Давление радиационное (излучения)

По поводу использования давления солнечного излучения для стабилизации был высказан ряд интересных предложений, однако, насколько известно автору настоящего доклада,только на межпланетной станции Маринер-4 была предпринята тщательно подготовленная экспериментальная попытка использовать радиационное давление в системе управления ориентацией. [c.181]

Кроме переменных величин, таких, как давление, колебательная скорость и смещение, в звуковом поле возникают постоянные силы. К таким силам относится радиационное давление, которое также называют давлением звукового излучения [1—3]. [c.118]

ДАВЛЕНИЕ ЗВУКОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ (радиационное давление, давление звука) — среднее по времени избыточное давление на препятствие, помещённое в звуковое поле. Д. з. и. определяется импульсом, передаваемым волной в единицу времени единице площади препятствия. Поскольку плотность потока импульса есть тензор, Д. з. и. имеет тензорный характер, что проявляется, в частности, в зависимости Д. 3. и. от ориентации препятствия относительно направления распространения звуковой волны. Теоретически наличие Д. з. и. было установлено Дж. У. Рэлеем в 1902. Он показал, что Д. 3. и. Р на полностью отражающую звук плоскую поверхность прп нормальном падении на неё плоской волны определяется с точностью до членов 2-го порядка включительно ф-лой [c.99]

Помимо этого, в звуковых полях возникают постоянные во времени П. с. Они определяются квадратичными членами тензора плотности потока импульса и по порядку величины равны плотности энергии Е звуковой волны Ер = Е = рг Обычно эти силы можно рассматривать как результат действия радиационного давления, или давления звукового излучения. Их величина мала напр., в воздухе при интенсивности звука [c.266]

РАДИОМЕТР — прибор для определения давления звукового излучения и, следовательно, плотности звуковой энергии, интенсивности звука и других параметров волны. В звуковом поле возникает постоянное радиационное напряжение, пропорциональное плотности энергии звуковой волны. Поэтому на препятствие действует давление звукового излучения, вызывающее (в зависимости от формы, размеров и ориентации препятствия относительно направления распространения звука) постоянную радиационную силу [c.290]

РАДИАЦИОННОЕ ДАВЛЕНИЕ (ДАВЛЕНИЕ ЗВУКОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ) [c.155]

Давление звукового излучения (радиационное давление) — среднее по времени избыточное давление на препятствие, помещенное в звуковом поле. Радиационное давление определяется импульсом, передаваемым в единицу времени единице площади препятствия. Лавление звукового излучения на полностью отражающую звук плоскую поверхность при нормальном падении на нее плоской волны определяется формулой [c.155]

Радиационное давление (давление звукового излучения) [c.180]

Сила движение Звуковое поле ультразвук Радиационное давление (давление звукового излучения) 155 [c.185]

Тепловое излучение воздействует на поле потока высокотемпературного газа через давление излучения (которое порождает тензор радиационных напряжений), плотность энергии излучения и поток излучения. Учет первых двух факторов в уравнениях осуществляется добавлением составляющих тензора радиационных напряжений к составляющим обычного тензора напряжений [c.22]

В качестве примера неорганической реакции приведем несколько фактов, касающихся радиолиза воды — процесса, играющего фундаментальную роль для понимания любых реакций, проходящих в водных растворах. Главной трудностью опытного изучения механизма радиационно-химических процессов является то, что промежуточные ионы и свободные радикалы живут очень короткое время из-за высокой химической активности. Несколько дольше эти промежуточные продукты живут в парах низкого давления (10 — 10 мм рт. ст.), где столкновения более редки. Поэтому главным источником информации о природе ионов, образуемых излучениями, является масс-спектрографическое исследование облучаемых паров. Так, при облучении водяного пара электронами с энергией 50 эВ установлено, что различные положительные ионы образуются в следующих относительных количествах [c.661]

