспечивает рост пузырька. [c.157]

Кавитационная прочность жидкости связана с присутствием в ней газовых зародышей и примесей твердых веществ. Известно, что прочность жидкости возрастает при дегазации качественные опыты показывают, что вода, подвергнутая давлению в 1000 аг, становится более прочной (точка кипения при этом повышается более чем на 100° [21, 22]). Эти и другие факты говорят о том, что причиной понижения прочности реальных жидкостей являются главным образом газосодержащие стабильные зародыши. [c.15]

Самая низкая температура, которая может быть получена в испарителе (морозильной камере), определяется значением давления паров фреона, так как температура кипения фреона, как и любой другой жидкости, понижается с понижением давления. При постоянной скорости поступления жидкого фреона из конденсатора в испаритель через капиллярную трубку давление паров фреона в испарителе будет тем ниже, чем дольше работает компрессор. Если нет нужды добиваться понижения температуры в испарителе до предельно достижимого значения, то работа компрессора периодически останавливается путем выключения электромотора, приводящего его в действие. Компрессор выключается автоматом, следящим за поддержанием в холодильном шкафу заданной температуры. [c.107]

Если жидкость освобождена от растворенного и защемленного газа, то процесс кипения не возникает даже при температуре, значительно превосходящей температуру кипения. Жидкости в таком состоянии называют перегретыми. Дегазированные жидкости не кипят и при понижении давления ниже упругости насыщенных паров. Доказано, что такие жидкости могут выдерживать значительные растягивающие напряжения. [c.20]

Для заданной конструкции уточняют значение скорости потока Ь и определяют коэффициент теплопередачи аппарата с учетом всех возможных термических сопротивлений Если полученное значение kp равно рассчитанному по уравнению (19.74) значению к, то аппарат будет работать в заданном режиме. Если kp > k, то аппарат сможет обеспечить нормальную работу холодильной машины в более благоприятных условиях (при повышенной температуре кипения или пониженной температуре конденсации), что также приемлемо. При kp i k заданные условия не могут быть обеспечены и требуется или увеличить площадь поверхности, или допустить работу машины при параметрах, менее благоприятных, чем расчетные. [c.257]

Если вся масса жидкости, поступающей в трубу парогенератора, прогревается до температуры насыщения, то по ходу потока значение коэффициента теплоотдачи (как и при кипении в большом объеме) меняется от значения, устанавливающегося при заданной скорости в однофазной среде, до значения при развитом пузырьковом, кипении насыщенной жидкости. Закономерность изменения коэффициента теплоотдачи ino длине парогенератора а=[ х) для данной жидкости при фиксированном давлении зависит от соотношения между скоростью. парообразования /(гр"), скоростью циркуляции Wo и недогревом жидкости на входе в трубу. А ед. Наиболее простой вид функции а от х наблюдается при высоких давлениях, когда изменение температуры насыщения по ходу потока пренебрежимо мало. При низких давлениях суммар ное сопротивление, обусловленное трением и ускорением смеси, при определенных соотношениях режимных параметров оказывается соизмеримым с абсолютным давлением в системе. При этом температура насыщения по ходу потока заметно. понижается, в связи с чем закон изменения t T, а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а по длине трубы может существенно отличаться от зависимостей t T=f(x) и a=f x), устанавливающихся, при высоких давлениях. Обеднение теплоотдающей поверхности активными зародышами паровой фазы при понижении давления также влияет на вид функции ter от х. В этих условиях влияние скорости оказывается более значительным и переход от области конвективного теплообмена в однофазном потоке к области развитого поверхностного кипения происходит на участке трубы большей длины. [c.261]

Отмеченные особенности в характере распределения t j и а по длине трубы парогенератора отражают всю сложность взаимного влияния отдельных факторов на процесс теплообмена при поверхностном кипении. Действительно, при понижении давления усиливается относительное влияние конвекции в однофазной среде и ослабляется влияние механизма переноса теплоты непосредственно В форме теплоты испарения. Поэтому при низких давлениях влияние скорости на интенсивность теплообмена оказывается более значительным. В этих условиях вследствие роста истинной скорости жидкой фазы, обусловленного повышением паросодержания потока, интенсивность теплоотдачи по длине трубы возрастает, что сопровождается понижением температуры стенки. При понижении температуры стенки уменьшается число активных зародышей паровой фазы и это приводит к ослаблению влияния механизма переноса, обусловленного про цессом парообразования. В то же время вследствие прогрева основной массы жидкости по ходу потока увеличивается толщина пристенного двухфазного слоя и, следовательно, улучшаются условия для роста паровых пузырей. По-видимому, при переходе от области конвективного теплообмена в [c.264]

