Отражение ударной волны от места

Отношение размеров шагов сетки 42, 180, 199, 351 Отображение бесконечной области на конечную 439—441, 452 Отражение ударной волны от места изменения шага сетки 353, 427 Отражения способ см. Граничные условия для течения жидкости сжимаемой на стенке [c.606]

Вернемся к рассмотрению процесса распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в установившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия изобразится горизонтальной прямой ПУ (см. рис, 100). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией 1. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но в начальном (входном) сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется, только напором Но над центром отверстия. Поэтому в момент прихода ко входному сечению волны повышения давления в этом сечении должна возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенсировала бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть уплотненной жидкости будет вытолкнута из трубопровода в резервуар, благодаря чему понизится давление в верхнем конце трубы и это понижение распространится вниз (линия 3). Появление этой распространяющейся вниз по трубе волны изменения давления называют отражением ударной волны от входного конца трубы. В момент, когда отраженная волна достигнет выходного конца с полностью закрытым затвором, произойдет новое отражение, но уже без перемены знака волны, т. е. отраженная волна будет иметь тот же знак, что и подошедшая. [c.209]

В работе исследовано распространение ударных волн в жидкости с твердыми частицами, температура которых превышает температуру насыщения пара несущей жидкости. Предложена модель для описания этого явления и выведены соотношения на поверхности сильного разрыва в течении рассматриваемой трехфазной среды с фазовыми превращениями. Решена задача об отражении ударной волны от твердой стенки и изучено влияние определяющих параметров задачи на коэффициент ее отражения. Получена и проанализирована структура парового взрыва вдали от места образования, причем основное внимание уделено влиянию тепло- и массообмена на процессы, протекающие в зоне релаксации. [c.720]

В задачах о распаде разрыва нас будут интересовать два типичных случая 1 — в обе стороны от разрыва распространяются ударные волны 2 — в одну сторону движется ударная волна, а в другую — центрированная волна разрежения. Соответствующие профили давления и фазовые траектории процессов на диаграммах р — и представлены на рис. 1.1, 1.2. Ситуация с двумя ударными волнами имеет место, например, при соударении пластин или при отражении ударной волны от границы раздела с веществом, имеющим более высокий [c.17]

Для объяснения возможности распространения детонации в шероховатых трубах со сравнительно весьма малой скоростью возникла необходимость в новом механизме воспламенения во фронте детонации. Я. Б. Зельдович (1944) предположил, что в шероховатых трубах происходит локальное воспламенение газа в местах отражения ударной волны от шероховатости, Температура в отраженной волне значительно выше, чем в падающей. Возникнув у шероховатости, горение затем сравнительно медленно распространяется на все сечение трубы. Фронт пламени при детонации в шероховатых трубах имеет приблизительно форму вогнутого и достаточно растянутого конуса. Он обладает значительной протяженностью, на которой и происходят потери, снижающие скорость волны. [c.397]

Согласно рис. 4 и 5, при больших интенсивностях падающей волны независимо от параметров Тю и Тз при выбранных значениях ю и В имеют место практически одинаковое сжатие смеси и отражение ударной волны. [c.732]

В [52] описаны гладкие отколы при нагружении толстостенных стальных труб цилиндрической ударной волной. Такие отколы имеют место при взаимодействии ударных волн разрежения, одна из которых образуется при отражении ударной волны сжатия от свободной поверхности, другая распространяется за фронтом волны сжатия. В координатах х, i на схеме течения (рис. 5.15) ОЬ — траектория движения нагружаемой поверхности образца, NN — траектория движения свободной поверхности, В А — первая ударная волна, ВВ — вторая ударная волна, КЕ и СЕ — ударные волны разрежения. В точке Е возникает обычный откол в волнах разрежения, в точке Е взаимодей ствия двух ударных волн разрежения возникает гладкий откол. [c.160]

Рис. б.Т.Ю.Отражение ударной волны в воздухо-водя-ной пузырьковой смеси от жесткой стенки. Падающая волна в равновесной смеси создавалась путем мгновенного повышения давления от Ро = 0,1 МПа до Ре = = 0,13 МПа на границе г = 0. Стенка расположена на расстоянии г = 1 м от места инициирования. Параметры смеси аго = 0,01, ао = 1.5 мм (кривые 1) или бо = 0.5 мм (кривые 2) а осциллограммы давления на расстоянии 0,25 м от стенки (г = 0,75 м) б — осциллограммы давления на стенке (г = 1 м) [c.98]