Изучение радиационных эффектов в бумажных конденсаторах с масляной пропиткой и без нее показало, что они на 2—3 порядка более чувствительны к излучению, чем конденсаторы неорганического типа (керамические, стеклянные, слюдяные). Простая бумага является более хорошим диэлектриком, чем бумага с масляной пропиткой, так как масло под действием излучения выделяет газы, которые могут привести к повышению давления, к искажению элементов конденсатора. Примеры таких нарушений показаны на рис. 7.15. [c.375]

Имеющиеся данные о радиационных эффектах свидетельствуют о том, что органические диэлектрики относятся к наиболее чувствительным к излучению изоляционным материалам. В сущности ионизация и возбуждение этих материалов под влиянием излучения вызывают их физическую деградацию и выделение газа. Эти эффекты могут вызвать разрушение разъема в результате механических дефектов, изменения сопротивления изоляции и увеличения пористости материалов. В случае герметически запаянных разъемов из-за изменения пористости может нарушиться влаго-изоляция прибора. При наличии газовыделения герметически запаянный разъем может взорваться под давлением газа. [c.418]

Болометры — это приемники инфракрасного излучения, действие которых основано на изменении сопротивления металла или полупроводника от температуры.. В отличие от радиационного пирометра в качестве чувствительного элемента используются такие материалы,, как платина и полупроводники (соответственно напыленный болометр и полупроводниковый). Высокочувствительный приемный элемент (толщиной 30—40 мкм) заключают в стеклянный баллон, в котором поддерживается определенное давление воздуха, с окном из прозрачного материала (кварцевого стекла), пропускающего излучение лишь той области спектра, для измерения температуры которой предназначен болометр. [c.113]

Выращивание из расплава проводят или при радиационном нагреве тигля (рис. 38) или при комбинированном радиационном и индукционном нагреве (рис. 39). В последнем случае радиационный нагрев является предварительным, необходимым для уменьшения удельного сопротивления шихты до значения, обеспечивающего дальнейший разогрев индуктором. В обоих случаях в качестве источника излучения используют ксеноновые дуговые лампы сверхвысокого давления мощностью до 10 кВт. [c.490]

Заметим, что радиационный теплообмен не есть специфическая особенность межпланетных космических аппаратов. В большинстве случаев, когда приходится иметь дело с большими массами плотного и высокотемпературного газа, лучистый тепловой поток может быть сравним или даже превосходить конвективный. Так, по оценкам работы [Л. 10-9] уже при температуре 3000 К и давлении порядка (20- 40)10 Па излучение иаров воды в камере сгорания приводит к увеличению суммарного теплового воздействия на 10—30%- Если учесть, что плотность газа в высокотемпературных устройствах может быть намного выше, а его суммарная степень черноты существенно возрастает при появлении различных примесей (сажи или других твердых частиц), то нетрудно понять, что проблема радиационного переноса тепла в таких агрегатах может оказаться более серьезной, чем при внешнем обтекании. Тем не менее, учитывая прогресс, достигнутый за последние годы в исследовании излучающего сжатого слоя газа над поверхностью затупленных тел, данная глава посвящена в основном решению первой проблемы. [c.286]

Задача инженерного расчета прежде всего сводится к достаточно строгому расчету адиабатического радиационного теплового потока, т. е. интенсивности излучения от сжатого слоя толщиной I в предположении постоянства температуры и давления поперек него. [c.291]

Более поздние исследования позволили точнее указать область и степень влияния излучения в линиях атомов. Установлено, что вклад этого излучения тем выше, чем меньше толщина излучающего слоя (или размер аппарата, перед которым возникает сжатый слой), а также чем больше высота полета (или меньше давление ре) и выше скорость Уоо. При изменении скорости полета Voo от 10 до 16,5 км/с, высоте полета 57—67 км и при радиусе кривизны аппарата i = 0,003 м рост излучения в атомных линиях приводил к увеличению радиационного теплового потока в 3,6—5,5 раза, однако при i = 3 м вклад излучения атомных линий снижался до 0,53—0,9 от радиационного теплового потока, учитывающего только континуальное излучение [Л. 10-20]. [c.292]

