Удельный объем газа

Произведение fS есть удельный объем газа. Отсюда [c.65]

В газгольдер объемом V == = 200 м подается газ по трубопроводу диаметром = 0,1 м со скоростью 3 м/с. Удельный объем газа v = 0,4 м /кг. [c.14]

V-—удельный объем газа в m Vkt [c.18]

Удельный объем газа находим из характеристического уравнения [c.140]

И) — удельный объем газа на входе в сопло. [c.210]

Удельный объем газа 15, 16 [c.596]

Реальный газ. Молекулы газов в действительности имеют конечные, хотя и весьма малые, геометрические размеры и взаимно притягиваются с силами тем большими, чем меньше среднее расстояние между молекулами, т. е. чем меньше удельный объем газа. На рис. 1.3, а изображена зависимость потенциальной энергии и от взаимодействия двух молекул от расстояния г между центрами молекул. Сила /, действующая на каждую из молекул, равна производной от по г, взятой с обратным знаком эта сила пока- [c.16]

Электрический ток, будучи выведен из канала, может производить полезную работу во внешней цепи. С единицы массы текущего газа на участке канала длиной х может быть снята полезная электрическая мощность, равная произведению силы тока а йх на разность потенциалов между электродами (которыми служат боковые стенки канала) ЕЬ деленному на массу протекающего за единицу времени газа — аЬ (и — удельный объем газа). [c.611]

Конфигурация профиля сопла Лаваля объясняется относительным характером изменения удельного объема v и скорости потока W при истечении. На участке / (рис. 13.4) при понижении давления от pi до р р скорость газа растет более интенсивно, чем удельный объем, и в соответствии с уравнением неразрывности потока /. j = Mv.Jw2 сечение сопла в направлении движения должно уменьшаться до критического (/щщ)- На участке // продолжается понижение давления газа от рцр до р. = Рс но здесь более интенсивно растет удельный объем газа, что приводит к необходимости увеличения площади сечения сопла в направлении движения. [c.16]

Для иллюстрации методики расчета газопроводов рассмотрим часто встречающийся случай движения газа по трубопроводу постоянного поперечного сечения. При движении газа по такому трубопроводу вследствие неизбежных потерь напора давление газа, обычно превышающее атмосферное давление в начальном сечении, по длине трубопровода непрерывно снижается. При этом происходит расширение газа — удельный объем газа увеличивается, а его плотность, наоборот, уменьшается указанное изменение плотности газа, в отличие от случая капельных жидкостей, оказывается весьма существенным и должно обязательно учитываться при расчете. [c.252]

В общем случае удельный объем газа меняется в зависимости от абсолютного давления р и абсолютной температуры Т, что выражается посредством уравнения Клапейрона — Менделеева [c.29]

Здесь Uj — удельный объем газа. [c.119]

Задача 4.9. В реактивной ступени i аз с начальным давлением Ро = 0,48 МПа и температурой /о = 800°С расширяется до р = = 0,26 МПа. Определить относительный внутренний кпд ступени, если скоростной коэффициент сопла (р = 0,96, скоростной коэффициент лопаток i/ = 0,95, угол наклона сопла к плоскости диска ai = 22°, угол выхода газа из рабочей лопатки 2 = 24°, средний диаметр ступени d=OJl м, частота вращения вала турбины л =6000 об/мин, степень парциальности ступени е= 1, высота лопаток /] = 0,06 м, удельный объем газа v=l,51 м /кг, степень реактивности ступени р = 0,35, расход газа в ступени Л/г=20 кг/с, расход газа на утечки Му, = 0,2 кг/с, показатель адиабаты к =1,4 и газовая постоянная Л = 287 Дж/(кг К). [c.151]

