Излучение параметр радиационного давления

Отношение давления излучения р , описываемого формулой (13.8), к давлению газа называется параметром радиационного давления [c.527]

Исследовалось влияние изменения доли присадки на величину полной поверхностной плотности падающего из газового объема излучения Еу. Уменьшение доли присадки на 1 % не вызвало существенных изменений. В начале канала оптические толщины в спектральной области излучения калия велики. Поэтому уменьшение концентрации излучающих атомов примерно в 2 раза не ведет к заметному изменению Е . В области низких давлений вклад калия в Е не превышает 30 %, и поэтому изменение концентрации присадки также слабо скажется на величине Е . Следовательно, при неизменных газодинамических параметрах потока варьирование доли присадки в пределах 1-2 % не окажет заметного влияния на радиационный теплообмен в канале. [c.234]

На фиг. 12.2, заимствованной из работы [20], приведены значения кондуктивно-радиационного параметра N в функции температуры для водяного пара, аммиака и углекислого газа при давлении 0,101 МН/м (1 атм). При этом при расчете N полагали я = 1 и заменяли р на х, поскольку показатель преломления газов близок к единице, а рассеяние излучения молекулами газа несущественно, если газ не содержит рассеивающих частиц. Заметим, что параметр N для газов является теплофизической характеристикой вещества и в сильной степени зависит от температуры, как это видно из фиг. 12.2. [c.493]

РАДИОМЕТР — прибор для определения давления звукового излучения и, следовательно, плотности звуковой энергии, интенсивности звука и других параметров волны. В звуковом поле возникает постоянное радиационное напряжение, пропорциональное плотности энергии звуковой волны. Поэтому на препятствие действует давление звукового излучения, вызывающее (в зависимости от формы, размеров и ориентации препятствия относительно направления распространения звука) постоянную радиационную силу [c.290]

При наличии излучения в уравнение энергии входят добавочные члены, учитывающие плотность энергии излучения W, тензор радиационных напряжений pif и вектор плотности потока излучения q[. Эти величины входят в уравнение энергии, ана-"логично тому как входит в это уравнение внутренняя энергия газа, тензор гидродинамических напряжений и вектор кондук-тивного теплового потока. Однако если параметр радиацйонного давления Z мал, то й уравнении энергии можно пренебречь членами, содержащими плотность энергии излучения и тензор радиационных напряжений. Поэтому в большинстве технических приложений нужно учитывать только радиационный тепловой поток, и уравнение энергии для излучающего газа можно записать в виде , [c.529]

К нелинейным эффектам в известном смысле можно причислить и так называемое радиационное давление или давление ультразвукового излучения, которое, в частности, проявляется в виде постоянных пондеромоторных сил, действующих на препятствия, расположенные на пути распространения ультразвуковой волны. Давление ультразвуковою излучения существует и в свободном ультразвуковом поле в виде постоянной составляющей давления. Радиационное давление присуще любому волновому процессу независимо от его природы отю связано с изменением у препятствия величины переносимого волной импульса. Возникающие прп этом пондеромотор-ные силы малы известно, что для регистрации, например, давления света требуются весьма чувствительные приспособления. Давление ультразвукового излучения также является малой величиной по сравнению с амплитудой переменного давления в ультразвуковой волне. Тем не менее радиационный эффект следует непосредственно из линейных уравнений электродинамики и линеаризованных уравнений гидродинамики. Нелиней1юсть же точных уравнении гидродинамики приводит при расчете давления ультразвукового излучения к поправкам , соизмеримым с величиной эффекта, вычисленной в первом ириблпженни, в отличие от нелинейных поправок к другим акустическим параметрам, таким, например, как скорость звука, плотность энергии и т. д., в которые они входят в качестве величин второго и более высоких порядков малости. Эти сравнительно большие поправки к давлению ультразвукового излучения и представляют собой собственно нелинейный эффект. Отличие акустических [c.104]

Рассматривается замкнутая излучающая система произвольной геометрической конфигурации, заполненная селективно излуча[ощей, поглощающей н анизотропно рассеивающей средой и ограниченная селективной, анизотропно отражающей и излучающей поверхностью. Все радиационные физические параметры среды являются функциями ее температуры Т, давления р и частоты v. Радиационные характеристики граничной поверхности рассматриваются как зависящие от температуры и частоты. В общем случае по объему среды задается либо поле температур, либо поле полной объемной плотности результирующего излучения Tipe.-i. Аналогично н для граничной поверхности задаются в любом сочетании поля температур или поля полных поверхностных плотностей результирующего излучения рез- [c.267]

В результате проведения итерации был найден режим течения в канале генератора с учетом радиационных процессов. Температура и давление представлены на рис. 5. Кривые 2 и 5 соответствуют селективным стенкам, а кривые 3 и 6 — черным. Видно, что влияние излучения на газодинамические параметры наиболее сильно в случае черных стенок. Отсутствие смегцения скачка уплотнения в случае селективных стенок связано с тем, что задача регналась численно с гна-гом 1 м. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...