Радиационные характеристики среды [спектральный абсолютный показатель преломления п , спектральные коэффициенты поглощения и рассеяния спектральная индикатриса рассеяния Yy(s. s)] в общем случае зависят от ее химического состава, температуры Т, давления р и частоты излучения v. Аналогично и радиационные характеристики граничной поверхности [спектральный коэффициент отражения спектральная направленная излуча-тельная способность и индикатриса отражения р, (s, s)] будут зависеть от химического состава и физической структуры граничной поверхности, от температуры и частоты излучения, а также от оптических свойств среды, соприкасающейся с данным местом граничной поверхности. [c.91]

Следовательно, по условию спектральные радиационные характеристики среды и поверхности являются функциями координат рассматриваемых точек, температуры, давления и частоты излучения [c.91]

Применительно к радиационным пароперегревателям в принципе действуют те же положения. Однако локальные тепловые потоки в этом случае не являются устойчивой функцией форсировки и при небрежности персонала могут достигать значительной величины. В частности, при растопке на газе факел дает достаточно равномерное мягкое излучение и процесс протекает весьма надежно. Растопка на мазуте сопровождается образованием высокотемпературного оптически плотного факела, который, как бы экранируя сам себя, может излучать локальные тепловые потоки повышенной интенсивности. Особенно неблагоприятные условия складываются при прямом соприкосновении факела с трубами пароперегревателя. Поэтому на практике для контроля температуры стенок труб радиационного перегревателя в ходе растопки устанавливают термопары и фиксируют фактические температуры в увязке с нагрузкой (расходом пара), давлением, форсировкой топки и подобными им общими показателями режима котла или блока. Критерием надежности служит температура металла обогреваемых участков труб. Ориентироваться по температуре в необогреваемой части труб нельзя, так как при малых расходах пара это может дать ошибку в 100—200° С. [c.296]

Процесс горения топлива под высоким давлением в топке ВПГ характеризуется увеличением степени черноты факела, определяющей абсолютный уровень излучения пламени. Влияние давления газов на величину удельной тепловой нагрузки радиационных поверхностей нагрева описывается уравнением [c.110]

Для облегчения условий работы металла зону парообразования 12, в которой выпадает накипь, обычно выносят из топочной камеры и располагают в конвективном газоходе, где интенсивность обогрева в десятки раз слабее. Эту поверхность нагрева называют переходной зоной. В переходной зоне завершается парообразование и достигается небольшой (на 10—15° С) перегрев пара. Слабо перегретый пар далее поступает в расположенную на стенах топочной камеры поверхность нагрева, также получающую тепло излучением, — радиационный пароперегреватель 8. Окончательный перегрев пара до необходимой температуры достигается в поверхности нагрева 9, которая расположена в конвективном газоходе и называется конвективным пароперегревателем отсюда пар при заданных давлении и температуре направляют в паровую турбину. Как и любая конвективная поверхность нагрева, пароперегреватель 9 состоит из большого числа параллельно включенных змеевиковых труб. Температура продуктов сгорания за пароперегревателем 550—650° С. Так как на конденсационных электростанциях частично отработавший в турбине пар подвергают промежуточному (вторичному) перегреву, перед переходной зоной располагают так называемый промежуточный пароперегреватель (на рис. 1-2 не показан). [c.16]

Пренебрегая в общей системе уравнений газовой динамики с учетом излучения массовыми силами, составляющими тензора радиационных давлений и плотностью радиационной энергии и применяя к ней [c.481]

При расчете течения и тепловых потоков в канале МГД-генератора радиационным переносом тепла обычно пренебрегают. При этом опираются на то, что радиационный поток на стенки канала, оцененный стандартным методом, оказывается малым по сравнению с конвективным (менее 10 % для канала установки У-25), Переход к каналам генераторов большой мощности связан с заметным увеличением линейных размеров и давления, что в свою очередь приводит к значительному росту радиационных потоков. Кроме того, имеются косвенные экспериментальные данные, свидетельствующие том, что наличие присадки калия в продуктах сгорания, несмотря на ее малую концентрацию 1 %), также заметно увеличивает потоки излучения. Существенно, что энергия излучения переносится в широком спектральном диапазоне, который включает в себя как инфракрасную область спектра, так и видимую, в которой сосредоточено излучение атомов калия. Уже это обстоятельство показывает, что при расчете теплообмена в МГД-канале нельзя пользоваться стандартной методикой, основанной на приближении серого газа или интегральной степени черноты. К тому же для температур, характерных для МГД-каналов (2300-3000 К), данные о степени черноты продуктов сгорания не имеют прямого экспериментального подтверждения. [c.221]

