Удельный объем газа теплоты

Этот закон неприменим к отдельным молекулам или к малому числу их. Нельзя сказать, что в этом случае он неверен, так как он вообше ничего не говорит по поводу поведения отдельной молекулы или малого числа их, ничего не утверждает по той причине, что к отдельной молекуле неприменимо понятие теплоты, ибо понятие это, равно как понятия температуры и энтропии, имеет смысл только по отношению к весьма большому количеству молекул. Это вытекает из феноменологического метода, который положен в основу термодинамики. Феноменологический метод заключается в том, что рабочее тело рассматривают не как дискретное физическое тело, состоящее из отдельных молекул, а как некоторый континуум, т. е. как сплошную среду, физические параметры которой непрерывны и изменяются на бесконечно малую величину при переходе от одной точки пространства к другой. Это дает возможность изучать совокупность действия молекул, проявляющуюся в том, что нами названо параметрами состояния рабочего тела. Так, совокупность импульсов всех молекул газа дает параметр давления совокупность кинетических энергий молекул — внутреннюю энергию газа, совокупность объемов, занимаемых молекулами в их движении, — удельный объем газа. Статистический метод является лишь дополнением к феноменологическому методу и дает свои поправки в тех случаях, когда возможно судить о закономерности поведения отдельных молекул. Примером таких поправок является уравнение состояния реального газа. [c.67]

При движении газового потока через лабиринтное уплотнение происходит расширение газа. Этот процесс осуществляется путем многократного преобразования потенциальной энергии давления в кинетическую энергию газового потока в узкой части. щели с последующей почти полной диссипацией кинетической энергии в камерах лабиринта. Чем большая доля кинетической энергии в каждой камере переходит в теплоту, тем большее сопротивление движению газа создает уплотнение. В направлении от входа к выходу уплотнения давление понижается, удельный объем газа и скорость потока увеличиваются. В зазоре на последнем лабиринте устанавливается наибольшая скорость, которая может достичь скорости критического течения. [c.385]

Если сухому насыщенному пару сообщить некоторое количество теплоты при постоянном давлении, то температура его будет возрастать. Пар, получаемый в этом процессе, называется перегретым. Перегретый пар имеет при данном давлении более высокую температуру и удельный объем, чем сухой насыщенный пар. Перегретый пар над поверхностью жидкости получить нельзя. Температура перегретого пара, так же как и газа, является функцией объема и давления. [c.173]

Просто вопрос решается для идеального газа. Опытами (Гей-Люссак, Джоуль) было установлено, что внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема (закон Джоуля). Схема опыта изображена на рис. 2.2. Вначале в левом сосуде находится 1 кг газа при умеренном давлении (чтобы газ оставался идеальным) объем сосуда есть, таким образом, удельный объем. В правом сосуде ничего нет (вакуум). На трубке, соединяющей сосуды, открывают вентиль. Газ расширяется в пустоту (в вакуумированный правый сосуд), работа рди при этом равна нулю, ибо противодействующее давление равно нулю. Температура среды в теплоизолированной камере 1, как оказалось, имеет одно и то же значение до опыта и после него это показывает, что обмена теплотой с окружающей сосуды средой нет. Следовательно, по первому закону термодинамики имеем /=0 =0 Ди=0 2 = ь несмотря на то, что объем увеличился практически вдвое. На этом основании интеграл (2.11) для идеального газа равен нулю. [c.22]

Наиболее простое выражение для кривой насыщения получится, если предположить, что в (1.9), теплота парообразования не зависит от температуры, удельный объем сухого насыщенного пара о" можно выразить по уравнению идеального газа (1.2), а удельный объем жидкой фазы и значительно меньше удельного объема паровой [c.14]

Если к сухому насыщенному пару, характеризующемуся точкой с (состояние очень неустойчивое), продолжать подводить теплоту (процесс с<1), то его температура возрастет (7 > Т ), а удельный объем увеличится v > г"). Пар в точке (1 получается перегретым. Чем выще температура перегретого пара, тем ближе его свойства к свойствам идеального газа вследствие снижения влияния сил межмолекулярного сцепления и относительного уменьщения совокупного объема молекул по сравнению с объемом, занимаемым перегретым паром (г > г"). [c.34]

