Испарение перегретых жидкостей

Испарение перегретых жидкостей 527 Испытание материалов 432 [c.716]

Таким образом, процесс генерации пара вызывает интенсивный массообмен в кипящей жидкости и, дополнительную турбулизацию пристенной области. При этом устанавливается значительно более мощный по сравнению с конвективным теплообменом в однофазных средах механизм переноса. Особенность этого механизма заключается в том, что от элементов поверхности, находящихся непосредственно под паровыми пузырями, тепловой поток отводится в основном с паром паровых пузырей (в форме теплоты испарения), а также в виде избыточной энтальпии перегретой жидкости, выталкиваемой из пристенного слоя паровыми пузырями в период их роста и при отрыве от теплоотдающей поверхности. [c.162]

Первый из них основан на предположении, что паровой пузырь растет в объеме равномерно перегретой жидкости, на испарение которой расходуется ее избыточная энтальпия. Эта физическая мо- [c.172]

Зависимость (7.3) автор получил теоретическим путем, предположив, что тепловой поток отводится от теплоотдающей поверхности в форме теплоты испарения и в виде избыточной энтальпии перегретой жидкости, увлекаемой паровыми пузырями из пристенной области. При этом были использованы соотношения для расчета внутренних характеристик процесса парообразования. [c.208]

Для этого необходим учет гидродинамических факторов и кинетики испарения. Однако представляется очевидным, что термодинамическое исследование должно быть предпослано всякой попытке изучения условий адиабатного испарения потока перегретой жидкости. [c.202]

Скачка постепенное накопление и рост зародышей жидкой фазы, во время которого расширяющийся пар сохраняет свойства однородного вещества, завершается бурным выпадением конденсата, переводящим систему в термодинамически равновесное состояние. В то же время, в литературе (см., например, [Л. 67, 68]) высказываются -соображения о том, что испарение жидкости при изобарном подводе тепла также носит скачкообразный характер. В связи с этим следует выяснить, в какой форме протекает процесс испарения в адиабатически движущейся жидкости имеет ли место непрерывное изменение состояния потока или же параметры среды претерпевают разрыв, вызванный внезапным парообразованием и местным превращением перегретой жидкости в двухфазную систему. Ответ на вопрос о возможности существования скачка испарения может быть получен из самых общих соображений. [c.164]

Следовательно, удельный объем жидкой фазы при переходе через фронт скачка должен уменьшиться (v < v ) это означает, что температура парожидкостной среды, образовавшейся в результате скачка испарения, ниже температуры перегретой жидкости, которая, примерно, [c.165]

Процессы тепло- и массообмена могут протекать в однокомпонентной среде (например, испарение капель жидкости, транспортируемых потоком перегретого пара), а также в бинарных и многокомпонентных смесях (например, конденсация пара из парогазовой смеси). [c.261]

Рост парового пузыря в перегретой жидкости определяется тремя факторами инерцией жидкости, поверхностным натяжением и давлением пара. В процессе роста с поверхности пузыря происходит испарение, благодаря чему температура и давление пара внутри пузыря уменьшаются. Однако необходимый для испарения приток тепла зависит от скорости роста пузыря. Таким образом, динамическая проблема оказывается связанной с проблемой тепловой диффузии. Так как последняя решена, динамическую проблему можно описать количественно. Выведена зависимость изменения радиуса пузыря пара от времени, которая пригодна для достаточно больших радиусов. Это приближенное решение охватывает область, представляющую значительный интерес с точки зрения физики, так как радиус, при котором решение становится пригодным, близок к нижнему пределу возможностей экспериментальных исследований. Из этого решения видно, что тепловая диффузия оказывает сильное влияние на скорость роста пузыря. Теоретически найденная зависимость радиуса пузыря от времени сопоставляется с результатами экспериментальных исследований в перегретой воде, причем совпадение оказалось очень хорошим. [c.189]