Пусть ударная волна с постоянной интенсивностью и прямолинейным фронтом падает на вершину угла. Как и в акустическом случае, произойдет дифракция от угла, а в дальнейшем будет иметь место отражение по закону косой волны от бесконечной твердой стенки. Поэтому естественно считать, что за отраженной волной в областях, где не сказывается дифракция вершины угла, параметры газа постоянны, а участки отраженной волны прямолинейны. Эти участки, исходящие из точек на стенках, до которых дошла, падающая волна в данный момент, будут соединены криволинейной частью отраженной ударной волны, которая является результатом дифракции от вершины (рис. 116). Рассмотрим симметричный случай, когда обе стенки образуют одинаковый угол р с падающей волной. Очевидно, [c.466]

Скорость газа во входном сечении после прохождения первой отраженной ударной волны почти скачкообразно изменяется от положительной звуковой до отрицательной, т. е. режим звукового втекания сменяется режимом дозвукового вытекания, который продолжается с момента i = 8 до i = 12, т. е. до тех пор, пока в волне разрежения газ не ускорится до положительной звуковой скорости. Имеют место чередующиеся режимы втекания и вытекания. Однако скорости вытекания уменьшаются со временем, затем режим вытекания исчезает. [c.247]

Картина течения в горле воздухозаборника для Мя = 5, = = 0 , й = 0,2 показана на рис. 14.11. Масштабы по осям х и г— разные. В местах расположения ударных волн линии постоянного безразмерного давления сгущаются. В области горла на входе наблюдается скачок, отраженный от обечайки. Этот скачок взаимодействует с течением расширения от угловой точки и падает на нижнюю стенку. Затем происходит последовательное отражение скачка от нижней стенки и обечайки воздухозаборника. [c.287]

В момент встречи отраженной упругой волны и прямой пластической волны в сечении 5 (рис. 166, г) происходит как бы столкновение двух стержней правой половины, движуш ейся со скоростью т/,, и левой, движущейся со скоростью v . В результате этого внутреннего соударения от места встречи вправо и влево будут распространяться ударные волны. В зависимости от скорости удара V эти волны будут или упругими, или пластическими, причем влево всегда пойдет волна со скоростью по крайней мере, если [c.270]

Вблизи границ непрозрачных тел, а также мест с резким скачкообразным изменением показателя преломления (например, скачки плотности в сверхзвуковых газовых потоках, ударные волны и т. д.) значительно возрастает влияние дифракционных явлений. Плоская волна, проходящая через исследуемый объект, дифрагирует, многократно отражаясь от зеркальных поверхностей, при этом фаза и амплитуда результирующей световой волны зависят в общем случае от коэффициента отражения зеркал, расстояния между зеркалами, настройки интерферометра, размера Диафрагмы (щели) в фокальной плоскости объектива приемной части. Поэтому представляет практический интерес оценка [c.119]

Кроме того, формулы НГА можно использовать и для столь больших расстояний от места взрыва, где океан уже необходимо считать неоднородным. Так, в работе [Горский и др., 1980] рассмотрено влияние свободной поверхности моря в простейшем случае, когда отсутствуют волнение и пузырьки газа. При этом основные эффекты связаны с изменением знака давления в отраженной волне области сжатия и разрежения меняются местами. В результате ударный фронт начинает расплываться, а спад импульса обостряться, и, если нелинейность не слишком мала, в отражен- [c.86]

В системе чередующихся плоских слоев из легкого и тяжелого веществ рассмотрим движение волны с фронтом, параллельным слоям. Имея в виду случай неограниченного усиления ударной волны, будем считать оба вещества идеальными газами, до сжатия холодными, с V = = /д. Если толщины тяжелых слоев между собой равны (то же для легких слоев), т. е. система периодическая, то в ней может идти ударная волна с периодически меняющимся давлением на фронте, например, под действием равномерно движущегося поршня. (Очевидно, что периодичность установится не сразу, а лишь вдали от поршня.) Характер такого движения показан на рис. 17. Давление на фронте меняется периодически, испытывая скачки на границах слоев и в местах, где его догоняют вторичные ударные волны — результаты отражений от границ слоев. [c.335]

Такое течение с вогнутой ударной волной, по-видимому, имеет место при истечении сверхзвуковой струи в пространство с повышенным давлением, на режиме нерегулярного отражения косого скачка уплотнения от оси симметрии струи (см. рис. 2.9). [c.246]