Эти исследования показали, что химический состав воды практически не меняется, а качество ее с точки зрения санитарно-гигиенических требований практически не ухудшается. Изменения качества химически очищенной воды и конденсата при подогреве в контактном газовом экономайзере изучались на специальной опытной установке на Киевской ТЭЦ-2. Плотность орошения изменялась от 1,5 до 15,8 м (м -ч). Вода с температурой на входе 35,5—38 °С нагревалась при разной плотности орошения до 45—52 °С. Подробные результаты теплохимических и санитарно-гигиенических анализов приведены в работе [42]. Опытами установлено, что практически неизменными остаются такие показатели, как цветность, прозрачность, наличие взвешенных веществ. Изменение ионного состава химически очищенной воды и конденсата настолько мало, что отклонение содержания отдельных ионов в исходной и нагретой воде можно отнести за счет погрешности анализов. Жесткость изменяется незначительно. Заметно увеличивается концентрация СОг в нагретой воде. Следствием этого является существенное понижение pH в конденсате. Если эту воду довести до кипения, то вследствие падения растворимости газа практически полностью удаляется СОг, а pH нагретой воды становится примерно равным pH исходной. Таким образом, при дальнейшем нагреве воды после контактного экономайзера, например в термических деаэраторах, возможно полное удаление из воды Oj. Изменения состава и качества воды при ее контакте с дымовыми газами исследовались также на многих промышленных установках контактных экономайзеров. [c.128]

Влияние изменения температуры питательной воды. Если питательная вода поступает в барабанный котел при пониженной температуре, то необходимо затрачивать дополнительное количество топлива для нагрева этой воды до кипения. При этом ширмы и конвективная часть пароперегревателя обогреваются увеличенным количеством дымовых газов, и перегрев пара соответственно возрастает. В прямоточном котле такое увеличение расхода топлива приводит к росту температуры пара промежуточного перегрева. [c.179]

Процесс горения, следующий за воспламенением, может происходить либо на поверхности расплавленного окисного слоя, покрывающего металл, либо в окружающей паровой фазе. Важную роль играют гетерогенные реакции на поверхности растущих взвешенных окисных частиц. Горение на поверхности имеет место в том случае, если окисел более летуч, чем металл. Горение в парс -вой фазе происходит в обратном случае и может к тому же подав-.ляться образованием защитного окисного слоя или понижение.м тедшературы пламени в результате потерь тепла ниже точки кипения металла. Эксперименты с расплавленным алюминием проводились в работах [290, 289] горение магниевой ленты изучалось Коффином [123] проволок из титана, циркония, алюминия и магния — Гаррисоном и Иолтом [317, 318] стержней из бора — Талли [771]. Преобладающая часть исследований горения мета.т-лов выполнена с металлическими порошками [124 135, 162, 170, 683, 888]. [c.114]

В этом случае можно уменьшить используя мелко раздробленные или порошкообразные образцы и помеш ая их вместе с термометром и нагревателем в сосуд, заполненный гелием при низком давлении. Этот же метод следует применять в тех случаях, когда нельзя изготовить сплошной образец или когда он может портиться при понижении давления (как некоторые соли, содержаш ие кристаллизационную воду). Поскольку в этом случае необходимо заключать образец в сосуд, величина Саддцт. существенно возрастает. Другая встречающаяся в этой методике трудность состоит в том, что при нагревании с новерхности образца десорбируется некоторое количество газа, вследствие чего измеренная величина А будет меньше значения, соответствующего количеству подведенного тепла. Известным преимуществом этого метода является возможность использовать основной сосуд калориметра (или небольшой припаянный к нему сосуд) как газовый термометр для калибровки термометра, измеряющего температуру образца в области температур от точки кипения гелия до минимальных температур, достижимых с помощью водорода (4,2 — Ю К). [c.329]

