Три вида уравнения Бернулли

В таком виде уравнение Бернулли обычно и применяется при решении практических задач для потоков однородной несжимаемой капельной жидкости при установившемся движении, происходящем под действием одной (из объемных) силы тяжести. [c.79]

Правильный вид уравнения Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости [с дополнительным членом (йд )] впервые был опубликован в нашем учебнике Гидравлика , издания 1970 г. [c.102]

ТРИ ВИДА УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ [c.206]

Будем пользоваться понятием только двух напоров и (H ) [напора (Н )у касаться не будем]. При этом можем написать следующие три вида уравнения Бернулли, из которых каждый вид этого уравнения будет относиться к определенному случаю движения жидкости [c.207]

Рассматривая полученные выше три вида уравнения Бернулли, подчеркнем следующие два важных обстоятельства [c.208]

Сравним уравиение Бернулли (4-6) с уравнением энергии установившегося потока (4-4а), которое мы приведем к виду уравнения Бернулли, исключая работу и применяя остающееся выражение к двум сечениям, отстоящим на бесконечно малое расстояние вдоль потока <рис. 4-4). Тогда [c.27]

Имеем два вида уравнения Бернулли для течения по колесу [c.58]

Заметим, что внешний вид уравнения Бернулли не зависит от теплообмена с окружающей средой (от QbJ. [c.20]

Отметим еще следующий вид уравнения Бернулли [c.27]

Выбираем два сечения 1-1 и 2-2, а также плоскость сравнения 0-0 и записываем в общем виде уравнение Бернулли [c.57]

При движении газа в трубопроводе постоянного диаметра одновременно изменяются давление, плотность и скорость движения. Так, давление уменьшается из-за необходимости совершать работу по преодолению силы трения, плотность также уменьшается (при изотермическом течении она пропорциональна давлению). Средняя скорость движения газа увеличивается по ходу его движения, так как массовый расход остается постоянным, а плотность падает. Таким образом, использовать в явном виде уравнение Бернулли (50) для расчета нельзя. [c.76]

Это условие приводит к более простому виду уравнения Бернулли, а именно к уравнению [c.79]

Но так как сечения 1-1 и 2-2 взяты произвольно, то в общем виде уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости записывается так [c.72]

После интегрирования соотнощение (7.9) принимает вид уравнения Бернулли в обобщенной форме [c.224]

Покажем теперь, что знак (соответственно Уц) сохраняется во времени при любом знаке возбуждения /. Пусть в начальный момент величина t > 0. Рассмотрим последнее уравнение (1), которое для малой окрестности времени i , когда t>i2 остается положительной, примет вид уравнения Бернулли [c.259]

В абсолютном установившемся движении несжимаемой жидкости без обмена энергии с внешней средой уравнение энергии известно в виде уравнения Бернулли [c.150]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ. Общий вид уравнения Бернулли будет [c.16]

В этом случае закон сохранения энергии для сечений Л и В может быть записан в виде уравнения Бернулли [c.118]

Для процессов, которые не являются ни адиабатными, ни изотермическими, уравнение Бернулли в виде уравнения (1-12), вероятно, наиболее удобно для вычисления механической энергии. При отсутствии какой-либо выполненной или поглощенной работы равно нулю и уравнение (1-12) принимает вид [c.55]

Оценка степени равномерности распределения радиальных скоростей вдоль аппарата (но боковым ответвлениям коллектора) постоянного сечения может быть произведена иным путем. Так, в случае изолированного раздающего или собирающего канала уравнение Бернулли для двух сечений н—н и о—о (или зг—зг) (см. рис. 10.29) имеет вид [c.298]

В случае спаренных каналов уравнения Бернулли для сечений н—н и о—о (зг—зг) имеют следующий вид а) П-образная форма [c.299]

При истечении жидкости из большего резервуара через трубопроводе атмосферу (рие. IX—3) уравнение Бернулли имеет вид [c.229]

Уравнение Бернулли для рассматриваемого случая относительного движения жидкости имеет вид [c.381]

При М > О момент действия потока на стенки направлен в сторону вращения канала (турбина), при М <0 — против вращения (насос). Уравнение Бернулли для относительного движения жидкости в рассматриваемом случае имеет вид [c.383]

Для выделенных двух сечений элементарной струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли имеет вид [c.74]

Уравнение Бернулли для больших потоков с неравномерным полем скоростей по нормальным и медленно изменяющимся вдоль потока сечениям имеет вид [c.75]

Имея в виду это свойство, будем исходить из уравнения Бернулли [c.360]