Наиболее простое выражение для кривой насыщения получится, если предположить, что в уравнении (1-9) теплота парообразования г не зависит от температуры, удельный объем сухого насыщенного пара v" можно выразить по уравнению идеального газа (1-2), а объем жидкой фазы v значительно меньше объема паровой фазы и им можно пренебречь. В этом случае из уравнения (1-9) получим [c.16]

Здесь применены обозначения у = ln(/)j/pg) х = = T/Tq, Pq н Tq — масштабирующие множители соответственно для давления и температуры. Выражения для первых трех базисных функций следуют из решения уравнения Клапейрона—Клаузиуса (см. п. 2.3.2 настоящего справочника) при следующих предположениях теплота парообразования линейно зависит от температуры удельный объем жидкой фазы пренебрежимо мал по сравнению с удельным объемом пара пар — идеальный газ. Параметры 02 и 63 при этом с точностью до положительных коэффициентов совпадают соответственно с теплотой парообразования и производной от нее по температуре и поэтому должны удовлетворять неравенствам 02 > О, 0з < 0. Указанные выше предположения справедливы для значений температуры, заметно отличающихся от ее критического значения. Для расширения области применимости модели в нее введены дополнительные базисные функции (i >3). [c.470]

Водяной пар является реальным газом, поэтому все расчеты по нему ведутся с помощью г, 5-диаграммы или специальных таблиц насыщенного водяного пара (табл. 2-1) [20]. В представленной таблице рн и н — соответственно давление и температура насыщения V" — удельный объем пара г —скрытая теплота парообразования г — энтальпия воды 1" — энтальпия сухого насыщенного пара. [c.83]

Сухой насыщенный пар из верхней части барабана котла / направляется во входной коллектор 2 пароперегревателя, распределяется им по змеевикам 3, в которых, получая от дымовых газов теплоту через стенку змеевиков, перегревается и собирается в выходном коллекторе 4 для подачи потребителю. Перегрев теоретически (если не считать сопротивлений перегревателя) идет при постоянном давлении. По мере перегрева пара увеличиваются его температура t > f, удельный объем v > v" и энтальпия i > (" и уменьшается плотность (р < р"). [c.250]

В табл. I и II приведены термодинамические свойства жидкого азота в состоянии насыщения удельный объем, энтальпия, энтропия, теплота испарения, изобарная теплоемкость и изотермическая сжимаемость (в зависимости от температуры и давления). В табл. Н1 представлены термодинамические свойства азота в однофазной области при давлении 1—500 бар и температуре 65—150° К- Для полноты в табл. III помещены также данные о свойствах газа при докритических температурах, заимствованные из [70]. По табличным данным построены три диаграммы состояния р—Т (для 1 кг), I—р и 5—р (для 1 моля), которые даны в приложении к монографии. Для области температур ниже 90° К и давлений свыше 207 бар калорические свойства азота определены впервые. [c.52]

Критическая точка К соответствует предельному критическому состоянию вещества, при котором исчезает всякое различие между жидкостью и паром (газом) теплота испарения в этой точке равна нулю, а все параметры кипящей жидкости и сухого насыщенного пара (энтальпия, энтропия, удельный объем и Др.) в этой точке имеют одинаковые значения. Параметры вещества в этой точке (абсолютное давление, температура, удельный объем), имеющие для каждого вещества вполне определенные значения, носят название критических н обозначаются рк, и (табл. 10. 1). [c.113]