Влияние теплофизических свойств и размеров теплоотдающей поверхности связывают с пульсациями ее температуры в процессе кипения. В период роста пузыря температура элемента поверхности, находящегося под пузырем, понижается вследствие интенсивного отвода теплоты испаряющейся жидкой пленкой. Под действпем разности термических потенциалов к центру парообразования ат прилегающей к нему массы материала подводится теплопроводностью дополнтс-тельпый тепловой поток, который препятствует понижению температуры стенки под растущим пузырем и тем самым способствует поддержанию условий, необходимых для интенсивного испарения микропленки. Плотность локального теплового потока, отводимого пленкой в форме теплоты испарения, значительно превышает среднюю по поверхности плотность теплового потока, и тем более она выше плотности теплового потока, отводимого конвекцией от части поверхности, не занятой паровыми пузырями. Назовем эту часть поверхности конвективной. Вследствие оттока теплоты к центрам парообразования температура конвективной части поверхности также понижается, и если бы от последней тепловой поток передавался жидкости в условиях естественной конвекции, то с понижением температуры стенки коэффициент теплоотдачи здесь уменьшался бы. В условиях сильной турбулизации пристенной области паровыми пузырями понижение температуры конвективной части поверхности приводит лишь к уменьшению передаваемого от нее жидкости теплового потока. Если материал теплоотдающей поверхности обладает высокой теплопроводностью, то это облегчает приток теплоты к центрам парообразования, в результате чего поддерживается высокая интенсивность теплообмена. В противном случае при прочих равных условиях коэффициент теплоотдачи меньше. Основываясь на теории нестационарной теплопроводности, Якоб [224] пришел к выводу, что интенсивность теплообмена при кипении пропорциональна величине для теплоот дающей поверхности, [c.201]

В этом устройстве сжатая до (некоторого давлен ия жидкость П(ри температуре, близ1кой к точке кипения, инжектируется в цилиндрическую камеру, образуя вихрь, состоящий из кольца жидкости вокруг парового ядра. Падение давления приводит к испарению части жидкости, в результате чего присходит охлаждение оставшейся части. Автором был проверен э ффект охлаждения ряда веществ, в том числе жидкого азота и жидкого водорода. При этом наблюдалось переохлаждение на 4 п даже на 5 град. Этот эффект переохлаждения сможет быть использован, по-видимому, в криогенной технике, где даже сравнительно небольшое понижение температуры часто играет существенную роль. [c.157]

Метод, основанный на последовательном понижении температуры, называется каскадным методом. Рассмотрение каскада начнем с хлористого метила. Хлористый метил можно привести в жидкое состояние посредством сжатия при обыкновенной температуре. Критическая температура хлорметила равна416,2°К- Если дать возможность хлорметилу испаряться, то температура его при этом понижается. Точка кипения хлорметила при нормальном давлении—249,2° К. Температура, которая достигается при испарении хлорметила, вполне достаточна, чтобы произвести сжижение этилена. Критическая температура этилена равна 182,7° К. Если жидкий хлорметил заставить циркулировать в системе охлаждения компрессора, то этилен переходит в жидкое состояние при соответствующем давлении. Температура кипения этилена при нормальном давлении равна 169,5° К, ион остается в жидком состоянии до 104,4° К- Кипящий под пониженным давлением этилен используется для охлаждения компрессора, сжимающего кислород до температуры, при которой он переходит в жидкое состояние. Нормальная точка кипения кислорода равна [c.223]

Для поверки образцовых и лабораторных ТС (ГОСТ 12877—76) применяют следующие образцовые средства и аппаратуру потенциометр постоянного тока класса 0,005 по ГОСТ 9245—68 или мост постоянного тока соответствующего класса образцовую катушку сопротивления первого разряда для ТСПН-1 и второго разряда для ТСПН-2 эталонный платиновый ТС для диапазона измеряемых температур от 12 до 95 К для поверки ТСПН-2 образцовый платиновый ТС для диапазона международной практической шкалы температур (ГОСТ 8550—61) ледяную ванну с сосудом для тройной точки воды кипятильник для точки кипения воды установку для создания в ваннах сжиженных газов при атмосферном и пониженном давлении (под откачкой). [c.180]

