Кондуктивно-радиационный параметр

Параметр Мс называется кондуктивно-радиационным параметром он характеризует относительный вклад теплопроводности по сравнению с излучением. [c.235]

На фиг. 6.3 представлены результаты расчета эффективности ребра т) [7] в виде зависимости от кондуктивно-радиационного параметра Л с при е — 1,0 и 0,5 и нескольких значениях угла -раскрытия Y- При е = 1,0 кривые сходятся к максимально возможному значению потерь тепла при N - oo (т. е. в случае, когда коэффициент теплопроводности становится очень большим). Однако при Е = 0,5 тепловой поток при N - oo не достигает предельного значения, поскольку поверхности ребра не [c.236]

При заданных значениях е и у эффективность ребра является функцией только кондуктивно-радиационного параметра N , т. е. т) = ii(A ). Тогда выражение -(6.20) можно записать в виде [c.238]

Введенный выше кондуктивно-радиационный параметр характеризует относительный вклад теплопроводности по сравнению с излучением. Этот параметр принимает большие значения, когда преобладает теплопроводность, и малые, когда преобладает излучение. При бесконечно большом значении N радиационный член в уравнениях (12.5) и (12.7) исчезает и они переходят в обычное уравнение теплопроводности. Если среда только рассеивающая (о = 1), то излучение не взаимодействует с теплопроводностью, и поэтому профиль температуры в такой среде соответствует профилю температуры в случае чистой теплопроводности. Это следует из уравнения (12.7), в котором радиационный член исчезает, и при ш = 1 оно сводится к уравнению для только теплопроводности. Для нерассеивающей среды [c.491]

На фиг. 12.2, заимствованной из работы [20], приведены значения кондуктивно-радиационного параметра N в функции температуры для водяного пара, аммиака и углекислого газа при давлении 0,101 МН/м (1 атм). При этом при расчете N полагали я = 1 и заменяли р на х, поскольку показатель преломления газов близок к единице, а рассеяние излучения молекулами газа несущественно, если газ не содержит рассеивающих частиц. Заметим, что параметр N для газов является теплофизической характеристикой вещества и в сильной степени зависит от температуры, как это видно из фиг. 12.2. [c.493]

S — кондуктивно-радиационный параметр (12,67а) [c.513]

Число Больцмана может быть выражено через кондуктивно-радиационный параметр Л/, число Рейнольдса Re и число Прандтля Рг [c.533]

При больших значениях кондуктивно-радиационного параметра (т. е., при N - оо) (14.24) сводится к обычному выражению для числа Нуссельта. [c.587]

Фиг. 14.7 иллюстрирует влияние кондуктивно-радиационного параметра N на локальное число Нуссельта для случаев ш = 0,9 и 0) = 0. Кривая = 10 соответствует слабому влиянию излучения в этом случае ривые для со = 0,9 и О сливаются и практически не отличаются от соответствующей кривой для случая отсутствия излучения. Уменьшение N, т. е. увеличение роли излучения, приводит к возрастанию числа Нуссельта для всех сечений вдоль оси канала. [c.597]

Кондуктивно-радиационный параметр для аммиака, водяного пара и углекислого газа 494 [c.607]

N = —— кондуктивно-радиационный (12.66) 4п аТ параметр [c.490]

В табл. 12.1 показано влияние параметров 7V и ю на плотности кондуктивного, радиационного и полного тепловых потоков в плоском слое с черными стенками при то =1-, 0i = 1, [c.509]

Влияние параметров JV и в> на плотности кондуктивного, радиационного и полного тепловых потоков [15а] [c.510]

На рис. 4.14, 4.15 представлены зависимости еэ/есл от ( Т ст/7 сл) в случае радиационного и сложного обмена при различных параметрах системы для плотного и разреженного слоя. Влияние кондуктивного переноса при сложном теплообмене оказывается зависящим как от радиационных характеристик элементов системы, так и от ее концентрации. [c.178]

Современные знания о физической сущности процессов, при которых протекает сложный теплообмен, позволяют о<писать математически весь комплекс этих процессов системой дифференциальных и интегро-дифференци-альных уравнений. Эта система в общем случае, когда совместно происходят радиационный, конвективный и кондуктивный переносы энергии, состоит из следующих уравнений движения среды, неразрывности потока, сохранения энергии, переноса излучения и, наконец, характеристических уравнений физических параметров среды и соответствующих уравнений краевых условий. Система перечисленных уравнений сложного теплообмена имеет [c.333]

Воспользовавшись приведенным выше кондуктивно-радиацион-ным параметром N, критерий Больцмана Во можно связать с критериями Рейнольдса Re и Прандтля Рг и оптической толщиной слоя Тд-. Во = Nt RePr. Из полученного выражения видно, что определяемое критерием Во соотношение между конвективным и радиационным переносом энергии зависит не только от критериев Re и Рг, но и от кондуктивно-радиационного параметра N и оптической толщины слоя Тд. [c.14]