Рассмотрим работу изменения объема применительно к равновесному процессу расширения газа в цилиндре с поршнем (рис. 2.1,в). В цилиндре находится 1 кг газа, поэтому объем цилиндра, ограниченный поршнем, представляет собой удельный объем газа. На стенки цилиндра и на поршень площадью Р изнутри действует всюду одинаковое давление газа р, которое медленно изменяется по мере того, как поршень редкими, бесконечно малыми толчками перемещается вправо. Такое перемещение поршня возможно в том случае, если извне на него действует сила, почти уравновешивающая давление р системы в этом случае процесс можно считать близким к равновесному (или квазистатическому, представляющему последовательность статических состояний). [c.14]

Удельный объем газа при помощи методов термодинамического подобия можно определить с погрешностью около 2 /о (при малых я несколько точнее), а для жидкости— с погрешностью около 3 /о, т. е. на порядок хуже, чем экспериментально. Большое число приближенных методов расчета свойств веществ описано в 5]. [c.37]

Удельный объем газа при параметрах опыта определяется, таким образом, через известный удельный объем при низких параметрах. Такой метод определения удельных объемов называется относительным. [c.161]

Пусть, например, измеряется удельный. объем газа при =400°С и р=300-10 Па, причем эти параметры измеряются с абсолютной погрешностью Дг=0,03°С и Ар = = 0,15-10 Па. Следовательно, при проведении опыта температура может быть не 400 °С, а, например (в худшем случае), 400,03°С, давление соответственно 299,85-10 Па. Экспериментатор же, получив значение удельного объема, приписывает его параметрам =400 °С и р=300-10 Па, хотя на самом деле параметры в опыте другие и в пределах отклонений этих параметров удельный объем изменится. Это изменение будет зависеть от интенсивности изменения ИСКОМОЙ величины под влиянием изменения температуры и давления (т. е. от значений частных производных). [c.171]

Пример 1-10. Найти плотность и удельный объем газа при нормальных условиях (газ Oj). [c.275]

Этот закон неприменим к отдельным молекулам или к малому числу их. Нельзя сказать, что в этом случае он неверен, так как он вообше ничего не говорит по поводу поведения отдельной молекулы или малого числа их, ничего не утверждает по той причине, что к отдельной молекуле неприменимо понятие теплоты, ибо понятие это, равно как понятия температуры и энтропии, имеет смысл только по отношению к весьма большому количеству молекул. Это вытекает из феноменологического метода, который положен в основу термодинамики. Феноменологический метод заключается в том, что рабочее тело рассматривают не как дискретное физическое тело, состоящее из отдельных молекул, а как некоторый континуум, т. е. как сплошную среду, физические параметры которой непрерывны и изменяются на бесконечно малую величину при переходе от одной точки пространства к другой. Это дает возможность изучать совокупность действия молекул, проявляющуюся в том, что нами названо параметрами состояния рабочего тела. Так, совокупность импульсов всех молекул газа дает параметр давления совокупность кинетических энергий молекул — внутреннюю энергию газа, совокупность объемов, занимаемых молекулами в их движении, — удельный объем газа. Статистический метод является лишь дополнением к феноменологическому методу и дает свои поправки в тех случаях, когда возможно судить о закономерности поведения отдельных молекул. Примером таких поправок является уравнение состояния реального газа. [c.67]

Приведенные рассуждения, отнесенные к одной молекуле, сохраняют значение и при рассмотрении совокупности всех молекул рассматриваемого газа. Среднее значение расстояния г пропорционально удельному объему газа, значит чем больше удельный объем, тем больше и среднее расстояние между молекулами, поскольку следует считать, что молекулы газа по объему распределены равномерно. [c.41]

При постоянном давлении удельный объем газа изменяется прямо пропорционально его термодинамической температуре. [c.42]

На рис. 5.5 представлена изотерма, уравнение которой, как показано раньше, имеет вид pv = onst. Начальная точка изотер мического процесса /, причем ветвь гиперболы 1-2 представляет собой расширение газа, а 1-3 — сжатие. Проведем произвольную изобару р выше точки / в точке а пересечения изобары с изотермой удельный объем газа равен причем температура газа от сжатия не изменилась. Если произвести сжатие газа до этого давления адиа-батно, то работа сжатия увеличит внутреннюю энергию газа и повысит температуру его. Следовательно, объем газа после адиабатного сжатия до давления р будет больше, чем при изотермическом сжатии, и точка пересечения адиабаты с изобарой будет лежать пра- [c.58]

