Тела оживальной формы

В большинстве других экспериментальных работ использовались системы, в которых происходило пузырчатое кипение с недо-гревом на поверхности нагрева либо имела место начальная стадия кавитации на поверхности погруженного в жидкость тела. Осуществлялась фотографическая регистрация процесса развития отдельного пузырька, включая все стадии роста и схлопывания. Такого рода данные получены в работе [422], где исследовались кавитационные пузырьки, образующиеся в воде при комнатной температуре на поверхности заостренного тела оживальной формы длиной 1,5 калибра, обтекаемого со скоростью 9—21 м сек. Распределение давления в воде было таким, что в носовой точке тела пониженное давление приводило к образованию пузырька. Затем он переносился вдоль тела в область более высокого давления, вызывающего его схлопывание. Результаты исследования фазы схлопывания пузырька хорошо согласуются с решением Релея. [c.135]

Далее авторы анализируют результаты некоторых исследований по изучению влияния газовых пузырьков и завихренности потока на кавитацию, возникающую при обтекании потоком различных тел (оживальной формы [c.118]

Рассмотрим, например, тело оживальной формы с параболическим контуром меридианного сечения [c.348]

Рассмотрим сходимость процесса усредненной итерации (9.2Г) для фиксированных М. Таким образом, мы не будем рассматривать задачу определения параметров. Мы ограничимся также рассмотрением тел оживальной формы, для которых /<=1. Наше обсуждение будет соответствовать непрерывному случаю интегрального уравнения (6.16). Однако оно может быть применено (в слегка упрощенной форме в связи с конечным числом измерений) и к дискретной системе уравнений (9.190 [78]. [c.280]

Тела оживальной формы 280 Теорема единственности 120 [c.459]

Отметим, что при соблюдении законов подобия, одинаковом механизме разрушения и равенстве чисел Fo, Ilj обобщенная характеристика, полученная для тел одной формы (например, для гладких цилиндрических оболочек), может быть использована для расчета предельных нагрузок других тел (например, конических, оживальных и других оболочек с основанием в виде окружности, эллипса и др.). В этих случаях необходимо только определять их предельные нагрузки при Т = То. [c.28]

Присоединенная под углом атаки. Длинный цилиндр с носовой частью оживальной формы наклонен под углом 30° к потоку воды, движущемуся со скоростью 4 см/с. При этом угле атаки на подветренной стороне тела образуется симметричная пара вихрей. [c.54]

Время роста ядра можно принять пропорциональным длине области отрицательного давления на поверхности тела (при Кг<Кр), деленной на скорость Уо. Для оживальной формы носовой части тела эта длина приблизительно пропорциональна [c.282]

Изменение профиля цилиндра влияет различным образом. Были исследованы тела эллиптической и оживальной формы, а также пластинки, наклоненные к потоку. Как следует из п. 3, с обеих сторон тела всегда сходятся вихри почти одинаковой интенсивности, поэтому вихревой след за наклоненной пластинкой все же может быть аппроксимирован идеальной вихревой [c.373]

На рис. 3.23.И, а и б приведены данные о распределении давления по поверхности соответственно цилиндра и тела вращения оживальной формы, вычисленные по формуле Ньютона (сплошные кривые) и по формуле Буземана (штрихпунктирные линии). Там же нанесены значения, полученные с помощью численных методов при 7=1,4 и в эксперименте [15]. [c.416]

Если головная часть движущегося тела имеет оживальную форму, то, согласно Эбергарду — Гели, [c.142]

Головные части аппаратов могуТ быть заостренными, выполненными в виде конусов или тел вращения с криволинейной образующей (чаще всего оживальной или параболической формы). Такие формы снижают аэродинамическое сопротивление аппарата, но уменьшают его полезный объем. Затупленные формы применяются обычно в схемах летательных аппаратов с отделяющейся головной частью. Такая форма хотя и способствует увеличению, сопротивления, но вместе с тем приводит к уменьшению аэродинамического нагрева и, как результат, предохраняет головную часть от разрушения при очень, больших скоростях полета. Центр давления конической головной части расположен несколько дальше от носка, чем у [c.110]

Экспериментально установлено, что вверх по течению от точки, в которой возникает каверна, распределение давления на носовой части тела с цилиндрической средней частью практически не меняется [68]. Эти эксперименты охватывали широкий диапазон форм носовой части тела — от остроконечных плоских до оживальных, эллипсоидальных и тел вращения, разрезанных пополам. Как и следовало ожидать, каверна возникает на носовой части тела, в точке, где отношение степени разрежения к скоростному напору равно измеряемому значению К для каверны данной длины. Эти соображения позволяют рассчитать увеличение сопротивления носовой части тела при наличии каверны по распределению давления, измеренному в случае, когда каверна отсутствует. На фиг. 5.10 приведены результаты, полученные в описанных измерениях. На ней представлено семейство оживал, включая полусферу Я=012. Кривая на фиг. 5.11 рассчитана по результатам измерений для полусферы. При этом была выбрана система координат, позволяющая представить распределение осевой составляющей силы сопротивления. Суммарная площадь под кривой, умноженная на 2я, равна коэффициенту сопротивления Св, определяемому соотношением [c.200]

В случае конуса явной зависимости p( ) нет и приходится пользоваться либо таблицами (ва приме р, [iy.3j), либо ааалити-ческими аппроксимациями этой функций (гл.Ш). Г-рафичеокая зависимость р(р для конуса и клина в сравнении с формулой Ньютона изображена на рис.9. Удовлетворительная точность метода при расчете давления ва телах оживальной формы демонстрируется в [о.4 . [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...