Скорость испарения можно связать со скоростью роста пузыря через первый закон термодинамики. Рассмотрим систему, изображенную на фиг. 1. В момент времени I она представляет собой небольшую массу перегретой жидкости, а в момент времени 2 — ту же массу, превратившуюся в пар. Полусферическая форма выбрана нами потому, что пузырь в своей наиболее ранней стадии имеет точно такую форму. Кроме того, структура потока жидкости вокруг полусферического пузыря [c.284]

Основным механизмом передачи тепла в испарителе и конденсаторе тепловой трубы является теплопроводность с испарением и конденсацией. Теории теплопроводности с испарением и конденсацией были описаны в предыдущей главе. Прохождение тепла через насыщенный жидкостью фитиль сопровождается возникновением радиального градиента температур в жидкости. В зоне испарения температура жидкости на границе раздела труба — фитиль больше, чем температура жидкости на границе раздела фитиль —пар на величину, зависящую не только от свойств жидкости и фитиля, но и от плотности теплового потока. В двухфазной системе давление жидкости в испарителе равно давлению насыщения при температуре межфазной границы жидкость — пар минус капиллярное давление на межфазной границе. Из этого сле-дет, что давление насыщения пара при температуре границы раздела фитиль — труба превышает давление жидкости в этой же точке. Так как разность давлений возрастает с увеличением радиального теплового потока, в испарителе тепловой трубы и в фитиле испарителя может начаться образование паровых пузырьков. Образование в структуре фитиля паровых пузырьков является нежелательным, потому что они могут привести к возникновению перегретых участков и препятствовать циркуляции жидкости. Таким образом, существует ограничение теплового потока, связанное с парообразованием в тепловой трубе, и это ограничение названо ограничением по кипению. Существует разница между ограничением по кипению и другими ограничениями. А именно, ограничение по кипению накладывается на плотность радиального теплового потока, в то время как остальные ограничения — на осевой тепловой поток. Тем не менее, если геометрия испарителя и поверхностное распределение теплового потока в испарителе постоянны, то плотность радиального потока прямо пропорциональна осевому тепловому потоку. Кроме того, следует отметить, что образование паровых пузырьков ограничено только зоной испарения тепловой трубы, так как жидкость в конденсаторе переохлаждена до температуры меньшей, чем температура насыщения, соответствующая давлению жидкости в данной точке. Поэтому для зоны конденсации на плотность радиального теплового потока не накладывается никаких ограничений. Анализ ограничений по кипению затрагивает теорию пузырькового кипения. Пузырьковое кипение включает два независимых процесса 1) формирование пузырьков (зародышеобразование) 2) последующий рост и движение пузырьков. Представим себе сферический паровой пузырь вблизи границы раздела труба — фитиль. В состоянии равновесия [c.88]

Фольмер и Вебер [2] не довели до конца определение пред-экспоненциального множителя В. Дальнейшее развитие теории пошло по пути более детального рассмотрения кинетики процессов испарения и конденсации при зародышеобразовании в пересыщенном паре [3, 5, 8, 10] и в перегретой жидкости [4, 6—10J. Постановка задачи изменилась [c.40]

Эволюцию системы флуктуационных пузырьков в перегретой жидкости описывают цепочкой элементарных актов испарения и конденсации -т п+1- Здесь е обозначает отдельную молекулу, а — пузырек пара, содержащий п молекул. В стационарном состоянии избыток числа актов испарения над числом актов конденсации не должен зависеть от п. Это позволяет составить такую систему уравнений для частоты перехода пузырьков в следующий класс [c.41]

Безразмерный комплекс К в (4.11) характеризует распределение подводимого тепла на перегрев жидкости и на развитие готовых центров паровой фазы. Необходимая для создания ударного режима мощность зависит в первую очередь от количества в системе готовых центров и от скорости испарения. Если рост пузырька сдерживается инерцией окружающей жидкости (случай Релея), то А = 1, а если скорость роста ограничивается подводом тепла, то к 1/2. Критерий ударного режима (4.11) имеет вид сильного неравенства и с запасом определяет мощность q,,. Предполагается, что температура Т достигается при малом парообразовании в системе. Но это условие не является обязательным для проявления флуктуационного зародышеобразования. При давлениях, не слишком близких к критическому, пузырек растет в перегретой жидкости достаточно быстро, так что выполняется неравенство [c.111]