Учитывая, что КПГ имеет наиболее низкие показатели удельной концентрации энергии, рассмотрим размещение на тепловозе баллонов с КПГ (рис.19). Вместо штатного бака дизельного топлива размещаются два цилиндрических баллона диаметром 1235 мм и длиной 3100 мм. Толщина стенок, согласно расчетам, составляет около 75 мм. В этом случае полезный объем двух баллонов - 5,6 м . Это количество КПГ может обеспечить работу тепловоза с учетом величины суточного расхода топлива 900 кг/сутки в течение 1,2 суток. Пересчет на газ выполнен исходя из условий эквивалентности топлив по теплоте сгорания. При этом 1 м дизельного топлива эквивалентен 4,4 м сжатого до 20 МПа природного газа. По существующим нормам заправка тепловоза должна производиться один раз в 7-10 суток, поэтому этих двух баков недостаточно для эксплуатации тепловоза на КПГ. Имеется возможность разместить еще 4 бака общим полезным объемом 0,5 м на передней и задней площадках тепловоза. Однако этот вариант не является рациональным, поскольку в них невелик объем газа. В качестве другого варианта может быть предложена схема размещения бал- [c.97]

По располагаемому напору определяется расчетная скорость газов в эконо[майзере, а по ней и по числу Rer — расчетное удельное тепловыделение в контактной камере (табл. VI-I), затем расчетное количество теплоты (с использованием рис. VM для определения разности dm и d,), а по Qp и qv — объем насадки. По скорости газов определяется сечение контактной камеры, а по объему — высота насадки. [c.174]

В случае, если при расчете экономайзера нет жестких ограничений в отношении аэродинамического сопротивления, последовательность иная. Сначала определяется оптимальная скорость газов в контактной камере, а по ней и по числу Rer — удельное тепловыделение с помощью табл. VI-1, затем расчетное количество теплоты Qp, после чего — объем контактной камеры, а по объему и сечению — высота насадочного слоя. [c.174]

Повышенная влажность топлива вызывает ряд трудностей снижает удельную теплоту сгорания и увеличивает расход топлива и затраты на его транспорт, увеличивает объем продуктов сгорания и потерю тепла с уходящими газами, увеличивает расход энергии на привод дымососа, усиливает коррозию и загрязнение поверхностей нагрева, главным образом воздухоподогревателя. [c.37]

При отборе газа из линий низкого давления можно использовать трубки из стекла, пластмасс по [92], кварца, фарфора, соединяемых встык резиновыми или пластмассовыми муфтами. Все материалы, применяемые в схемах отбора, не должны оказывать влияния на состав газа. Для предотвращения конденсации пробы температура пробоотборной линии и контейнеров не должна быть ниже температуры газа. При применении каплеуловителя предусматривают установку газового счетчика для определения по объему скопившейся влаги ее доли в объеме газа. После отбора объединенной пробы из линий с давлением газа ниже атмосферного из сборной емкости отбирают три лабораторные пробы в стеклянные пипетки типа Коро вместимостью каждая не менее 500 см . Две из них предназначены для определения влажности газа, удельной плотности, теплоты сгорания и элементного состава, третья хранится в качестве контрольной. При сухом методе отбора баллон [c.143]

Сюда подставляем объем рециркулирующих газов, приходящийся на I м первичных продуктов горения, Ур удельную теплоту этих газов при гп и содержании избыточного воздуха Уьр, с которым они возвращаются в рабочее пространство гир то же, удельную теплоту газов при температуре подогрева воздуха в регенераторе Согласно опытным данным можно принимать Ур = = 0,7 м7м и Оьр = 30%. [c.164]

Здесь 1ц - половина толщины порохового зерна г - толщина сгоревшего слоя, отнесенная к /г, И - постоянная скорости горения р,, - давление пороховых газов (2 , - скорость прихода пороховых газов и о(г) - коэффициент и функция, зависящие от формы порохового зерна для зерна трубчатой формы Х = 1+/г / с, а(г) = 1-2/г г/(с + /г,) с - половина длины порохового зерна а - поправка на собственный объем молекул т , - масса газа т о - начальная масса пороха к - показатель адиабаты и р , - удельная теплота сгорания и плотность пороха У - объем пороховых газов У .о, т , /7 ,о - параметры газа после срабатывания воспламенителя. [c.33]

Месторождение Состав газа по объему), % Относи- тельная Удельная теплота [c.55]