Исследовалось влияние изменения доли присадки на величину полной поверхностной плотности падающего из газового объема излучения Еу. Уменьшение доли присадки на 1 % не вызвало существенных изменений. В начале канала оптические толщины в спектральной области излучения калия велики. Поэтому уменьшение концентрации излучающих атомов примерно в 2 раза не ведет к заметному изменению Е . В области низких давлений вклад калия в Е не превышает 30 %, и поэтому изменение концентрации присадки также слабо скажется на величине Е . Следовательно, при неизменных газодинамических параметрах потока варьирование доли присадки в пределах 1-2 % не окажет заметного влияния на радиационный теплообмен в канале. [c.234]

Потери, обусловленные радиационным теплообменом, могут играть заметную роль лишь в горячем цилиндре. Поршень, движущийся в полости расширения, обычно делают полым, чтобы уменьшить его массу и снизить кондуктивные потери тепла. Рабочему телу позволяется втекать в горячую полую головку поршня (рис. 1.78), чтобы перепад давления на тонкой стенке поршня был возможно меньшим. Перенос тепла в головке поршня осуществляется посредством теплопроводности и излучения, п для ослабления второго механизма теплопередачи предусматривают два-три радиационных экрана. Можно провести лишь грубую оценку радиационных потерь тепла, поскольку степени черноты поверхностей, участвующих в радиационном теплообмене, известны недостаточно точно. Для изучения радиационного теплообмена можно рекомендовать монографию [c.334]

На фиг. 12.2, заимствованной из работы [20], приведены значения кондуктивно-радиационного параметра N в функции температуры для водяного пара, аммиака и углекислого газа при давлении 0,101 МН/м (1 атм). При этом при расчете N полагали я = 1 и заменяли р на х, поскольку показатель преломления газов близок к единице, а рассеяние излучения молекулами газа несущественно, если газ не содержит рассеивающих частиц. Заметим, что параметр N для газов является теплофизической характеристикой вещества и в сильной степени зависит от температуры, как это видно из фиг. 12.2. [c.493]

Излучение оказывает давление, чта, следовательно, приводит к дополнительному изменению количества движения в системе. В этом случае, как и для тензора напряжений в газовой динамике,. считают, что под действием излучения возникают напряжения по нормали в трех взаимно перпендикулярных плоскостях и что каждое напряжение характеризуется тремя составляющими тогда тензо р радиационных напряжений определяется следующим образом [34] [c.526]

К нелинейным эффектам в известном смысле можно причислить и так называемое радиационное давление или давление ультразвукового излучения, которое, в частности, проявляется в виде постоянных пондеромоторных сил, действующих на препятствия, расположенные на пути распространения ультразвуковой волны. Давление ультразвуковою излучения существует и в свободном ультразвуковом поле в виде постоянной составляющей давления. Радиационное давление присуще любому волновому процессу независимо от его природы отю связано с изменением у препятствия величины переносимого волной импульса. Возникающие прп этом пондеромотор-ные силы малы известно, что для регистрации, например, давления света требуются весьма чувствительные приспособления. Давление ультразвукового излучения также является малой величиной по сравнению с амплитудой переменного давления в ультразвуковой волне. Тем не менее радиационный эффект следует непосредственно из линейных уравнений электродинамики и линеаризованных уравнений гидродинамики. Нелиней1юсть же точных уравнении гидродинамики приводит при расчете давления ультразвукового излучения к поправкам , соизмеримым с величиной эффекта, вычисленной в первом ириблпженни, в отличие от нелинейных поправок к другим акустическим параметрам, таким, например, как скорость звука, плотность энергии и т. д., в которые они входят в качестве величин второго и более высоких порядков малости. Эти сравнительно большие поправки к давлению ультразвукового излучения и представляют собой собственно нелинейный эффект. Отличие акустических [c.104]