Рост пузырька пара в перегретой жидкости определяется многими факторами. Динамическая задача в общем случае существенно усложняется процессом теплообмена, который приводит к трудно контролируемому изменению температуры стенки пузырька. От этой температуры зависит скорость испарения молекул. Нужно знать нестационарное температурное поле вокруг растущего пузырькам Дифференциальное уравнение движения границы сферического пузырька получается совместным решение. [c.171]

Тд = 34,5 °С, т = 350 мксек). Первая стадия соответствует быстрому разогреву жидкости, но температура еще не достигает значения Т 149 °С, при котором начинается интенсивное спонтанное зародышеобразование. Когда в поле зрения попадают сравнительно крупные готовые центры, то можно заметить растущие на них пузырьки. Их максимальный размер не намного превышает толщину прогретого слоя жидкости. Тепловые возмущения, вызванные этими пузырьками, почти не нарушают плавной зависимости температуры от времени. На второй стадии [Т Т ) в пристеночном слое жидкости появляется масса флуктуационных зародышей, вырастающих до видимых размеров (фотографии 1 —5). В отличие от готовых центров они возникают на случайных местах. Резкое увеличение парообразования приводит к появлению особенности на осциллограмме. Третья стадия процесса связана с формированием вокруг проволочки парового чулка (4—6), который возникает из-за слияния пузырьков. Теплоотдача проволочки ухудшается, ее температура начинает быстро подниматься. Тепловое влияние проволочки на жидкость теперь незначительно. Паровой чулок некоторое время увеличивается в размерах за счет испарения в него перегретой жидкости, а затем захлопывается (7,8 — четвертая стадия). Для того чтобы не расплавить проволочку, подача тока прекращается вскоре после возникновения чулка. Характерные времена Ат для разных стадий отсчитываются от начала особенности т = т 350 мксек, когда температурное возмущение г] порядка 5.10 °С. [c.200]

В 75-диаграмме цикл Ренкина изображен на рис. 1.68. Линия 5—(5 изображает изобарное и изотермическое испарение кипящей жидкости, линия 6—О — изобарный перегрев сухого пара, линия 0—2 — изоэнтропное расширение перегретого пара, линия [c.119]

Если при постоянном давлении к кипящей жидкости подвести необходимое количество теплоты для испарения всей жидкости, то в момент исчезновения последних капель жидкости (воды) получим сухой насыщенный пар при температуре кипения 1 . Сухой насыщенный пар является неустойчивым состоянием и получается в парогенераторах как мгновенное состояние при переходе в перегретый пар. Состояние сухого насыщенного пара определяется одним параметром давлением или температурой насыщения н- Все параметры сухого насыщенного пара обозначаются соответствующими буквами с двумя штрихами, например удельный объем V", энтальпия I", энтропия 8" и т. д. [c.103]

В условиях, когда рост пузыря определяется теплообменом (схема в), движение пузыря относительно жидкости будет улучшать теплообмен, интенсифицировать испарение и, следовательно, увеличивать скорость его роста в перегретой жидкости. [c.247]

При электрических импульсных разрядах между легирующим электродом (ЛЭ) (анодом) и деталью (катодом) происходит (рис. 2.9.42) плавление и испарение материалов электродов. Под действием электрического поля, давлений образующихся паров и электродинамических сил, эти материалы в виде перегретых жидкостей и паров выбрасываются в межэлектродный промежуток, перемешиваются, химически соединяются друг с другом и составляющими межэлектродной среды и, взаимодействуя с поверхностью детали, образуют легированный слой. [c.415]