Нетрудно видеть, что при коэффициенте испарения, равном нулю, испарения вообще нет, а имеет место только теплоотдача газу от нагретой поверхности (при диффузном отражении молекул с полной тепловой аккомодацией). При этом образуется существенно нестационарное движение газа с ударной волной (при достаточно высокой температуре поверхности), распространяющейся по газу с переменной скоростью. Никаких зон равномерного потока при таком движении нет. С другой стороны, если коэффициент испарения равен единице, то, по результатам предыдущих работ, испаряющая поверхность по истечении переходного процесса временной протяженностью порядка 10 средних времен между столкновениями молекул инициирует ударную волну, распространяющуюся по невозмущенному газу с постоянной скоростью. При этом вблизи тела устанавливается стационарный режим с равномерным потоком вне кнудсеновского слоя. Вопрос о том, как влияет коэффициент испарения на режим течения и при каких значениях коэффициента испарения возможен квази-стационарный режим испарения, является существенным. Решению этого вопроса и посвящена прежде всего предлагаемая работа. Помимо этого, нестационарная постановка задачи для соответствующих стационарных проблем дает возможность избежать некоторых неясностей и даже курьезов при постановке граничных условий для стационарных задач. [c.142]

В промежуточном случае О < а < 1 газ приобретает дополнительную энергию от стенки как вместе с испаренной массой, так и вследствие диффузного отражения молекул от нагретой стенки, т.е. поток энергии имеет как конвективную, так и молекулярную составляющие. Кривые на фиг. 1 показывают, что качественно характер течения определяется наличием конвективной составляющей в потоке энергии, хотя количественное различие со случаем, когда конвективная составляющая отсутствует, имеет место. Сохраняются все те же две зоны потока с постоянными параметрами. Видно также, что уменьшение а приводит не только к естественному уменьшению скорости ударной волны и скорости потока за ней, но и к некоторому перераспределению значений параметров. С уменьшением а температура в пристеночной области становится выше (возрастает роль молекулярного нагрева без испарения), [c.149]

При расчете полной отраженной волны необходимо просуммировать волны, отраженные от всех поверхностей разрыва. Поскольку ударные фронты возникают только при значении параметра о == 1 и образующиеся отраженные волпы разрежения рас-пространяются к излуча-телю (последний следует считать полностью проницаемым), передние фронты отраженных волн для каждого периода возмущений имеют место только в области О 0 1. [c.187]

Развитие ударно-волнового процесса и разрушения в трехслойной пластине под действием прямоугольного импульса давления показано на рис. 19. Первый слой алюминия имеет ширину 0,025 м (40 дискретных элементов), второй слой из резиноподобного материала шириной 0,005 м (20 элементов) и третий слой из алюминия шириной 0,02 м (20 элементов). На рис. 19, а—в представлены три последовательных момента времени, соответствующих формированию ударной волны давления в первом слое алюминия и ее продвижению по толпцше пластины. После прекращения действия импульса давления в лицевой части пластины происходит интенсивная разгрузка сжатых элементов у свободной поверхности, которая приводит к лицевому отколу (индикаторная линия разрушенных элементов в верхней части графиков принимает значение 1,0). Максимальная скорость этих осколков составляет 300 м/с и направлена в противоположную TopoHy o i z. Штриховая линия распределения скоростей имеет шкалу v = vJvo, Уо = 1000 м/с единица давления Ог = 100 кбар (сплошная линия) кривая, составленная из кружков, соответствует распределению по дискретным элементам внутренней энергии в рассматриваемый момент времени (шкала энергии нормирована относительно величины 4о = 10 нм). Моменты времени, представленные графиками на рис. 19, г, д, характеризуют отражение ударной волны от среднего мягкого слоя, возникновение зоны разрушения в средней части первого слоя, дальнейшее распространение фронта разрушения к границе с мягким слоем и одновременное поглощение части энергии мягким слоем при прохождении в него ударной волны. Стадия развития процесса на рис. 19, е является завершающей, после которой следует разлет осколков без взаимодействия друг с другом, так как распределение скоростей имеет вид монотонно возрастающей функции. Четыре характерных участка изменения скорости вдоль оси z показывают картину разлета осколков, которые образовались при разрушении лицевой части первого слоя, внутреннего откола в первом слое, частичного разрушения мягкого среднего слоя в окрестности границы с мягким слоем и, наконец, откола тыльной части пластины в третьем слое, скорость осколков которых составляет 250 м/с. Распределение внутренней энергии в момент времени i = 39,4 мкс (см. рис. 19, е) характеризует диссипацию энергии в результате упругопластического деформирования и разрушения трехслойной пластины. Как видно из этого графика, максимальная диссипация энергии имеет место в зоне лицевого откола и разрушения в окрестности границы первого и второго слоев. [c.134]