Б действительности с каждой молекулой связан определенный конечный объем, разумеется различный в разных фазах. Поэтому вариации dNi и 6Fj не могут быть полностью незавксимыми. Чтобы уяснить важность учета этого обстоятельства, рассмотрим перенос 6vVi молекул из фазы 1 в фазу 2. Вследствие конечности объема внедряемых в фазу 2 молекул давление в ней повысится на величину Ajdj по сравнению с давлением фигурирующим в равенстве (284). Однако дополнительное давление не оказывает существенного влияния на каплю в системе капля—пар благодаря сжимаемости пара. В этом случае хорошо применима как формула Кельвина для давления насыщенного пара капли, так и формула Томсона для понижения ее точки кипения. [c.165]

Непроницаемые для коллоидов коллодий-ные и другие мембраны применяются для измерения О. д. водных растворов коллои--дов—гидрозолей (Бильц, Дюкло). Эти О. д. как и соответствующие понижения точки замерзания и повышения точки кипения,, весьма малы, т. к. частичный вес— мол. в. коллоидных частиц—очень велик, а следовательно малы молярные концентрации (даже при большом %-ном содержании растворенного вещества). См. Коллоиды. [c.131]

Величины осмотического давления, понижения точек замерзания и повышения точек кипения всегда получаются значительно ббль Штш, чем вычисленные по формулам. [c.375]

Первый из перечисленных механиз-1 ов играет основную роль в образовании каверны при резком понижении давления в жидкости с малым содержанием газа в области теми-р, [далёких от точки кипения. Микроскопич. пузырёк, попадая в область разрежения, сильно расширяется в результате того, что давление Q содержащихся в нём пара и газа оказывается превосходящим суммарное действие поверхностного натяжения и давления Р в жидкости. Скорость расширения пузырька в этом случае определяется импульсом, к-рый получают окружающие слои жидкости под действием давления Q пара и газа в пузырьке, и приближённо [c.157]

Для данных Tj и значение г будет падать с уменьшением значений теплоты испарения применяемых рабочих веществ. Так как, по правилу Трутона, отношение L кал/молъ) к температуре кипения Гкип. (°1 ) приблизительно постоянно и равно 21, то малые значения L соответствуют низким температурам кипения. Следовательно, по равенству (10.2), с понижением степень сжатия г должна уменьшаться. [c.33]

Различают кипение в объеме жидкости (объемное кипени е) и на поверхности нагрева (поверхностное кине и и е). В первом случае пузырьки пара возникают непосредственно в объеме жидкости при значительном ее перегреве относительно температуры насыщения, что возможно или при резком понижении давлепия над жидкостью, пли при наличии в жидкости внутреи[1их источников теплоты. В случае поверхностного кипения пузырьки пара образуются только на поверхности нагрева в отдельных ее точках. Для современной теплоэнергетики и холодильной техники характерно поверхностное кипение на стенках труб и каналов, в связи с чем именно этот вид кипения и рассматривается далее. [c.100]

Авторами работы [30] сделана попытка учесть в расчетных зависимостях для определения интенсивности теплообмена при кипении влияние теплофизическпх свойств теплотдающей поверхности. Однако даже их собственные экспериментальные данные, полученные при кипении воды и этанола под атмосферным или при более низких давлениях, обработанные в координатах предложенной ими зависимости, располагаются около расчетной прямой с разбросом, превышающим 35%- В то же время эта формула правильно отражает процесс вырождения влияния теплофизических свойств теплоотдающей поверхности с понижением давления. [c.213]