Из выражения для следует, что чем больше давление основной фазы по сравнению с равновесным давлением над плоской поверхностью раздела (т. е. чем больше пересыщен пар или чем сильнее перегрета жидкость), тем меньше критический размер зародыша и тем быстрее может произойти переход исходной основной фазы в новую. С увеличением степени перенасыщения пара или степени перегрева жидкости критический радиус зародыша новой фазы уменьшается, и, следовательно, вероятность появления зародыша размером больше критического возрастает. Когда давление пара настолько увеличится (а в противоположном случае, т. е. при испарении, давление жидкой фазы настолько уменьшится), что критический размер достигнет размера нескольких молекул, вероятность образования зародыша станет практически равной единице. Зародыши новой фазы образуются спонтанно в результате случайного сближения либо, наоборот, удаления нескольких молекул друг от друга при их беспорядочном тепловом движении. Этим устанавливаются границы возможных значений пересыщения пара и перегрева жидкости. [c.90]

Рассмотрим центральную часть большой массы жидкости (или газа), (находящейся в метастабильном состоянии. Если должно произойти изменение к более стабильному состоянию, то это изменение должно начаться с о бразования небольшого количества более стабильной фазы внутри маасы, т. е. переход (к стабильности должен начинаться образованием мельчайших капель в (перенасыщенном паре или мельчайших пузырьков в (перегретой жидкости. Но так как метастабильное состояние является таким состоянием, которое продолжает сохраняться вопреки бесконечно малым возмущениям, то достаточно мелкая капля еще не будет (вызывать ко нденсации пара, а будет сама испаряться, и аналогично достаточно малый (Пузырек пара не (поведет к испарению перегретой жидкости, а будет сам конденсироваться. С другой стороны, если 242 [c.242]

Поток тепла при испарении перегретой жидкости в napfpaseH [c.110]

Автомодельный рост пузырька в перегретой жидкости. В отличие от стационарного испарения или конденсации капли, где теплота фазового перехода подводится или отводится газом, при псЬарепии или конденсации нузырька теплота фазового перехода подводится или отводится жидкостью, имеющей многократно больший коэффициент теплопроводности, чем в газе Xi Xg). При фиксированных температурных напорах это приводит к большим тепловым потокам и большим скоростям фазовых переходов Ts)/al на стенках пузырька по сравнению [c.321]

Если в перегретой (относительно температуры насыщения 7 ) жидкости возникает паровой пузырек, радиус которого R превосходит так называемый критический радиус R,, то такой пузырек начинает расти в объеме за счет испарения жидкости внутрь пузырька. Критический (равновесный) радиус парового пузырька отвечает состоянию (неустойчивового) равновесия пузырька с окружающей перегретой жидкостью температура пара Т" равна температуре жид- [c.245]

Когда микрослой становится толстым , избыточная энтальпия перегретой жидкости также служит источником тепла для испарения жидкости на межфазной поверхности. В качестве условной границы тонкого и толстого участков микрослоя можно принять [c.267]

В практике часто встречаются процессы, в которых в исходном состоянии рабочая среда является однофазной, например в виде жидкости пли газа (пара), а и ходе исследуемого процесса создаются условия для появления повой фазы в виде пузырьков пли капель. Ниже кратко рассмотрены кинетические уравнения для описания зарождения центров (зародышей) пузырьков или капель, па межфазпых границах которых происходит соответственно испарение шга конденсация. Именно этими процессами определяется начальная стадия фазовых переходов в однофазных (в исходном состоянии) средах, например, в перегретых жидкостях (Ti>Ts(p)) плп переохлажденном паре Tg[c.127]

Скорость конденсации зависит не только от площади поверхности пузыря, выступающей за пределы перегретого пристенного слоя, IHO и от абсолютного значения недогрева жидкости до температуры насыщения А/нед= н—где — среднемассовая температура жидкости, определяемая обычно из уравнения теплового баланса без учета теплоты, затраченной на испарение части жидкости. Например, при 1кипении в трубах значение в сечении, находящемся на расстоянии х от входа в трубу, определяется из уравнения [c.254]