В случае сверхзвук, скорости перед входом в Д. торможение потока ос ществляется в ударных волнах, взаимодействующих между собой и отражающихся от стенок Д. (пунктир на рис. 2). Давление в потоке, про1-шедшем через ударную волну, резк ) увеличивается, и под воздействием большого положит, градиента дав ления в местах отражения ударных волн от стенок может происходит отрыв пограничного слоя (штриховка на рис. 2). Потери полного давлений при торможении сверхзвук, потока й Д. намного больше, чем при тормоз жении дозвук. потока. Площадь горловины (наиболее узкого поперечного [c.176]

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

В случае сверхзвуковой скорости перед входом в Д. торможение осуществляется в ударных волнах, взаимодействующих между собой и отражающихся от стеиок Д. (пунктир на рис. 2). Давление в потоке, прошедшем через ударную волну, резко увеличивается, и лод воздействием большого положит, градиента давления в местах отражения ударных воли от стенок может происходить отрыв пограничного слоя (штриховка па рис, [c.692]

Результаты аналогичного расчета без использования искусственной вязкости представлены на серии графиков рис. 15. Характерно, что высокочастотные осцилляции практически исчезают после отражения ударной волны сжатия от свободной поверхности с переходом в интенсивную волну растяжения (см. рис. 15, г, 5), причем отраженные волны (см. рис. 14, д, 15, д) для вариантов расчетов с Искусственной вязкостью и без нее совпадают. Аналогичное распределение напряжений и скоростей имеет место при использовании более грубых и неравномерных оеток элементов. Такие расчеты проводились для разбиения на 100, 80, 40 и 20 элементов. На грубых сетках фронт ударной волны при использовании искусственной вязкости становится более пологим. Результаты расчетов аналогичны и с уменьшением шагов по времени. Формирование интенсивной волны растяжения (см. [c.126]

Очевидно, что как только отраженная от резвуара ударная волна под давлением Аруд достигнет крана, возникнет ситуация, уже имевшая место в момент закрытия крана. Весь цикл гидравлического удара повторится снова. [c.110]

Итак, методика отражения состоит в следующем. В пластине из материала А с известным уравнением состояния создается ударная волна либо непосредственно от заряда ВВ, либо путем удара другой пластины, предварительно разогнанной ВВ до большой скорости. Эта волна выходит в образцы исследуемых материалов В, среди которых в том числе имеется и образец из материала А (схема опыта показана на рис. 11.26). Регистрируя моменты замыкания электроконтактных датчиков, расположенных в местах, указанных на рис. 11.26 стрелками, определяют скорости фронта и П. Построив ударную адиабату [и) на р, м-диаграмме и проведя прямую р = В ц/Уоа-, находят точку а —состояние в ударной волне в А. Затем проводят через точку а вверх ударную адиабату вторичного сжатия, а вниз — обычную адиабату и наносят прямую р = Ви1Уов, тем самым определяя искомое состояние Ь (р, и) в ударной волне в исследуемом образце. [c.568]

Один из них состоит в том, что в процессе расчета разрывы выделяются. При этом на разрывах удовлетворяются условия Ренки-па—Гюгонио, а в области гладкого решения дифференциальные уравнения интегрируются с помощью какой-либо достаточно точной разностной схемы. В случае двух независимых переменных может быть использован классический метод характеристик илн разностный метод в сочетании с преобразованием независимых переменных, выпрямляющим разрывы [86]. Разработаны алгоритмы улавливания скачка, движущегося по сетке (см., например, [123]). Такой подход оправдан для одиночных разрывов. Иногда он диктуется соображениями точности. Метод выделения разрывов усложняется, когда в потоке имеет место интерференция разрывов, хотя имеются методики его использования и в этом случае. Дополнительные трудности возникают в случае возникновения ударных волн внутри потока, прн нерегулярном отражении волны от стенки и т. п. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...