На фиг. 6.7 представлено распределение температуры в ребре при двух значениях ширины основания и несколькик значениях кондуктивно-радиационного параметра для случая, когда граница X = L теплоизолирована [т. е. при граничном условии (6.65в)]. При N oo тепло передается только теплопроводностью и распределение температуры в ребре постоянное, поскольку граница Х = L теплоизолирована. При малых значениях А с излучение играет преобладающую роль и, следовательно, вдоль ребра устанавливается некоторый градиент температуры. Этот градиент возрастает с увеличением отношения 6/L, что соответствует усилецию взаимодействия с основанием ребра. [c.251]

На фиг. 12.8 показано влияние кондуктивно-радиационного параметра N vt распределение температуры и плотности потока результирующего излучения в разрущающемся теле при е)=х0,9. [c.516]

Изучение лучистого переноса в псевдоожиженном слое различными методами дало возможность установить связь радиационного обмена с рядом параметров системы. Так, оказалось, что лучистый поток не зависит от размеров частиц [139, 140, 144, 145, 148—150]. Поскольку кондуктивно-конвективный поток уменьшается с ростом d, увеличивается роль лучистого теплообмена в системе крупных зерен. Радиационный поток при развитом кипений не зависит от скорости ожижающего газа [140, 144, 145, 148—150] и расположения теплообменной поверхности в слое [147]. Это свидетельствует [c.138]

При радиационно-кондуктивном теплообмене проис-ХО.ДИТ перенос теплоты в неподвижной ослабляющей и теплопроводящей среде путем излучения и теплопроводности. В случае нерассеивающей среды этот вид теплообмена характеризуется оптической толщиной слоя среды Ы, степенью черноты тепловоспринимающих поверхностей бсгь бсг2, относительной температурой поверхности, имеющей низкую температуру 0 = 7 2/7 ь и параметром Ы= 1К =кк А<ЗоТ 1, характеризующим взаимную интенсивность переноса теплоты теплопроводностью и излучением. Если Л/->оо, то теплота переносится только теплопроводностью, N- 0 — только излучением. Радиа-ционно-кондуктивный теплообмен является весьма слож- [c.419]

Процесс радиационно-конвективного теплообмена исследовался в следующей постановке. По каналу движется серая излучающая и поглощающая среда с известными физическими параметрами, которые с целью упрощения предполагаются постоянными. Температура среды в начальном сечении Го и температура стенки канала Т-и, известны по условию и постоянны. Движение среды предполагается резко турбулентного характера со средним по сечению коэффициентом турбулентной теплопроводности Ят- Это позволяет рассматривать дискретную схему потока турбулентное ядро, пограничный слой и стенку канала (рис. 15-1). Принятая схема дает возможность при определении коэффициента теплоотдачи от потока к стенке использовать закономерности ра-диационно-кондуктивного теплообмена применительно к пограничному слою. В пределах турбулентного ядра температура среды и ее скорость принимаются постоянными и равными их осредненным по сечению канала величинам. В пограничном слое толщиной б скорость среды меняется от значения w на границе с ядром потока до нуля на стенке, а температура—от значения температуры ядра Т х) для данного сечения канала с координатой X до заданного значения на стенке канала. Коэффициент турбулентной теплопроводности в пределах пограничного слоя равен нулю. За счет радиационно-конвективного теплообмена потока со стенкой происходит изменение температуры текущей среды. Посколь-402 [c.402]

Можно показать, что Т (у) зависит от следующих физических параметров Яь а, у, п и, кроме того, от степеней черноты ei и ег, ограничивающих диффузных поверхностей. От тех же величин зависят тепловые потоки (—XidTldy), а следовательно, и эффективная теплопроводность Яэф. Итак, коэффициент Яэф нельзя рассматривать как величину, однозначно характеризующую кон-дуктивные и радиационные свойства полупрозрачного вещества эффективная теплопроводность Яэф зависит не только от физических свойств среды, но также и от формы и размеров тела, от внешних условий лучистого теплообмена. Заметим, что радиационная и молекулярная (кондуктивная) доли полного потока тепла оказываются в общем случае неаддитивными. Этот вывод следует из взаимосвязанности членов дл и (—Xi dTjdy) в уравнении (2-22). Радиационная составляющая потока q зависит от Т у), а температура, в свою очередь, связана с теплопроводностью Я1 кондуктивная составляющая потока зависит от Т у), а температура — от оптических характеристик среды и ограничивающих поверхностей. Однако в частных случаях лучистая и молекулярная доли полного потока тепла оказываются аддитивными или близкими к аддитивным, и задача упрощается. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...