Молекулы газов в действительности имеют конечные, хотя и весьма малые (порядка 10 см), геометрические размеры и взаимно притягиваются с силами, тем большими, чем меньше среднее расстояние между молекулами, т. е. чем меньше удельный объем газа. На рис. 1.3, а изображена зависимость потенциальной энергии иц взаимодействия двух молекул от расстояния г между центрами молекул сила (рис. 1.3, б), действующая на каждую из молекул, равна производной от Un по г, взятой с обратным знаком. В области от г = О до г = do потенциальная энергия взаимодействия двух молекул положительна, а в области от г = do до г = оо отрицательна. Производная dunldr при г сила отталкивания и притом, как это видно из быстрого изменения Un при малых г, резко возрастающая до бесконечности с уменьшением расстояния между моле кулами. При расстояниях между молекулами больших чем dmini производная дип/дг имеет положительный знак т. е. между молекулами на этих расстояниях действуют силы притяжения. Эти силы быстро убывают с ростом рас стояния между молекулами и при г порядка 10 см прак тически обращаются в нуль. В точке г = dmm сила взаи модействия молекул равна нулю. [c.16]

С единицы массы текущего газа на участке канала длиной dx может быть снята полезная электрическая мощность, равная произведению силы тока ja dx на разность потенщ1алов между электродами, которыми служат боковые стенки канала, деленному на массу протекающего за единицу времени газа (w/v) аЬ (где v — удельный объем газа), т. е. [c.586]

При переходе вещества из жидкого состояния в пар теплота парооОразования г положительна и удельный объем вещества увеличивается, т. е. Ао = о"—о >0. Тогда из (1.8) следует, что ф/й 7 н>0, и кривая насыщения всегда образует положительный угол с осью температур, т. е. давление насыщенного пара с ростом температуры для всех веществ возрастает. Аналогичная зависимость будет и для перехода вещества из твердой фазы в газ, так как теплота сублимации положительна, а удельный объем газа всегда больше объема твердого вещества и, следовательно, = [c.13]

Если при движении по трубопроводу газ или пар встречает по пути какое-нибудь сужение (рис. 3-17), давление его в месте сужения падает. При этом как до сужения, так и после него происходит нихреобразование, сопровождающееся необратимым преобразованием кинетической энергии газа в тепловую энергию. Такое прохождение газа через сужение носит в технике название дросселирования или мятия газа. При изучении истечения мы рассматривали состояние газа и вычисляли его скорость в выходном сечении сужения. Здесь же мы рассмотрим состояние газа в том месте, где он, пройдя сужение, снова занимает полное сече ние. В выходной части суженного сечения газ обладает большей скоростью, чем в полном сечении трубопровода при подходе к сужению, но после того как он опять начнет двигаться по всему сечеиик трубы, скорость его станет прежней или почти прежней (некоторое изменение скорости произойдет, так как вследствие падения давления удельный объем газа изменяется). [c.136]

Найти молекулярную массу (относительную) и газовую постоянную. Найти плотность и удельный объем газа при — = 7Ь0мм рт. ст. и = 800° С. [c.276]

Как известно, реальные газы при охлаждении их ниже так называемой критической температуры и при последующем сжатии могут быть переведены в жидкое состояние. В состояниях, близких к жидкой фазе, удельный объем газа значительно уменьшается и в связи с этим (см. 4.1) приходится учитывать влияние сил взаимодействия между молекулами на изменение запаса внутренней энергии, т. е. ди/дифО, и уравнение состояния pv = RT не отражает действительной связи между параметрами. [c.52]

Смотреть страницы где упоминается термин Удельный объем газа : [c.212] [c.15] [c.58] [c.130] [c.317] [c.119] [c.20] [c.21] [c.101] [c.28] [c.88] [c.147] [c.151] [c.6] [c.140] [c.161] [c.161] [c.185] [c.69] [c.275] [c.15] [c.43] [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...