Вторая причина, почему kpi при кипении смеси больше, чем кр1 при кипении чистых компонентов, связана с обогащением смеси ВК-компонентом в к. п. с. и с повышением вследствие этого ее температуры насыщения у поверхности пузыря на, Д/ц. Действительно, в условиях Д/н>0 необходимо затрачивать большее количество теплоты на подогрев подтекающей в зону испарения смеси исходной концентрации и, следовательно, с избыточной энтальпией перегретой жидкости от единицы теплоотдающей поверхности отводится больший тепловой поток, чем при кипении однокомпонентной жидкости [163]. Как и в первом случае, значение Д<7пер увеличивается с ростом Дс НК и Крутизны Кривой н = /(Снк )- [c.366]

Точка Е на фиг. 14 является границей между кольцевым режимом и течением в виде тумана. При переходе этой границы происходит еще одно изменение процесса теплообмена. Для этого режима течения уравнение (16) неприменимо. При течении в виде тумана толщина пленки жидкости уменьшается настолько значительно, что слой перегретой жидкости может подвергаться непосредственному воздействию основного потока пара. В этих условиях тепло передается путем непосредственного обмена жидкими каплями между паровым ядром потока и перегретой лшдкостью в слое, омывающем внутреннюю поверхность стенки трубы. Температура капли, срывающейся с поверхности перегретого слоя, уменьшается за счет испарения, а после выпадения ее в пленку жидкости возникает дополнительный поток тепла. Если эта гипотеза справедлива, то количество тепла, переданное от степкп к потоку, будет пропорционально интенсивности обмена каплями жидкости. В этом случае тепловой поток должен определяться только гидродинамическими характеристиками течения смеси. Другими словами, статистическое поведение капель, средняя длина пути смешения, амплитуда пульсаций и т. д. могут определять поведение системы и являться основой решения задачи. При этом коэффициент теплоотдачи определяется числом Рейнольдса, выраженным через соответствующим образом подобранные параметры. Могут возникнуть условия, при которых система неспособна обеспечить подвод новых порций жидкости к слою жидкости, покрывающему обогреваемую стенку трубы, и в каком-либо месте на стенке образуется сухое пятно. Это приводит к быстрому повышению температуры стенки, что часто наблюдалось при проведении экспериментов. [c.269]

Рассмотрим другую модель ИВТАН процесса кипения в пористых структурах с жидкостной пленкой в паровых каналах [6.25]. Проследим ее на примере элементарной ячейки, образованной на поверхности парогенерирующего капала железоокисными отложениями (рис. 6.23). Ячейка включает паровой канал и совокупность жидкостных каналов. Возникновение зародыша пузыря возможно в центре парообразования па стенке капала в месте контакта частицы с поверхностью стенки или в месте контакта частиц ближайших к поверхности нагрева слоев. Зарождение пузыря и его движение происходит в паровых каналах. Длина паровых и жидкостных каналов не равна толщине слоя отложений ботл и отличается от нее на коэффициент извилистости . Процесс парообразования носит периодический характер. Зарождение паровой фазы происходит за счет тепла перегретой жидкости, а дальнейший рост — за счет испарения в пузырь жидкости из клина и пленки в паровом канале в окрестности стенки. [c.260]

Возникновение дискретной фазы связано с различными физическими процессами. Охлаждение пара путем отвода теплоты от него или в результате расширения приводит к появлению капельной структуры. Нагрев жидкости создает пузырьковую структуру. Во всех случаях образования второй фазы важную роль играют гидродинамические особенности потока градиентность течения, шероховатость поверхностей, числа Маха и Рейнольдса и др. Фазовые переходы в потоках реализуются с некоторым запаздыванием , т. е., как правило, не при параметрах насыщения. Конденсация происходит с переохлаждением пара, т. е. при более низких параметрах, а испарение — при достижении некоторого перегрева. Таким образом, равновесные процессы конденсации или испарения не реализуются. Такое состояние переохлажденного пара или перегретой жидкости является ыетастабильным — относительно устойчивым. При достижении максимального переохлаждения пара или перегрева жидкости среда спонтанно переходит к состоянию, близкому к равновесному. [c.314]

