Движение изохорическое

Изэнтропическое движение (84). Изотермическое движение (86). Изобарическое движение (87). Изохорическое движение (88). [c.4]

Изохорическое движение. Движение газа называется изохорическим, если в этом движении плотность р тождественно постоянна [c.88]

При изохорическом движении нормального газа должно быть, кроме того, Вр = /зВЗ = О, т. е. давление должно сохраняться в частице. Добавление к (17) уравнения Вр = О приводит к системе уравнений изотермического движения газа (6). [c.88]

Используя это, показать, что при жестком движении а) = О, а также что О) = О при изохорическом движении в условиях гидростатического напряженного состояния. Убедиться, что ш —скаляр, не зависящий от системы отсчета. [c.145]

Несжимаемость. Материал называется несжимаемым, если он может совершать только изохорические движения. В силу соотношений (П.5-8)з и (11.9-7)9 соответствующая функция связи для несжимаемого материала имеет вид [c.168]

Таким образом, р и 5 входят в уравнение движения лишь В комбинации, обозначенной через ф. Предположим теперь, что для данного несжимаемого простого тела (т. е. при заданной реакции Щ некоторая изохорическая предыстория деформации удовлетворяет уравнению (5) при некотором поле давления pi и поле массовых сил с потенциалом ь Пусть рг —произвольное однозначное скалярное поле, а йг —такое скалярное поле, что [c.172]

Если изохорическая предыстория деформации удовлетворяет уравнениям движения некоторого несжимаемого материала с равномерной плотностью при массовых силах, имеющих потенциал а и то она удовлетворяет уравнению движения того же ма- [c.172]

Несжимаемые шела. Известно, что многие упругие при конечных деформациях материалы деформируются без заметного-изменения объема. Такие материалы относятся к несжимаемым упругим материалам. Практически все решения задач теории упругости при конечных деформациях получены именно для таких материалов. Кроме того что все движения несжимаемых материалов происходят без изменения объема, их характерной особенностью-является то, что тензор напряжений не полностью определяется деформацией. Действительно, ясно, что к напряжениям в деформированном несжимаемом материале можно добавить с любым множителем напряжения, которые обычно связаны с изменением объема, т. е. произвольное гидростатическое давление. При этом деформация тела не изменяется. Другими словами, дополнительное приложение гидростатического давления к несжимаемому упругому телу изменяет напряжения в нем, но не влияет на деформации или, для гиперупругих материалов, энергию деформации. Поскольку изохорическим движениям соответствует равенство единице третьего главного инварианта /д, уравнение состояния для несжимаемых материалов имеет вид [c.249]

В процессе изохорического расширения (кривая 4—1) движение поршней одновременное левый поршень движется к регенератору, правый — от регенератора. Газ при постоянном объеме возвращается из полости расширения через регенератор в полость сжатия. При прохождении газа через насадку регенератора теплота от рабочего тела передается материалу насадки, вследствие чего температура газа уменьшается и достигает значения — температуры полости сжатия. [c.19]

На рис. 17.42 в р — о-диаграмме изображен цикл воздушно-реактивного двигателя с подводом теплоты при V = onst. Процесс 12 соответствуе- сжатию воздуха в диффузоре при движении самолета. В состоянии, изображаемом точкой 2, камера сгорания разобщается клапаном с диффузором и происходит воспламенение топлива (при помощи электросвечи). Процесс 23 соответствует изохорическому подводу теплоты к рабочему телу при сгорании топлива. По окончании сгорания топлива открывается клапан, отделяющий камеру сгорания от выпускного сопла, и в процессе 34 продукты сгорания адиабатично расширяются в сопле. Процесс 41 условно соответствует выбросу в атмосферу и охлаждению в ней продуктов сгорания, происходящему при постоянном давлении, равном атмосферному. [c.570]

Изохорический процесс, т. е. такой, в котором форма поверхности тела поддерживается неизменной, или объемное расширение (дилатация) постоянно е = б1 = а (01—0о)=сопз1 (движение вдоль пути АВ на рис. 1.24). Из уравнения (1.54) и (1.50) получаем [c.61]

Как мы уже отмечали, тело со связями ни в коем случае не есть частный случай тела без связей. Наоборот, частным случаем является тело без связей. Поведение тела со связями не идентично поведению соответствующего, тела без связей, которое оказалось совершающим движение, согласующееся с этими свйзями. Если, например, предыстория деформации тела без связей оказыва[ется изохорической, то поле напряжений, дей- [c.170]

Второе и третье из этих равенств выражают теорему Вейнгар-тена — Адамара Волна ускорения переносит ненулевой скачок градиента скорости, нормальная компонента вектора —,sa представляет собой скачок скорости расширения, а тангенциальная его компонента — это скачок спина. Следовательно, продольная волна ускорения оставляет неизменной скорость расширения, а переносит ненулевой скачок спина. Наконец, в изохорическом движении все волны ускорения обязательно поперечные, а в движении, которое всегда является безвихревым, могут существовать только продольные волны ускорения. Таким образом, в изохорическом безвихревом движении вообще не могут существовать никакие волны ускорения. Поэтому никого не должно удивлять то обстоятельство, что в книгах ло классической гидродинамике не упоминаются волны во внутренней области потенциального течения несжимаемой жидкости. [c.333]

И Т. д. Для случая изохорического движения мы можем вместо L аодставить t u). Полагая и = t к используя определение (П. 11-17), получим (11.11-20)2,3- В формуле для (detL)(") член с производной по времени наивысшего [c.529]

XI. 5.3, Как отмечено в тексте, [р] = О на слабой син1-улярной поверхности. Поэтому мы можем взять Г = р в (XI. 3.6) и таким образом получить, что 1йга(1 р] 1 п. Также как в упр. XI. 4.2, но без сделанного там предположения о том, что р — непрерывно дифференцируемая функция р, мы видим, что [х] II п, еслн [Ь] = 0. Таким образом, в упругой жидкости любого вида любой разрыв ускорения должен быть продольным. В XI. 4 мы видели, что в нзохорнческом движении все волны ускорения поперечные. Следовательно, в изохорическом движении упругой жидкости любая волна ускорения должна быть как продольной, так и поперечной, что невозможно. [c.551]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...