При анализе влияния к.п.с. на вид функции a=f( u) необходимо учитывать изменение. теплофизических свойств смеси в связи с их зависимостью от концентрации. При этом решающим фактором является направление изменения теплофизических свойств с ростом концентрации одного из компонентов. Влияние этого фактора может ослаблять или усиливать депрессирующее воздействие величины А/п. Если коэффициент теплоотдачи при кипении чистого ВК-компонента Бк больше коэффициента теплоотдачи к чистому НК-компоненту НК, то рост концентрации последнего будет способствовать снижению интенсивности теплообмена. Если при этом кипит азеотропная смесь, то коэффициент теплоотдачи смеси азеотропного состава ааз долл<ен быть меньше Овк. Это является следствием именно ухудшения (с точки зрения теплообмена) теплофизических свойств смеси с ростом концентрации НК-компонента, так как при кипении чистой жидкости и смеси азеотропного состава Atu = 0. Например, для смеси н-пропиловый спирт — вода авк>анк, поэтому авк>ааз, см. рис. 13.4, в). Резкое снижение а при изменении концентрации н-пропилового спирта от О до 9% ( =232 кВт/м ) объясняется налол ением влияния изменяемости теплофизических свойств смеси на депрессирующее воздействие Д/н. В данном случае оба рассматриваемых фактора действуют в одном направлении — в направлении ухудшения интенсивности теплообмена. При понижении плотности теплового потока значение А н становится меньше и соответственно уменьшается ее относительное влияние на вид зависимости <и= (с ик). По этой причине для смеси н-пропиловый спирт — вода при 9 = 58,2 кВт/м2 минимальное значение а устанавливается при большей концентрации (- ЗО /о) н-нропанола. [c.352]

Манометрическая система заполняется той или иной легко кипящей жидкостью, в зависимости от диапазона регулируемой температуры. Термопатрон погружается в среду, температура которой должна регулироваться. Находящаяся в термопатроне жидкость, нагреваясь до температуры кипения, начинает испаряться. Давление пара, образуемое в сильфоне, создает усилие на дно сильфона. Под действием этого усилия дно сильфона перемещается вниз, преодолевая сопротивление пружины и прикрывая клапан, уменьшая, таким образом, количество теплоносителя. Наоборот, при понижении температуры теплоносителя пар в манометрической системе конденсируется, давление в сильфоне падает и пружина восстанавливает клапан регулятора в положение открыто . [c.20]

Применительно к сернистым мазутам эта методика наталкивается на серьезные затруднения, вызванные специфическими особенностями шлаков и золы. Как показали исследования ОРГРЭС, нагревание отложений в воздухе приводило к расплавлению их и бурному кипению. Если температура не повышается, то после возгонки соответствующих фракций вес остатка стабилизируется. Заметное уменьшение веса начиналось при температуре выше температуры образования данного типа отложения (рис- 7-6). Так, отложения с лобовых труб перегревателя (1А, 5Б) и из топки (4Б), формирующиеся при температурах выше 700 °С, начали бурно испаряться только при температурах выше 800° С. В противоположность этому отложения с экономайзера (ЗА и 7Б), образующиеся при пониженных температурах, потеряли около 307о веса уже при 700° С. [c.188]

Влияние этих относительно медленных изменений давления на процесс испарения выражается в смещении точки начала испарения в кипятильных трубах. В течение промежутка времени, необходимого для того, чтобы частица воды, имеющей температуру кипения, совершила свой путь из барабана через опускные трубы до точки, в которой первоначально начиналась зона испарения, давление в системе успеет измениться. Смещение начала зоны испарения при повышении давления происходит в направлении более позднего начала испарения, при понижении давления — в направлении более раннего начала испарения (рис. 4.6). Одновременно изменяется интенсивность парообразования, так как часть подводимого тепла, например при возрастании да вления, расходуется на повышение температуры рабочей среды в соответствии с изменением давления. Оба явления в одном и том же направлении влияют на паросо-держание рабочей среды и, следовательно, на ее среднюю плотность р . [c.65]

С увеличением g точка S перемещается влево вниз по 5-кривой. Соответственно сдвигаются точки Т я L. Если Т ниже температуры кипения при заданном давлении, то длина отрезка LT сначала несколько возрастает (с понижением Tl Т поднимается, L опускается). Однако после того, как 5-точка сместит м левее точки, в которой линия GS касательна к 5-кривой, отрезок LT начинает сокращаться. В конечном счете для весьма больших величин g, когда д"изл/Я=0, его длина становится равной нулю. Тогда G совпадает с G. Из сказанного следует, что сначала имеет место некоторое уменьшение скорости [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...