Существенное отличие ЛПМ от большинства других технологических лазеров заключается в том, что прецизионная микрообработка при сверлении и резке происходит преимущественно в испарительном режиме и без поддува газа в зону обработки [245]. Это позволяет существенно уменьшить зону термического влияния. Поскольку плотность пиковой мощности излучения заметно превышает порог испарения 10 Вт/см ), то испарение имеет характер микровзрывов и сопровождается разлетом паров и перегретой жидкости [238, 246, 247]. Последнее существенным образом влияет на параметры резки — эффективность и скорость, а также на шероховатость края реза. При толщине материала, сопоставимой с шириной реза (10-20 мкм), разлетающиеся из зоны воздействия излучения пары и капли металла [c.236]

Оценка для типичных условий нуклеации в перегретых жидкостях приводит к 2з = 10 ч- 10 . Отношение к/ к=2здаетдолюнескомпенсированных обратными переходами актов испарения в пузырек критического размера или относительное превышение числа переходов > [c.59]

Для растворов гептан-гексан и гексан-пентан была изучена концентрационная зависимость температуры максимального перегрева [86, 89]. Зависимость получается линейной (рис. 18). По термодинамическим свойствам обе системы близки к идеальным растворам. Авторы работы [90] наблюдали поведение перегретых капель в жидкой среде (трансформаторное и растительное масла). Они фотографировали всплывающую каплю и процесс ее взрывообразпого испарения, истечение перегретой жидкости в горячее масло. Этиловый спирт Ts = 78,3 °С) и ацетон (Г = 56,1 °С) удавалось нагреть до 193 °С, изооктан Tg — 90, О °С) — до 280° С. Перегревы изопентана и эфира близки к указанным в табл. 7, а данные для гексана согласуются с табл. 12. Капли воды осторожно [c.87]

При оценках по (6.6) можно подставлять вместо р" давление Рв при температуре жидкости. В большинстве ситуаций рост паровых пузырьков (г г ) в перегретой жидкости ограничивается не инерционными силами (которые выступают на первый план в релеевском приближении), а подводом тепла к пузырьку (тепловое приблия ение). Это тепло расходуется на испарение жидкости. [c.173]

Отрезок 5—6 изотермы характеривует перегретую жидкость. Опыты показывают, что жидкость можно перегреть перед испарением. Так же как и при-конденсации, если нет условий, облегчающих переход жидкости в пар, т. е. если нет свободных твердых частиц в жидкости, нет молекул воздуха в парах сосуда в т. д., облегчающих начало кипения, то жидкость долго не закипает, хотя температура нагрева ее выше температуры кипения. Например, вода, освобожденная от всяких частиц и залитая в сосуд с чистой и гладкой поверхностью, может быть перегрета при нормальном давлении на десятки градусов сверх 100° С и не вскипать. В этом случае вода, нагретая, допустим, до 130° С, вскипает со взрывом но как только началось кипение, температура быстро понижается и устанавливается такая, какая должна соответствовать данному давлению в сосуде (в нашем примере 100° С). Следовательно, состояния, соответствующие отрезкам 2—3 и 5—6, представляют собой метастабильные состояния вещества, т. е. состояния, обладающие ограниченной устойчивостью и переходящие под влиянием относительно слабых внешних воздействий в другие, более устойчивые состояния. Связь сказанного о ме-тастабильных состояниях с формой изотермы можно пояснить следующим образам. Заметим, что экспериментальная прямая линия 2—6 может служить, как отмечалось выше, продолжением изотермы 1—2] температура состояния вещества, характеризуемого этим прямым отрезком изотермы, должна быть такой же, как у Гг. Возьмем близлежащую изотерму Гд, температура у которой выше, чем у изотермы Гг. Изотерма Гд, как видим, пересекает прямой отрезок 4—6 дважды. Следовательно, точки, расположенные на отрезке 6—5, должны, по уравнению Ван-дер-Ваальса, иметь температуру выше, чем у изотермы То, т. е. вещество, характер неуемное этим участком, должно быть перегретым. [c.36]