Этой формуле можно придать более изящный вид, если ввести в нее критическую скорость. Согласно уравнению Бернулли и определению критической скорости имеем [c.485]

Всякое одномерное движение (движение, зависящее всего от одной пространственной координаты) непременно потенциально, так как всякую функцию v x, t) можно представить в виде производной v x,t) = d(f x,t)/dx. Поэтому мы можем воспользоваться в качестве первого интеграла уравнения Эйлера уравнением Бернулли (9,3) [c.551]

Какой вид имеет уравнение Бернулли для потока идеальной жидкости Как утверждение Бернулли можно сформулировать [c.185]

В частном случае для горизонтальной струи к =Н2 и уравнение Бернулли принимает вид [c.138]

Диссипация механической энергии между двумя поперечными еечениями трубы, происходящая при движении по трубе реальной жидкости, может быть вычислена с помощью уравнения Бернулли, записанного в виде [c.142]

Уравнение Бернулли иногда используется в несколько ином виде. Для этого интеграл разбивается на две части [c.28]

Поэтому уравнению Бернулли можно придать следующий вид [c.28]

Если нельзя пренебречь технической работой, гидравлическими потерями и изменением потенциальной энергии, то обобщенное уравнение Бернулли для 1 кг несжимаемой жидкости имеет такой вид [c.29]

Следует отметить, что подводимое к газу тепло непосредственно не отражено в уравнении Бернулли. Однако оно учитывается при вычислении интеграла, так как влияет на вид функции р — р), т. е. на характер процесса, ио которому изменяется состояние газа. [c.30]

Уравнение (4-6) представляет собой общий вид уравнения Бернулли для установившегося notoKa К Оно является следствием законов механики, открытых Ньютоном за 150 лет до провозглашения первого закона термодинамики или, иначе, закона сохранения энергии. [c.26]

Для того чтобы убедиться, что уравненпе неразрывности импульса для жидкости надо записывать именно в виде (3.23), а не так, как (6.1), достаточно рассмотреть хотя бы частный случай стационарного одномерного движенпя идеальной жидкости ( 1 = 0) в жесткой среде переменной пористости т -= т (X). Тогда уравнение (3.23) приводит к правильному виду уравнение Бернулли для струйки жидкости ра /(2 т ) + /) + = onst, где q = wm — расход жидкости Z — высота над уровнем отсчета. В то же время из уравнения (6,1) следует неверное соотношение p2 V 2 m) + р p gz = onst. [c.53]

Онределенне диаметра трубопровода 1. Выбираем два сечения 1-1 и 2-2, а также плоскость сравнения 0-0 и записываем в общем виде уравнение Бернулли [c.70]

Каков вид уравнения Бернулли для неустаиовивщегося движения несжимаемой жидкости [c.165]

В энергетической трактовке сумма трех удельных энергий z + р/у Н--Ь 2/2g = е. есть удельная механическая энергия. Иногда при течении реальной жидкости потери удельной энергии оказываются пренебрежимо малыми. При этом изменение параметров течения происходит так, как если бы жидкость была невязкой, т. е. идеальной. В общем виде уравнение Бернулли для эле.ментарной струйки идеальной жидкости получается из формулы (45), если положить / с = 0. Чтобы пользоваться уравнением энергии в том или ином виде для целого потока, выберем на участке слабой деформации сечение, нормальное к оси потока. Такое сечение является практически плоским. Выделим в пределах указанного сечения сечение некоторой элементарной струйки площадью dw, удельная механическая энергия для которой определяется выражением е = 2 + р/у + u l2g. Чтобы найти полную механическую энергию с1Ем в сечении струйки, у.множпм ее удельную энергию на весовой расход OG = ud [c.53]

Считаем полное давление в любой точке сечения АС постоянным. Тогда уравнение Бернулли для отруйци с радиусом г будет иметь вид [c.53]

Уравнение Бернулли тоже может быть написано для несжимаемой жидкости в более простом виде. Уравнение (10,1) отличается от общего уравнения Эйлера (2,9) тем, что вместо Vau в нем стоит V(p/fj). Поэтому мы можем сразу написать уравнение Бернулли, заменив просто в (5,4) тепловую фун[сцию отношением р/р [c.37]

Смотреть страницы где упоминается термин Три вида уравнения Бернулли : [c.196] [c.106] [c.76] [c.445] [c.140]

Смотреть главы в:

Гидравлика -> Три вида уравнения Бернулли

ПОИСК

Бернулли

Виды движения жидкости и уравнение Бернулли

Уравнение Бернулли

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...