При переходе вещества из жидкого состояния в пар теплота парооОразования г положительна и удельный объем вещества увеличивается, т. е. Ао = о"—о >0. Тогда из (1.8) следует, что ф/й 7 н>0, и кривая насыщения всегда образует положительный угол с осью температур, т. е. давление насыщенного пара с ростом температуры для всех веществ возрастает. Аналогичная зависимость будет и для перехода вещества из твердой фазы в газ, так как теплота сублимации положительна, а удельный объем газа всегда больше объема твердого вещества и, следовательно, = [c.13]

В холоди.птдтой камере протекает изобаритдй процесс -/, в котором газ воспринимает от окружающей среды теплоту В этом процессе температура и удельный объем рабочего тела возрастают до значений Ту, ГД, после чего цикл повторяется. [c.345]

Термодинамическим циклом поршневого двигателя считают замкнутый контур A Z ZEA. В связи с тем, что в пределах этого цикла камера сгорания условно изолирована, масса рабочего тела (газа) остается постоянной. Тогда абсолютный объем W пропорционален удельному объему w, поэтому можно считать, что ось W совпадает с осью w. Таким образом, на рис. 9.1, а построена pw-диаграмма поршневого двигателя. На рис. 9.1, 5 показана ЛУ-диаг-рамма для этого же цикла, причем характерные точки на ней соответствуют одноименным точкам на 7 -диaгpaммe. ТЗ -диаграмма позволяет оценить эффективность работы двигателя, так как ее площади определяют разные виды энергии (см. подразд. 8.6). Например, площадь G Z ZEH пропорциональна теплоте, полученной от сжигания топлива Q,i. Площадь GAEH пропорциональна отведенной теплоте Q,2, т.е. теплоте, потерянной с выхлопными газами. Площадь замкнутой кривой A Z ZEA пропорциональна теплоте, потраченной для совершения работы в цикле. [c.110]

Производительность мартеновской печи (основной показатель любого металлургического агрегата) в значительной мере определяется тепловым режимом плавки или изменением тепловой нагрузки по периодам плавки. Тепловая нагрузка печи представляет собой количество тепла, подводимого в единицу времени к газовому клапану или форсунке (горелке) печи. При правильной организации теплового режима должен быть обеспечен подвод к металлу максимального количества тепла на протяжении всех периодов плавки. В мартеновской печи - 90% тепла факела передается к ванне излучением и лишь остальная часть приходится на конвективную теплопередачу. Теплообмен излучением описывается известным уравнением Стефана — Больцмана, которое имеет вид <Э = беп[(7 ф/100) —(Гх/ЮО) ], гдеб — коэффициент, учитывающий оптические свойства кладки и форму рабочего пространства еп — степень черноты пламени 7ф—температура факела —температура воспринимающей тепло поверхности (холодных материалов). Из уравнения следует, что на теплопередачу влияют температура факела и шихты, степень черноты пламени и оптические свойства кладки. Интенсивность нагрева шихты тем выше, чем выше температура факела и степень черноты пламени и ниже температура холодной твердой шихты. Температура факела определяется температурой сгорания топлива степень черноты факела —карбюризацией пламени. Теоретическую температуру сгорания топлива можно определить по формуле т= (Qx Qф.т-ЬQф.в <7дис)/1 Ср, где Qx — химическое тепло топлива (теплота сгорания) ( ф.т—физическое тепло нагретого в регенераторах топлива <Эф.в — физическое тепло нагретого в регенераторах воздуха (7дис — тепло, потерянное при диссоциации трехатомных (СО2, Н2О) газов V—удельный объем продуктов сгорания при сжигании данного топлива Ср—удельная теплоемкость получившихся продуктов сгорания. [c.153]

Если при подводе к газу теплоты занимаемый им объем остается постоянным (V = onst), то dy = О и удельная теплоемкость с == du [c.101]

Справочник содержит подробные данные по теплофизмческим свойствам наиболее важных для современной техники газов и жидкостей. В книге приведены удельный объем, энтальпия, энтропия, теплоемкость, скорость звука, теплота парообразования, поверхностное натяжение, коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии, термодиффузни, а также критерий Прандтля для широкого диапазона температур и давлений. [c.2]