Рассмотрим жидкость, заполняющую сосуд, горизонтальная стенка которого обогревается. На рис. 13-9 дан график изменения темпарату-ры жидкости по высоте сосуда. Перегрев жидкости у стенки имеет значительную величину. Вдали от поверхности жидкость также несколько перегрета. После отрыва от поверхности паровые пузырьки перемещаются через слой мало перегретой жидкости. При этом они продолжают расти за счет дальнейшего испарения этой жидкости внутрь парового пазырька, поскольку температура внутри пузырька и на его поверхности равна температуре насыщения. [c.297]

Следует считать показательным известное сходство явлений, наблюдающихся в условиях дуги с твердым катодом и при фиксации пятна на тонкой пленке жидкой ртути, смачивающей посторонние металлы. Для тех и других условий опыта характерны относительно высокие значения начальной продолжительности существования дуги о лри токах, близких к пороговому значению, а также чрезвычайно резкое увеличение с ростом тока при малых его значениях. Много общего есть и в характере колебаний напряжения того и другого типа разряда, включая их незначительную амплитуду, специфическую форму в виде одиночных узких импульсов продолжительностью около Ю сек и отсутствие цикличности. Указанные черты сходства дуги с твердым ртутным катодом и катодом в виде тонкой пленки жидкой ртути, смачивающей твердый металл, должны свидетельствовать о некоторой общности природы увеличения устойчивости разряда в тех и других условиях опыта. Но условия существования катодного пятна а тонкой пленке ртути отличаются от условий однородного жидкого катода прежде всего характером процессов теплоотвода, испарения ртути и подведения ее новых порций. В условиях тонкой пленки ртути не могут иметь места и бурные явления конвекционного перемешивания ртути, ни явления взрывоподобного вскипания сильно перегретой жидкости, с чем, по-видимому, связана цикличность изменений напряжения в дуге с однородным жидким катодом. Для дуги с фиксированным пятном следует считать в особенности характерным упорядочение процессов теплоотвода, испарения и доставки ртути, свойственное ламинарным режимам потоков жидкости. Ввиду этого можно провести некоторую аналогию между процессам поддержания катодного пятна на пленке ртути и процессом сгорания горючей жидкости в фитиле, по которому она подводится по мере расхода из соответствующего резервуара. Несомненно, что такого рода фитильный режим доставки и испарения ртути является одной из основных причин резко повышенной устойчивости дуги с фиксированным катодным пятном. Само собой разумеется, при этом должно играть большую роль упорядочение теплоотвода из области пятна. Не исключено также, что в какой-то степени увеличение устойчивости дуги с катодом пленочного типа связано с изменением работы выхода электронов в сложны условиях биметаллического катода. [c.141]

Различные виды кипения соогветствуют различны м областям на графике, изображающем зависимость теплового потока от разности температур между нагретой поверхностью и насыщенной жидкостью (т. е. А7 нас = 7 и —7 нас). Рассмотрим, например, рис. 4.4, на котором приведена типичная зависимость теплового потока от ДГнас для кипения в большом объеме азота. Крайний левый участок кривой описывает режим конвективной теплоотдачи вследствие циркуляции перегретой жидкости, поднимающейся к поверхности раздела, на которой происходит испарение. Теплоотдача в этом режиме рассчитывается с помощью методов, описанных в гл. 3. Увеличение температуры стенки приводит к образованию пузырьков пара в небольшом числе отдельных центров парообразования на поверхности. Эти пузырьки исчезают из-за конденсации пара, не достигнув поверхности жидкости, что соответствует режиму кипения с недогревом. Одновременно с первым появлением пузырьков зависимость теплового потока начинает отклоняться вверх от слабо возрастающей зависимости, характерной для режима естественной конвекции, что указывает на начало кипения. Дальнейшее увеличение температуры стенки приводит к интенсивному образованию пузырьков пара, которые поднимаются к поверхности раздела, и пар выходит из жидкости в окружающую среду. Таким образом, быстро достигается со1стояние полностью развитого кипения насыщенной жидкости при этом наблюдается быстрое возрастание теплового потока при сравнительно небольшом увеличении температуры стенки. Такое быстрое увеличение теплового потока связано с ростом пузырьков и перемешиванием жидкости. Этот режим теплоотдачи будет обсуждаться в гл. 5. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...