В данной книге излагаются электронно-квантовые основы периодической системы элементов теория химической связи и структура молекул, электрические свойства молекул и методы расчета дипольных моментов зависимость электрических и других свойств от химического состава и структуры мшекул, от внешних факторов (электрическое поле, радиационное излучение, температура, влажность, давление и др.). [c.3]

Рентгеновские методы широко применяются для бесконтактного контроля в металлургической и металлообрабатываютпей промьппгтенио-сти. Величину поглощаемого материалом радиационного излучения можно использовать для измерения толщины и других характеристик материала. В качестве типового примера рассмотрим прокатный стан, где рентгеновская установка служит для измерения толщины проходящих через валки металлических листов или ленты, причем в процессе работы может вьшолняться необходимая регулировка. Рентгеновские методы применяются также для контроля качества сварных швов при изготовлении стальных или алюминиевых сосудов и труб высокого давления. В этих случаях радиационное излучение позволяет обнаружить трещины и раковины в сварном шве. [c.472]

Дозвуковая радиационная волна возникает в случае, если ударная волна прозрачна для лазерного излучения, поглощаемого в плазме. Перемещение плазменного фронта в газе, движущемся за фронтом ударной волны, происходит благодаря радиационному механизму со скоростью, меньшей местной скорости звука. В результате этого волна поглощения лазерного излучения отстает от уходящей вперед ударной волны, а давление выравнивается по всему нагретому объему газа. Сверхзвуковая радиационная волна обычно приходит на смену светодетонационной при высоких значениях интенсивности лазерного излучения, когда радиационный механизм перемещения зоны поглощения лазерного излучения становится более эффективным по сравнению с гидродинамическим. В этом случае скорость радиационной волны превышает местную скорость звука в плазМе, вследствие чего фронт радиационной волны опережает ударную волну. [c.106]

Рассматривается замкнутая излучающая система произвольной геометрической конфигурации, заполненная селективно излуча[ощей, поглощающей н анизотропно рассеивающей средой и ограниченная селективной, анизотропно отражающей и излучающей поверхностью. Все радиационные физические параметры среды являются функциями ее температуры Т, давления р и частоты v. Радиационные характеристики граничной поверхности рассматриваются как зависящие от температуры и частоты. В общем случае по объему среды задается либо поле температур, либо поле полной объемной плотности результирующего излучения Tipe.-i. Аналогично н для граничной поверхности задаются в любом сочетании поля температур или поля полных поверхностных плотностей результирующего излучения рез- [c.267]

Применительно к цилиндрической конфигурации объема задача радиационно-кондуктивного теплообмена с внутренними источниками тепла рассматривалась >в Л. 85]. Авторы предприняли численное решение специфической задачи переноса тепла. в элелтрмческой дуге цилиндрической формы. В качестве среды был принят водород при давлении ilOO кгс/см , перенос излучения в котором рассматривался в диффузионном приближении. [c.389]

Расчет излучения молекулярных компонент продуктов сгорания. Рассмотрим неоднородный по температуре и давлению излучающий объем газа конечных размеров. Локальной радиационной характеристикой газа является спектральный коэффициент поглощения соответствующий волновому числу ио. Предположение о существовании локального термодинамического равновесия в газе позволяет связать излучательную способность и коэффициент поглощения соотношением = 4тг5 (Т)А с , где В (Т) — излучательная способность абсолютно черного тела при температуре Т. Учтя это, запишем выражение для полной поверхностной плотности излучения газа, падающего на площадку, выделенную на границе излучающего объема [c.223]

В результате проведения итерации был найден режим течения в канале генератора с учетом радиационных процессов. Температура и давление представлены на рис. 5. Кривые 2 и 5 соответствуют селективным стенкам, а кривые 3 и 6 — черным. Видно, что влияние излучения на газодинамические параметры наиболее сильно в случае черных стенок. Отсутствие смегцения скачка уплотнения в случае селективных стенок связано с тем, что задача регналась численно с гна-гом 1 м. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...