Бутан, теплоемкость жидкости 19Гл —, теплопроводность газа 192 —, теплота парообразования 194 —, термодинамические свойства 192 —, удельный объем жидкости 194 [c.700]

Из приведенных соотношений следует, что вся теплота, подводимая к кипяш,ей жидкости для получения пара любого состояния (сухого, насыш,енного, влажного или перегретого), идет на увеличение энтальпии пара. Энтропия перегретого пара может рассматриваться как сумма энтропий кипящей жидкости, процессов парообразования и перегрева пара. При высоком перегреве пара, когда его температура значительно выше температуры парообразования, водяной пар приближается по своим свойствам к идеаль ному газу. В этом случае его параметры удовлетворяют уравнению Клапейрона. Удельный объем перегретого пара можно прибли женно определять по уравнению Клапейрона [c.47]

Если от системы отвести некоторое количество удельиой теплоты, то газ прн постоянном давлении (от точки 2 к точке /, рис. 9.2), по закону Гей-Люссака, уменьшит свой удельный объем и техьпературу, [c.112]

В формулировках второго закона термодинамики особое значение имеют слова единственным результатом . Запреты, которые накладываются вторым законом термодинамики, снимаются, если процессы, о которых идет речь, не являются единственными. Передача энергии в форме теплоты от менее нагретого тела к более нагретому возможна, если при этом происходит еще один компенсируюш,ий процесс, осуществляемый, например, в холодильной установке (И.4.И.Г). При изотермическом расширении идеального газа совершается работа, полностью эквивалентная теплоте, сообщаемой газу (П.4.5.3°), но это не является нарушением второго закона термодинамики. При расширении газа возрастает его удельный объем (И.3.1.6°), и состояние газа изменяется. Поэтому превращение теплоты в работу не является единственным результатом рассматриваемого процесса. В обычно применяемой терминологии под переходом теплоты в работу следует понимать переход внутренней энергии неупорядоченного движения частиц в энергию упорядоченного движения тел (11.4.3.3°). [c.150]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Для экспериментального исследования теплопотерь, возникающих из-за проплавления поверхности заготовки, в ТПИ была разработана методика, суть которой заключается в следующем. Образцы в виде колец с наружным диаметром D из материала с известными теплофизическими характеристиками к, со, ео, 0пл взвешивались с высокой точностью, а затем устанавливались на оправку которая приводилась во вращение. На наружную цилиндрическук> поверхность образцов направлялась плазменная дуга. Плазмотрон перемещался вдоль оси оправки с шагом Т, равным высоте образца Н. Справа и слева от образца на оправке закреплялись фаль-шаноды, на которых производилось зажигание и гашение дуги. После выплавления канавки образцы взвешивались повторно и определялось количество расплавленного металла, выброшенного потоком плазмообразующего газа. По объему потерянного металла, температуре бпл и удельной теплоте плавления ео определялось экспериментальное значение коэффициента теплопотерь б. Сопоставление расчетных значений коэффициента б с полученным экспериментально б показало, что б>б. Это объясняется тем, что расчетная зависимость для б получена в предположении, что масса расплавленного металла целиком выбрасывается из зоны нагрева. Фактически же в виде брызг и искр выбрасывается только часть этой массы АЛ1, в то время как остальная часть АМ" образует наплавы по бокам канавки проплавления. В результате теплота, за- [c.49]

Цикл двигателя внутреннего сгорания с подводом теплоты при постоянном объ еме. Принцип действия двигателей с подводом тепла при постоянном объеме ясеь из рис. 5.11, на котором изображены схема и индикаторная диаграмма четырехтакт ного двигателя цикл в р — V а) и Т — 8 б) диаграммах показан на рис. 5.12, Здесь 1—2 — адиабатическое сжатие рабочего тела 2—3 — изохорический подво теплоты 3—4 — адиабатическое расширение рабочего тела 4—1 — условный изохорический процесс отвода теплоты, эквивалентный выпуску отработавшего газа. Отношение удельных объемов весьма существенное для характеристики [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...